Закон Планка

Рис. 11-4. Зависимость интенсивности излучения I от длины волны X и абсолютной температуры (по закону Планка)

Закон Планка — устанавливает для абсолютно черного тела изменение интенсивности или плотности теплового излучения по длинам волн и выражается следующим уравнением [c.59]

Идеальным источником для ИК-спектроскопии был бы монохроматический излучатель высокой интенсивности, непрерывно перестраиваемый в широком интервале длин волн. Хотя лазеры с перестраиваемой частотой отчасти приближаются к идеальному источнику (стр. 32), их использование в обычных спектрофотометрах кажется довольно отдаленным будущим. Обычно применяются источники, излучающие непрерывный спектр, приближающийся к излучению абсолютно черного тела. Мощность излучения И абсолютно черного тела выражается через его температуру Т и длину волны X законом Планка [c.18]

Покажите, что закон Планка в пределе низких частот сводится к закону Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — к закону Вина, (Указание. Воспользуйтесь разложением в ряд экспоненциального члена при низких частотах.) [c.26]

Закон Планка дает спектральное распределение излучения черного тела [c.453]

В соответствии с законом Планка интенсивность излучения очень коротких волн быстро возрастает до максимума (рис. 11-4), а затем медленно убывает, не достигая нуля при наибольших длинах волн, еще соответствующих тепловому излучению. Площадь, ограниченная осью абсцисс, изотермой и ординатами X и Я, + (1Я. (на рис. заштрихована), служит мерой элементарного количества энергии излучаемой единицей поверхности в [c.272]

Этот закон был экспериментально установлен Стефаном в 1879 г. и теоретически обоснован Больцманом в 1881 г. (еще до установления закона Планка) и поэтому обычно носит название закона Стефана — Больцмана. — Прим. ред. [c.299]

Закон Планка дает 8я/гv [c.434]

Это знаменитый эйнштейновский вывод закона Планка для того, чтобы завершить его, надо принять во внимание, что при больших Т распределение должно совпадать с законом Рэлея — Джинса . [c.144]

Закон Планка устанавливает характер спектра излучения абсолютно черного тела. Распределение энергии по частотам V, даваемое законом Планка, [c.192]

Закон Планка для интенсивности монохроматического теплового излучения абсолютно черного тела в направлении нормали имеет следующее математическое выражение [c.443]

Интенсивность лучеиспускания, отнесенную ко всему спектру, чем и интересуются в большинстве случаев на практике, можно определить из закона Планка путем интегрирования [c.445]

Если мы от плотности энергии перейдем к интенсивности излучения, то в конечном счете получим знаменитый закон Планка для интенсивности излучения абсолютно черного тела [c.454]

Представьте в графической форме закон смещения Вина, закон Рэлея — Джинса и закон Планка прн температуре 1200 К и вплоть до частоты 6-Юч Гц. В уравнении, описывающем закон Впиа, примите а = 8лЛ/с и [c.25]

Интенсивность излучения для абсолютно черного тела определяется законом Планка [c.272]

Полное количество лучистой энергии, излучаемой абсолютно черным телом, описывается законом Стефана—Больцмана, а распределение интенсивности излучения по отдельным направлениям — законом Ламберта. Распределение спектральной интенсивности излучения по длинам волн устанавливается законом Планка, а связь длины волны с максимумом спектральной интенсивности излучения выражается законом смещения Вина, [c.88]

По закону Планка (1900 г.), распределение удельного потока излучения абсолютно черного тела по длинам волн (Е , ) описывается уравнением (в Вт/м ) [c.306]

Выражение (а), установленное экспериментально Стефаном (1879 г.) и теоретически Больцманом (1884 г.) задолго до появления закона Планка, получило название закона Стефана—Больцмана и для удобства практических расчетов записывается в следующем виде [c.306]

Пример. Пусть тепловизор измеряет температуру в диапазоне от -20 до + 1200 °С. Для простоты можно принять, что анализируемый электрический сигнал пропорционален температуре, что, строго говоря, неверно вследствие нелинейности закона Планка. Полный анализируемый диапазон температур равен 1220 °С. В [c.224]

Спектр излучения АЧТ. Закон Планка. Поглощение, рассеяние и пропускание ИК излучения в атмосфере. Закон Бугера-Ламберта-Бера. Индикатрисы отражения и пропускания ИК излучения. Излучение полостей черных тел. Закон Ламберта. Коэффициент поглощения твердых непрозрачных тел, методы его измерения. Коэффициент поглощения солнечной радиации и способы его определения. [c.376]

Закон Планка. Спектральное распределение интенсивности излучения абсолютно черного тела выражается уравнением [c.90]

Источники излучения. Все используемые в оптической спектроскопии источники излучения являются излучателями непрерывного спектра. Для инфракрасной спектроскопии, а также для спектроскопии в видимой области, используют раскаленные излучатели для ультрафиолетовой спектроскопии — специальные газоразрядные лампы. Распределение интенсивности излучения по спектру для идеального термического излучателя описывается законом Планка для излучения энергии абсолютно черным телом. В широком диапазоне частот интенсивность излучения различна. Особенно мала она в самом конце длинноволновой области после прохождения максимума, ближе к концу коротковолновой области, интенсивность излучения быстро падает. Радиационные свойства излучателя и положение максимума интенсивности определяются температурой, химическим составом и состоянием поверхности этого излучателя. Испольчуемые в ультрафиолетовой области водородная и аейтериевая лампы характеризуются почти равномерным спектральным распределением энергии в интервале частот 33 ООО—50 ООО см ( 300—200 нм) [401. Сведения о наиболее часто используемых излучателях непрерывного спектра приведены в табл. 5.18. [c.235]

Закон Планка характеризует [c.385]

Суммарную плотность потока излучения АЧТ в зависимости от его температуры определяет закон Стефана - Больцмана (получаемый интефированием закона Планка) [c.531]

Температурное поле на поверхности объекта контроля характеризуется спектральной плотностью излучения или спектральной энергетической светимостью, достаточно точно описываемой законом Планка, распространенным на реальные объекты, имеющие фиксированный коэффициент излучения. [c.631]

Функция 1 = 1(Х,Т) зависит от свойств тела. Для абсолютно черного тела она определяется законом Планка [c.338]

Если через В обозначить яркость пламени через X, — длину волны света, при которой происходит определение яркостных температур через е — степень черноты пламени, то на основании закона Планка можно [c.62]

Одной из важнейших форм энергии является электромагнитное излучение, которое может рассматриваться как состоящее из частиц , получивших название фотонов и имеющих энергию, зависяхцую от частоты излучения Рис. 1. Схеиатвческая дна-в соответствии с законом Планка Ерь = кг, грамма уровней энергиимоле-где к — универсальная постоянная (6,62 х кулы. [c.293]

Уравнение (VI 1,20) носнт название закона Стефана— Больцмана, который является, таким образом, следствием уравнения (закона) Планка. [c.272]

П., получаемая в лаб. условиях, является в термодинамич. смысле открытой системой и всегда термодинамически неравновесна. Процессы переноса эиергии и массы приводят к нарушению локального термодинамич. равновесия и стационарности (см. Химическая термодинамика), закон Планка для поля излучения, как правило, не выполняется. П. наз. термической, если ее состояние описывается в рамках модели локального термич. равновесия, а именно все частицы распределены по скоростям в соответствии с законом Максвелла т-ры всех компонент одинаковы состав П. определяется законом действующих масс, в частиости ионный состав обусловлен равновесием между ионизацией и рекомбинацией (ф-ла Эггерта-Саха по сути является выражением для константы равновесия этих процессов) заселенности энергетич. уровней всех частиц подчиняются распределению Больцмана. Термическая П. характеризуется обычно высокой степенью ионизации и м. б. реализована в газах с относительно малой эффективной энергией ионизации при достаточно высокой оптич. плотности (т. е. излучение П. почти целиком поглощается ее собств. частицами). Обычно П. описывается моделью частичного локального термич. равновесия, к-рая включает все вышеперечисл. положения, но требует подчинения закону Больцмана заселенностей лишь возбужденных уровней частиц П., исключая их основные состояния. Такую П. наз. квазиравновесной пример квазиравновесной П.-столб электрич. дуги при атм. давлении. [c.551]

Спектральная плотность знергетической светимости полного излучателя определяется законом Планка [c.138]

Согласно закону Планка, спектральная [юверхностная плотность потока излуче-яия физического объекта [Вт/(м мкм)] эпределяется его температурой Т и спек-фальной излучательной способностью (коэффициентом излучения) [c.183]

Закон Планка первоначально был получен для абсолютно черного тела (АЧТ -Bla k Body), которое испускает максимум возможной при данной температуре энер- [c.183]

Семейство кривых распределения спекфальной поверхностной плотности потока теплового излучения в функции температуры получается дифференцированием закона Планка из выражения [c.531]

Системы атомарных размеров характеризуются квантованным поглощением и выделением Е. Поэтому возможны только дискретные уровни энергии ио, Ыь г,. .. Квантованное поглощение или испускание электромагнитного излучения родчиняется закону Планка [c.391]

Химия (1986) -- [ c.31 ]

Теория тепло- и массообмена (1961) -- [ c.452 ]

Основные формулы и данные по теплообмену для инженеров Справочник (1979) -- [ c.90 ]

Разделение воздуха методом глубокого охлаждения Том 2 (1964) -- [ c.391 ]

Тепломассообмен Изд3 (2006) -- [ c.427 ]

Теплопередача Издание 3 (1975) -- [ c.370 ]

Гидродинамика, теплообмен и массообмен (1966) -- [ c.390 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.89 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология