длина волны звука

Длина волны звука X определяется расстоянием, на которое звук распространяется за время, равное периоду Х=сТ= = с//. [c.510]

Таким образом, резюмируя вышеизложенное, можно отметить, что поглощение звука в поликристаллических средах определяется соотношениями между размерами отдельных кристаллов тела и длиной волны звука. На низких частотах, где механизм поглощения звука подобен рассеянию звука мелкими частицами, поглощение обусловливается теплопроводностью среды. При переходе к более высоким частотам, при Х>3й, преобладающим становится диффузионное рассеяние (рис. 7). И наконец, на самых высоких частотах поглощение звука будет определяться вязкостью данной среды. При этом частотная [c.49]

Рнс. 8.18. Дифракция света на звуковой волне iXn — угол отклонения Д — длина волны звука [c.182]

При теоретическом анализе влияния акустического воздействия на течение полимеров можно выделить три характерных режима воздействий в зависимости от соотношений между длиной волны звука А. и характерным геометрическим размером I для области материала, в которой осуществляется воздействие А. и к /. На практике [c.140]

Существенные особенности наблюдаются при расиространении звука в поликристаллических телах, состоящих из большого числа отдельных мелких кристалликов. Для высоких частот, когда длина волны звука (X) мала по сравнению с размерами кристалликов ( ), т. е. при X < [c.47]

При внезапном нагреве (тепловом ударе) поверхности тела возникают механические напряжения, вызванные тепловым расширением материала. При этом излучаются звуковые волны. Если нагрев происходит за очень короткое время (порядка 10 не), то возбуждаются очень высокие частоты и ударные волны. При этом толщина прогреваемого слоя должна быть мала по сравнению с длиной волны звука [552, 1749, 1616]. При этом возникают звуковые волны всех типов. [c.168]

Впрочем, промежуточные слои при работе в эхо-импульсном режиме повышают эхо-импульсы от помех. Изображения на экране (рис. 15.9) показывают действие промежуточных слоев по мере увеличения их толщины. Слой толщиной 0,1 мм дает уже гораздо меньшую чувствительность, чем при прямом контакте кроме того, наблюдается заметное расширение посылаемого импульса и эхо-импульса, так как при умеренно демпфированном искателе затухание уменьшается под влиянием акустического контакта. Поскольку длина волны звука в масле или в воде при частоте 4 МГц равна около 0,4 мм, слой толщиной [c.335]

Характер частотной зависимости коэффициента поглощения и его величина зависят от соотношения между длиной волны звука и размерами отдельных кристалликов среды. Особенно велико поглощение звука в случае, когда средний размер кристалликов тела имеет порядок величины длины волны, т. е. при [c.48]

Я получил, — продолжает Рамзай, — 100 см этого вещества и нашел его плотность равной 19,9. Оно оказалось одноатомным газом, что доказывала длина волны звука , сравненная с длиной волны в воздухе при тех же условиях. Далее было исследовано отношение этого газа ко всем элементам при разных условиях. Так как он не вступал ни в какие соединения, то мы назвали его аргоном (недеятельный) . [c.177]

Исследования показывают, что при оптимальных параметрах ультразвука и соблюдении хорошего акустического согласования излучателя с расплавом в объеме последнего удается сформировать кавитационную область, размеры которой близки к четверти длины волны звука в материале расплава (б Х/4). Это означает, что при оптимизации параметров ультразвуковой обработки и соответствующем подборе температурных условий [c.482]

Размеры экрана определяются спектром шума, габаритными размерами источника щума и помещения, а также его расположением относительно источника шума и рабочего места. Размеры экрана (высота, ширина) должны быть в 2-3 раза больше длины волны звука, от которой делается защита. Линейные размеры экрана должны не меньше чем в 3 раза превышать размеры источника шума. Предпочтительнее экраны П-образной формы. [c.41]

При введении в камеру атмосферного воздуха с примесью исследуемого газа (в частности, метана) плотность газовоздушной среды в камере изменится, что изменит скорость и длину волны звука. Режим стоячей волны изменится, вследствие чего количество энергии, приходящей на поверхность приемника, уменьшится, что будет отмечено показанием стрелки индикатора. [c.241]

Следует указать, что поглощение и рассеивание звука значительно возрастают, когда размер частиц среды становится соизмеримым с длиной волны звука. [c.8]

Если размеры частиц среды соизмеримы с длиной волны звука, поглощение и рассеивание звука значительно возрастает. [c.11]

Если длина волны звука уменьшается и ее величина становится соизмеримой с размерами препятствий, то диффракция становится менее заметной. Если размеры препятствий превосходят длину звуковой волны, то за препятствием появляется область звуковой тени и можно принять, что звук распространяется по законам, близким к законам геометрической оптики. [c.13]

Пусть Я — характерный размер тела, и — его характерная скорость пульсаций, м — частота пульсаций. Определим сначала интенсивность длинноволнового звукового излучения, когда где Я — длина волны звука. Пусть расстояния г лежат в диапазоне На таких расстояниях, как мы видели прн решении задачи предыдущего параграфа, можно пренебречь запаздыванием. Оценим скорость частиц жидкости и иа таких расстояниях. Поток вытесняемой. массы жидкости (или газа) расширяю- [c.191]

Показать, что в пределе, когда длина волны звука мала по сравнению с размерами тела, т. е. Х-С/ , интенсивность отраженного звука имеет такой же порядок величины, что и интенсивность звука, рассеянного на очень малые углы порядка Х/Я. [c.195]

В этом параграфе мы рассмотрим особенности распространения звуковых волн в трубках, диаметры которых малы по сравнению с длиной волны звука [c.201]

Здесь V — кинематическая вязкость газа, X — длина волны звука. Выражение (7.47) было получено для гравитационных волн на поверхности жидкости, однако в указанном общем виде оио может быть перенесено на любые типы колебаний. [c.204]

Рассеяние в каком-либо веществе быстро увеличивается с увеличением размера зерна илн уменьшением длины волны звука, если размеры зерна сопоставимы с Vio длины волны илн несколько больше. Одиако существенные помехи при этом во.з-пикают только в том случае, если Мл1териал располагастея достаточно далеко вправо в ряду анизотропии. [c.137]

Перейдем далее в диапазон еще более коротких длин волн звука к, когда выполняется условие a PUi,, противоположное условию (13.69). Тогда распространение звука является изотермическим процессом. Оценим в этом предельном случае коэффициент поглощения звука. Запишем плотность звуковой энергии в виде Е — рСрТ. Здесь Ср — удельная теплоемкость газа прн постоянном давлении, Т" — его температура. Плотиость потока звуковой энергии имеет вид [c.205]

Еще одно преимущество обеспечивается тем, что скорость света велика по сравнению со скоростью звука. Поэтому облученная поверхность возбуждается всегда равномерно независимо от угла падения света. Таким образом, характеристика направленности звука не зависит от угла падения света. С другой стороны, иа характеристику нанравленности легко повлиять приданием определенной формы сфокусированному световому пятну при возбуждении очень маленькой поверхности (малой по сравнению с длиной волны звука) происходит излучение звука от поверхности как точечного источника внутрь изделия (см. раздел 4.4, рис. 4.23). При возбуждении большей площади будут направленно излучаться звуковые волны, длина волны которых мала по сравнению с диаметром сфокусированного [c.170]

Из волнового уравнения (14) следует, что скорость распространения продольной звуковой волны в стержне, размер поперечного сечения которого люньше длины волны звука, определяется выражением [c.23]

При использовании ультразвукового метода существенное влияние на максимальную глубину прозвучивания и чувствительность метода оказывает соотношение между длиной волны звука и размером неоднородностей кристаллических зерен в толще исследуемого металла, а также его анизотропия. Для получения четкого отражения от дефекта необходимо, чтобы его размеры были одного норядх а с длиной ультразвуковой волны или несколько больше нее. В противном случае ультразвуковой луч будет огибать дефект, почти не отражаясь от него. Следовательно, с повышением частоты ультразвука чувствительность дефектоскопа будет повышаться, так как увеличение частоты приводит к увеличению отражательной способности дефекта [63]. Следует отметить, что если материал испытуемого изделия обладает естественной пористостью, то определить в нем дефект, размеры которого того же порядка, что и величина пористости, будет невозможно. Влияние структуры основной массы металла на возможности ультразвуковой дефектосконии особенно сильно сказывается на контроле изделий из чугуна. Значительные но величине графитовые включения обусловливают большое рассеяние ультразвука и сильно затрудняют выявление дефектов. Различные размеры и форма свободных примесей графита в чугуне приводят к тому, что чувствительность ультразвукового метода дефектоскопии для чугуна сильно зависит от его структуры [74]. Так, например, резкое снижение чувствительности ультразвукового метода контроля отмечается при длине графитовых включений > 250 микроп, В этом случае сравнительно крупные дефекты, например раковины диаметром 4ч-5 мм, могут оказаться невыявленными даже нри исиользова-пии частоты порядка 0,7-4-0,8 Мгц, наиболее благоприятной с точки зрения рассеяния ультразвуковой энергии. [c.103]

Так как условия распространения упругих волн в твердых телах и жидкостях различны, то для сохранения тех же размеров излучателя и дефектов (отражателей звука) необходимо при моделировании в жидкой среде изменить частоту ультразвука таким образом, чтобы длина волны звука в жидкости была равна д,ппне волны звука в металле. Указанным методом моделирования было, например, определено, что форма отражателя (дефекта) не оказывает существенного влияния на амплитуду отраженного от него сигнала, пока его минимальный размер не становится меньше длины волны ультразвука шероховатость новерхпости дефекта ввиду диффузионного отражения ультразвл ковых колебаний весьма сильно снижает амплитуду отраженного сигнала. [c.108]

Одним пз распространенных видов дефектов в металлических изделиях являются раковины и трещины [80] (рпс. 46). Крупные раковины и трещины, расположенные параллельно плоскости, с которой производится прозву-чивание, если их линейные размеры больше длины волны звука, т. е. нрис/> ., легко определяются ультразвуковым дефектоскопом с помощью любых из рассмотренных выше типов щупов. При этом размеры их могут быть определены путем обхода по контуру , т. е. при перемещении щупа по некоторой линии, для которой величина импульса от дефекта на экране трубки составляет некоторую постоян- [c.110]

Для тел, отличающихся однородной структурой, поглощение ультразвуковых колебаний невелико и в основном определяется коэффициентами вязкости и теплопроводности. В неоднородных структурах поглощение может достигать достаточно большой величины [122, 123, 124]. При этом характер частотной зависимости коэффициента поглощения и его величина зависят, как уже указывалось, от соотношения между длиной волны звука Q) и размером кристаллов в металле d) (см. гл. I). Особенно велико поглощение при ( /л 1 и главным образом определяется диффузионным рассеянием. В этом случае рассеяние звука подобно рассеянию света в мутной среде. С изменением соотношения между длиной волны и размерами кристаллов механизм поглощения изменяется. Так, нри dll. < 1 сильно возрастает ноглощение, обусловленное теплопроводностью, что приводит к превращению колебательной энерх ии акустической волны в тепловую [24]. [c.147]

Многочисленные опыты, проведенные по исследованию зависимости иоглощенрш звука от размеров кристаллов металлов и от соотношения между средней величиной зерна, длиной волны звука и ориентацией кристаллов, указывают на возможность применения ультразвукового метода для определения величины зерен в металлах. [c.147]

К числу физических свойств, которые могут быть использованы в некоторых методах газового апализа, относится скорость звука, которая неодинакова в различных газах. Как известно, скорость звука V (с.и/сек) равна произведению длины волны Я (см) на частоту /, выраженную числом колебаний в секурвду. Ири определенной звуковой частоте длина волны звука, проходящего через газ, зависит от величины Гр/с (отношопие теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном [c.347]

Следовательно, звуковая энергия W уменьшается с расстоянием X по экспоненциальному закону, а величина а характеризует эффективную длину поглощения звука. Эта д 1ина должна быть, очевидно, велнка по сравнению с длиной волны звука Я, так как в противном случае распростраиеиия звука вообш.е не происходит. Итак, условие применимости оценки (13.66) имеет вид или [c.204]

Здесь I—характерное расстояние, на котором изменяется температура газа. В данном случае она отнюдь ие совпадает с длиной волны звука X, а гораздо больше ее вследствие выравнивания температуры из-за большой теплопроводности газа. Отметим, что избыточная плотность р и давление р в звуковой волне изменяются периодически на длине волиы звука X, в то время как температура— на гораздо большем расстоянии I. Оценим это расстояние. [c.206]

Для ориентировочных расчётов можно воспользоваться выводами приближённой теории [27]. Считая, что радиус излучающей поверхности велик по сравнению с длиною волны звука, можно показать, что отношение интенсивности звуковых колебаний в центре кривизны вогнутого излучателя к интенсивности колебаний на излучающей поверхности приблизительно равно [c.50]

Пользуясь точечным источником света, получают на матовом экране Э изображение ультразвукового поля в виде системы параллельных полос. При перемещении микрометрическим винтом салазок светлые и тёмные полосы передвигаются вдоль экрана вверх или вниз в зависимости от направления вращения винта. Заметив на экране положение одной из полос, вращают микрометрический винт до тех пор, пока через сделанную отметку не пройдёт некоторое определённое число полос. Измерив (с помощью микрометрического винта) перемещение салазок, соответствующее перемещению определённого числа полос относительно сделанной на экране отметки, легко определить длину волны звука в исследуемой жидкости. Зная частоту колебаний генератора, можно определить скорость звука. При измерениях можно поль- Простой ои-зоваться белым светом. Метод привлекает тичёский метод из-своей простотой и может оказаться в мереиия скорости ряде случаев весьма полезным. звука. [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология