Капля критическое

Время достижения каплей критического состояния, когда она теряет устойчивость и начинает разрушаться, определяется по формуле [c.255]

С увеличением первоначального диаметра капли критическое время деформации увеличивается, но оно даже для очень больших капель остается ничтожно малым. Поэтому путь, пройденный каплей масла в компрессоре 5КГ 100/13 до начала деформации, не превышает 2,06 см (для =700 мкм и и=37,5 м/с). [c.293]

Капля остается устойчивой, пока изменение рс компенсируется изменением р, так, чтобы Pl оставалось постоянным. Если рс р , что справедливо для больших капель, то р,, Ро и изменение р компенсировать нечем, и капля деформируется и дробится на более мелкие капли до тех пор, пока не увеличится р и не компенсирует р . Подобные рассуждения приводят к понятию критического размера капли, такому, что чем больше размер капли критического значения, тем больше вероятность (меньше время) ее дробления. Можно сказать, что критический размер капли определяется максимальным значением диаметра, при превышении которого капля будет дробиться. [c.463]

Как видно из рис. УПЫ, свободная энергия, затрачиваемая на образование капли радиусом Гс, имеет максимальное положительное значение, поэтому радиус, соответствующий точке максимума, называется критическим радиусом. В приведенном примере критический радиус равен около 8 А и капля критического размера содержит всего около 90 молекул воды. Уравнение (УП1-5), по форме совпадающее с уравнением Кельвина [уравнение (П-20)], дает равновесную упругость паров капель радиусом г . [c.298]

Если влиянием вязкости можно пренебречь, то необходимую для распада капли критическую скорость воздуха можно определить, приравнивая аэродинамическое давление в точке застоя капли давлению, вызванному поверхностным натяжением [c.48]

Уравнение Гиббса — Томсона, следовательно, так же как и более общее соотношение (3.6), позволяет предсказать существование порога, определяемого критическим размером капли. Критическим размером капли можно считать, как это следует из интуитивных соображений, значение радиуса таких капель, давление над которыми равно давлению пересыщенного пара. Отметим, что это определение не совпадает с более общим определением (рис. 3.1). [c.42]

Из (7.43) II (7.49) следует, что в ненасыщенном (по отношению к плоской поверхности) состоянии, когда фи > фл, АФ—положительная монотонно возрастающая функция аргумента g /g p, пар устойчив, поскольку капли критического размера отсутствуют и случайно возникшие зародыши исчезают их число убывает с ростом АФ согласно (7.43). [c.316]

Подсчитаем, какой критический заряд необходим в этом случае. По аналогии с двумя каплями, критический заряд определяется равенством [c.92]

Константы Ко и а следовательно, и скорость /о могут быть вычислены статистическими методами (Фаркаш, 1927 г. Каишев и Странский, 1934 г. Беккер и Дёринг, 1935 г. Френкель, 1939 г. Зельдович, 1942 г. Дерягин, 1972—1977 гг. и др.). Однако расчет очень важного в данном случае энергетического барьера А к, можно произвести, как уже отмечалось, термодинамическим путем (Фольмер и Вебер, 1926 г.). Работа изотермического образования зародыша равна изменению АР свободной энергии системы при образовании в ней капли (зародыша). Пусть капля критического размера содержит и молей пара. Свободная энергия этих Пй молей до образования капли была Ру = а после этого стала Р = [c.96]

В литературе отсутствуют примеры строгого анализа чрезвычайно сложной задачи о массообмене нескольких жидких частиц в случаях, когда частицы оказывают существенное гидродинамическое и диффузионное влияние друг на друга и их нельзя считать одиночными. Изложенный в первой главе асимптотический метод позволяет рассмотреть некоторые модельные задачи такого типа и получить расчетные формулы для оценки взаимного влияния соседних частиц на массообмен каждой из них с потоком. Предполагается, что обтекание частиц и диффузию реагента можно считать установившимися и что эти процессы характеризуются малыми числами Рейнольдса и большими числами Пекле. Массообмен в системе движущихся капель при больших числах Пекле сильно зависит от расположения особых линий тока, начинающихся и оканчивающихся на поверхностях капель. Из результатов гл. 1 следует, что в окрестности особой линии тока, выходящей из расположенной в кормовой части капли критической точки стекания, образуется протяженный след, в котором концентрация реагента существенно ниже, чем в натекающем потоке. При этом, если в потоке существуют цепочки капель, связанных критическими линиями тока, выходящими из кормовой точки стекания одной капли и приходящими в точку натекания другой капли, то интенсивность массообмена капель цепочки с потоком может сильно уменьшиться из-за взаимодействия диффузионных следов и иогранслоев капель. [c.68]

Здесь В = 1/] г(М/Ао/9) г7 [(2(т/гч)-( е /27гг )] /3 — число молекул, захваченных каплями критического размера, определяемое формулой [c.563]

Как видим, для дробления капли в нестационарном газовом потоке недостаточно выполнения одного критического условия 3 > Vk2- Дробление капли происходит, когда длительность обдува становится больше критической длительности возмущения, которая по вибрационной моде близка ко времени достижения каплей критической стадии деформации. Вибрационное разрушение каплн происходит всегда после прекращения действия газового потока сверхкритической интенсивности [c.187]

Нетрудно видеть, что пар, будучи насыщенным для крупных капель и перенасыщенный для плоской поверхности, является ненасыщенным для мелких капель. Капли радиуса г р, определяемые из формулы (7.48), называются каплями критического размера или зародышами. При заданных р ж Т капли докритнческого размера г < г р находятся в среде насыщенного пара и поэтому испаряются, а капли сверхкритического размера г > г р — в среде пересыщенного нара и, следовательно, растут. Отиошение [c.315]

На основании изложенного можно представить следующую последовательность процесса неравновесной конденсации в соплах. В начальной стадии процесса вблизи точки насыщения А степень перенасыщения пара увеличивается, поскольку капли критического размера должны быть большими, а вероятность их образования мала. В связи с увеличением перепасыщения размер критических зародышей уменьшается, а вероятность их возникновения растет. Ввиду быстрого убывания вероятности флуктуаций с возрастанием йх размеров начало фазового перехода определяется вероятностью [c.316]

В предельной ситуации достаточно плавного увеличения от-посптольноп скорости (при квазистатическом нагружении, когда характерное время нарастания внешних сил значительно превышает характерное время деформации капли) критические числа Wed для дробления по типу парашют равны примерно 20 (We 20) и в два раза превышают критические числа для условий обтекания А. При других законах обтекания критические числа Wee, по-видимому, могут иметь промежуточные значения. Так, известно, что при законе обтекания В критические числа We на 30—40% меньше чисел We i Для законов обтекания Б и В влияние вязкости жидкости на Wed может быть учтено корреляциями [c.168]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология