Радиус ячеек критический

Рис. 15. Зависимость флуктуационного среднего квадрата параметра упорядочения в единице объема от размера ячейки Ь. При всяком конечном радиусе корреляции гс эта величина стремится к постоянному пределу при Ь э> Гс. Огибающая семейства кривых Ц — 4), относящихся к разным гс, является графиком рассматриваемой функции в критической точке.

В сверхвысоковакуумной области (р < 10" Па) положительным объемным зарядом ионов можно пренебречь ввиду его малости. Увеличение магнитной индукции ведет к уменьшению радиуса кривизны циклоид, удлинению электронных траекторий и росту числа актов ионизации, так что концентрация электронов и разрядный ток возрастают. Однако при критическом значении индукции, зависящем от размеров ячейки и потенциала анода, циклоиды сжимаются настолько, что электроны в приосевой области разрядного промежутка не могут приобрести энергию, достаточную для ударной ионизации молекул газа. В результате начинается лавинообразный процесс перераспределения плотности объемного заряда концентрация электронов в приосевой области уменьшается, а вблизи анода растет, достигая 10 — 10 см" . В конечном итоге прианодный отрицательный объемный заряд полностью экранирует электрическое поле анода. Потенциал на оси разряда падает до нуЛя, а периферийное электронное облако стягивается в тонкий прианодный вращающийся слой в котором и протекают ионизационные явления. [c.179]

Разберемся подробнее в том, почему кристаллическая структура обычных бинарных солей определяется относительными размерами катиона и аниона. Решающим фактором, оказывающим влияние на число ближайщих соседей каждого иона, является геометрия их расположения. Рассмотрим, например, кристаллическую структуру типа СзС1 (изображенную на рис. 10.15), в которой каждый ион С5 окружен восемью ионами С1 . Подсчитаем критическую величину отношения радиусов катиона и аниона ( катип / янипн) при которой еще может осуществляться такая структура. Если анионы соприкасаются друг с другом и имеют радиус а, то длина ребра элементарной ячейки тако- [c.177]

Таким образом, изменение скорости потока позможио лишь с изменением гидравлического радиуса, значение которого всегда должно быть меньше критического. В работе [49] приведены значения максимальной скорости потока, в пределах которой при заданных геометрических размерах ячейки обеспечиваются ламинарный режим течения и устойчивость потока. Средняя скорость потока принимается в зависимости от концентрации взвеси (табл. П-6). [c.42]

Рассмотрим теперь кристалл K l с ГЦК решеткой. Ячейка Kg l (см. рнс. 2.9), как мы видели, передает состояния в точках Г, X, L, причем уравпеккя (2.35) удовлетворены для М = 3. Кроме того, точкп Г п L, будучи экстремальными критическими точками, наиболее существенны для анализа локальных состояний. При этом период дефекта равен 20 2 (а — межатомное расстояние), т. е. соответствует радиусу 8-й сферы соседей вокруг одного из атомов. Если этого оказывается недостаточно, возможно осуществить дальнейшее увеличение ячейки так, чтобы наиболее важные симметричные точки ЗБ совместились с точкой г. [c.265]

V- критический индекс (индекс радиуса корреляции), зависящий от размерности задачи, который будет определен ниже. Поскольку численное моделирование проводится на рещетках конечного размера, то результаты теории перколяции справедливы лишь для рещеток, содержащих достаточно большое число узлов (ТУЗ-Ю" ), когда размеры решетки можно считать макроскопическими по сравнению с размерами элементарной ячейки. При этом порог протекания определяется как предел, к которому стремится среднее значение порога протекания при увеличении числа узлов решетки. Приведем кратко основные результаты теории перколяции. [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология