Переход нематик изотропная жидкость

Для большинства известных фазовых переходов второго рода приближение Ландау непригодно (в магнитных системах, в сверхтекучем гелии и т. д.). Например, функция отклика (в нашем случае это измеряемый коэффициент магнитного двулучепреломления С) имеет особенность не Т — а [Т — где 7 меняется от 1,25 до 1,40. Почему это усложнение отсутствует в переходе нематик — изотропная жидкость [c.70]

Таким образом, деформации можно описать континуальной теорией, пренебрегающей деталями структуры, которые имеют молекулярный масштаб. Чтобы построить такую теорию, можно было бы взять за основу плотность свободной энергии F как функцию [см. (2.38)]. Если F становится функцией г, нужно добавить к F новые слагаемые, включающие градиенты. Такое приближение действительно полезно при изучении свойств, зависящих от координаты, при температуре выше перехода нематик — изотропная жидкость, поскольку в этой области мало и структура слагаемых, содержащих градиенты, проста. Ниже это приближение становится слишком грубым, поскольку для больших приходится включать много феноменологических коэффициентов. Лучше начать со следующих рассуждений в слабо искаженной системе all 1) в каждой точке локальные оптические свойства еще соответствуют одноосному кристаллу. Величина [c.76]

Если фазовый переход нематик — изотропная жидкость является почти переходом второго рода, то имеется определенная связь между пятью коэффициентами Лесли, определенными ниже Тс, и тремя коэффициентами трения, определенными выше Тс уравнениями (5.104) и (5.105). Мы покажем здесь это для коэффициента Yi = 7з — Тг- Рассмотрим ситуацию без течения (Лар = = 0), когда молекулы враш,аются с постоянной скоростью й, = OS i, Пу = sin 0)i, Wz = 0. [c.253]

Мы должны допустить существование малого параметра й/ о, чтобы объяснить кажущееся поведение тина самосогласованного поля в переходе нематик — изотропная жидкость, рассмотренном в гл. 2. Имеется ли ана.логичный малый параметр, возможно связанный с отношением диаметра к длине молекул, которые составляют образец, для перехода С- А Мы пока пе знаем полного ответа на этот вопрос, но недавнее измерение р показывает, что мы скорее имеем дело с переходом гелиевого типа. [c.379]

Здесь X Т) — функция отклика, которая велика, хотя и конечна, вблизи точки перехода нематик — изотропная жидкость, но которая мала для Т <С Гк , поскольку при этом б о почти насыщено и не может сильно флуктуировать. [c.381]

Переход нематик—изотропная жидкость [c.33]

Два параметра введены для того, чтобы охарактеризовать вещество Уо определяет температуру перехода нематик — изотропная жидкость, а — безразмерная сила взаимодействия, которая может меняться от О до 2. Экспериментально найдено, что толщина слоя а имеет порядок длины молекулы. Если пренебречь четно-нечетным эффектом (см. разд. 2.3.4), то энергия, связанная со смектической упорядоченностью, имеет тенденцию возрастать, если растет а (а следовательно, а), а увеличивается, например, с возрастанием длины цепи алкильных хвостов. [c.299]

Кривые зависимости параметров порядка, энтропии, удельной теплоемкости для трех представительных значений а показаны на рис. 5.2.1—5.2.3. При а > 0,98 смектик А превращается прямо в изотропную фазу, тогда как при а < 0,98 имеет место переход смектик А — нематик (Л — К), за которым при более высокой температуре следует переход нематик — изотропная жидкость. При а < 0,70 модель предсказывает переход второго рода Л — N. [c.300]

В работе [16] бьшо изучено влияние длины молекулы четных членов гомологического ряда одноатомных нормальных алифатических спиртов С2-С16 на температуру перехода нематика-изотропная жидкость (Гтуу) соединения IVг. Введение спиртов приводит к понижению причем [c.223]

Коэффициенты активности 7Г и изменения энтропии чистого нематического компонента при переходе нематика-изотропная жидкость (А5дг/) простым образом связаны с наклонами линий фазовых переходов и 2(наклоны линий фазовых переходов при бесконечном разбавлении) [c.235]

Тс — точка перехода нематик — изотропная жидкость), однако отношение е1/К зависит от температуры очень слабо. В теории самосогласованного поля Майера — Заупе 8а линейно по 8, К 5 , так что е К не зависит от 5. И действительно, температурные эффекты, найденные Шатленом [62], оказались малыми. [c.129]

Схема Эренфеста описывает фазовый переход л-го рода через разрыв п-й производной свободной энтальпии в точке перехода [5]. В соответствии с этой классификацией переход изотропная фаза —жидкий кристалл является фазовым переходом первого рода, что распространяется как на низкомолекулярные жидкие кристаллы, так и на гребнеобразные ЖК полимеры [6]. Однако скрытая теплота и изменение объема малы по сравнению с другими фазовыми переходами первого рода, например п 1авлением кристалла или испарением. Переход нематик — изотропная жидкость сопровождаются особенно малыми изменениями энтальпии и объема. Тот факт, что характер этого перехода выражен очень слабо, приводит к интересным [c.374]

При рентгенографическом анализе кристаллической структуры типичных нематогенных соединений [1—3] было установлено, что длинные узкие молекулы располагаются более или менее параллельно и перемежаются друг с другом, образуя, по выражению Бернала и Кроуфут [1], чешуйчатую упаковку (рис. 2.1.1). Переход из твердого кристалла в нематическую фазу характеризуется разрушением порядка в пространственном расположении молекул ), но не ориентационного порядка. Мезофаза обладает текучестью и в то же время анизотропна вследствие легкости, с которой молекулы скользят относительно друг друга, сохраняя при этом параллельность. Ориентационный порядок в жидком кристалле при нагревании постепенно падает, тогда как некоторые другие термодинамические свойства, например удельная теплоемкость, тепловое расширение и изотермическая сжимаемость, резко возрастают по мере приближения температуры к Гм1 — точке перехода нематик — изотропная жидкость. При Гы1 имеет место слабый фазовый переход первого рода (со скачком), который сопровождается полным разрушением дальнего ориентационного порядка. Изменения энтропии и объема, сопровождаюшие этот переход, обычно составляют всего лишь несколько процентов от соответствую-ших значений для перехода твердый кристалл — нематик. [c.23]

Выше мы говорили о специфике рассеяния света в нематической фазе. Естественно ожидать, что и выше температуры перехода нематика в изотропную жидкость (но достаточно близко к этой температуре) также должны проявляться следы нематической специфики рассеяния. Физическим основанием для этого является близость перехода нематик — изотропная жидкость к переходу второго рода и, как следствие, развитость нематических предпереходных флуктуаций в изотропной фазе. Это означает, что в изотропной фазе в предпереходной области в отличие от обычных жидкостей ответственными за рассеяние света оказываются не флуктуации плотности, а по-прежнему флуктуации ориентаций молекул. [c.104]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология