Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Член Сг, учитывающий распределение скоростей

    Для проведения дальнейших расчетов должна быть задана изотерма расклинивающего давления П (h) или изотерма полимолекулярной адсорбции пара h (p/ps) на стенках капилляра. Суммарная скорость испарения Q, как видно из (Х.67), выражается аддитивно через формально взаимно независимые потоки в фазе пара и в пленке. Действительно, первый член этого уравнения можно получить из закона диффузии Фика, игнорируя пленочный перенос, а второй Qf — из уравнений пленочного течения, не учитывая диффузию пара. Однако в действительности оба потока взаимодействуют в резуль-тате поперечного массообмена —процессов испарения или конденсации. В этом нетрудно убедиться, получив, например, на основании уравнения (Х.66) распределение давления пара р (х) по длине канала капилляра. Для этого необходимо с помощью (Х.65) выразить dU/dx через dp/da и провести интегрирование от а = О до любого текущего значения х. При этом значение Q (L) должно быть предварительно найдено из уравнения (Х.67). [c.317]


    Сопротивление массопереносу Си. Член Су в уравнении Ван-Деемтера учитывает размывание пика за счет сопротивления массопереносу при непрерывном переходе вещества из подвижной фазы в неподвижную и обратно. Таким образом, величина Си характеризует скорость распределения вещества между двумя фазами, что описывается уравнением [c.279]

    На потери папора при неустановившемся движении оказывают влияние силы инерции, зависящие от ускорения и характера его изменения. Не является также обоснованным то, что при выводе формулы для определения инерционного напора скорость принимается равномерно распределенной по сечению. Это не соответствует действительной структуре потока, особенно в условиях ламинарного движения. Выражение для определения инерционного напора учитывает несжимаемость жидкости при постоянном диаметре трубопровода. В действительности изменение скорости происходит неодновременно в объеме жидкости, заполняющей трубопровод, а по мере распространения прямых и отраженных волн, наложение которых значительно усложняет процесс во времени. С увеличением ускорений инерционный напор значительно больше потерь напора на трение, и ошибка в его определении не оказывает существенного влияния на величину добавочных членов в уравнении Д. Бернулли. [c.175]

    Рассчитайте распределение вещества вдоль трубки, учитывая протекающую в системе химическую реакцию. Вам надо к правой части каждого из дифференциальных уравнений (пусть их всего будет опять И) добавить член, соответствующий скорости расходования вещества А на данном интервале, например  [c.256]

    Первый член левой части уравнения (II.80) учитывает изменение числа частиц во времени, второй — вследствие их роста, первый член правой части — за счет выгрузки и последний — за счет подаваемого рецикла. В этом уравнении р (г, т) — плотность распределения частиц по размерам (радиусам) Л = дг дх — линейная скорость роста гранул (часто принимают, что она не зависит от (1, т. е. процесс роста — нулевого порядка) /С= М/Ысл — коэффициент выгрузки, где N — количество выгружаемых гранул в единицу времени, а Мел — общее число частиц в слое. [c.100]

    Третий член в правой части (6.59) описывает процессы рождения или гибели электронов, имеющих скорость V, в результате ионизации или рекомбинации. Ниже это слагаемое не учитывается, поскольку, как правильно отмечено в работе /35/, оно обычно не оказывает значительного влияния на вид функции распределения им определяется концентрация электронов в плазме. В принципе, при переходе к сильноионизованной плазме этот член так же, как и электрон-электронные столкновения, может быть включен в общую схему метода КФР. [c.257]


    Первые три члена уравнения те же, что и в уравнении Ван-Де-емтера. С й соответствует сопротивлению массообмена в газовой фазе, Сгм учитывает распределение скорости, а Сзи — корреляцию между членами С] и Сг. Величины Си С и Сз относятся к газовой фазе. Введение поправочного коэффициента Сз в расширенном уравнении ВЭТТ связано с тем, что скорость движения молекул в хроматографической колонке различна. [c.16]

    Расчет статистических моментов дает возможность описать хро иато-графические кривые (проявительные и фронтальные) при помощи функций вероятностного распределения. Руководствоваться при подборе соответствующей функции можно прежде всего степенью асимметрии хроматографической кривой, которая связана со значением третьего статистического центрального момента кривой. Величина третьего момента становится отличной от нуля, как только проявляется действие хоть одного из кинетических факторов. Известно, что с уменьшением скорости газа-носителя понижается влияние скорости радиального транспорта частиц сорбата (из потока к месту адсорбции) на асимметрию хроматографической кривой, причем в области малых скоростей газа асимметрия кривой возрастает с дальнейшим падением скорости протекания газа, вследствие влияния аксиальной диффузии (по Фику) в газообразной части пространства между зернами. В реальной адсорбционной колонке, когда коэффициент продольной диффузии учитывает члены, зависящие от скорости газа (влияние величины зерна и стенок), третий центральный момент всегда отличается от нуля. В таком случае описание хроматографических кривых при помощи функции Гаусса является очень грубым приближением, и поэтому необходимо использовать асимметричные формы вероятностного распределения, как, например, распределение Грамма — Чарлиера для проявительной кривой в следующем виде [22]  [c.450]

    Чтобы учесть эти наблюдения, Джонс [16] вывел расширенное уравнение для вычисления ВЭТТ, которое было основательно подтверждено экспериментальной работой Кизельбаха [19]. Это уравнение находится в соответствии с теориями Ван-Деемтера и Голея. Вывод расширенного уравнения для вычисления ВЭТТ повторяет с некоторыми упрощениями трактовку Ван-Деемтера и др. [21,25] и учитывает массопередачу в газовой фазе и распределение скоростей в газе-носителе. Это уравнение с шестью членами имеет вид [c.118]

    Член ЛУс в уравнении Джонса—Дола учитывает силу, тормозящую вязкое течение и возникающую при электростатическом взаимодействии растворенных ионов. Это взаимодействие можно вычислить на основании теории сильных электролитов Дебая — Хюккеля [70] (ом. разд. 5.1). В соответствии с этой теорией, одновременное действие сил электростатического притяжения и отталкивания и теплового движения приводит к тому, что каждый ион окружен избыточным числом ионов противоположного знака. Ионное облако вокруг данного покоящегося иона, находящегося в положении равновесия, статистически в среднем имеет сферическую симметрию (рис. 2.14,а). Следовательно, результирующая всех сил, действующая на ион, находящийся в центре ионного облака, будет равна нулю. Однако если жидкость течет и градиент скорости в жидкости, например, постоянен, то ионное облако дефо рмируется (рис. 2.14,б,в). Это можно объяснить тем, что для восстановления формы ионного облака необходимо некоторое время время релаксации). Если распределение скоростей в потоке жидкости будет таким, как на рис. 2.14,6, то ионное облако вокруг положительного иона будет содержать избыточное по сравнению со сферически симметричным число отрицательных ионов в правом верхнем и левом нижнем квадрантах. В двух других квадрантах число ионов будет меньше, чем в случае сферической симметрии. Это приводит к появлению тангенциальной силы, направленной против движения и увеличивающей вязкость. Радиус электростатического взаимодействия между раство- [c.158]

    В дальнейшем модель сетки развивалась в двух направлениях. Во-первых, исходное положение теории о том, что распределение расстояний между узлами флуктуацнонной сетки описывается вероятностным законом Гаусса, было обобщено с тем, чтобы включить в рассмотрение негауссовы члены распределения расстояний (М. Ямамото). Это приводит к появлению квадратичных членов в зависимости напряжения сдвига от скорости деформации и предсказанию некоторых нелинейных эффектов. Однако и в этом случае вязкоупругие свойства модели не конкретизируются, так что теория оставляет возможность свободы выбора формы релаксационного-спектра и, следовательно, вида всех вязкоупругих функций. Во-вторых, было высказано предположение (А. Кей) о том, что вероятность образования узлов или время их жизни зависят от действующего напряжения. Это предположение, существенно обобщающее теорию Лоджа, позволяет описать различные нелинейные эффекты, в частности явление аномалии вязкости. Однако этот подход связан с произвольным выбором вида функции, которая призвана учитывать влияние напряжений па параметры, характеризующие свойства узлон флуктуацнонной сетки. Это направление развития модели сетки, отличаясь большой гибкостью, не позволяет конкретизировать предсказания относительно вида вязкоупругих свойств среды. [c.297]


    Член I уравнения (80), эквивалентный значению Дл в уравне-нии (78), учитывает конечный размер частиц при предположении, что частицы имеют сферическую форму и плотную упаковку. Члены II и III отражают вклад внутренней и пленочной диффузии член IV учитывает влияние продольной диффузии., J На рис. 28 показана доля участия в хроматографическом процессе каждого из членов уравнения (79) в зависимости от коэффициентов распределения и скорости течения раствора. В жидкостной хроматографии продольную диффузию можно не учиты- [c.166]

    Классическая трактовка теории для газа из твердых несферических молекул изложена в [219—222]. В более общем виде эта теория была рассмотрена Таксманом [225]. Благодаря наличию внутренних степеней свободы появляется дополнительный инвариант столкновений, связанный с угловой скоростью. Этот дополнительный инвариант ведет к дополнительной переменной спину углового момента количества движения. Ю. Каганом а А. Афанасьевым [147] ыло замечено, что функция распределения зависит от двух векторных величин — линейного и углового моментов количества движения молекул, В связи с этим в соотношение для функции возмущения необходимо включить члены, которые связывают эти два вектора. Кертисс [219—222] не учитывал этого обстоятельства. Далер и другие исследователи рассмотрели влияние этих двух величин на свойства переноса в газе из шероховатых сфер [223] и сфероцилиндров [277] и показали, что этот эффект мал. [c.292]

    Исследуя уравнения кинетической теории, Гильберт [100] доказал теорему единственности, к изложению которой мы теперь приступим. Прежде всего отметим, что если не учитывать движения молекул из одной области пространства в другую, то функция распределения в результате столкновений становится максвелловской за время порядка нескольких времен между столкновениями. Более того, если макроскопические градиенты малы, распределение по скоростям молекул, попадающих в некоторую небольшую область, слабо отличается от распределения молекул, вылетающих из этой области различие приводит к изменениям, заметным лишь в макроскопической шкале времени, упомянутой в начале настоящей главы. Таким образом, столкновения играют основную роль в релаксации газа к состоянию теплового равновесия. Чтобы подчеркнуть это, введем малый параметр е, придающий большее влияние столкновительному члену. При этом для простого газа вместо уравнения (4.1.1) мы записьгеаем [c.118]


Смотреть страницы где упоминается термин Член Сг, учитывающий распределение скоростей: [c.325]    [c.68]    [c.81]    [c.109]    [c.57]    [c.57]    [c.250]    [c.361]   
Смотреть главы в:

Газо-жидкостная хроматография -> Член Сг, учитывающий распределение скоростей




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Джонса, уравнение ВЭТТ член, учитывающий распределение скорости

Распределение по скоростям

членные



© 2024 chem21.info Реклама на сайте