Метод тока насыщения

К настоящему времени разработан ряд методов экспериментального определения компенсирующих напряжений вольта-цепей. Некоторые из них нашли широкое применение для изучения фаз, используемых в электровакуумных приборах описание этих методов содержится в монографии [43]. Однако метод смещения характеристик электронной лампы, метод тока насыщения и некоторые другие непригодны для исследования систем, содержащих жидкие фазы. Поэтому ниже мы ограничимся рассмотрением методов, используемых при изучении растворов электролитов. К ним относятся конденсаторный и ионизационный методы, а также метод вертикальной струи. [c.28]

В работах [234, 248, 249] была сделана попытка измерить коэффициенты диссоциативной рекомбинации в ударной трубе, где, как полагают авторы этих работ, Те = Tj. = Ту — Tj = Гэл В инертных газах ионы и электроны получались в отсеке низкого давления с помощью импульсного высокочастотного разряда. Затем на эту область набегала ударная волна, нагревавшая газ до температуры 700—3500° К. Измерение скорости спада концентрации ионов проводилось через 20 мксек после прихода фронта ударной волны (полное давление за фронтом р 20 торр) методом тока насыщения, идущего на двойной зонд. Оказалось, что измеренные таким образом коэффициенты диссоциативной рекомбинации при низких температурах (Г < 900° К [c.171]

Прямое доказательство этого факта получено в экспериментах [251], где измерение коэффициентов диссоциативной рекомбинации было выполнено в стационарном разряде методом тока насыщения на зонд с учетом диффузии ионов [250]. При этом было зарегистрировано изменение коэффициента рекомбинации на несколько порядков величины в соответствии с соотношениями [c.172]

Так как электропроводность определяется двумя факторами, а именно подвижностью носителей зарядов и их числом, то следующий этап исследования состоял в разделении этих переменных. Реакция диссоциации молекулы воды на ионы и подвижности водных ионов во льду и воде были изучены в работе Эйгена и Майер (1964). К тонкому кристаллическому образцу прилагалось электрическое поле такой величины, чтобы все заряды, которые образуются в образце, достигали электродов (измерялся ток насыщения). Величина тока насыщения в первом приближении пропорциональна константе скорости диссоциации молекулы Н2О на ионы и объему образца. Константу скорости рекомбинации они определили методом нарушения равновесия процесса диссоциации мощным электрическим импульсом, имеющим амплитуду 50—150 кв см [c.60]

Из них наиболее распространенным и простым является метод измерения ионизационных токов насыщения, вызванных а-излучением измельченной в порошок пробы и эталона. При этом следует учитывать, что образцы, содержащие Ка, Ас и ТЬ, выделяют эманации, которые, проникая в ионизационную камеру измерительного а-прибора, вызывают добавочную ионизацию, искажающую результат измерения радиоактивно- сти пробы, если не вводится соответствующая поправка. Однако при измерении ториевых руд во многих случаях наблюдается сильное влияние выделяющейся эманации, что делает иногда невозможным точное измерение проб по а-лучам [c.91]

В работе [520] рассмотрен метод регенерации насыщенного адсорбента путем его помещения между электродами и пропускания электрического тока, приводящего к повышению температуры слоя адсорбента. Однако при этом наблюдается неравномерный нагрев слоя адсорбента [521]. Для устранения этого недостатка в работе [522] предложено изменение формы электродов с уменьшающимся от центра к периферии живым сечением. [c.514]

Эйген и де Мейер измерили эту скорость методом диссоциации полем, используя ток насыщения [И] в воде соответствующая скорость была измерена релаксационным методом [8]. [c.269]

НЫМ методом [346]. Насыщенный раствор исследуемого соединения тория, активированного радиоторием, кипятился при непрерывном пропускании тока воздуха. Газ поступал в ионизационную камеру электроскопа, где измерялась его активность. Полученная актива ность сравнивалась с активностью раствора, содержащего извест- ное количество тория, находящегося в равновесии с продуктами распада. Из, соотнощения активностей определялось содержание тория в растворе. [c.192]

Определение радона и радия по радону. Количество радона в пробе может быть определено по величине тока насыщения или методом сравнения величины тока насыщения в образце с эталонным источником (относительный метод). [c.129]

Термоионный метод с током насыщения [356] основан на выведенном теоретически уравнении [349], которое связывает ток насыщения с единицы поверхности при данной температуре с работой выхода твердого тела. Этот метод [356] не нашел широкого применения для изучения каталитических систем по той простой причине, что температуры, которые требуются для получения измеримого тока, часто столь высоки, что во время измерений происходит десорбция с поверхности адсорбента. [c.127]

При применении диода насыщения (случай в ) сила тока определяется работой выхода катода ф , и в принципе график зависимости 1п ЛТ от ИТ представляет собой прямую линию с наклоном, равным — eц Jk). Для достижения режима насыщения, однако, требуется относительно высокое положительное напряжение на аноде, и образующееся сильное электрическое поле снижает работу выхода катода (эффект Шоттки [50, 79]). Чтобы получить точные результаты, необходимо определить плотность тока насыщения, экстраполируя приложенное поле к нулю. Поскольку уменьшение работы выхода пропорционально обычно строят график зависимости 1п / от и полученную прямую экстраполируют до значения 7 = 0 для каждой температуры катода. В полученную величину фс и в этом случае преимущественный вклад дают области заниженных значений, но в отличие от других ун>е описанных методов этим методом мон,но определить работу выхода, экстраполированную к ОК. как это моншо видеть, подставляя ф = фс(т> = фс (О) + в уравнение (14). Существенным недостатком метода, препятствующим его практическому применению, является то, что эмиссия бывает значительной только при высоких температурах. Этот метод применялся только для исследования многих тугоплавких металлов (в частности, для определения ПП для адсорбированных частиц), но тем не менее даже в этом случае возникают трудности, если только адсорбат не связан с поверхностью очень сильно (например, кислород на вольфраме) или не приводит к значительному уменьшению ф ., что позволяет использовать более низкие температуры (например, Сз на У). Иначе возможна экстенсивная десорбция. Типичное устройство для экспериментального определения работы выхода этим методом описано Смитом [99]. [c.115]

В качестве основы для получения этого линолеума был использован эластичный пенопласт марки ПХВ-БЭ, созданный Владимирским научно-исследовательским институтом синтетических смол (руководитель лаборатории И. П. Ротенберг). Пенопласт ПХВ-БЭ получают по беспрессовому методу путем насыщения поливинилхлоридной пасты углекислым газом под давлением с последующей желатинизацией пены токами высокой частоты. [c.79]

Магнетрон. Этот метод основан на магнетронном действии аксиального магнитного поля, которое снижает величину эмиссионного тока насыщения в цилиндрическом диоде. Контактную разность потенциалов замеряют между чистой или заполненной поверхностью анода и центральным вольфрамовым катодом, который используется в качестве отсчетного электрода. [c.101]

Во втором случае в основе методов лежат соударения, влияющие на подвижность носителей зарядов, либо изменяющие их природу. Очевидно, в режимах тока насыщения и ионизационного усиления детектирование осуществляют с помощью методов первой группы, в режиме тока проводимости — методов второй группы. [c.32]

Автором Проведено исследование гелиевого метода детектирования при малых энергетических потерях излучения [48, 49]. Полученные результаты позволяют сравнить эффективность двух методов детектирования — по сечениям ионизации и с применением эффекта Пеннинга в гелии. В исследованиях использовался детектор с плоскими электродами, расположенными на расстоянии 1 мм друг от друга. Одним из электродов был тритиевый источник, обеспечивавший ток насыщения 1,3-10- а в водороде и гелии при нормальных условиях. Типичный вид зависимости сигнала детектора от концентрации анализируемого вещества показан на рис. 11. Сечения ионизации молекул водорода и гелия очень близки. Это подтверждается, в частности, совпадением значений токов насыщения в этих газах. [c.61]

При детектировании в режиме тока насыщения флюктуации тока описываются формулой (2.24). Поэтому ее можно принять для расчета минимальной детектируемой концентрации при использовании как метода детектирования по сечениям ионизации, так и аргоновых и гелиевых методов, осуществляемых без ионизационного усиления. [c.91]

Исследования особенностей детектирования в режиме тока насыщения показали, что методы, основанные на использовании эффекта Пеннинга в гелии, в этом случае не требуют применения специальных мер по очистке газа-носителя. Однако возможности упомянутого метода ограничены большим фоновым током, который не может быть отделен по крайней мере простыми средствами от полезного сигнала. [c.95]

Детектирование по этому методу состоит в измерении тока насыщения, проходящего через ионизированный газ между двумя электродами, к которым приложено постоянное стабилизированное напряжение. Газ облучается обычно р-лучами источника 8г ° Кг или [c.53]

Рис. 43. Конструк- Рис. 44. Определение абсциссы точки пересече-ЮМ прибора для ния при методе тока насыщения.

Метод прямой Ричардсона не даёт надёжных значений ра боты выхода плёночных Катодов с посторонним покрытием. Более надёжно непосредственное определение средней работы выхода из уравнения Ричардсона с Лв1= 120,4, особенно, когда необходимо определение лйшь иеменений среднего значения (например, зависимость его от температуры), так как в этом случае. не требуется подстановки сравнительно Плохо известного значения поверхности. Так как калориметрический метод экспериментально весьма сложен, то для измерения определяющего эмис- сию среднего значения работы выхода остаются лишь измерение контактной разности потенциалов методом тока насыщения и метод фотоэлектрической прямой. Для определения же средне--, арифметического значения работы выхода пригоден метод смё-щения характеристик и конденсаторный метод измерения контактной разности потенциалов в вариантах Кельвина и Зисмана [148] или в дальнейших его усовершенствованиях ( 12, 2). [c.111]

По соображениям, высказанным в 14, из всех методов, основанных на измерении контактной разности потенциалов, наиболее пригоден метод тока насыщения, который даёт среднюю работу выхода, определяющую собой температурную эмиссию. SitOT метод применяется преимущественно при низкой температура и малых значениях токов эмиссии, когда можно пренебречь явлениями ионной проводимости и диффузии, изменяющими сосгав слоя. Метод тока насыщения был применён Гейнце и Вагенером [152], исследовавшими оксидные слои из технической см есй окислов трёх щёлочноземельных металлов на подогревных к то дах с никелевым или платиновым керном. Они исследовали i pe-жде всего зависимость работы выхода от состояния активацяи й ря температуре около 800° К. Пример полученных при этом результатов приведён на рис. 155, где изображено изменение раб щ выхода во время активирования. В частности, измеренное эк шг авторами среднее значение работы выхода уменьшается во вр мя активирования. [c.351]

Явление концеитрационнон поляризации лежит в основе важного метода анализа веществ, который называется полярографией. Такой анализ проводят путем измерения предельного тока насыщения оо в исследуемых водных растворах, поскольку согласно уравнению (УП.ЗО) эта величина пропорциональна концентрации данного иона в объеме раствора. Преимущество метода состоит в том, что он позволяет определять сразу концентрации нескольких разных ионов. Это обусловлено тем, что разряд каждого типа ионов происходит при различных потенциалах и плотностях тока. Полярографический метод очень чувствителен и позволяет определять весьма малые концентрации — порядка 10 моль/л. Кроме того, полярографические определения осуществляются автоматически с помощью приборов (полярографов), которые одновременно записывают приложенное для электролиза напряжение и плотность тока. [c.139]

Общая формула комплексного иона может быть безупречно установлена в случае обратимой электродной реакции, если комплекс в достаточно широкой области концентраций комплек-сообразующего компонента обладает постоянным, стехиометри-чески однозначно определяемым составом. Если в исследуемом концентрационном интервале присутствуют одновременно несколько комплексов, то можно — при условии обратимости электродных реакций — определить суммарные формулы одноядерных комплексов методами, описанными в этой главе. По сравнению с константами, получаемыми потенциометрическими методами, константы устойчивости, определяемые полярографически, несколько менее надежны. Полярографические волны в большинстве случаев имеют не идеальную форму, а в большей пли меньшей степени искажены, что делает определение потенциалов полуволны ненадежным (непостоянство тока насыщения, слишком малая крутизна подъема волны). Определяемые таким образом константы комплексообразования справедливы только для того растворителя, в котором проводились измерения. Исследуемые растворы всегда содержат значительные ко--личества индифферентных электролитов, что сильно сказывается на величинах коэффициентов активности реагирующих веществ. В этом состоит принципиальный недостаток полярографического метода по сравнению с другими методами, при которых не требуется добавки электролитов. Однако, с другой стороны, полярографический метод, как уже указывалось во введении, обладает определенными преимуществами, которые в отдельных случаях могут иметь решающее значение для его применения. [c.250]

Образцы аустенитных сталей, в которых процентное содержание б-феррита определено методом магнитного насыщения, могут быть использованы в качестве эталонов для калибровки ферритометров всех типов. В качестве эталонов могут быть также использованы и спресованные порошковые образцы, однако их ферромагнитная составляющая должна быть не из порошка железа, а из порошка сплава, имеющего состав б-феррита, например для сталей типа 12Х18Н10Т сплав Х23Н5. В качестве парамагнитной составляющей в спрессованных образцах-эталонах должен быть использован не медный порошок, как это делается в заводской практике, а возможно более мелкий порошок аустенитной стали. Это необходимо для того, чтобы при градуировке ферритометров, работающих на переменном токе, особенно при повышенных частотах, электропроводности эталона и исследуемого образца были близкими. Такие спресованные порошковые образцы-эталоны могут быть использованы для калибровки ферритометров всех типов. Из опыта следует, что для построения градуировочного графика к феррито- [c.149]

Наиболее чувствительным радиометрическим методом определения тория, даже в присутствии урана, является эманационный метод, основанный на измерении радиоактивности эманации тория — торона. Для установления содержания торона в пробе применяют метод непрерывного просасы-вания воздуха через ионизационную камеру [66, 700, 1014, 1062]. При этом измеряют ионизационный ток насыщения, создаваемый а-лучами эманации и ее продуктов распада [19, 1388, 1993] в некоторых случаях используют также регистрацию импульсов отдельных а-частиц [227, 899, 905]. Содержание торона в обоих случаях определяют путем сравнения результатов измерения исследуемых образцов с эталонами. Метод счета а-частиц торона применяют лишь для определения очень малых количеств тория— 10 —10 г,— соответствующих содержанию его в породах. [c.90]

Еще в 1927 г. Гейровский писал Тот факт, что по высоте волны можно определять очень маленькое— 10" —10" г-экв1л —количество вещества в растворе, может быть использован для индикации конечной точки при титровании. В таком случае осаждающий раствор (например, разбавленную серную кислоту) известной концентрации добавляют из бюретки к титруемому раствору (например, к раствору соли свинца), находящемуся в электролизере. Уменьшение тока насыщения на полярографических кривых по мере титрования указывает приблизительно концентрацию металла, но конец осаждения определяется точно по прекращению уменьшения высоты волны . Первая работа, специально посвященная этому типу титрования, была опубликована Гейровским и Березицким в 1929 г. Авторы этой работы использовали диффузионный ток ионов бария на ртутном капельном электроде для определения бария методом осаждения его сульфатом лития. Предложенный метод был тогда назван его авторами полярографическим титрованием . [c.10]

ЭТО оказалось возможным благодаря тому, что концентрацию брома до 10" М можно определить по величине окислительно-восстановительного потенциала па полированном платиновом электроде, а концентрацию свободного амина можно понизить до 10 М добавлением серной кислоты [1]. Низкие концентрации брома также можно определить либо измерением тока насыщения между вращающимся платиновым катодом и неподвижным платиновым анодом [2], либо путем электролитической генерации брома известным малым током [3]. Этими методами были определены константы скорости для различных ароматических алкил-аминов [1], олефинов [3],фенолов [2,4], анизолов [4]иенолов [5]. [c.25]

Обычный метод реактивации насыщенных водой молекулярных сит заключается в нагреве в токе воздуха или азота. Местные локальные высокие концентрации водяных паров или жидкости должны удаляться при небольших температурах. При этих условиях большое число сорбцш и регенераций может быть проведено без существенного изменения поглотительных свойств сорбента. Для сит Линде А примерно 5000 циклов может быть проведено пока начальная сорбционная способность снизиться на 30%. [c.181]

Методом электролитического насыщения никеля водородом при комнатной температуре в обычно применяемых условиях электролиза (0,1 н. H2SO4, плотность тока 0,02 А/см ) удается достигнуть весьма высоких концентраций водорода (41—43 ат.%) [89]. [c.424]

Опишем вкратце новейшие методы измерений сечения перезарядки [19]. Пучок ионов с одинаковыми скоростями, свободный от нейтральных атомов и молекул, входит в камеру через отверстие, которое может закрываться подвижным электродом для измерения полного первичноготока пучка /ц. В этой камере, содержащей газ при малом давлении, установлены цилиндрические электроды длиной /. Измеряется электронный ток насыщения на положительный коллектор, обусловленный ионизацией под действием первичных ионов. Когда полярность коллектора делается отрицательной, измеряется ток г,, который представляет собой сумму тока медленных ионов, образованных путем перезарядки, и ионного тока 1 , обусловленного ионизацией атомов быстрыми первичными ионами. Таким образом, сечение ионизации и сечение перезарядки могут быть одновременно определены в зависимости от энергии ионного пучка из следующих равенств [c.142]

Проблема оценки концентрации носителей заряда исследовалась де Майером и Эйгеном [93, 184]. Используемый ими метод состоял в измерении тока насыщения /, возникающего вследствие диссоциации молекул воды при наложении сильного поля. Константа равновесия диссоциации воды находится из соотношения [c.146]

Подофев водяным паром. Прессматериал может подвергаться также предварительному подогреву в токе насыщенного водяного пара. Применение этого метода особенно целесообразно для подогрева материалов, предназначенных для литьевого прессования, так как он оказывает положительное влияние на их формусмость и на качество готовых изделий. [c.163]

Видно, что оба метода де- ю тектирования характеризуются сходными закономер- j ностями. Увеличение тока накала термокатода приво- дит к повышению тока насы- щения и чувствительности детектирования в оптималь-ном режиме. В этом случае оптимальный режим соот- ветствует большим напряжениям. Аналогичная закономерность наблюдалась в О опытах с источниками разной активности, описанных выше. Оптимальное значение анодного напряжения для детектора униполярного разряда находится в области перехода от тока проводимости к току насыщения, т. е. наблюдается та же корреляция зависимости чувствительности от напряжения с вольт-амперной характеристикой детектора. Обращает на себя внимание отсутствие четкого плато в всльт-амперных характеристиках детектора униполярного разряда, т. е. в исследованных диапазонах напряжения нет участка, в котором dI/dU — 0. Согласно полевой теории электронозахватного детектирования, чувствительность пропорциональна дифференциальной про- [c.153]

В случае детектирования по подвижности электронов в режиме тока проводимости анализируемые вещества повышают ток разряда и в чистом аргоне. Можно ожидать, что электроноакцепторный газ-свидетель усилит этот эффект. Было выполнено экспериментальное исследование этого метода в целях обнаружения эффекта детектирования в присутствии газа-свидетеля и определения зависимости характеристик детектирования от условий опыта. В экспериментах использовали детектор с асимметрично расположенными электродами. Диаметр камеры составлял 10 мм, анод, выполненный из металлического капилляра, располагали на расстоянии 8 мм от дискового тритиевого источника (катода). В аргоне излучение трития создавало ток насыщения, равный 4-10 а. В чистом аргоне и в смесях Ar-t-3-10 % ССЦ, Аг-I-7,6-10-5о/д ССЦ и Аг + 3,3-10-4% ССЦ определяли вольт-амперные характеристики детектора и зависимости сигнала детектора от напряжения. В качестве анализируемых веществ использовали водород, кислород, азот и метан. Примесь ССЦ вызывает заметное увеличение сигнала детектора (рис. 43). Для водорода, азота и метана получены аналогичные результаты. Оптимальный по напряжению режим детектирования находится в области перехода разряда от режима тока проводимости к режиму тока насыщения. Эта закономерность является общей для данного и электронозахватного методов. [c.178]

Гидрирование проводилось на установке типа Сивертса методом непрерывного насыщения. Режимы гидрирования определялись конечным составом образца и диаграммой состояния титан—водород. Были получены образцы с содержанием водорода 5 10 15 20 34 42 50 и 55 ат. %. Химический состав образцов проверялся методом сжигания навески в токе кислорода. Образцы исследовались также металлографически. Результаты исследования показали, что в литых и металлокерамических образцах выделение -(-фазы происходит различно. На литых образцах проводилось измерение микротвердости. [c.211]