Харкера сечения

Характеристических функций метод—147 Харкера—Каспера неравенства—258 и сл., 262 Харкера сечения—446, 470 [c.625]

Особые сечения трехмерной функции Патерсона, содержащие информацию об атомах, связанных в элементарной ячейке определенными операциями симметрии, называются сечениями Харкера. [c.152]

В этом случае возможны два подхода. Например, для машины IBM ИЗО, имеющей память 16К и систему с несколькими дисками, программы, написанные для большой ЭВМ, можно расчленить и пропускать по частям, при этом, по-видимому, основным затруднением будет недостаток машинного времени. Другой подход состоит в использовании программ для ряда предварительных расчетов, таких, как введение поправок в интенсивности, проекции Патерсона, сечения Харкера и Фурье, на машине с памятью 8К, а затем переходе на большую машину, на которой можно уже проводить последние стадии определения структуры — уточнение методом наименьших квадратов и трехмерный разностный синтез Фурье. [c.229]

Структура решалась по сечениям Харкера и паттерсонов-ским проекциям, которые дали достаточно убедительную [c.208]

Расчетные формулы суммирования рядов для соответствующих частных случаев сечений были рассмотрены в гл. П1 (стр. 319). В этих формулах требуется лишь произвести замену F hkl) на F hkl) . Возможность рационального выбора сечений межатомной функции в зависимости от симметрии структуры впервые была указана Харкером. Поэтому такие сечения в литературе часто называют сечениями Харкера или сечениями Харкера—Паттерсона . [c.446]

РИС. 13.31. Определение положения тяжелых атомов. А. Элементарная ячейка кристалла с пространственной группой симметрии Р2 . В каждой ячейке содержатся две молекулы, причем в каждой присутствует тяжелый атом. Б. Функция Паттерсона для объекта, представленного на фрагменте/ . Показаны пики, соответствующие векторам тяжелый атом — тяжелый атом. Закрашено харкеров-ское сечение. [c.377]

Донней и Харкер [10] предприняли попытку выявлять грани с минимальными поверхностными энергиями путем прямых вычислений ретикулярной плотности атомов в различных сечениях кристалла. Плотноупакованным граням действительно присущи минимальные значения свободной поверхностной энергии, однако необходимо учитывать направленный характер связей в кристалле и особенности взаимного расположения атомов, что особенно важно в случае негомеополярных связей в кристаллах, образуемых атомами не одного элемента. Определенного прогресса в учете этих факторов добились Хартман и Пердок [11] в теории цепей периодических связей ). Разработанный ими метод предусматривает разбиение всякого кристалла на цепи периодических связей в предположении, что кристалл быстрее всего растет в направлении цепей сильнейших связей. [c.103]

В некоторых случаях по патерсоновским картам в принципе нельзя определить все координаты атома. Например, для пространственной группы Р21 (см. выше раздел Сечения Харкера ), имеющей винтовую ось, которая параллельна оси Ь элементарной ячейки, можно получить только координаты атома х п г, координата у остается неизвестной. В этом особом случае величину у можно взять произвольной, так как положение начала координат на оси Ь не фиксировано элементами симметрии. Если принять [c.164]

Рассмотрим сначала простейшие случаи чисто осевой симметрии, т. е. те пространственные группы, в которых нет иных элементов симметрии, кроме осей одной и той же ориентации. В качестве первого примера, иллюстрирующего идею метода, возьмем группу Р4). Четыре разных уровня, на которых расположены атомы, обозначены на рис. 124, а, 6 цифрами О, 1, 2, 3. Поскольку перенос винтовой оси здесь равен сечением Харкера будет сечение а) = 1/4. В нем находятся кониы векторов. [c.470]

Плоскости или линии, где появляются связанные симметрией паттерсоновские векторы, называются сечениями Харкера. Если при их анализе удается идентифицировать один или несколько паттерсоновских векторов, то для нахождения других можно иногда использовать суперпозиционные методы. Каждое харкеровское сечение будет содержать не только векторы тяжелый атом — тяжелый атом, но и все другие векторы, связанные между собой той же операцией симметрии. За исключением случайных совпадений, такое сечение не будет содержать векторов между тяжелым и легким атомами. Контраст, создаваемый парой тяжелых атомов, будет определяться тем, насколько величина г больше соответствующих величин Z для пар легких атомов. Здесь возникает вопрос, насколько тяжелым должен быть атом. Общее правило гласит, что должно выполняться неравенство I Z , где суммирование проводится по всем легким атомам. Для типичнолегкого атома 2] = 7. Таким образом, один тяжелый атом, например ртуть с = 80, можно найти в структуре, насчитьшающей до 130 легких атомов. Но его нельзя найти на паттерсоновской карте типичного белка, содержашего от 1000 до 10 ООО атомов. [c.377]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология