Показатель адиабаты идеального газа

При расчете предохранительных клапанов для реального газа вместо показателя адиабаты идеального газа А. М. Розен рекомендует пользоваться объемным показателем адиабаты реального газа при изменении объема в адиабатическом процессе [c.40]

Рис. 98. Критическое отношение давлений для клапана а и коэффициент расширения среды в клапане е при критическом отношении давлений в зависимости от показателя адиабаты идеального газа к или объемного показателя адиабаты реального газа кц

Внутренняя энергия и энтальпия идеального газа зависят только от температуры, а его теплоемкости при постоянном давлении и объеме принимаются постоянными. Это обусловливает постоянство показателя изоэнтропы идеального газа к = с /с-, и дает возможность проинтегрировать дифференциальное уравнение изоэнтропного процесса, представив его в виде адиабаты Пуассона [c.114]

Показатель политропы сжатия или расширения т зависит от степени подогрева или охлаждения газа в процессе сжатия. Для идеального случая изменения состояния без теплообмена и без потерь показатель политропы т равен отношению значений удельной теплоемкости при постоянном давлении и при постоянном объеме, т. е. показателю адиабаты к = [c.32]

Если для сред не приведены графики значений tjj, эквивалентное проходное сечение клапана в области идеального газа, т. е. при я/т < 0,5, следует определять но уравнениям (VI.3)—(VI.7) при яр = 1, а в области реального газа, т. е. при я/т > 0,5, следует определять по тем же уравнениям, также при гр = 1, но не через показатель адиабаты к, а через объемный показатель адиабаты реального газа Критическое отношение давлений реального газа о и коэффициент среды е при этом берутся из графика (см. рис. 98) в зависимости от k . [c.188]

При расчете предохранительных клапанов для реального газа вместо показателя адиабаты идеального газа [c.24]

Следует указать, что если для газовых систем, в которых используются двухатомные газы при низких давлениях (< 1 МПа), величина показателя политропы процессов опорожнения (и заполнения) баллонов (емкостей) практически колеблется между показателями изотермного и адиабатного процессов к> п > 1, то в системах высокого давления (5...20 МПа) значение его может превышать значение показателя адиабаты идеального газа к = 1,4. Так, для реальных газов, в том числе и для воздуха, эта величина может достигать при температурах от + 100 до — 60 °С и давлении 5...10 МПа значения и = 2 и более. [c.29]

Скорость звука —это количественная характеристика особого физического эффекта (распространения слабых возмущений в среде), независимая по отношению к процессу движения среды и определяющаяся ее (этой среды) термодинамическим состоянием. В той мере, в какой среду можно считать идеальным газом, скорость звука следует рассматривать как функцию одной только ее температуры а= У кЯТ, где к — показатель обратимой адиабаты идеального газа). Важная особенность величины а как масштаба отнесения заключается в том, что она строго однозначным образом определяется заданием начальной температуры среды То, которая, независимо от каких-либо дополнительных условий (конфигурации канала, интенсивности диссипации энергии, начального давления и т. п.) связана с критической температурой Т уравнением [c.318]

Здесь 1дс и — коэффициенты сжимаемости газа при температурах и давлениях всасывания и нагнетания. Для ступеней высокого давления п Пс к к — показатель адиабаты для идеального газа). [c.217]

Если процесс близок к адиабатическому, принимают п = k, где k — показатель адиабаты (для идеального газа), определяемый по составу газа. [c.183]

Н предыдущем параграфе был рассмотрен случай, когда показатели адиабаты равны к ат = мов) и когда оба газа являются идеальными. Однако в практике весьма часто приходится решать вопросы моделирования машин для разных реальных газов с различными значениями к и Я, а также с разными значениями величины 2 = . В этих случаях возникает ряд трудностей, сущность которых сводится к следующему. [c.311]

Рассмотрим сначала случай идеального газа. Вопрос о влиянии показателя адиабаты к на характеристику компрессора можно расчленить на два вопроса [c.311]

В сравнительно небольшом диапазоне изменения температур, в пределах которого происходит работа обычного турбокомпрессора, значения удельных теплоемкостей Ср и могут быть приняты постоянными. Следовательно, и показатель адиабаты (изоэнтропы) для идеальных газов, равный к = J . , может быть принят в этих условиях постоянным. [c.321]

Теплоемкость газа зависит от процесса подвода тепла к газу. Наиболее часто употребляются значения теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении Ср. Для идеальных газов теплоемкости слабо зависят от состояния газа и их отношение можно с достаточной для практических целей точностью считать постоянным Ср/Со = к. Величина к называется показателем адиабаты и согласно кинетической теории газов определяется уравнением , [c.13]

Если в уравнении (1.21) положить л= 1, то мы получим уравнение изотермического процесса для идеального газа. Если же положить п = й, то (1.21) перейдет в уравнение адиабатного процесса с постоянным показателем адиабаты. Практический интерес при изучении поршневых компрессоров будут иметь значения п, начиная с единицы до величины, несколько превышающей к. Вид этих процессов в координатах р, V н Т, 8 показан на рис. 1.2 и 1.3. [c.20]

Газ рассматриваем как идеальный. Показатель адиабаты азота к = 1,4. [c.25]

При расширении идеального газа с показателем адиабаты к [c.53]

Рассмотрим течение идеального совершенного газа с показателем адиабаты = 1,4 в плоском гиперзвуковом воздухозаборнике, схема которого представлена на рис. 14.9. В таком воздухозаборнике скорость потока на выходе остается сверхзвуковой. Расчетное число М для воздухозаборника Мнр = 6. Вычисления [c.286]

Согласно молекулярно-кинетической теории, для идеальных двухатомных газов Сдр 7, а Сц 5. Их отношение К, носящее название показателя адиабаты, имеет большое значение в технических и термодинамических расчетах. =Сдр/Сдв= = 7/5 = 1,4. Для трех- и многоатомных идеальных газов К = 9/7 = = 1,29. [c.25]

Показатель адиабаты v. только для идеальных газов равен отношению удельных теплоемкостей тепла j , для несовершенных газов, таких как пары, например, зависимость гораздо сложнее [c.134]

Показатель адиабаты газа, близкого к идеальному [c.261]

При рассмотрении теоретического процесса компрессора мы остановились на компрессорах с адиабатическим, изотермическим и политропическим сжатием, при этом установили, что у существующих компрессоров сжатие происходит по эквивалентным политропам, которые, вообще говоря, располагаются между адиабатой и изотермой. Показатель адиабаты, т. е. отношение теплоемкости при постоянном давлении Ср к теплоемкости при постоянном объеме нами обозначался к, который для идеального газа равен 1,41. [c.283]

Газ рассматриваем как идеальный. Показатель адиабаты азота k = 1,4. Согласно формулам (1—17, 1—41 и 1—33) [c.29]

Полагая, что заштрихованные площадки, лежащие по обе стороны адиабат, равны друг другу, можно приближенно считать, что сжатие и расширение протекает по этим кривым. При идеальном газе с показателем адиабаты к, учитывая, что при расширении [c.50]

Равенство (IV — 116) показывает, что изотермический к. п. д. зависит не только от к. п. д. отдельных секций (неохлаждаемых групп ступеней), но и от суммарного отношения давлений г = р /р , распределения этого отношения по секциям и их числа, показателя адиабаты, потерь давления в холодильниках и соотношения между начальными температурами газа и охлаждающей воды. В табл. 18 приведены изотермические к. п. д. компрессоров, имеющих идеальные проточные части (к. п. д. секций 0, = 1), нулевые потери в холодильниках и одинаковые температуры при входе во все секции (принято два промежуточных охлаждения и = /е ) [c.391]

Безразмерные величины, характеризующие работу элементарной ступени, связаны между собой системой уравнений, число которых меньше, чем входящих в них неизвестных. Поэтому для решения этой системы необходимо задаться частью неизвестных или выбрать их, исходя из соображений, обеспечивающих наилучшую работу ступени. В первую очередь задаются безразмерными величинами, значения которых можно получить непосредственно из исходных физических, механических и геометрических параметров, определяющих работу элементарной ступени. Например, коэффициент расхода 9 и отношение давлений элементарной ступени е , . Одновременно с этим часть безразмерных величин выбирают на основании исследований моделей осевых компрессоров и их элементов или статистических данных по испытаниям различных машин со ступенями, однотипными рассматриваемой. К таким данным относятся показатель политропы т, коэффициент потерь в элементарной ступени С и т. п. Кроме того, некоторые безразмерные величины определяются физическими свойствами сжимаемого газа. Например, для идеальных газов такой величиной будет показатель адиабаты к. [c.485]

СОВОЙ расход газа, и физические характеристики газа, которые для газов, близких к идеальным, определяются газовой постоянной Я и показателем адиабаты к, то для общего термодинамического расчета многоступенчатой осевой машины необходимо найти число ступеней машины или средний тепловой напор на ступень. [c.527]

Выше отмечалось, что показатель адиабаты к является переменной по потоку величиной и не характеризует процесс истечения в целом. Поэтому в формуле (6.18) под эф понимается некоторое эффективное значение к, при которо.м расход условного идеального газа равен расходу сжиженного газа при одних и тех же параметрах на входе в сопло и в критическом сечении. [c.189]

Поведение многих газов, особенно при высоком давлении, и паров в состоянии, близком к насыщению, значительно отличается от поведения идеальных газов. Многие реальные газы при низком и среднем давлении удовлетворяют уравнению состояния идеального газа р/р == RT. Если же температура газа близка к критической или ниже ее и среда находится в состоянии пара, то уравнение состояния идеального газа не удовлетворяется д аже при средних и низких давлениях. При расчете предохранительных устройств свойства реальных газов обычно учитывают введением в уравнение состояния коэффициента сжимаемости как это сделано в уравнении (П. 19). Однако в процессе истечения реального газа изменяется и показатель адиабаты, а скорость звука в некоторых средах также не соответствует уравнению (И. 13). В этих случаях для расчета нужно пользоваться уравнениями (П.11) и (11.14) с использованием значений скорости звука из уравнения (11.12) или из следующего выражения [c.38]

Расчет предохранительного клапана в случае реального газа по показателю адиабаты к = ср/с для идеального газа может дать достаточно точные значения только в пределах, где применимы уравнения термодинамики идеального газа, т. е. в области [c.40]

Фиг. 94. Критическое отношение давлений для клапана о и коэффициент среды % в зависимости от показателя адиабаты идеального газа к или объемного прказателя адиабаты реального газа

Для газов необходимо различать удельную теплоемкость при постоянном давлении Ср и удельную теплоемкость при постоянном объеме Сг - Если газ нагревать при постоянном давлении, то его объем увеличивается и газ совершает работу. Поэтому удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср больше удельной теплоемкости при постоянном объеме с . Отношение этих удельных теплоемкостей для идеальных газов равно показателю адиабаты . [c.16]

Показатель адиабаты смеси идеальных газов [c.17]

Для выполнения динамического подобия течений в вентиляторах необходимо равенство отношений давлений и плотностей в сходственных точках и равенство отношений сил инерции к силам вязкости. Первое условие для идеальных газов в предположении изэнтропического процесса в вентиляторах обеспечивается постоянным значением показателя к адиабаты и числа Маха [c.23]

Реальные газы и слабо перегретые пары не подчиняются характеристическому уравнению ру = RT. Теплоемкости их Ср и с , так же как и показатель адиабаты к, не остаются постоянными в процессе сжатия. В связи с этим использование для определения работы сжатия реальных газов и паров уравнений, выведенных для идеального газа, часто приводит к большим ошибкам. [c.18]

Предположим сначала, что речь идет об идеальном газе, состояние и свойства которого можно характеризовать следующими величинами начальным давлением Рн. температурой газовой постоянной Я и показателем адиабаты к. Заметим, что в термодинамических зависимостях абсолютная температура входит только в виде группы РТ или в виде отношения температур. Поэтому вместо температуры будем рассматривать группу ЯТ, имеющую ту же размерность, что и удельная работа. Скорость звука в условиях всасывания определяется посредством уже названных величин a = УкЯТ ) и может заменять одну из них, например, к в функциональных связях. Точно так же для расчетов легко привлечь начальную плотность газа (Рн = Рн/РТ п) вместо другой величины (например, НТ, ). [c.204]

Существуюш,ие расчетные методики и рекомендации по выбору основных размеров (узлов вихревых аппаратов базируются на экспериментальных материалах, полученных при испытаниях вихревых труб на воздухе при нормальной температуре на входе в сопло и при ачальном давлении рс = 0,3...0,7 МПа. При этом воздух можно рассматривать как идеальный газ с показателем адиабаты /г=1,4. Однако в практике возможны случаи, когда в качестве рабочего тела используют другие газы и газовые смеси кроме того, иногда пренебрежение реальностью рабочего тела может привести к большим погрешностям расчета. [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология