кон сохранения количества движения

Взяв проекции векторов скорости молекул на линию их центров и перпендикулярно ей, получим для каждой молекулы по две составляющие Уц)Л 2с7 21)-Если тангенциальные силы в момент столкновения отсутствуют, то составляющие Vll и при столкновении не изменятся. Остается рассмотреть изменение составляющих, направленных вдоль линии центров. Из закона сохранения количества движения имеем [c.138]

Итак, в рамках континуальной теории, однородной двухфазной средой будем называть такую среду, в которой размеры частиц и расстояния между ними несоизмеримы с размерами ограничивающего среду пространства. В такой среде концентрация дисперсной фазы изменяется в пространстве и времени монотонно от какой-то начальной величины до конечной или до бесконечно Малой. Подобная физическая модель позволяет представить дисперсную фазу как непрерывный континуум и использовать для описания взаимопроникающего движения фаз систему уравнений, содержащую для обеих фаз уравнения сохранения количества движения, массы и энергии. [c.13]

Величина давления просто равна Р = Р/6,8. Но для того, чтобы соблюдался принцип сохранения количества движения, (количество движения) стенки должно быть равно удвоенной нормальной компоненте количества движения, взятой по всем молекулам, ударяющимся о стенку за время Аг. Расположим координаты оси на элементе поверхности и исследуем столкновения (рис. 11.3). [c.134]

Математическое описание потока реагируюш,ей жидкости, протекающей через слой твердых частиц, дается системой дифференциальных уравнений в частных производных, которые могут быть выведены из законов сохранения количества движения, теплоты и массы. [c.241]

Рассмотрим соударение двух тел 1 я 2 массами и /н. , причем тело 2 соединено с упругой связью (пружиной) — рис. 3.26, в. Полагая, 4 10 удар является абсолютно неупругим и скорость тела 1 в момент удара равна и , из условия сохранения количества движения =-- Шу пь, Юх найдем скорость совместного движения тел [c.90]

Закон сохранения количества движения. В данном случае имеем ди [c.342]

Количества энергии, которыми обмениваются частицы, могут быть легко рассчитаны на основании закона сохранения количества движения и энергии. В результате столкновения может происходить ионизация атомов и молекул, а также диссоциация молекул на атомы. [c.72]

Согласно закону сохранения количества движения, суммы количеств движения до и после удара также должны быть равны, следовательно [c.72]

По закону сохранения количества движения [c.74]

По-видимому, Хинце [8] был первым, кто на основе предыдущих исследований данной проблемы [9] сформулировал основные уравнения гидромеханики для континуального представления частиц в жидкости. Для ясности и краткости изложения удобно привести выведенные уравнения сохранения количества движения и массы в записи, использующей такие же обозначения тензора в декартовых координатах, как и в работе [8]. Повторение индексов означает суммирование по всем трем координатам. Например [10], уравнение неразрывности для стационарного потока однофазной несжимаемой жидкости записывается в виде [c.169]

Запишем закон сохранения количества движения для двух сечений потока, обозначенных на рис. 2.13 индексами 1 и 2. Примем при этом, что изменением массовой доли газа в потоке можно пренебречь, т. е. = Х2 . [c.92]

При внезапном сужении потока более определенно можно предполагать, что происходит гомогенизация потока. Поэтому практически во всех случаях применение гомогенной модели является оправданным и дает удовлетворительные результаты. Наибольшее распространение нашла следующая формула, полученная на основе закона сохранения количества движения, примененного к схеме, изображенной на рис. 2.14. [c.94]

Если принять, что процесс протекает при постоянной температуре, а частицы дисперсной фазы имеют одинаковый размер, то в общем виде уравнения сохранения количества движения и массы запишутся в виде [c.13]

Рассмотрим составляющие правой части уравнений сохранения количества движения (1.22) и (1.23). Первые члены — внешние массовые силы единичного объема вторые — силы вязкого трения, действующие по поверхности раздела фаз и, согласно третьему закону Ньютона, имеющие- одинаковые абсолютные величины, но разные знаки третьи — описывают силовое воздействие градиента давления (принятое выражение — силы Архимеда) на сплошную и дисперсную фазы четвертые — характеризуют внутренние напряжения в сплошной и дисперсной фазах. [c.14]

При резком увеличении размера канала (см. рис. 6.6) действительный прирост давления намного меньше идеального вследствие потерь на вихре-образование. Исходя из теоретического требования сохранения количества движения [71, приходим к выводу, что прирост статического давления должен по крайней мере соответствовать изменению количества движения [c.121]

При выводе уравнения (128) известный закон о сохранении количеств движения в эжекторе в явном виде не использовался. Однако в скрытой форме он получил отражение в величине потерь на удар (по Г. Н. Абрамовичу), найденной именно на основе этого закона. Какие-либо ограничения в выборе величины скоростей Шо и 1 2 при выводе уравнений (128) и (130) не выдвигалось. [c.103]

В самом деле, если нас интересует траектория шарика до и после удара о плиту, то мы можем считать шарик материальной точкой, траекторию его - параболой, а скорость после удара найдем, используя закон сохранения количества движения. Если же мы хотим знать, разрушится шарик или нет, то мы должны рассматривать его как упругое тело определенных размеров, рассчитать возникающие при ударе напряжения, сравнить их с допустимыми и т.д. А если захотим узнать, насколько он нагреется после удара, тогда нужно учесть пластические деформации, переход части энергии шарика в тепло и т.д. [c.41]

Основой для описания движения такой струи являются законы сохранения количества движения вдоль струи и в случае закрученной струи сохранения момента количества движения. [c.21]

Для определения этих величин проведены многочисленные эксперименты и разработана полуэмпирическая теория, использующая соответственно законы сохранения количества движения в струе, постоянства теплосодержания или избыточной энтальпии и избыточной концентрации примеси. [c.26]

Возвращаясь к уравнению сохранения количества движения, рассмотрим снова контрольный объем . Заметим прежде всего, что количество движения — вектор, определяемый тремя независимыми координатами, и, следовательно, уравнение движения векторное уравнение, имеющее три компоненты. Количество движения может передаваться через поверхность, ограничивающую контрольный объем, двумя способами конвекцией или проводимостью. В первом случае рассматривается объем жидкости, протекающей через поверхность, и поток количества движения (т. е. количество движения на единицу поверхности в единицу времени), равный рос. Другой 8 механизм, с помощью которого количество движения переносится из некоторого элемента объема или вносится в него, связан с межмолекулярными силами, действующими с обеих сторон, ограничивающей элемент поверхности 5. [c.100]

Для установления нз уравнения (22) вида функции Ъ х) нужно знать закон изменения скорости по оси струи Аит х), который может быть найден с помощью уравнения сохранения количества движения. Для изобарической струи это уравнение имеет следующий вид [c.377]

Для изотопа находим Е = М( Ф) —M( S) = 31,97449— —31,97267 а. е. м. = 0,00182 а. е. м. Эго значение близко к 1,7 Мэе. Согласно модели двух тел, количество движения оставшегося ядра должно быть равно по величине и противоположно по направлению количеству движения электрона, и закон сохранения количества движения определяет и Ец однозначно. Легко показать, что кинетическая энергия бета-частицы весьма близка к 1,7 Мэе, а кинетическая энергия оставшегося ядра равна примерно [c.402]

Мэе, для этого превращения фактически необходима большая энергия. Чтобы не нарушить закона сохранения количества движения. Vis части кинетической энергии бомбардирующей альфа-частицы должны превратиться в кинетическую энергию продуктов. Это значит, что будет необходимо (18/14)-Ц, 18 Мэе) = = 1,49 Мэе для того, чтобы удовлетворить энергетическое требование и не нарушить закона сохранения количества движения. Таким образом, альфа-частица должна обладать, по крайней мере, этим количеством энергии до того, как произойдет превращение. Такое количество энергии называют энергетическим порогом реакции J N(a, р). Другими словами, это кинетическая энергия, необходимая для того, чтобы превращение стало энергетически возможным. I [c.414]

Позитрон выделяется вследствие перехода протона в нейтрон, но при этом должен выполняться закон сохранения количества движения, а точнее, правило суммы спинов. Каждая элементарная частица характеризуется вращением вокруг собственной оси — спином, сумма моментов которых должна сохраняться при взаимопревращениях этих частиц. В связи с этим требованием в уравнение радиоактивного распада вводится частица с исчезающе малой массой и без заряда — нейтрино V. [c.24]

Уравнения (2.2.1) представляют собой, соответственно, уравнения сохранения массы, энергии, количества движения и диффузии. Уравнение сохранения количества движения должно -быть применено для всех пространственных координат. [c.29]

Приступим к упрощению уравнений сохранения количества движения (уравнений Навье —Стокса) для течения в пограничном слое, переписав их в безразмерной форме. Для этого-все скорости отнесем к скорости У набегающего потока, все длины — к характерному линейному размеру тела Ь, который выберем так, чтобы порядок безразмерной величины д х/дх не превышал единицы. Давление и время сделаем безразмер- [c.30]

Закон сохранения количества движения. При движении замкнутой системы тел общее количество движения остается постоянным [c.495]

Модель (см. рис. УП-8), хотя она наглядна и математически устойчива, требует слишком большого машинного времени для получения достаточно точного решения из-за большой величины К в уравнении расчета давления и малых шагов интегрирования. Для уменьшения времени счета можно упростить модель. Несмотря на то, что Р становится равным Ро, жидкость в обоих коленах и может быть рассмотрена как единая масса, описываемая одним уравнением материального баланса и одним уравнением сохранения количества движения. [c.144]

При выводе уравнений сохранения количества движения для взвеси, эквивалентных уравнениям Навье— Стокса, Хинце [8] определял вязкостную деформацию жидкости, исходя из объемной скорости потока [c.170]

Таким образом, если энергии поступательного движения двух продуктов равны Е = руЪпу и Е2= рУ 1т2, то тогда Е Е2= т2гпу, так как ру= — Р2 (сохранение количества движения). [c.342]

Серьезный вклад в теоретическую интерпретацию движения псевдоожиженных твердых частиц в отверстиях внесли Беркет с соавт. 21. Они показали, каким образом предыдущим уравнениям истечения можно придать обобщающий характер, базируясь на принципе сохранения количества движения для газа и твердой фазы. При этом учитывается изменение порозности, и анализ Стокеля распространяется на движение из отверстия с острыми кромками. [c.580]

Необходимо изменить, кроме того, уравнения сохранения количества движения (XV,15) и трения (XV,3). Наконец, можно постулировать Т = onst па всем исследуемом участке движения, так как теплоемкость твердого материала значительно больше, нежели газа. Сравнение с теоретическим подходом к истечению из отверстий показывает, что, несмотря на аналогичные уравнения (сохранения количества движения, трения газового потока о частицы, неразрывности), в последнем случае добавляется еще одна переменная — порозность. [c.583]

Недавно была предпринята попытка связать с переменными параметрами системы, исходя из теоретических предпосылок. При этом постулировали а) равновесие сил, действующих на частицы в пределах элементарного участка границы раздела фонтан — кольцевая зона б) сохранение количества движения зернистого материала и ожин ающего агента в фонтанирующем ядре в) определенную модель столкновений при переносе частиц из кольцевой зоны в адро потока (фонтан) г) обмен количеством движения у входного отверстия. [c.631]

В ряде случаев для объяснения некоторых особенностей радиационнохимических реакций прибегали к предположению о существенной роли в этих реакциях го])ячих , т. е. обладающих существенной надтепловой кинетической энергией, атомов, играющих, однако, небольшую роль в в радиационно-химических реакциях, что обусловлено 1) упоминавшимся выше нреимущестаеиным характером распада возбужденных многоатомных молекул и иопов, связанным с предшествующим диссоциации распределением энергии по колебательным степеням свободы 2) вытекающей из закона сохранения количества движения обратной пропорциональностью кинетической энергии н])одукта диссоциации его массе (поэтому дискутируют главным образом о горячих атомах водорода) 3) большой скоростью процесса поступательной релаксации (см. 24). [c.195]

Состояние газа в ударной волне, наряду с уравнением непрерывности потока и законом сохранения количества движения, определяется также законом сохранения энергии, которые могут быть преобразованы к виду (так называемая вдиаСата Гкгсньо) [c.241]

Для отыскания закономерпостей изменения скорости, температуры и концентрации примеси по длине турбулентной струи газа или жидкости, а также для определения границ струи можно воспользоваться условиями сохранения количества движения, теплосодержания и массы примеси, а также законом нарастания толщины струи (18), который напишем в следующем виде (для т< 1) [c.377]

К разрешению этой дилеммы можно подойти двумя путями. Во-первых, можно предположить, что законы сохранения, такие, как, например закон сохранения количества движения, недействительны для микротел (для ядра). Во-вторых, можно предположить, что распад в действительности включает третью, пока еще не названную частицу, способную уносить оставшуюся энергию. Эта последняя идея была выдвинута в 1927 г. Паули и в дальнейшем использована Ферми в его формулировке теории бета-распада. Эта новая частица была названа нейтрино, и, для того чтобы удовлетворить известные законы сохранения и объяснить еще не исследованную природу частицы, необходимо было приписать ей отсутствие заряда, очень малый магнитный момент, очень близкую к нулю массу покоя, спин, равный половине, и соответствие статистике Ферми — Дирака. Вероятность взаимодействия с веществом частицы без заряда, магнитного момента или массы покоя практически равна нулю. Действительно, было подсчитано, что если единственной реакцией нейтрино является процесс [c.403]

Физический смысл этого уравнения прост. Согласно квантовой механике Д о, ДЛ и есть векторы количества движения фотоновр , р и фонона Рф. Умножая обе части уравнения (УП.2б) на ь, получим квантовомеханическую формулировку закона сохранения количества движения. Волновые векторы к и образуют угол 0 (рис.31). По- [c.141]

Чанг [57], решив (2.4.15), установил, что скорость изменения составляющей Wv.x значительно выше скорости изменения параметров состояния конденсатора в нестационарном режиме.. Поэтому при моделировании паро-газо-жидкостного пространства можно воспользоваться стационарным уравнением сохранения количества движения. Сперроу [58] показал, что пренебрежение конвективной составляющей переноса энергии и инерционными силами несущественно сказывается на получении конечных решений. Поэтому для оценки влияния нестационар-ности переноса энергии рассматриваем систему (2.4.15), пренебрегая конвективной составляющей и принимая, что перенос теплоты через пленку конденсата осуществляется теплопроводностью при граничных условиях третьего рода (рис. 2.11). Решение уравнения теплопроводности для этого случая приведено в [59] в виде функции [c.57]