Лапласа механического равновесия

Метод формы висящей капли также основан на использовании уравнения Лапласа. Форма капли, висящей на кончике капилляра, при прочих равных условиях определяется ее размерами. Чем больше объем капли, тем в большей степени ее форма отличается от сферической. Уравнение Лапласа описывает механическое равновесие капли, как баланс действующих на каплю сил. Капиллярные силы стремятся сделать каплю более сферической, тогда как гравитационные, наоборот. [c.174]

Первые попытки объяснить капиллярность или вообще сцепление жидкостей основывались на статических аспектах вещества. Механика была хорошо понимаемой теоретической ветвью науки термодинамика и кинетическая теория были еще в будущем. В механическом рассмотрении ключевым бьшо предположение о больших, но короткодействующих силах притяжения. Покоящиеся жидкости (в капиллярной трубке или вне ее) находятся, очевидно, в равновесии, а потому эти силы притяжения должны уравновешиваться силами отталкивания. Лаплас первым удовлетворительно разрешил эту проблему, полагая, что силы отталкивания (тепловые, как он допускал) можно заменить внутренним давлением, которое действует повсеместно в несжимаемой жидкости. [c.582]

Величина этого угла определяется условием механического равновесия. Согласно уравнению Лапласа, величина соз 3 при равновесии сьязана с межфазными поверхностными [c.135]

Величина 2а1г [или а (l/ri-fl/z-a) 1 называется поверхностным давлением или давлением Лапласа. При плоской поверхности раздела жидкости и пара (г оо) давление Лапласа равно нулю и условие механического равновесия совпадает с аналогичным условием Т = Т" р = р") без учета поверхностного натяжения. [c.441]

Механика и термодинамика сферической мицеллы детально рассмотрены в главе 3. Условис механического равновесия давалось формулой Лапласа (5.9). Здесь мы дадим еще одну общую формулировку, которой удобно пользоваться при изучении мпцелл произвольной формы. Поскольку мицелла находится в однородной среде с давлением рР, условие механического равновесия мол<но выразить следующим образом нормальная сила, действующая на любое плоское сеченпе мнцеллы, равна произведению рР на площадь сечеппя. В частности,. для центрального сечения сферической мицеллы нормальная сила по Гиббсу есть яг р — 2лг, — радиус поверхности натяжения) [c.197]

Рассматривая механическое равновесие плоской мицеллы, мы пришли к выводу, что ее натяжение отрицательно, а линейное натяжение на краю положительно, и обе величины уравновешивают друг друга в соответствии с двумерным уравнением Лапласа. Однако такое двумерное равновесие не. может быть абсолютно устойчивым в трехмерной системе (если бы мицелла была истинно двумерной, равновесие было бы просто неустойчивым относительная устойчивость обеспечивается толщиной мицеллы). При большом отношении диаметра плоской мицеллы к ее толщине становятся существенными флуктуации изгиба и, если в середине мицеллы образуется выпуклость, то стягивающее действие линейного натяжения на краях будет ее усиливать (рис, 26), так как оно направлено на уменьшение периметра мииеллы, В конце концов края мицеллы соединяются и образуется везикула (см, рис, 26), [c.219]

Отсюда видно, что на поверхности раздела двух фаз (канля — пар) существует скачок давления, равный 2ст/г. Величина <у(1/г1 + [ Гг) или 2а/г (в случае сферической поверхности) называется поверхностным давлением или давлением Лапласа. Для плоской поверхности (г ос ) раздела жидкости и пара давлеше Лапласа равно нулю и условие механического равновесия при этом совпадает с аналогичным условием без у чста поверхностных явлений [c.225]

Величина этого угла определяется условием механического рантовесия. Согласно уравнению Лапласа, величина os 9 при равновесии связана с межфазными поверхностными [c.135]