Вязкость турбулентная

Поскольку совершенно очевидно, что устойчивое турбулентное течение неньютоновских жидкостей не может возникнуть при числах Рейнольдса, меньших 2100, а также в результате того, что в большинстве случаев расплавы полимеров обладают очень высокой вязкостью, турбулентное течение не представляет особого интереса при расчетах оборудования для переработки термопластов. Величина обобщенного числа Рейнольдса нужна обычно для доказательства отсутствия турбулентности. Поэтому в дальнейшем проблема турбулентного течения не рассматривается. [c.60]

Величина А по аналогии с коэффициентом вязкости в законе трения для вязкой жидкости Ньютона рассматривается как коэффициент некоторой воображаемой турбулентной вязкости. Соответственно величина Л/р = бт, рассматриваемая как коэффициент кажущейся кинематической вязкости турбулентного течения, называется коэффициентом турбулентного обмена. Коэффициент турбулентной вязкости во много и даже сотни раз превышает коэффициент вязкости ламинарного течения. Только в непосредственной близости к стенке величина А сравнима с величиной х, причем на самой стенке /4=0. В связи с этим в потоке, кроме области, непосредственно примыкающей к стенке, и в свободных потоках можно пренебрегать вязкими напряжениями по сравнению с турбулентными. [c.94]

Как связаны между собой турбулентная вязкость, турбулентная теплопроводность и коэффициент турбулентной диффузии [c.562]

Турбулентная вязкость. Турбулентное движение вязкой жидкости, как известно, не описывается замкнутой системой уравнений —в каждом конкретном случае для получения такой системы приходится выдвигать дополнительные гипотезы, т. е. рассматривать какую-либо модель движения. [c.340]

Изложенные выводы относятся к ламинарному движению неньютоновских жидкостей. В противоположность ньютоновским для неньютоновских жидкостей нельзя указать определенное значение критерия Ке р, соответствующее переходу к турбулентному режиму движения. Это значение различно для разных жидкостей (см. гл. И). Для псевдопластичных и дилатантных жидкостей Кекр возрастает с уменьшением п. Так, при п = 0,38 Кекр = 3100. Для неньютоновских жидкостей с большой кажущейся вязкостью турбулентный режим движения практически трудно достижим. [c.197]

Удельный вес. Плотность. Упругость. Давление, Скорость протекания и расход ЖИДКОСТИ. Вязкость. Турбулентное и ламинарное движение жидкостей. Гидравлический радиус. Примеры [c.3]

Ж а в о р о н к о в Н. М., Николаев А. М. Определение вихревой вязкости турбулентного потока в канале прямоугольного сечения. Труды Казанского химико-технологического института им. С. М. Кирова, вып. 21, 1956. [c.216]

В случае турбулентных потоков, образующихся вдали от твердых стенок, в дифференциальные уравнения входят коэффициенты турбулентной вязкости, турбулентной диффузии и теплопроводности, которые не являются известными величинами, входящими в условия однозначности. Вследствие этого имеющаяся система уравнений становится незамкнутой, и для решения ее необходимы дополнительные зависимости. [c.16]

Важно подчеркнуть, что в отличие от молекулярной вязкости, турбулентная вязкость V, не является свойством жидкости, а зависит от самого течения и даже для заданного течения может меняться от точки к точке. Другими словами, концепция турбулентной вязкости основана на рассмотрении некой турбулентной жидкости , отличной по своим свойствам от вязкой жидкости в турбулентном течении. [c.102]

До сих пор мы обходились без привлечения к расчету какой-либо конкретной гипотезы для эффективной вязкости. Турбулентное течение [c.49]

По аналогии с молекулярной вязкостью турбулентную кинематическую вязкость можно определить для параллельного течения выражением [c.139]

Надо однако отметить, что при составлении уравнения (66) предполагалось, что течение жидкости турбулентное. При большой вязкости турбулентное течение невозможно. Поэтому при пользовании уравнением (66) следует проверить, будет ли течение турбулентным при вычисленной оптимальной скорости, причем для осторожности лучше считать началом турбулентного течения значение Re не ниже [c.228]

Существование в вязком подслое турбулентных пуЛ1>саи.ий и их постепенное затухание с приближением к межфазной границе имеют принципиальное эваче-, ние для проблемы массопередачн, особенно в тех случаях, когда процесс массо-пгредачи лимитируется переносом в жидкой фазе. Действительно, поскольку а жидкостях коэффициент молекулярной диффузии обычно значительно меньше коэффициента кинематической вязкости, турбулентные пульсации, несмотря на свое достаточно быстрое затухание в вязком подслое, дают заметный вклад в массовый поток вещества к границе раздела фаз. Влияние пульсаций на массоперенос становится пренебрежимо малым лишь в пределах так называемого диффузионного подслоя, толщина которого для жидкостей мала по сравнению. с толщиной вязкого подслоя. Скорость межфазного массообмена существенно зависит от характера изменения эффективного коэффициента турбулентной диффузии Pt вблизи межфазной границы. Если предположить, что функция Dt (у) достаточно хорошо описывается первым членом разложения в ряд Тейлора [c.177]

Оценку того, является ли поток турбулентным, можно получить из расчета безразмерной величинь1 —числа Рейнольдса. Для хютока в трубе число Рейнольдса равно ур/т], где й — диаметр трубы, о — средняя скорость жидкости вдоль трубы, р —плотность жидкости и Т] — коэффициент вязкости. Турбулентность возникает при скоростях потока, которым отвечают числа Рейнольдса, превышающие 2000. [c.340]

Для ньютоновской жидкости вязкость является свойством среды (функцией состояния) и не зависит от градиента скорости. Это сира-ведливо только для ламинарного течения. В таком случае массообмен между смежными слоями жидкости осуществляется лишь диффузией. Величину т] называют также молекулярной вязкостью. В турбулентном потоке между слоями происходит дополнительный обмен макроскопических объемов ншдкости вследствие конвентив-ного перемешивания, а следовательно, возрастает касательное напряжение, необходимое для получения такого же градиента скорости т. е. возрастает вязкость, которая будет являться суммой молекулярной и турбулентной вязкостей. Турбулентная вязкость многократно превышает молекулярную вязкость и уже не [c.30]

Пульсирующие объемчики имеют значительно большую массу по сравнению с массой молекул вещества, а также значительно больший путь пробега турбулентных пульсаций по сравнению с длиной свободного пробега молекул при их тепловом движении. Поэтому величины турбулентной вязкости и, соответственно, величины касательных напряжений обычно на несколько порядков превышают аналогичные (так называемые молекулярные) величины при ламинарном течении потока. Вследствие этого в турбулентном ядре потока эффектами обычной (молекулярной) вязкости, как правило, можно пренебречь. Аналогичная форма кинетических уравнений трения (1.13) и (1.36) обусловливает совпадение внешнего вида уравнений движения турбулентного потока вязкой жидкости с видом уравнений Навье - Стокса (1.29), полученных для ламинарных потоков вязких жидкостей. Для турбулентных потоков в уравнениях (1.29) или (1.30) вместо обычной молекулярной кинематической вязкости (у) следует использовать вязкость турбулентную а в качестве компонент скоростей потока - его усредненные по времени значения компонент скоростей и> ), и>у) и и> ). [c.55]

Задачи на выбор решения. 4. Эффективная, вязкость турбулентной жидкости может -быть связана с кинетической энергией пульсационного движения /г и с размером вихрей /.соотношением 1эф—кУЧ (А), 1эф — ркУЧ (Б), м<зф = = рШ2 (В), Хэф ркШ (Г), 1эф=кУЧ1р (Д). [c.131]

Абсорбция газов (1966) -- [ c.112 ]

Свободноконвективные течения, тепло- и массообмен Кн.2 (1991) -- [ c.73 , c.74 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.30 , c.31 ]

Процессы и аппараты химической технологии Часть 1 (2002) -- [ c.43 ]

Теоретические основы типовых процессов химической технологии (1977) -- [ c.57 , c.110 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.601 ]

Электрохимические системы (1977) -- [ c.322 , c.325 ]

Свободноконвективные течения тепло- и массообмен Т2 (1991) -- [ c.73 , c.74 ]

Основные процессы и аппараты Изд10 (2004) -- [ c.47 , c.404 , c.405 ]

Введение в моделирование химико технологических процессов Издание 2 (1982) -- [ c.187 ]

Гидромеханические процессы химической технологии Издание 3 (1982) -- [ c.57 , c.65 ]

Массопередача (1982) -- [ c.123 ]

Перемешивание в химической промышленности (1963) -- [ c.26 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.48 , c.49 , c.426 , c.427 ]

Тепломассообмен Изд3 (2006) -- [ c.198 ]

Гиперзвуковые течения вязкого газа (1966) -- [ c.243 ]

Процессы и аппараты химической технологии Часть 1 (1995) -- [ c.43 ]

Основы теории горения (1959) -- [ c.3 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.30 , c.31 ]

Русловые процессы и динамика речных потоков на урбанизированных территориях (1989) -- [ c.196 ]

Инженерная лимнология (1987) -- [ c.96 , c.108 , c.111 , c.139 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология