Температурная зависимость работы выхода

Рис. 3, Температурная зависимость работы выхода для тантала [338]

Рис. 4. Температурная зависимость работы выхода ф j- для окислов металлов III—IV групп (стабильное состояние эмиссии) [328]

Рис. 9. Температурная зависимость работы выхода для основного вольфрамата

Рис. 16. Температурная зависимость работы выхода ЬаЗ [392]

Рис. 18. Температурная зависимость работы выхода СеЗ [392]

Рис. 19. Температурная зависимость работы выхода N( 283 [395]

Рис. 20. Температурная зависимость работы выхода N(18 [395]

Рис. 22. Температурная зависимость работы выхода Рг8 [395]

Рис. 1. Температурная зависимость работы выхода на никель-хромовом катализаторе

Рис. 4. Температурная зависимость работы выхода на цинк-хромовом катализаторе промышленного типа

Рис. 5. Температурная зависимость работы выхода в смеси окиси углерода и водорода

Рис. 6. Температурная зависимость работы выхода на окиси цинка

Наконец, согласно изложенному в конце 5, постоянная А также может иметь различные значения для различно ориентированных кристаллических граней. Поэтому можно окончательно установить. лишь, что получаемые значения постоянной А имеют порядок величины, определяемой уравнением эмиссии. Более же точное экспериментальное определение значения Ао, повидимому, вряд ли возможно и благодаря существующей вероятной неоднородности значений Ао, вызываемой зависимостью Ао от коэффициента прозрачности С, величины О и ориентации кристаллических граней, оно не имеет смысла. На этом же основании из величины измеренных значений А практически невозможно сделать однозначного заключения относительно величины температурной зависимости работы выхода. Практически невозможно также установить экспериментально, как это часто пытались сделать, правильность принятого значения постоянной Ло= 120,4, или иного её значения, полученного при С, равном [c.88]

Рис. 40, Температурная зависимость работы выхода вольфрама и тантала.

При точных измерениях следует, конечно, для работы вы -хода вольфрама подставлять в уравнение (61) значения, ооответствующие температуре измерения, тогда как при определении ffp по методу прямой Ричардсона получается значение для Т = 0. Поэтому следует вводить соответствующую поправку на разницу обоих значений, вызываемую температурной зависимостью работы выхода вольфрама. [c.98]

Температурная зависимость работы выхода многих чистых металлов до сих пор определялась лишь с помощью измерения предельной частоты (ме годом Фаулера). Примеры полученных при этом температурных коэффициентов приведены в таблице 6. [c.105]

Зная температурную зависимость работы выхода ф=/(Г), можно легко вычислить параметры фо и А, не прибегая к графическим построениям. [c.15]

Графическая температурная зависимость работы выхода при ТЭ, измере.адой в разлитых вакуумных условиях, для грани 111 монокристал- [c.129]

Графическая температурная зависимость работы выхода ф при ТЭ для грани ПО монокристаллов ВаО и SrO приведена в работе [248]. [c.154]

Графическая температурная зависимость работы выхода длл механически полированной грани 100 монокристалла сплава Ре—51 (2,89 вес. %) приведена в работе [1283], а для граней 100 , НО , (111 монокристалла сплава Оз (1%)—в [466], [c.222]

Графическая температурная зависимость работы выхода для Мо. Ке и сплава [c.242]

Графическая температурная зависимость работы выхода для адсорбционных систем приведена система 100 Мо—Ог при давлении Ог от до 3- Ю- мм рт. ст. [516] си- [c.250]

Рис. 11. Температурная зависимость работы выхода для соединения (ЬаНа) Вб [394]

Рис. 15. Температурная зависимость работы выхода ЬагЗз [392]

Рис. 17. Температурная зависимость работы выхода СегЗз [392]

Рис. 21. Температурная зависимость работы выхода РгаЗз [395]

Температурная зависимость работы выхода [у следует уже из рассмотренной в предыдущнх параграфах температурн< за-V-вйсимости предельной энергии (см, Герцфельд [54]),, В сЛучав, Логла общий потенциальный [c.41]

Таким образом полу1аем метод определения работы выхода, требующий измерения при ол ной лишь определённой температуре, например, рабочей. Этот метод, получивший название калориметрического метода, пригоден особенно для определения температурной зависимости работы выхода [c.90]

Особенный интерес представляет возможность калориметрического определения температурной зависимости работы выхода, Подобные измерения для вольфрама и тантала выполнили Крюгер и Стабенов [142]. Результат их приведены ка рис. ф, откуда получаем [c.92]

При обсуждении полученного по методу Ричардсона значения постоянной А следует учесть, что, благодаря неоднородзю-сти работы выхода вдоль поверхности, в этом случае можно воспользоваться рассмотренными в 10 соображениями Рекнагеля [129], приводящими, в согласии с результатами измерений, к пониженным в каждом случае значениям постоянной А. Как и у чистых металлов, такое же уменьшение постоянной А может вы-зыватьея температурной зависимостью работы выхода. Наконец, измеренные значения /1 зависят также и от величины внешнего поля, что, согласно Розе [161], может быть объяснено температурной зависимостью распределения постороннего вещества в плёнке. [c.107]

НИЮ с её значениями не только для основного металла, но и для металла, образующего плёнку. Одновременно имеем и очень низкие значения постоянной Л, или, вернее, А р. причём величину р необходимо в этом случае, повидимому, считать равной коэффициенту шероховатости поверхности основного металла. Во мнопкх случаях авторы, к сожалению, даже не упоминают в своих сооб-щениях об этой величине, и поэтому трудно здесь дать ей какую-либо оценку. Столь низкие значения А, повидимому, находят своё объяснение также в температурной зависимости работы выхода, котор ая обусловлена, помимо коэффициента расширения основного металла, в большой степени коэффициентом расширения адсорбированной на нём плёнки и подвижностью её атомов, сильно возрастающей с ростом температуры. Кроме того,, сильное влияние на величину как работы выхода <р, так и постоянной А оказывает неравномерность покрытия поверхности посторонним веществом, т. е. его пятнистость , определяемая различными адсорбционными свойствами разных кристаллических граней металла и различной подвижностью ионов постороннего ]зещества в направлении различных осей кристаллов, что доста- [c.133]

Уравнение (24) указывает на очень резкий, экспоненциальный рост значения j при повышении температуры. Экспериментальное определение постоянной Ричардсона часто дает значения величин, отличающиеся от теоретического значения на много порядков в ту или иную сторону. Эти отклонения для простых веществ (химиче--ских элементов) объясняются [413] отражением электронов от поверхности эмиттирующего тела (в случае Л<Ло) и температурной зависимостью работы выхода (при Л>Ло) [46, 51, 413]. Трактовка температурной зависимости работы выхода электрона в зоммер-фельдовском приближении сводится к эффекту уменьшения концентрации электронов в металле, связанному с тепловым расширением тела. Это, в свою очередь, понижает уровень электрохимического потенциала и, следовательно, увеличивает работу выхода электрона. [c.15]

Графическая температурная зависимость работы выхода при ТЭ для карэидов переходных металлов IV—VI групп приведе11а порошки Ti , Zr , Hf , ve, Nb , Ta [52] порошки TI , Zr , Hf , WG (до и после обработки в цезиезой плазме) [402] Zr в ьиде горячепрессованного стержня и порошка на подложке [221]. [c.183]

Графическая температурная зависимость работы выхода при ФЭ для гра ш 40 монокристалла О Аз р- и -типов приведе1а в работе [711]. [c.199]

Графическая температурная зависимость работы выхода для сплавов приведена У—Н (3 ат. %) [167] система АУ—Та (с содержанием У от 40 до 98 ат. %) и система У—Мо (с содержанием от 27 до 97 ат. %) [155] система (с содержанием от I до 30 ат. %) [1118] Re-Hf (1 ат. %) [157] Ке-ТН (6%) [1151 Та-ИГ (3 ат. %) [157] система Та—Ки (с содержанием Яи от 13 до 82%) [288] т-Ш (1 ат. о/о) [157] №-Ва (0,2%) [482] Р1-Ме и Рб-Ме ГМе-Ва (1,5 вес. %). Ве (0,5 вес. %), 5г (1,0 вес. %), Са (0,7 вес. % в сплавах с Р1 и 0,6 вес. 7о — в сплавах с РЙ), Мё (0,5 вес. %)] [2111 расплав Ре—5 (с исходным содержанием серы 0,1 и 7%) [342] АибВа [4601 У-Р1 (12,5 ат. %)—Се (2,5 ат. %) и Ке-Р1 (20 ат. %) — Се (5 ат. %) [1118] №-8г (0,15%)—Ва (0,1%) [482]. [c.222]

Графическая температурная зависимость работы выхода для сложных адсорбционных систем приведена У-эмиттер в потоке молекул иодистого цезия различной интенсивности (от 4,4 10 до 4,2 10 см сек- ) /221 система N1 — П321] система N1 — С2Н2 [13221 системы —ВаО, Оз—ВаО, 1г—ВаО, 1г—ВаО—Ва, Р1—ВаО—Ва [3751. [c.257]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология