Метод прямых Ричардсона

Вычислено [360] методом прямой Ричардсона [c.28]

Эмиссионные постоянные определялись по методу прямых Ричардсона. [c.117]

Термоэмиссионные константы А и <р (табл. 2) определялись методом прямых Ричардсона в экспериментальном диоде с тройным анодом. Катод был прямонакальным на танталовом керне. Измерялась только эмиссия с центральной, равномерно нагретой части катода, чем исключалось влияние охлажденных концов. По полученным данным строились кривые Шоттки, а затем прямые Ричардсона для определения работы выхода. [c.110]

Метод определения срэ из формул (18) и (20) называется методом прямых Ричардсона. Прологарифмировав выражения (18) или (20), мы получаем линейную зависимость величин [c.94]

Температура 2000°К Покрытие из порошка на танталовом керне. Измерено методом прямой Ричардсона Покрытие из порошка на танталовом керне. Эффективная работа выхода при температуре 1800°К Автоэмиссия [c.66]

Метод прямой Ричардсона. [c.84]

МЕТОД ПРЯМОЙ РИЧАРДСОНА [c.85]

Таблица 4. Значения эмиссионных констант для вольфрама и моли < 1 на. измеренные ло методу прямой Ричардсона (начиная с 1930 годе).

При точных измерениях следует, конечно, для работы вы -хода вольфрама подставлять в уравнение (61) значения, ооответствующие температуре измерения, тогда как при определении ffp по методу прямой Ричардсона получается значение для Т = 0. Поэтому следует вводить соответствующую поправку на разницу обоих значений, вызываемую температурной зависимостью работы выхода вольфрама. [c.98]

На рис. 44 приведён практический пример определения обеих абсцисс точек пересечения. Совпадение полученных по этому -методу значений работ выхода с измерениями по методу прямой Ричардсона было показано Гейнце [31], использовавшим в качестве исследуемого катода танталовую проволоку, работа выхода которой могла для сравнения быть также определена по методу прямой Ричардсона. Наибольшее расхождение между обоими методами не превышало всего лишь 0,01 вольта. Метод т<жа насыщения особенно пригоден для рассматриваемых ниже сложных катодов, для которых метод прямой Ричардсона не может быть применён. [c.98]

Рассмотрев метод прямой Ричардсона, не дающий сколь-либо надёжных результатов в случае оксидных катодов, перейдём к рассмотрению методов, обладающих значительными преимуществами по сравнению с ним и позволяющих производить измерения при постоянной температуре. [c.348]

Измерено на монокристаллах методом прямой Ричардсона в вакууме (2- 3) 10 мм рт, ст. [c.35]

Для металлических катодов определение термоэлектронных, констант методом прямой Ричардсона (по наклону прямой в координатах lgi T и 5040/7, пост 9енной по экспериментальным данным для плотности тока насыщения при температуре Т) дает удовлетворительные результаты, однако в случае неметаллических катодов на прямой Ричардсона могут наблюдаться изломы, и значения работы выхода, полученные по наклону этой прямой в разных, температурных интервалах, сильно отличаются от значений фт . вычисленных из теоретического уравнения термоэлектронной эмиссии твердого тела (уравнение Ричардсона—Дешмана) [c.14]

Метод прямой Ричардсона То я<е [c.36]

Измерено на монокристалле методом прямой Ричардсона Б вакууме (2- 3) -Ш мм. рт. ст.. [c.41]

Измерено методом прямой Ричардсона в вакууме рт. ст. [c.41]

Имеются небольшие примеси А1, Р и других элементов. Метод прямой Ричардсона [c.41]

Измерено методом прямой Ричардсона в вакууме <10 мм рт. ст. на цилиндрических образцах, ось которых совпадает с направлением 111 монокристалла Толстая пленка, напыленная на W при Т л= 295° К [c.41]

Однако, Непосредственное эксЛериментальгное определение мощности охлаждения по понижению температуры катода пред-ставляет.собой большие трудности вследствие не очень точно известного закона излучения катода и необходимости поправок на непостоянный отвод тепла держателями катода. До сих пор известно лишь од о только непосредственное измерение,. произведённое Дэвиссоном и Джермером [136, 137], которые сравнили, в частности, калориметрический метод с методом прямой Ричардсона. Если пересчитать результаты Дэвиссона и Джермера по закону Г- и ввести неучтённый ими при [c.90]

Измерено методом прямой Ричардсона на у-Ре [c.49]

Метод прямой Ричардсона [305, 1296] [c.52]

ТЭ Метод прямой Ричардсона [1148, 1192] [c.53]

Подставляя затем эти величины в уравнение эмиссии (25), при Л =120,4, вычисляют работу выхода. Однако до сих пор этим простейшим путём шли очень редко, сомневаясь часто в трм, действительно ли постоянеая Ло равна теоретическому её значению 120,4. Эти сомнения возникали из сопоставления старой формы уравнения эмиссии с и новой 7 , а также из неуверенности в точности значения коэффициента прозрачности В и величины С, входящих в уравнение для постоянной Ло. Поэтому в большинстве случаев пользовались методом определения. работы выхода, позволявшим путём измерений получить также и значение постоянной Ло. Это — так называемый метод прямой Ричардсона. При этом методе также исходят из уравнения (25) для эмиссионного тока, имеющего в логарифмическом изображении вид [c.84]

Кроме недостатков метода прямой Ричардсона, рассмотренных для случая чистых металлов, в случае цлёночных катодов добавляется ещё невозможность надёжной экстраполяции до нулевого внешнего поля, так как в этом случае для зависимости эмиссии от внешнего поля до сих пор не существует аналитически выраженного закона. Поэтому в подобных случаях целесо- образно полностью отказаться от экстраполяции и определять работу выхода лишь для определённого, отличного от нуля, анодного напряжения. [c.107]

Метод прямой Ричардсона не даёт надёжных значений ра боты выхода плёночных Катодов с посторонним покрытием. Более надёжно непосредственное определение средней работы выхода из уравнения Ричардсона с Лв1= 120,4, особенно, когда необходимо определение лйшь иеменений среднего значения (например, зависимость его от температуры), так как в этом случае. не требуется подстановки сравнительно Плохо известного значения поверхности. Так как калориметрический метод экспериментально весьма сложен, то для измерения определяющего эмис- сию среднего значения работы выхода остаются лишь измерение контактной разности потенциалов методом тока насыщения и метод фотоэлектрической прямой. Для определения же средне--, арифметического значения работы выхода пригоден метод смё-щения характеристик и конденсаторный метод измерения контактной разности потенциалов в вариантах Кельвина и Зисмана [148] или в дальнейших его усовершенствованиях ( 12, 2). [c.111]

Наконец, Эспе определил значения работ в ыхода для свОнх оксидшх катоде методом прямой Ричардсона (подробнее см. АЩ и нашёл, что при любой обработке оксидного катода, т. е. при активировании и при изменениях анодного напряжения, измшялась лишь постоянная А, а работа выхода оставалась по-сшяашй." [c.316]

Значения эмиссионных констант для вольфрама и молибдена, измерея Ш1< по методу прямой Ричардсона (стр. 6). [c.488]

Графит. Э(1зфективная работа выхода Эффективная работа выхода Метод прямой Ричардсона [c.36]

Измерено на электрографите марки Е 2170 методом прямой Ричардсона [c.36]

Измерено на электрографите после обезгаживания при Т 2500° К методом прямой Ричардсона [c.36]

Измерено па электрографите марки ЕУ1 методом прямой Ричардсона [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология