Идеально черное тело

Непрерывный спектр, получающийся от светящегося предмета, не является однородным по интенсивности. Если энергию излучения измерять соответствующими приборами, то в зависимости от температуры, достигаемой телом, для большинства светящихся тел с температурой ниже 3000°, наблюдается максимум выделенной энергии в области инфракрасного спектра при длине волны от 2,0 до 1,0 р. С возрастанием температуры предмета сильно увеличивается и энергия излучения, причем ее максимум сдвигается из инфракрасной в видимую часть спектра. Зависимость между энергией, приходящейся на волны определенной длины, и температурой излучающего тела (черное тело) выражена законом Планка. При высоких температурах цвет тела характеризует его температуру (цветовую температуру). Таким образом, были измерены температуры многих небесных тел, включая солнце, температура поверхности которого равна 5000° с максимумом энергии в желтой области спектра. Измерения показали, что температура поверхности некоторых звезд, (белые карлики) равняется 40 000°, причем их цвет воспринимается как голубовато-белый. При электрическом нагревании полости платинового блока до различных температур образуется источник светового излучения, близко напоминающий идеально-черное тело Планка. [c.357]

Чтобы избежать трудности изготовления идеального черного тела —операции нелегкой в реальной практике,—применяют стандартные лампы, для которых общее испускание в определенном направлении, указанном отметками на стекле, тщательно определено как функция от тока в лампе. Эти лампы представляют удобные эталоны для калибрования термопар. [c.31]

Для идеально черного тела. . . . . 4,96 [c.304]

Возможны три крайних случая а) а=1 г —0 ==0 — идеально черное тело, поглощающее излучение полностью, без остатка б) г=1 а = 0 й — О — идеально белое тело, отражающее излучение полностью в) =1 а = 0 г = 0 — идеально прозрачное тело, пропускающее всю лучистую энергию без потерь. [c.460]

После многократного отражения наружу выйдет только ничтожная доля первоначального пучка, так что общий эффект будет почти вполне соответствовать поведению идеально черного тела. Можно доказать, что эта доля первоначального пучка равна Qr". При большом числе отражений п и Низкой отражательной способности (т. е. при низких значениях дроби г) это будет ничтожно малая величина. [c.460]

Рис. 6-2. Схема идеально черного тела.

Закон Ламберта не вполне точен. Он справедлив только для идеально черных тел. а для других — в области от О до 60 Наибольшие отклонения от этого закона дают полированные поверхности. [c.463]

Планк дает зависимость между энергией, излучаемой телом, его температурой и длиной волны испускаемого излучения. Зависимость между ними выражается формулой, справедливой только для идеально черного тела [c.463]

Этот закон и соответствующая ему диаграмма, приведенная на рис. 6-7, на всем протяжении справедливы только для идеально черного тела. Для реальных тел интенсивность излучения Д меньше [c.465]

Этот закон является следствием закона Планка. Если проинтегрировать кривую для данной температуры идеально черного тела по диаграмме Планка в пределах от Х= 0 до = со, то этот интеграл, являющийся конечной величиной, будет представлять сумму энергии, [c.465]

Лучеиспускание (в ккал/ час) идеально черного тела 2 [c.466]

Закон Стефана — Больцмана дан для идеально черных тел, но его можно применить и к телам серым, т. е. к телам, которые излучают также на всех длинах волн, но слабее. Их интенсивность излучения для всех длин волн одинаково пропорциональна интенсивности излучения идеально черного тела [c.466]

Рис. 6-9. Пропорциональность интенсивности излучения идеально серого тела к интенсивности излучения идеально черного тела на всех длинах волн.

Этот закон определяет зависимость между способностью излучения и способностью поглощения. Для вывода этой зависимости представим себе две параллельные изолированные снаружи плоскости, расположенные настолько близко, что рассеивания лучей за пределы рассматриваемой системы не может быть (рис. 6-10). Одна из этих плоскостей является поверхностью идеально черного тела, другая — серого, причем температура серого тела 7, выше Г, > Т . На единицу поверхности серое тело испускает энергию в количестве 1. Это излучение, падая на идеально черное тело, поглощается без остатка в соответствии с определением идеально черного тела, для которого а= 1, г = 0, = 0. Независимо от этого идеально черное тело со своей стороны излучает энергию Е . Но только часть этой энергии поглощается серым телом, у которого а < 1, г > О, остальная же часть излучения отражается. [c.467]

Согласно закону Кирхгофа идеально черное тело, которому свойственна наибольшая поглош,ательная способность (а=1), одновременно является идеальным излучателем , т. е. идеальным источником излучения, так как оно испускает максимум энергии (е=1). Идеально белое тело (а = 0), которое совершенно не поглощает излучения, также и не излучает энергии. Идеально прозрачное тело, совершенно не обладающее поглощательной способностью, не может служить источником энергии. [c.469]

Коэффициент aj,g относится к идеальному случаю, соответствующему 2-i==l, т. е. к идеально черным телам при коэффициенте конфигурации ср2-1—1- Значения а д приведены на диаграмме (рис. 6-35). [c.501]

Для идеально черного тела [c.304]

При работе с оптическими пирометрами необходимо учитывать, что из-лучательная способность зависит от природы нагретого тела. Пирометры, однако, градуированы по излучению идеального черного тела. В связи с тем что излучательная способность реальных тел меньше, чем черного тела, при измерении температуры нужно вносить соответствующие поправки. [c.53]

Коэффициент черноты в уравнении (4.1.6.1) учитывает отличие излучения так называемьгх серых тел от идеального черного тела, излучение которого при данной температуре Т максимально и которое поглощает все падающее на него излучение. Значения коэффициентов и их зависимости от дайны волны приводятся в литературе по теплообмену (см., например, [1, [c.245]

Тело, поглощательная способность которого для всех длин волн ринимает максимальное значение а = 1, называют абсолютно "черным. В соответствии с уравнением (1.14) его излучательная способность является функцией вв К, Т). Модель абсолютно чер- ного тела можно получить, если в полом шаре из непрозрачного и Ч зачерненного изнутри материала сделать отверстие. Последнее яв-оляется абсолютно черным, так как поглощает весь свет, попадающий внутрь шара. Уменьшая отверстие и увеличивая шар, можно все более приблизить эту модель к идеальному черному телу. Применяя статистический подход, Макс Планк выразил излучение абсолютно черного тела как аналитическую функцию температуры и длины волны. [c.17]

Игепаен 246 Игепон А. Т 247, 1003 Идеально-черное тело Планка 357 Идентификация красителей 1210, 1485, 1515—22 кубовых 1210 [c.1596]

Имеется только один абсолютный источник лучисто энергии— идеальное черное тело . Оно должно состоять из полого сосуда, внутри которого температура однородна и излучение находится в равновесии со стенкадш. Если в одной стенке такого сосуда сделать булавкой отверстие, которое выпускало бы небольшое количество излучения, можно допустить, что потеря этого излучения не нарушит равновесия внутри сосуда. При таких условиях выходящее из отверстия излучение подчиняется закону Стефана [c.30]

Для практических расчетов принимается 0,82, ГсЯ 6000°К. Предлагаемое уравнение упростится еще больше, если произведение Соср /дГс заменить одной эквивалентной величиной ккал/м час), представляющей эффективную энергию, которую поглотило бы идеально черное тело из излучения солнца на единицу поверхности. В таком случае формула примет вид [c.485]

Розенхайн предположил, что пузыри газа, продуваемого Ч1е-рез расплавленный металл, должны быт> идеальным черным телом, ио Джеикинс и Гай-лер установили, что трудно получить стабильные пузыри. [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология