Адиабата идеального газа

Пример. Уравнение адиабаты идеального газа [c.33]

Подставив полученное выражение в дифференциальное уравнение (П1-83) и проинтегрировав, получим уравнение обратимой адиабаты идеального газа в системе р — Т. [c.236]

Используя уравнение адиабаты идеального газа, можно дока- [c.68]

Идеи Карно были развиты математически Э. Клапейроном (1834), который впервые предложил графическое изображение известного цикла Карно, состоящего из двух изотерм и двух адиабат идеального газа (см. рис. 16). [c.88]

Для получения уравнения адиабаты идеального газа надо заменить р в (2.24) по уравнению состояния и проинтегрировать. Удобно при этом выразить R через разность Ср— v и обозначить у=Ср/Су. Разделение переменных приводит к выражению [c.37]

Согласно Карно для периодического действия тепловой машины, т. е. превращения неограниченного количества теплоты в работу, необходимо по меньшей мере два тепловых резервуара с различающимися температурами — нагреватель и холодильник. Идеи Карно были восприняты и развиты математически Э. Клапейроном (1834), которым было также впервые предложено графическое изображение известного цикла Карно, состоящего из двух изотерм и двух адиабат идеального газа (рис. П1.3). [c.67]

Это одна из форм уравнения адиабаты идеального газа. Подставив сюда значение температуры из уравнения Менделеева — Клапейрона, получим другую форму этого уравнения [c.64]

Сравнивая уравнение адиабаты (И, 29) идеального газа с уравнением его изотермы (1,8), приходим к выводу, что адиабата идеального газа Р = ф (F) идет круче, чем егю изотерма Р = Ф (У) (рис. 22). [c.64]

Последнее уравнение и является адиабатой идеального газа. Можно получить и другое уравнение адиабаты. [c.32]

Скорость звука —это количественная характеристика особого физического эффекта (распространения слабых возмущений в среде), независимая по отношению к процессу движения среды и определяющаяся ее (этой среды) термодинамическим состоянием. В той мере, в какой среду можно считать идеальным газом, скорость звука следует рассматривать как функцию одной только ее температуры а= У кЯТ, где к — показатель обратимой адиабаты идеального газа). Важная особенность величины а как масштаба отнесения заключается в том, что она строго однозначным образом определяется заданием начальной температуры среды То, которая, независимо от каких-либо дополнительных условий (конфигурации канала, интенсивности диссипации энергии, начального давления и т. п.) связана с критической температурой Т уравнением [c.318]

При расчете предохранительных клапанов для реального газа вместо показателя адиабаты идеального газа [c.24]

При расчете предохранительных клапанов для реального газа вместо показателя адиабаты идеального газа А. М. Розен рекомендует пользоваться объемным показателем адиабаты реального газа при изменении объема в адиабатическом процессе [c.40]

Рис. 98. Критическое отношение давлений для клапана а и коэффициент расширения среды в клапане е при критическом отношении давлений в зависимости от показателя адиабаты идеального газа к или объемного показателя адиабаты реального газа кц

Следует указать, что если для газовых систем, в которых используются двухатомные газы при низких давлениях (< 1 МПа), величина показателя политропы процессов опорожнения (и заполнения) баллонов (емкостей) практически колеблется между показателями изотермного и адиабатного процессов к> п > 1, то в системах высокого давления (5...20 МПа) значение его может превышать значение показателя адиабаты идеального газа к = 1,4. Так, для реальных газов, в том числе и для воздуха, эта величина может достигать при температурах от + 100 до — 60 °С и давлении 5...10 МПа значения и = 2 и более. [c.29]

Так как в силу адиабатности процессов ВС и DA в соответствии с уравнением адиабаты идеального газа [c.79]

В курсах физики рассматривается уравнение адиабаты идеального газа = onst, из которого выводится зависимость [c.97]

Определяется температура в конечной точке равновесного процесса сжатия в первом приближении по уравнеи-ншо адиабаты идеального газа [c.38]

Адиабата идеального газа. При адиабатическом расширении или сжатии идеального газа одновременно изменяются как давление и объем, так я температура поэтому уравнение ри = ИТ, оставаясь справедливым, не может быть, оанако, применено для вычислечия изменения переменных состояния. Для последней цели оно должно б з1ть заменено уравнением адиабаты, которое можно вывести слепующим путем. При адиабатическом расширении, когда 4/1= О, уравнение (82а) обращается в [c.250]

Фиг. 94. Критическое отношение давлений для клапана о и коэффициент среды % в зависимости от показателя адиабаты идеального газа к или объемного прказателя адиабаты реального газа

Так как у=Ср/Су>, то на плоскости V, р адиабата идеального газа наклонена к оси абсцисс всегда круче изотермы (рис. 4). В следующем параграфе будет показано, что соотношение (2.14) справедливо не только для идеа. 1ЬН01 о газа, но и для любого ветцества. [c.45]

Это уравнение для адиабаты Ван-дер-Ваальсова газа очень сходно с уравнением (38) для адиабаты идеального газа. [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология