Приближения коротких и длинных волн

Для измерения спектров поглощения необходим источник инфракрасного излучения с непрерывным спектром. Этому требованию удовлетворяют накаленные твердые тела с температурой от 1500°К и выше. Излучение таких источников по относительному распределению-интенсивности приближенно соответствует закону Планка для излучения абсолютно черного тела. Как известно, интенсивность его излучения достигает максимума, а затем очень быстро уменьшается при переходе от коротковолновой в длинноволновую область спектра. Так, тело накаливания при температуре 1800°К имеет максимум интенсивности излучения при длине волны около 1,5 л, при длине волны в 5 ц. интенсивность на единичный спектральный интервал уменьшается в 7 раз, при 10 — в 70 раз, при 50 ц — в 40 000 раз по отношению-к максимуму. Такой характер распределения интенсивности неудобен при практическом использовании источников вследствие того, что интенсивность их излучения в длинноволновой области спектра становится очень малой кроме того, возникают затруднения при устранении рассеянного излучения более коротких длин волн. Большой вред рассеянного излучения с длинами волн из области максимума яркости становится ясным из следующего сопоставления если на неселективный приемник излучения в виде рассеянного света попадает только-1% излучения, источником которого служит черное тело с температурой 1800° К (Я акс = 1-5 х), то его действие в области спектра около 12 д будет одинаковым с воздействием на приемник измеряемого излучения того же источника. [c.201]

Полосы, отвечающие основным колебаниям тетраэдров, позволяют сделать ряд выводов о структуре силикатов. Так, оказывается, что у силикатов с островной структурой первая основная полоса селективного отражения наиболее сдвинута в сторону длинных волн и располагается при 11 — 11,Змк. По мере возрастания степени связанности тетраэдров и перехода к цепной, полосатой, слоистой и пространственной решеткам полоса сдвигается в сторону коротких длин волн и у кварца, имеющего высшую степень полимеризации тетраэдров, занимает наиболее коротковолновое положение при 9 мк. Следовательно, уже по положению первой основной полосы в спектре силиката мон<но приближенно установить принадлежность его к тому или другому классу силикатов. [c.7]

Рис. 5.5. Дисперсионное соотношение для поверхностных гравитационных воли на воде глубины Н. (а) Частота (о и (б) фазовая скорость с как функции волнового числа к. Пунктирная линия показывает приближение для длинных волн, когда хЯ < 1, и приближение для коротких воли, когда хЯ > 1. Максимальная ошибка этих приближений равна 13 % при хЯ — 1.

Установлено, что наиболее вероятные значения амплитуды и длины волн с увеличением расстояния от оросителя возрастают, регулярность волн постепенно исчезает, появляются одиночные крупные волны. Особенно быстро все параметры волн изменяются при Не >200 ( А е>1), что, согласно теории, соответствует переходу от режима длинных гравитационных волн к режиму более коротких капиллярных волн. Длина таких волн, на основании приближенного теоретического анализа 121, не должна превышать величины, определяемой зависимостью [c.49]

Приведенная шкала является приближенной и не претендует на большую точность. Световые лучи в зависимости от длины волны принято делить на три области. Область с наиболее короткими волнами — ультрафиолетовая, охватывает электромагнитные колебания в пределах от 50 до 3400 А . Эти лучи (невидимые) отличаются повышенным химическим действием. Они активно действуют на светочувствительные материалы, вызывают явление загара кожи человека и т. д. [c.7]

Таким образом, переносить информацию на восток могут только короткие волны, причем скорость этого переноса не превосходит 1/8 от скорости переноса информации на запад длинными волнами. Некоторые последствия такого положения будут исследоваться ниже. Для очень коротких волн (к- оо) приближенное дисперсионное соотношение имеет вид [c.164]

Приближения коротких и длинных волн 133 [c.133]

ПРИБЛИЖЕНИЯ КОРОТКИХ И ДЛИННЫХ ВОЛН [c.133]

Масштаб длины, который фигурирует в дисперсионном соотношении (5.3.8) и, следовательно, определяет характер волн, есть глубина жидкости Н. В зависимости от отношения я к Н становятся применимыми различные приближения. Для случая коротких волн, т. е. при <С Я, соотношение (5.3.8) приближенно записывается так (см. пунктирную линию иа рис. 5.5) [c.133]

Однако многие вещества склонны разлагаться иод сильным облучением с высокой энергией. Одним из возможных путей уменьшения опасности фотолиза онреде- [яемых соединений является облучение зон излучением с очень узким интервалом длин волн, максимально приближенных к длине волны наибольшего возбуждения. Идеальными источниками такого возбуждения являются лазеры. С их помощью можно возбуждать флуоресценцию за очень короткое время отдельными импульсами, в промежутках мен<ду которыми можно фиксировать ответный сигнал возбужденной флуоресценции, причем время гашения дшжпо использовать для интенсификации анализируемых веществ. [c.96]

Пренебрежение влиянием боковых стенок при эталонных образцах с искусственными дефектами часто приводит к искажению амплитуды эхо-сиГ нала и тем самым к ошибочным результатам. При эхо-импульсном методе можно следующим образом приближенно оценить минимальное расстояние оси звукового луча от боковой стенки, прн котором она не вызывает помех. Отражения от боковых стенок имеют более длинный звуковой путь, чем осевой луч. Если разность в длине пути превышает примерно четыре длины волны, то первые четыре колебания импульса остаются невозмущенными. При коротких импульсах, т. е. в случае приборов и искателей с широкой полосой частот, уже можно различить максимум в этой невозмущенной части импульса отдельно от следующей за ней возмущенной части. Согласно рис. 16.5, а, это приводит к условию [c.344]

Согласно классической физике, энергия, испускаемая единицей площади черного тела (т. е. тела, не отражающего и не пропускающего света) в единицу времени, пропорциональна (закон излучения Релея—Джинса). Для длинных волн кривая зависимости энергии от длины волны следует этому закону для коротких волн этот закон, очевидно, неприменим, так как он предполагает, что с уменьшением л должно излучаться все больше и больше энергии. Более того, по классической теории, свет, излученный телом, не должен менять свой а изменяет с температурой только интенсивность. Хорошо известно, что цвет нагретого тела изменяется от красного через желтый до белого по мере роста температуры. Кроме того, классическая теория не дает возможности установить величину удельной теплоемкости твердых тел. Она предсказывает, что атомная теплоемкость (см. стр. 41) всех твердых тел должна быть одинакова (5,96 кал) и не зависит от температуры. Хотя при обычной температуре атомные теплоемкости многих элементов близки к 6, атомные теплоемкости некоторых легких элементов (например, В, С) значительно ниже. Более того, во всех случаях атомные теплоемкости при приближении к абсолютному нулк стремятся к нулю. [c.20]

Равенство (433) показывает, что расстояние между соответствующими линиями двух последовательных линейчатых полос Б спектре поглощения невозбуждённой молекулы, соответствующих двум соседним значениям V, в первом приближении постоянно. В каждой линейчатой полосе колебательно-вращатель-иого спектра нулевая линия, соответствующая значению 1 = 0 в (432), отсутствует. В сторону коротких волн от этой отсутствующей нулевой линии лежат линии, соответствующие переходу от более высоких вращательных уровней на более низкие (v p в (432) положительно) в сторону длинных волн — линии, соответствующие переходу с более низких вращательных уровней на более высокие (v,,p в (432) отрицательно). [c.377]

То, что свет с меньшей длиной волны фотохимически так же активен, моншо объяснить безызлучательным переходом из второго возбужденного синглетного состоянии ( макс = 274 нм) в первое. Уменьшение квантового выхода при длине волны > 350 нм также закономерно, поскольку в этой области приобретает значение переход п п, а это ведет к низшему возбужденному состоянию с распределением зарядов, неблагоприятным для нуклеофильной атаки. Короткое время жизни первого возбужденного синглетного состояния л4-нитроанизола (10" —10 с), по-видимому, компенсируется его высокой реакционной способностью. По крайней мере приближенная оценка указывает, что частота столкновений достаточно высока, чтобы возбужденный субстрат мог реагировать с нуклеофилом, если только он присутствует в достаточно высокой концентрации. Напри.мер, было найдено, что концентрация таких нуклеофилов, как метиламин и пиридин, должна составлять 0,1 моль/л и выше, тогда как для обладающих большой подвижностью гидроксильных ионов оптимальные квантовые выходы наблюдаются уже при кон-центрап,ии 10 лголь/л. [c.446]

И соответствует изменению, показанному иа рис. 6.7, вдоль соответствующих плоскостей т= onst. Длинные волны имеют максимальную групповую скорость NH/ nn) для каладой воды, тогда как короткие волны имеют частоту, приближающуюся к N снизу. Если нельзя применить приближение твердой крышки, то т будет немного больше для каждой моды, но этот эффект на рис. 6.13, а был бы едва заметен. [c.192]

Дисперсионные свойства волн Пуанкаре прекрасно иллюстрируются точным решением (7.3.14). В самом деле, поскольку оно является точным, волны Пуанкаре оказываются удачным примером дисперсии волн, при котором групповая скорость имеет максимальное значение для коротких волн и минимальное (нулевое) для длинных. Это решение показано иа рис. 7.3, б и 7.4. Важными особенностями решения являются (1) фроит, распространяющийся с максимальной групповой скоростью ( Я) /2 и уменьшающий со временем свою толщину из-за дисперсии, и (11) волны с периодом, близким к инерционному, которые остаются позади и имеют очень малую груииовукз скорость. (Необходимо иметь в виду, что свойства воли вытекают из приближений теории мелкой воды и что волны с горизонтальным масштабом, сравнимым с глубиной, должны были бы в действительности удовлетворять дисперсионному уравнению (5.3.8). При этом короткие волны имели бы скорость меньше, чем Так что если рассматривать фроит очень детально, то можио обнаружить колебания с четко выраженным коротким периодом. Они аналогичны тем, которые обсуждались в разд. 6.16. Эти колебания успешно сглаживаются или отфильтровываются спо-м () и и. 10 ги д р остатич ес ко го п р и б л н жен и я.) [c.317]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология