Энергия тепловая, перенос

Книга известных американских ученых является фундаментальным руководством, в котором изложены процессы переноса количества движения (течение вязкой жидкости), энергии (тепловой поток) и массы (поток смеси реагентов). Книга снабжена большим числом примеров, задач и обширной библиографией. [c.727]

Механизм переноса тепла теплопроводностью зависит от агрегатного состояния тела. В жидкостях и твердых телах — диэлектриках — передача тепла осуществляется в результате обмена энергией теплового движения атомов и молекул между соседними частицами. В металлах теплоперенос осуществляется главным образом в результате диффузии свободных электронов. В газах теплопроводность обусловлена как обменом энергией при соударении молекул и атомов, так и их диффузией. [c.149]

Все перечисленные явления — диффузия, электрофорез, седиментация— объединяются общим понятием процессы переноса вещества. Помимо этого в химических системах приходится иметь дело с другими процессами переноса. Перенос энергии теплового движения из области с более высокой в область с более низкой температурой — теплопроводность, или, в более широком смысле, теплопередача — приводит к выравниванию температуры в системе. При механическом воздействии на некоторый слой жидкости или газа, например при действии лопасти вращающейся мешалки, молекулам слоя сообщается дополнительный импульс, приводящий слой в движение. Этот импульс частично переносится к молекулам прилегающих слоев, увлекая их вслед за начавшим перемещаться слоем. Перенос импульса к молекулам жидкости или газа в направлении, перпендикулярном направлению перемещения, обусловливает наличие у них вязкости (см. 8.2). [c.323]

Представим теперь себе, что оба сосуда соединены между собой таким образом, что молекулы воды могут непосредственно, минуя газообразную фазу, переходить в сосуд с кислотой. В этом случае разрыв старых и образование новых химических связей происходит одновременно, и полная потенциальная энергия молекул воды плавно уменьшается по мере их проникновения вглубь раствора с кислотой. Последнее означает, что процесс теперь происходит в одну элементарную стадию (см. рис. 7). Энергия активации переноса молекул воды в кислоту становится при этом равной нулю, а энергия активации обратного процесса уменьшается на величину теплового эффекта испарения из сосуда с чистой водой [c.47]

Теперь мы вернемся к рассмотрению методов, благодаря которым достигается инверсия заселенности в некоторых типах лазеров, имеющих практическое значение. В этих механизмах важную роль играют процессы внутри- и межмолекулярного переноса энергии. Тепловое возбуждение не может, по определению, привести к инверсии в равновесной системе. Прямое поглощение света не может дать инверсию в простой двухуровневой системе, потому что падающее ( накачивающее ) излучение будет не только возбуждать нижнее состояние в верхнее, но и инициировать вынужденное излучение из верхнего состояния, вызывая уменьшение его заселенности. Однако для получения инверсии заселенности и, следовательно, лазерного действия может быть использована трехуровневая система. На рис. [c.142]

Коэффициент молекулярной диффузии О отражает только интенсивность теплового движения молекул, а коэффициент конвективной диффузии Р — интенсивность действия гидродинамических факторов, определяющих интенсивность переноса отдельных объемов вещества. При молекулярной диффузии перенос вещества происходит за счет кинетической энергии теплового движения молекул, а при конвективной диффузии — за счет энергии, вносимой извне. [c.958]

Аналогично и теплопроводность связана с тем, что электроны вблизи поверхности Ферми способны приобретать добавочную тепловую энергию и переносить ее в определенном направлении. [c.203]

Обозначая через е полную внутреннюю энергию (тепловую и кинетическую), включая работу рщ, совершаемую силами давления, и учитывая, что каждая компонента переносит свою энтальпию со скоростью р,/г, 7,= рг/г/ /15 1 = —рг/г,/)(< У,/5л ) [последнее равенство следует из (3.30)], запишем уравнение сохранения энергии в виде [c.75]

Если при молекулярной диффузии перенос вещества происходит в результате кинетической энергии теплового движения молекул, то при конвективной диффузии — за счет энергии, приносимой извне, путем приложения внешних сил к смеси (разность уровней, столба жидкости, напор, давление, создаваемое насосом, и т. п.). [c.57]

Так же объясняется и механизм молекулярного переноса теплоты, только в этом случае существенна не сама по себе масса совершающих тепловое движение молекул, а их внутренняя энергия, пропорциональная локальному (в данной точке пространства) значению температуры или усредненной кинетической энергии теплового движения молекул. [c.16]

Эти три явления аналогичны, все они связаны с переносом какой-либо величины вязкость—с переносом количества движения, диффузия—массы и теплопроводность—тепловой энергии, причем перенос ее из одной части газа в другую происходит до тех пор, пока данная величина не распределится равномерно по всему объему. Эти процессы необратимы они ведут к выравниванию плотностей, температур и скоростей, к достижению равновесного состояния, отвечающего минимуму свободной энергии или максимуму энтропии. С точки зрения кинетической теории механизм всех трех процессов весьма схож, похожи и уравнения, определяющие их. [c.3]

В последние годы наблюдается интенсивное развитие теории теплообмена. Наряду с дальнейшей разработкой и углублением сложившихся направлений возникли новые научные направления. [К ним, в частности, ОТНОСЯТСЯ теплообмен при течении электропроводных жидкостей и плазмы в электрических и магнитных полях, теплообмен при совместном переносе энергии тепловым излучением и теплопроводностью или конвекцией, теплообмен при наличии химических реакций в потоке газа и на поверхности тела. Интерес к этим проблемам не случаен. Они теснейшим образом связаны с решением таких практически важных задач, как создание магнитогидродинамических генераторов и ускорителей, разработка эффективных методов защиты летательных аппаратов от аэродинамического нагрева, создание высокотемпературных ядерных энергетических установок и др. [c.3]

Скорость закалки . ]Хля рассмотрения основного параметра процесса закалки — скорости — можно оценить скорость охлаждения, не прибегая к детальному рассмотрению всех протекающих реакций, и рассчитать лишь общую суммарную энергию, отдаваемую потоком горячего газа при контакте с каплями жидкости. Л. С. Полак и Ю. Л. Хаит, рассматривая процесс закалки в плазмохимическом реакторе, показали 49-51 цJQ роль достаточно интенсивных стоксов (отрицательных источников теплового переноса) играют жидкость, поглощающая тепло из газа, и пар, образующийся при ее испарении. [c.312]

С целью преодолеть трудности, связанные с одновременным рассмотрением теплопроводности и диффузии, Льюис и Эльбе [74] предложили следующую гипотезу сумма тепловой и химической энергии на единицу массы в любом слое йх между исходной смесью и продуктами сгорания остается постоянной. Чтобы рассмотреть выводы из этой гипотезы, заметим, что химическая энергия исходной смеси при температуре Ти равна тепловой энергии, требуемой, чтобы поднять температуру продуктов горения от до Ть, пренебрегая практически ничтожными потерями на излучение. Каждый слой газа между исходной смесью и продуктами горения, если дать ему возможность прореагировать до конца адиабатически, нагрелся бы до температуры Г. Гипотеза может быть понята, исходя из следующих соображений. Так как тепловая энергия течет от продуктов горения к исходному газу, а химическая энергия — преимущественно в противоположном направлении, то отступления от среднего общего содержания энергии стремятся выравняться. Должен, конечно, быть некоторый избыток энергии в исходном газе, соответствующий теплосодержанию при температуре воспламенения однако этот энергетический горб , очевидно, гораздо ниже, чем тот, который отвечал бы старым воззрениям на температуру воспламенения. Последняя может быть очень низкой вследствие присутствия активных центров, представляющих собою разновидность химической энергии, передаваемой исходной смеси сверх ее первоначальной химической энергии. Однако вследствие способности активных центров ускорять реакцию, эта избыточная энергия должна быть очень малой, и энергетический горб со стороны исходной смеси, следовательно, должен быть плоским. Эта гипотеза позволяет ограничиться рассмотрением потока химической энергии, которая переносится через зону реакции массовым потоком ). [c.214]

Количественное изучение флуоресценции и фосфоресценции позволяет определить ряд важных величин, характеризующих фотохимический процесс время жизни возбужденных молекул скорость интеркомбинационной конверсии, число и природу воз бужденных состояний, эффективные сечения тушения молекул эффективность переноса электронной энергии, первичный кван товый выход. Рассмотрим процесс, который слагается из ста дий первичного возбуждения исходных молекул светом и после дующих процессов флуоресценции или фосфоресценции, конвер сии энергии электронного возбуждения в энергию теплового движения и химического превращения возбужденных частиц. [c.312]

Результаты спектроскопического исследования системы пропилен — бром показывают, что в процессе конденсации при низких температурах возможно получение не только молекулярных комплексов состава 1 1, но и термодинамически выгодных комплексов с более высоким соотношением компонентов. Образование в смесях брома и пропилена при низких температурах сильно поляризованных ассоциированных молекулярных соединений донорно-акцепторного типа может облегчать перенос электрона и возможность самопроизвольного возникновения ионизированных состояний. Энергия неравновесного процесса поглощения кванта света (полоса переноса заряда) на длинноволновом краю полосы поглощения при 200 нм (см. рис. 6.4) соответствует 0,5 эВ. Энергия теплового возбуждения может быть меньше этого значения, поэтому естественно предположить, что в сильно взаимодействующих комплексах, образующихся в процессе конденсации с большим выделением тепла, возможно самопроизвольное возникновение ионов или ион-радикалов, которые облегчают последующую реакцию присоединения. К сожалению, спектры катион-радикалов и отрицательных молекулярных ионов практически <не изучены. [c.128]

Книга Явления переноса состоит из трех крупных разделов Перенос количества движения (течение вязкой жидкости) — главы 1—7 Перенос энергии (тепловой поток) — главы 8—14 и Перенос массы (поток химического компонента смеси) — главы 15—21 в каждом из этих разделов содержится одинаковое число глав, а именно 7. Во всех разделах сохраняется один и тот же план изложения материала, что позволяет авторам книги показать сходство физических представлений и математического аппарата для всех трех видов переноса. [c.11]

Диэлектрические потери. Часть энергии электрического поля, проходящая через электроизоляционный материал, теряется в нем, превращаясь в тепловую. Это так называемые диэлектрические потери (ДП). В поле переменного тока в тепловую энергию переходит также энергия, затрачиваемая на реализацию релаксационной поляризации различных видов — ионной, электронной, атомной и др. В гетерофазном диэлектрике наблюдаются потери, связанные с затратой энергии на перенос зарядов к внутренним границам между разными фазами (см. рис. 3.35,в). Это миграционные диэлектрические потери. [c.96]

Типичный график зависимости потенциальной энергии нри переносе протона в комплексе с водородными связями приведен на рис. 4. Минимумы потенциальной энергии соответствуют неионизированному (А — Н. . . В) и ионизированному состояниям соответственно. Произвольно принято, что ионизированное состояние имеет более низкую энергию. В качестве координаты реакции служит расстояние А — Н расстояние между координатой реагента и продукта реакции обозначается 2а. Q — тепловой эффект реакции, а qf и — высота потенциального барьера при ионизации и обратной реакции соответственно. По аналогии с другими реакциями замещения, величины qT и qt должны быть по крайней мере порядка нескольких килокалорий. [c.230]

Исследования теплофиаических свойств жидкостей являются составной частью работы, посвященной выяснению характера теплового движения в этих средах. Теплоемкость вещества отражает распределение энергии по степеням свободы, теплопроводность - механизм переноса энергии тепловым движением. Знание закономерностей поведения теплоемкости и теплопроводности необходимо и для развития методов прогнозирования теплофиаических свойств. [c.4]

В водных растворах электролитов энергия теплового движения значительно превышает энергию электростатического притяжения противоположно заряженных ионов. Однако в неводных растворителях, для которых диэлектрическая проницаемость В значительно меньше, чем для воды, эти энергии соизмеримы, и поэтому наблюдается образование ионных пар. Ионные пары представляют собой ассоциаты, образованные за счет электростатического взаимодействия двух сольватированных противоположно зарял енных ионов. В случае симметричных электролитов, когда = г , ионные пары электрически нейтральны и, подобно нейтральным молекулам, не участвуют в процессе переноса электричества при электролизе. Энергия электростатического взаимодействия двух ионов, равная (г 2д)е / )г (где г— среднее расстояние между центрами сольватированных ионов), при каком-то значении г = называемом критическим расстоянием, равна наиболее вероятному значению энергии теплового дв-ижения 2/еТ [c.178]

Тепловое движение переносит часть электронов в зону проводимости в валентной зоне при этом появляются дырки-квантовые состояния, не занятые электронами. Обычно электроны занимают уровни, расположенные вблизи дна Е зоны проводимости, а дьфки - уровни, расположенные вблизи потолка Еу валентной зоны. Расстояния от этих уровней соотв. до Е и Еу порядка энергии теплового движения кТ, т. е. гораздо меньше ширины разрешенных зон ( -постояш1ая Больцмана). Локальные нарушения идеальности кристалла (примесные атомы, вакансия и др. дефекты) могут вызвать образование разрешенных локальных уровней энергии внутри запрещенной зоны. [c.56]

Конвективный перенос теплоты-перенос физ. теплоты перемещающихся нагретых жидкостей, газов, паров или их смесей, а также дисперсньк сыпучих материалов, В наиб, распространенном случае, когда существен лишь перенос внутр, энергии, а переносом мех, и потенциальных видов энергии можно пренебречь, плотность теплового потока эа счет конвективного переноса составляет [c.526]

Иллюстрацией последнего могут служить данные табл. 5, где сопоставляются интегральные энтальпии ионной миграции и их температурные составляющие для электролитов H3SO3H и СНз(С8Н,7)з- NSO3 H3 в к-алифатических спиртах. Обращает внимание, что величины ЛЯ тегр > О как для соли, так и для кислоты. Это противоречит данным по механизму электропроводности в данных растворах в то время как в растворе кислоты перенос тока осуществляется тоннельным эффектом (прототропный, эстафетный механизмы), в растворах соли механизм переноса тока — естественно, ионно-миграционный. Это различие в механизмах переноса тока очень хорошо отражается величинами ДЯ Хо.г в то время как для растворов кислоты этот процесс экзотермичен, в растворах соли он в соответствии с физической картиной переноса эндотермичен. Величины ЛЯ я,интегр. неоправданно велики и по абсолютной величине, так как значительно превышают энергию теплового движения молекул растворителя. [c.37]

Наряйу с рассмотренными видами переноса энергии существует перенос энергии электромагнитными волнами. При этом предполагается, что поглощение лучистой энергии приводит к изменению теплового состояния тела, точно так же как и излучение определяется тепловым состоянием (температурой) тела. Если среда, разделяющая поверхности с различной температурой, прозрачна для теплового излучения, то радиационный и конвективный теплообмен происходят параллельно независимо один от другого. Результирующие потоки лучистой энергии определяются в зтом случае только геометрией системы, температурой и радиационными свойствами поверхностей тел. [c.180]

Теплопроводностью называют перенос теплоты вследствие обмена энергией теплового движения между структурными частицами вещества. Так, в газах, парах или в капельных жидкостях более высокая температура в одной точке означает большую среднюю кинетическую энергию движения молекул вещества в этой точке по сравнению с соседней точкой, где температура ниже и, следовательно, где меньше энергия теплового движения молекул. Молекулы с большей энергией, сталкиваясь с молекулами, средняя тепловая скорость движения которых меньше, передают им часть своей кинетической энергии, что и означает перенос теплоты от более нагретой точки к менее нагретой. В твердых телах с кристаллической ионной структурой (например, Na l) передается энергия колебательного движения ионов кристаллической решетки. [c.208]

Довольно большая часть энергии, поглощенной твердым телом, передается газообразным реагирующим веществам по трем возможным механизмам а) путем образования электронных возбужденных состояний, б) путем тепловых пиков и в) путем избирательного поглощения фотона. В этом случае радиация индуцирует реакцию сравнительно большая часть радиационной энергии превращается в химическую потенциальную энергию. Подобно радиационнохимическим процессам, в гомогенной среде можно проводить реакции, которые невыгодны по термодинамическим условиям. При условии, что вся энергия, поглощенная твердым телом, передается газообразным реагентам, а также что механизмы гомогенной и гетерогенной реакций одинаковы, величина не может превышать ( гом- Однако в большинстве эндотермических реакций, индуцируемых радиацией, энергия используется с очень низким выходом. На основании термодинамических соображений можно рассчитать максимальную величину С, которую обозначим символом Омане [25]. Величина Смаке равна 100/я, где Н — энтальпия реакции, выраженная в электрон-вольтах при температуре опыта. Для большинства гомогенных эндотермических реакций, индуцируемых радиацией, отношение (Сгом/Смакс) составляет несколько процентов [25]. Если предположить, что присутствие твердого тела приводит к более эффективному использованию радиационной энергии, то величина Окаж может быть иногда значительно больше, чем Сгом, по никогда не может превышать Смаке- При некоторых экзотермических реакциях с большой энергией активации перенос может рассматриваться в микроскопическом масштабе. Это относится к некоторым элементарным эндотермическим стадиям реакции. [c.223]

Если реакция образования протонированного состояния эк-зотермична, то рис. 1.3 превращается в свое зеркальное отражение, т. е. исходное состояние отвечает теперь протонированному, а протонированное — исходному с четким минимумом, глубина которого увеличивается с ростом теплового эффекта реакции. Нетрудно убедиться, что уже при тепловом эффекте всего лишь в 40 кДж/моль энергия активации переноса протона близка к нулю. Для более сильно экзотермичных стадий перенос будет происходить без энергии активации, а исходное состояние станет неустойчивым. [c.25]

В связи с необходимостью обеспечить большие скорости автозакалки плазмохимических реакций возникает вопрос о механизме такого быстрого охлаждения и природе процессов, способных обеспечить необходимые скорости закалки. В настоящей работе рассматривается один из возможных механизмов быстрого охлаждения плазменной струи в ходе процессов, протекающих в ней одновременно с реакцией. Попытаемся оценить скорость охлаждения плазменной струи, не прибегая к детальному рассмотрению всех происходящих в ней реакций, а рассчитывая лишь общую суммарную энергию, поглощаемую из горячего газа в процессе его взаимодействия с каплями жидкости. При этом мы воспользуемся уравнением теплового переноса с отрицательными источниками (стоками) тепла и покажем, что роль достаточно интенсивных стоков играет жидкость, поглощающая тепло из горячего газа, и пар, образующийся при ее испарении. Ниже будет показано, что предлагаемый механизм в состоянии обеспечить необходимую скорость охлаждения плазменной струи в реакторе. [c.182]

Такая картина, несомненно, имеет место при реакциях с участием сложных молекул, претерпевающих значительные структурные изменения. Однако по современным представлениям основная природа активированного состояния другая. Собственно акт переноса заряженной частицы (электрона, протона) носит квантово-механический характер и происходит путем их быстрого туннелирования несколько ниже максимума потенциального барьера. Ус.1товием осуществления такого переноса является равенство потенциальной энергии в начальном и конечном состояниях стадии переноса. Для этого энергия исходной системы должна быть повышена до требуемого для туннелирования уровня. Поскольку в реакции участвуют заряженные частицы, энергия их определяется взаимодействием с полярными молекулами растворителя. При определенных ориентациях этих молекул энергия взаимодействия становится выше среднего уровня. Из-за теплового движения молекул растворителя и возникающих при этом флуктуаций, в каждый момент времени имеется определенное ко.1ичество частиц с требуемой ориен-т нией и с требуемой энергией. После переноса заряда исходная ориентация молекул растворителя восстанавливается. Таким образом, основная причина возникновения активированного состояния необ.ходимость реорганизации [c.284]

Следует помнить, что свободная энергия переноса протона из воды в другой растворитель идентичной основности может быть не равна нулю, если диэлектрические постоянные этих растворителей различны. Существуют также некоторые другие осложнения. Франкс и Айвс [44] рассмотрели этот вопрос подробно и пришли к заключению, что в растворах, способных образовывать водородные связи, нельзя определить абсолютную основность или кислотность компонентов, так как последние сильно влияют друг на друга. Эти авторы считают, что первичная сольватная оболочка определяет свободную энергию переноса, но необходимо иметь в виду и вторичную сольватную оболочку. В ней молекулы ориентированы определенным образом, чему весьма благоприятствует водородная связь с молекулами первичной сольватной оболочки, в которой диэлектрическая постоянная может иметь предельное значение. Динамичная природа этой структуры была отмечена Самойловым [57]. Однако, поскольку радиус иона становится больше, а энергия молекул растворителя в его поле — соответственно меньше энергии тепловых колебаний, дополнительные составляющие свободной энергии сольватации точно оцениваются уравнением Борна. [c.338]

Статья Р. Д. e ea посвящена проблеме теплообмена при совместном переносе энергии тепловым излучением и теплопроводностью или конвекцией. Пользуясь простой физической моделью (серая нерассеивающая среда, одномерный перенос энергии), автор проводит анализ процессов теплообмена в поглощающей среде при переносе энергии только за счет излучения, за счет излучения и теплопроводности, излучения и конвективного теплообмена. Рассмотрено также влияние излу чения на конвективный теплообмен в непоглощающих средах, проявляющееся через граничные условия. [c.4]

Понятие подвижности иона в газе вполне обосновано лишь при относительно высоких давлениях газа (1—10 мм рт. ст.) и малой напряженности поля (нет автоионизации) когда прямая пропорциональность между V ж Е нарушается, понятие П. и. становится весьма условным. П. и. в газе может быть определена из теории Ланжевена. В теории предполагается, что энергия поступательного движения ионов вдоль ноля мала по сравнению с энергией теплового движения, а столкновения частиц происходят как соударения упругих шаров. По этой теории П. и. убывает с ростом массы иона и давления газа. Более строгая теория, данная также Лапжевеном, учитывает поляризационные силы, действующие между ионами и нейтральными молекулами, и объясняет рост П. и. с уменьшением диэлектрич. проницаемости газа, в к-ром происходит движение ионов. При движении ионов в сильных полях и при малых давлениях газа теория П. п. должна учитывать неупругие столкновения, образование и распад отрицательных ионов, а для положительных ионов — эстафетный перенос заряда (перезарядка), к-рый состоит в передаче заряда иона молекуле при столкновении. Последний процесс особенпо существен при движении в газе его собственных ионов. Изучение Н. и. весьма существенно для понимания процессов, происходящих при электрич. разрядах в газе. [c.54]

Расположение пространственных зарядов в слоистом столбе приводит к следующему объяснению явлений в слоистом разряде. В слое газа аЬ (рис. 210) в области светящейся головки страты происходят усиленная ионизация и усиленное возбуждение частиц газа. В этом слое большое количество быстрых электронов теряет свои скорости и, кроме того, появляется большое число медленных вторичных электронов. Под действием продольного поля разряда все эти электроны покидают слой аЬ и вступают в область с, обладая лишь малым запасом энергии как перенос-1ГОГ0 дв1гжеиия в направлении поля (дрейфа), так и теплового [c.485]

Термоэлектрические тепловые насосы. Непосредственное использование электри-яеско1 1 энергии для переноса тепла с низкого уровня на более высокий возможно при помощи так называемого эффекта Пельтье [17]. [c.435]

Эти вещества используются в различных электронных устройствах счетно-вычислительных машинах, транзисторах и т. п. Ряд органических веществ также обладают полупроводниковыми свойствами, например, красители, конденсированные ароматические системы (также угли), комплексы с переносом заряда, полимеры с сопряженными связями (поливинилен, полифенилен, полиарилен-хиноны, полиакрилонитрил, полиаминохиноны, полиферроцены и др.). Существенная особенность, отличающая полупроводник от металла, заключается в том, что у полупроводника между заполненной зоной и зоной проводимости имеется некоторый интервал, вообще говоря, не слишком большой по сравнению с кТ . Это значит, что некоторые значения энергии являются для электронов запретными , и если построить диаграмму энергетических уровней полупроводника, отметив горизонтальными линиями значения энергии (см. рис. 31, б), то между уровнями, которые заняты электронами, и между группой свободных уровней окажется запрещенная зона . Следовательно, чтобы оторвать электрон, осуществляющий связь данного атома с соседями, от его хозяев и переместить его к другому атому, находящемуся на большом расстоянии от данной связи, придется затратить некоторую энергию А (перескочить через запрещенную зону значений энергии). Зато электрон, оказавшись около атома, не имеющего возможности использовать его для связи, приобретает свободу движения и станет электроном проводимости. Покинутое им место ( дырка ) также может двигаться и будет вести себя как положительный заряд. У полупроводников значения энергии, отвечающие запрещенной зоне, не особенно велики и уже энергия теплового движения оказывается достаточной для перевода части электронов в зону проводимости. [c.154]

В 5 и 6 этой главы показано, что элементарный акт межмолекулярного переноса электрона представляет собой процесс неупругого туннелирования электрона. Изменения зарядового состояния молекулярной группы приводит к деформации потенциальной энергии ядер. Вероятность переноса электрона задается в обш ем случае (ХП1.5.10) и зависит от характера электрон-колебательной связи. Обычно высокочастотная мода с наибольшим значением параметра связи 3 (ХП1.5.14) принимает на себя избыток энергии (тепловой эффект реакции) и является акцептиру-юш ей модой. Валентные колебания ядер при амплитудах колебаний < 0,01 нм могут быть описаны с помош ью уравнений динамического типа. В 1 гл. XI было показано, что для описания микроконформационных движений белка с амплитудами >0,1 нм следует учитывать диффузионный характер этих движений, при которых [c.407]

Передача энергии осуществляется двумя основными способами— электронным и тепловым. Перенос энергии электронного возбуждения может принимать самые разнообразные формы, зависящие от специфики системы. Целый ряд механизмов переноса энергии возбуждения рассмотрен й главе V (тлавны.м об- [c.311]

Обратимся теперь к оценкам тепловых и динамических потенциалов Мирового океана, приведенным в левой колонке на рис. 1.1. Энергия теплового контраста вод Мирового океана составляет (4 — 5) 10 Дж, энергия наклона уровня океана ЗХ X 10 Дж, энергия дифференциации плотности— (4— 5) 10 Дж, а энергия контраста солесодержания—(1—2) 10 Дж. Энергия теплового контраста вод Мирового океана оценена по различию энтальпии в верхнем, 1000-метровом слое воды между зоной теплых вод от 30° с. ш. до 30° ю. ш, и зоной холодных от 30 до 60° широты северного и южного полушарий. Рассчитав разности содержания солей теплых и холодных вод по океанам и переведя их в затраты энергии на испарение воды (путем выравнивания содержания солей за счет добавления пресной воды), мы получили близкие к разностям тепловых потенциалов значения энергии, отвечающие различию солесодержания. Ниже, при обсуждении различий Тихого и Атлантического океанов мы увидим, что средняя соленость Атлантики на 0,3 % выше средней солености Тихого океана. Оказывается, что именно эта разность солености представляет собой наибольшую энергетическую разность потенциалов в Мировом океане. Ей соответствует энергия 7 10 Дж, которую необходимо было бы затратить на избыточное испарение над Атлантическим океаном, обусловившее его относительное осолонение. В главе 4 будет показана необходимость межокеанского переноса тепла и солей между Атлантикой и Тихим океаном. Если допустить, что межокеанского переноса соли нет, то при существующем пресном балансе вод Атлантического океана за 100 лет его соленость увеличится на 0,35 %о и, таким образом, разность между соленостью Тихого и Атлантического океанов удвоится. [c.18]