Поглощения край положительный

Кристаллы, имеющие эти полосы поглощения, всегда обнаруживают фотопроводимость при облучении монохроматическим светом, отвечающим либо длинноволновому краю собственной полосы поглощения, либо полосе поглощения фотолитического серебра. Подобные исследования обычно проводятся при температуре жидкого воздуха или при еще более низких температурах, и испускание электронов группами атомов серебра приводит к образованию на последних неподвижного положительного заряда. Совсем недавно было показано, что облучение кристаллов галогенидов серебра, на которые путем напыления были нанесены тонкие пленки серебра, [c.419]

Однако существующие данные не позволяют исключить возможность образования пар электрон — положительная дырка. Опыты, на которых основывалось предыдущее рассуждение, проводились при низких температурах (—183°), но при более высоких температурах экситоны могут в результате взаимодействия с фононами диссоциировать на пары электрон — положительная дырка. Кроме того, если даже экситоны возникают при поглощении фотонов с частотами, соответствующими длинноволновому краю полосы собственного поглощения, то всегда существует вероятность того, что фото ны, соответствующие более коротким длинам волн, будут образовывать пары электронов и положительных дырок в первичном акте поглощения [59]. Такие пары должны также возникать, возможно, одновременно с экситонами при прохождении быстрых частиц через кристаллы галогенидов серебра. Их возникновением объясняются импульсы тока в кристаллических счетчиках [66, 67], а также следы на ядерных фотопластинках. [c.422]

Следует рассмотреть также ряд других вторичных процессов. Ранее было упомянуто (см. стр. 420), что серебро, напыленное в виде тонкой пленки на поверхность кристалла бромида серебра, может диффундировать внутрь кристалла вдоль границ субструктуры. Это показано на рис. 7а и 76. Отсюда следует, что группы атомов серебра должны обладать способностью к диссоциации и перегруппировке. Эти процессы ускоряются облучением светом с такими длинами волн, при которых электроны вырываются из групп атомов серебра [58], или облучением светом, соответствующим краю полосы собственного поглощения. В последнем случае возникают экситоны или электроны и положительные дырки, взаимодействие которых с группами атомов серебра может облегчить их перераспределение. Так как количество брома, которое должно удалиться с поверхности кристалла, химически эквивалентно количеству выделенного серебра, то почти все атомы серебра, образующиеся на поверхности в результате благоприятных событий, будут реагировать с бромом, что исключает возникновение скрытого поверхностного изображения. [c.427]

Аналогичные изменения наблюдались в спектре фотоэдс электронного dS (у образцов, предварительно прокаленных на воздухе при 500°С). Максимум фотоэдс dS находится около 500 нм, красная граница — у 530—540 нм. Фронтальная коротковолновая подсветка ( .=500 нм) или внешнее напряжение положительной полярности на переднем электроде вызывали появление в области X > 520 нм дополнительного максимума фотоэдс противоположной полярности. Приповерхностный заряд, созданный каким-либо путем в образце dS, и вызванные им изменения в спектре фотоэдс можно было полностью убрать с помощью-длинноволновой подсветки (Х=580 нм). Интересно, что фронтальная подсветка сильно поглощаемым светом вызывает переполю-совку в спектре фотоэдс фталоцианина без металла как на длинноволновом, так и на коротковолновом краю полосы поглощения. [c.313]

Следует отметить, что сульфид свинца лищь в моно- или поликри-сталлическом виде обладает положительным коэффициентом а проведенные нами измерения пропускания полученной методом химического осаждения пленки толщиной 0,3 мк показали смещение края собственного поглощения в коротковолновую область при охлаждении до 77°К, хотя точка пересечения соответствующей прямым переходам линии ( Лv)2= 4(Лv— с осью энергий фотонов по-прежнему отвечала Eg = 1,1 эв при этом кривая спектрального распределения фотопроводимости смещалась в длинноволновую область. Этот эффект может быть связан с поверхностными явлениями или с особенностями зонной структуры материала и требует дальнейшего изучения. [c.400]

Такое описание связи в ферроцене успешно в том смысле, что оно объясняет наблюдаемый диамагнетизм молекулы и дает рассчитанное значение ионизационного потенциала 6,39 эВ (10,24-10- 3 Дж), сравнимое с найденными экспериментально 6—8эВ (9,61-10- 9—12,82-10-19 Дж) [76, 77]. Далее, согласно расчету, на атоме железа имеется положительный заряд (-f0,7), сравнимый с величиной +0,4, оцененной на основании исследования К-края поглощения рентгеновских лучей [78]. Наличие положительного заряда на металле в системе я-циклопента-диенил — металл также вытекает из данных по дипольному моменту связи металл — кольцо [2—2,5 Д (6,6-10 — 8,25 10 ° Кл-м)] [79]. Такое распределение заряда в общем согласуется с той легкостью, с которой многие я-циклопентадиенильные комплексы металлов вступают в реакции электрофильного замещения атомов водорода колец. [c.138]

Фигуры поглощения в сечениях, перпендикулярных к острой бг<ссектрг(се-При коноекопическом наблюдении сечения, вырезанного перпендикулярно к острой биссектрисе, в плоскополяризованном белом свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, видна равномерно окрашенная прямая полоса, соответствующая поглощению. Эта полоса проходит через поле зрения вдоль плоскости оптических осей. С каждой стороны полосы цвет разный, так как эти части коноскопической фигуры образованы колебаниями, приближающимися к -направлению у отрицательных кристаллов и к Х-нанравлению — у положительных. Таким образом, окраска этих внешних частей картины симметрично меняется от центра к краям поля с резким изменением в области оптических осей. Если это же сечение рассматривать в белом свете, колеблющемся в плоскости оптических осей, то появляется равномерно окрашенная полоса, пересекающая коноскопическую фигуру через точку выхода- острой биссектрисы перпендикулярно к плоскости оптических осей. Для оптически отрицательных кристаллов этот цвет соответствует поглощению по оси X для оптически положительных — поглощению по оси Z. По краям этой полосы окраска меняется, приближаясь к окраске полосы для направления по оси Z у отрицательных кристаллов и к окраске для направления по оси X—у положительных. Резкие изменения наблюдаются в области оптических осей. Окрашенная полоса, соответствующая направлению оси Т и видимая в белом свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, гораздо уже тех полос, которые соответствуют направлениям осей X или Z и видимы в том случае, если кристалл или плоскости поляризации повернуть на 90°. [c.306]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология