Равновесие механическое

Обобщенные условия равновесия. В теоретической механике выражением условия равновесия служит принцип возможных перемещений Лагранжа, который формулируется для системы со стационарными идеальными связями следующим образом необходимым и достаточным условием равновесия механической системы является равенство нулю суммы элементарных работ всех активных сил Fj на любых возможных перемещениях системы бг (i = 1,. . ., п) [c.144]

Существуют устойчивые и неустойчивые состояния равновесия механических систем. Для решения вопрос а об устойчивости равновесия нужно установить каковы последствия возможного нарушения этого состояния. Если возмущения приводят к удалению от состояния равновесия (возрастание амплитуды колебаний, в частности), то состояние следует считать неустойчивым. В противном случае - состояние устойчивое. [c.39]

В-третьих, предполагается, что после разрушения среди поврежденных элементов объема устанавливается равновесие механических элементов, а деформация езз возрастает. Это означает, что для сохранения условий равновесия действующей нагрузки на границах элементов объема на упругие элементы с любой ориентацией перекладывается соответствующая доля нагрузки, которую раньше нес разрушенный элемент. В гл. 2 было показано, что тензор напряжений, действующий на небольшой элемент объема упругого полимерного клубка, можно вычислить, если известна функция ориентационного распределения р элементов [c.85]

Конечно, строгая периодичность расположения атомов (ионов, молекул) в кристаллической решетке возможна только в идеальном случае. Условия роста кристаллов, флуктуации теплового движения, смещающие атом из положения равновесия, механические воздействия на вещество, обязательное наличие примесей и т. п. обусловливают наличие большего или меньшего числа нарушений идеальной структуры. [c.155]

Находящаяся в положении равновесия механическая система может по-разному реагировать на внешние воздействия. Если системе дать некоторые отклонения от положения равновесия, а затем предоставить самой себе, то она может вернуться в исходное положение, а может перейти в иное состояние, часто даже качественно отличное от исходного. В первом случае систему 312 [c.312]

Из теории поверхностных явлений известно, что в случае смачивания (что имеет место при взаимодействии кристалла с собственным расплавом) поверхность, обусловленная равновесием механических сил на границе раздела фаз (веса столба жидкости и сил поверхностного натяжения), имеет вид, показанный на рис. 34. [c.102]

В случае, когда прослойка и породившая ее фаза многокомпонентны, обеспечение механического равновесия между ними не влечет за собой полного термодинамического равновесия, так как установление последнего оказывается, как правило, связанным с диффузионной кинетикой. Ее завершение может требовать времени, много большего, чем для установления механического равновесия. Механическое равновесие в случае прослойки, заключенной между двумя твердыми телами, может быть установлено весьма быстро, например путем применения достаточно жесткой отрицательной обратной связи [18]. Было бы поучительно экспериментально показать, что в многокомпонентных системах расклинивающее давление при постоянной толщине прослойки может медленно и продолжительно меняться. Быстрота установления механического равновесия может быть гарантирована и при образовании тонкой прослойки между поверхностями большой кривизны, например между скрещенными тонкими нитями [19]. [c.41]

Любая система релаксирует по своим внутренним законам, независимо от способа возбуждения. При механической релаксации система выводится из состояния равновесия механическими силами. При структурной релаксации на систему [c.227]

Следует различать равновесие истинное и метастабиль-ное. Под действием каких-либо возмущающих факторов состояние системы, находящейся в состоянии истинного равновесия, меняется, но после прекращения действия этих факторов система самопроизвольно возвращается к состоянию равновесия. Механической моделью такого равновесия является поведение шарика в углублении. [c.361]

Характер равновесия термодинамических систем, как и характер равновесия механических систем, может быть весьма различным. Мы начнем с рассмотрения различных случаев равновесия в механике. [c.179]

Лучше всего известно явление устойчивости равновесия механических систем. Так, стул, стоящий на четырех ножках, устойчив. Если его слегка наклонить, а затем отпустить, то он вновь станет на ножки. Устойчив также стул, лежащий иа боку. Теоретически можно уравновесить стул и на двух ножках, и даже на одной. И если бы он не испытывал никаких толчков, то простоял бы в таком положении неопределенно долго. Но достаточно легкой вибрации пола — и стул, отклонившись от положения равновесия, уже не вернется к нему, а будет отклоняться дальше, пока не встанет на четыре ножки или упадет на бок. Равновесие стула, стоящего на одной или двух ножках, неустойчиво. [c.230]

Теоретическая механика может решить задачу на отыскание равновесия механической системы, применив метод возможных перемещений. Теоретическая механика может ответить на вопрос о скорости возвращения механической системы в состояние равновесия, написав второе уравнение Ньютона. [c.421]

В физике часто существенную роль играют различного рода особые точки . Простейшим примером является набор координат, определяющий положение устойчивого равновесия механической системы. Теория малых колебаний отвечает на вопрос, как будет двигаться система, если вывести ее из положения равновесия, придав малые скорости ее точкам. Теория обнаружила существование собственных частот у такой системы, явление резонанса, возникновение обертонов и многое другое. Математический аппарат теории малых колебаний — ряды Тейлора. Для простоты ограничимся рядом Тейлора для функции одной переменной. Он выглядит следующим образом [c.26]

С помощью уравнений (141) и (142), применяя так называемый принцип виртуальных перемещений, можно найти условия, которым должны удовлетворять химические потенциалы при фазовом равновесии. Принцип виртуальных перемещений представляет собой обобщение закона равновесия механической системы, например рычага, согласно которому можно утверждать, что если система сил находится в равновесии, то при небольшом смещении приложенные к системе силы совершат нулевую суммарную работу. [c.105]

Система находится в полном равновесии, когда достигнуты равновесия механическое (однородное давление), термическое (однородная температура) и химическое (равенство химических потенциалов компонентов во всех фазах). [c.124]

После некоторого начального нарушения состояния равновесия механической системы и предоставления последней возможности двигаться под действием восстанавливающих сил система совершает свободные колебания. [c.320]

Большинство задач, с которыми приходится сталкиваться физикам, сводятся к следующей схеме. В какой-то момент (принимаемый за начальный) известно состояние системы и характер ее взаимодействия. Следует определить состояние системы в последующие моменты времени. В этом плане состояние устойчивого равновесия системы уникально наравне с начальным состоянием становятся известны и все последующие состояния. Подобной значимостью для физики обладают законы сохранения. Значение сохраняющейся величины со временем не меняется. Отсюда понятна важность изучения и исследования равновесных состояний. Состояния равновесия системы могут быть различными термодинамическое равновесие, механическое равновесие и т. д. В этой книге мы будем рассматривать механическое равновесие, т. е. равновесие в смысле отсутствия макроскопического движения тела или его частей. [c.9]

Из сказанного следует, что состояние системы будет устойчивым, если условие равновесия (механического) (I. 127) будет соответствовать наименьшему, а не наибольшему значению внутренней энергии системы. Аналогичным образом, из рассмотрения кривой L/(S) при К = onst можно показать, что условию термической устойчивости равновесия соответствует минимальное значение внутренней энергии при сохранении V = = onst. [c.57]

Каким же условиям должны отвечать точки, соответствующие на кривой Р — V равновесно сосуществующим фазам. Должны быть соблюдены условия термического, механического и химического равновесий. Механическое равновесие соблюдается, если равны давления, а следовательно, и значения производных (дР1дУ). Это означает, что касательные к двум точкам, изображающим сосуществующие фазы, ЯВ- Рис. ИМ. Касательная к ЛЯЮТСЯ параллельными ли- кривой в двух точках [c.75]

Здесь без индексов оставлены величины, которые в равновесных фазах имеют одинаковое значение. Последнее означает, что рассматриваются такие изменения состояния системы, при которых выполнены условия частичного равновесия механического, термического, диффузионного и фазового, но нет химического равновесия. Если из уравнения (19) вычесть (18) и продифференщфовать [c.7]

Термодинамически равновесное состояние макротела , может быть полностью охарактеризовано значениями таких макроскопических параметров, которые определяют уровни установления всех частных состояний равновесия. Так, в условиях, когда состав тела не меняется и оно подвержено только внешнему механическому воздействию (имеющему характер сжатия или растяжения тела), состояние термодинамического равновесия наступает в результате установления в теле двух частных состояний равновесия механического и термического. Уровень установления первого характеризуется определенным значением давления, тогда как уровень установле- [c.13]

Если система находится вблизи состояния равновесия, когда перенос осуществляется под действием малых разностей интенсиалов, то уравнение (157) справедливо для любых явлений. С увеличением степени неравновесности результаты рассмотрения отдельных явлений с помощью уравнения (157) заметно искажаются, так как возникают дополнительные степени свободы, начинает заметно сказываться неучтенная специфика распространения и взаимодействия соответствующих веществ и т. д. Например, вблизи равновесия механическая степень свободы, определяемая равенством (43), ничем не осложняется. С увеличением разности давлений появляется скорость перемещения объектов, заметно отличающаяся от нуля, а с нею и новая кинетическая (метрическая) степень свободы. Неучет этой новой степени может привести к существенным ошибкам. Другой пример при малой скорости жидкость движется ламинарно, при большой движение становится тур- булентным, вихревым, то есть появляется дополнительная вращательная степень свободы. Третий пример распространение электрического заряда вблизи состояния равновесия не влечет за собой никаких неприятностей. С возрастанием разности электрических потенциалов движение заряда сопровождается возникновением кинетической степени свободы и магнитного поля, которыми уже невозможно пренебречь. [c.162]

Аналитическая химия Том 2 (2004) -- [ c.186 ]

Научные основы химической технологии (1970) -- [ c.124 ]

Теоретические основы типовых процессов химической технологии (1977) -- [ c.19 , c.22 ]

Химическая термодинамика (1963) -- [ c.16 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.104 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (1969) -- [ c.438 , c.439 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (копия) (1970) -- [ c.438 , c.439 ]

Термодинамика (0) -- [ c.150 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология