Звуковая волна избыточное давлени

Звуковое давление отраженной волны составляет —93,5%. давления. падающей волны, а прошедшей —6,5%. Отрицательный знак означает изменение фазы по отношению к падающей волне на противоположную если в какой-либо момент падающая волна имеет положительный максимум звукового давления (избыточное давление), то одновременно в отрал енной волне на границе будет отрицательное давление (разрежение). Этот случай показан на рис. 2.1. [c.31]

Так как комплексообразование обычно зависит от давления, то равновесие между А и В будет нарушаться при прохождении ультразвуковых волн через раствор. Этот эффект вызывает затухание звуковой волны при избытке поглощения, обусловленное рассеянием волны и переводом молекул в более высо--кие энергетические состояния. Если избыточное звуковое поглощение обусловлено только нарушением диссоциации [c.385]

Величина р уо характеризует избыточное давление вследствие деформации, создаваемой звуковой волной. Причем рду есть коэффициент пропорциональности между давлением и деформацией (о), который в данном случае физически обозначает коэффициент (модуль) упругости [c.20]

Ультразвук — упругие волны с частотой колебаний свыше 2-10 Гц. Избыточное давление в среде (над равновесным) при распространении звуковых волн называется звуковым давлением. Скорость звука в различных средах колеблется в широких пределах (табл. 44.7). [c.474]

Ударная волна имеет разрушительную способность, если избыточное давление в ней выше 15 кПа. Она распространяется в газе перед фронтом пламени со звуковой скоростью — 330 м-с . При взрыве исходная энергия превращается в энергию нагретых сжатых газов, которая переходит в энергию движения, сжатия и разогрева среды. Возможны различные виды исходной энергии взрыва — электрическая, тепловая, энергия упругого сжатия, атомная, химическая. [c.289]

Р — Рр - - избыточное давление, возникающее при распростране- П1П плоской продольной звуковой волны в изотропной жидкости, в области сжатия АР положительно, в областях разрежения АР отрицательно. Будем считать, что плоская звуковая волна распространяется в положительном направлении оси X лабораторной системы координат. Тогда изменение избыточного давления в зависимости от X и времени 1 следует уравнению [c.65]

Под действием звуковой волны частицы среды колеблются с периодически изменяющимся ускорением, что приводит к возникновению в среде переменного избыточного давления. [c.20]

Известно, что звуковая волна, распространяясь в воздухе, создает звуковое давление (избыточное по отношению к атмосферному) или разрежение. Для слышимых звуков это давление очень мало, порядка одной тысяч ной атмосферы. При интенсивности ультразвуковой волны порядка 5 вт см в воде звуковое давление составляет несколько атмосфер оно меняет свой знак, т. е. периодически переходит в разрежение, много тысяч раз в секунду. Такие переменные звуковые давления накладываются в жидкости на постоянное гидростатическое давление, равное на открытом воздухе приблизительно атмосферному. При распространении в жидкости звуковой волны, развивающей давление, например в 2 ат, на частички жидкости будут действовать в моменты сжатия сжимающие силы в 3 ат, а в моменты разрежения— растягивающие силы, равные 1 ат. Жидкость легко переносит большие всесторонние сжатия, однако она чрезвычайно чувствительна к растягивающим усилиям. При прохождении ультразвуковой волны, создающей разрежение, в жидкости образуется громадное количество разрывов в виде мельчайших пузырьков, особенно там, где прочность сцепления жидкости ослаблена на границе с воздушным пузырьком, с частицами лосто-ронних примесей и др. Образуются разрывы жидкости — маленькие полости, так называемые кавитационные пузырьки, которые в основном живут до следующей фазы сжатия, после чего захлопываются развиваются большие местные мгновенные давления, достигающие сотен атмосфер. Эти давления неизбежно приводят к механическим разрушениям поверхности твердого тела. [c.138]

АКУСТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ, изучает распространение в в-ве звуковых волн малых амплитуд. В случае продольных волн частицы или малые элементы объема, содержащие не менее 10 молекул, колеблются вдоль направления распространения волны, в случае поперечных-в плоскости, перпендикулярной этому направлению. Продольные волны создают последовательно чередующиеся адиабатич. сжатия и разрежения среды, сопровождающиеся изменением т-ры и соответствующим смещением равновесия хим. р-ций. В областях сжатия и разрюжения возникают небольшие локальные отклонения от термодинамич. равновесия, не приводящие (в случае звуковых колебаний малых амплитуд) к фазовым переходам. Среда стремится вернуться в состояние термодинамич. равновесия, т.е. возникают релаксац, процессы, к-рые приводят к поглощению энергии волн. Убывание амплитуды (избыточного давления АР) плоской волны, распространяющейся вдоль направления х, описывается ур-нием АР(х) = АРое где ДРо начальная амплитуда, а-коэф. поглощения, зависящий от частоты [c.80]

Принцип работы пластинчатых и стержневых излучателей одинаков и основан на известном в гидравлике эффекте, заключающемся в том, что струя жидкости, вытекающая с большой скоростью из узкой щели, при встрече с препятствием необтекаемой формы с острыми углами создает в среде около поверхности препятствия завихрения с избыточным давлением в ее центральной ча- т , Это происходит потому, что обтекание тел нео бтекаемой формы сопровождается отрывом потока. В точке отрыва пограничный слой уйдет от поверхности твердого тела в объем жидкости, т. е. превратится в некоторую струю, движущуюся под углом к внешнему потоку. Аналогичные завихрения образуются при истечении из отверстия быстро-вращающейся струи (вихревые излучатели). При непрерывном истечении жидкости завихрения следуют один за другим, создавая чередование перепадов давления, имеющих характер звуковых волн. Частота этой звуковой волны, образованной завихрениями, зависит от количества завихрений, проходящих в единицу времени через какую-иибудь точку поверхности препятствия, от -скорости движения завихрения в среде и расстояния между центрами соседних завихрений. Она -определяется по формуле [c.129]

В отличие от объемных пульсаций твердого тела в рассматриваемой здесь проблеме звуковая волиа в трубке порождает также и избыточное давление р, которое пульсирует с частотой О). Это давление, в свою очередь, создает свою звуковую волну частоты О). Одиако это явление представляет собой эффект второго порядка малости и им можио пренебречь. [c.201]

Здесь I—характерное расстояние, на котором изменяется температура газа. В данном случае она отнюдь ие совпадает с длиной волны звука X, а гораздо больше ее вследствие выравнивания температуры из-за большой теплопроводности газа. Отметим, что избыточная плотность р и давление р в звуковой волне изменяются периодически на длине волиы звука X, в то время как температура— на гораздо большем расстоянии I. Оценим это расстояние. [c.206]

Причины возникновения поперечных колебаний пламенп при столкновении осесимметричных струй те же, что и при соударении плоских [6]. Вращение элемента пламепи и периодический его отрыв обусловлены спиральным развитием возмущения по струе, т. е. результатом сложения двух колебательных движений, происходящих перпендикулярно друг другу и смещенных по фазе на i /2. Смещение конца активной 6] струи в месте столкновения приведет к появлению вращающегося элемента пламени, который создает при своем движении избыточное давление, воздействующее на струю. Самоподдержание вращения элемента пламени, таким образом, является результатом автоколебательного процесса, в котором обратная связь осуществляется звуковой волной от движущегося элемента пламени. [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология