Среда двухпараметрическая

Наибольшую сложность в подходе Эйлера — Лагранжа представляет собой учет обратного влияния дисперсной фазы на движение несущего потока, а также учет взаимодействия частиц дисперсной фазы друг с другом. При моделировании потоков газовзвесей с твердыми частицами турбулентная структура сплошной среды обычно рассчитывается на основе той или иной двухпараметрической к-Е модели турбулентности (см. подраздел 2.3.3). Влияние сил межфазного взаимодействия учитывается введением соответствующего источникового члена в уравнениях движения. Например, для стационарного осесимметричного турбулентного течения газа в вертикальной трубе уравнения движения можно записать как [c.203]

Двухпараметрическая к-е модель турбулентности, используемая в приведенной выше методике, разрабатывалась для моделирования однофазных потоков. Поэтому ее использование при моделировании течений многофазных сред оправдано лишь при малых концентрациях дисперсной фазы. При значительных концентрациях дисперсной фазы расчеты с использованием стандартных моделей турбулентности приводят к существенному расхождению результатов расчета с опытными данными. В первую очередь это относится к тем задачам, в которых движение сплошной среды осуществляется за счет энергии частиц дисперсной фазы, как, например, течение газо-жидкостного потока в газлифтных аппаратах. Как показывает анализ результатов численных расчетов газо-жидкостных потоков [12], наилучшее совпадение с экспериментальными данными обеспечивает использование значения эффективной [c.204]

Больщой интерес в последнее время вызывает проблема обтекания тел потоком неньютоновской жидкости. Среди реологических моделей, описывающих эти течения, широкое распространение получила двухпараметрическая степенная модель. Ниже рассматривается применение этой модели при исследовании обтекания сферы и влияние реологических параметров на скорость осаждения частицы. [c.6]

Следовательно, задание функции Е У, 3) полностью описывает всю термодинамику двухпараметрической среды. Однако на практике такое задание не всегда удобно и термодинамические свойства газа описываются другими соотношениями, рассматриваемыми ниже. [c.21]

Процессы энергообмена между океаном и атмосферой, а также процессы преобразования энергии в этих средах можно охарактеризовать двумя параметрами (для каждого процесса), т. е. представить их как двухпараметрические. Выбор каждой пары параметров определяется физическими особенностями исследуемых процессов. В координатах этих параметров на плоскости могут быть рассмотрены их зависимости во времени, которые для циклических процессов образуют замкнутые траектории или петли. Такая траектория отражает изменение состояния системы в течение одного цикла и в некотором смысле аналогична фазовой траектории колебательного процесса на фазовой плоскости. Построение фазовых диаграмм для различных физических процессов в атмосфере и океане по экспериментальным данным может служить-цели объективного и физически обоснованного выделения пространственных структур. Для различных процессов могут быть рассмотрены следующие фазовые траектории [c.59]

Учитывая гипотезу локального равновесия в пределах фазы и принимая, что фазы представляют двухпараметрические среды (жидкости) (Л. И. Седов, 1984), т. е. термодинамические функции каждой фазы зависят только от двух термодинамических параметров состояния (например, от истинной плотности Р и температуры Г или давления ) р и температуры Г,), имеем ) [c.30]

Уравнения состояния конденсированных тел и их фаз. Уравнения для внутренней энергии и давления твердых тел или жидкостей соответствуют двухпараметрической среде, когда внутренняя энергия и давление зависят от двух переменных — истинной плотности вещества р° и температуры. При этом внутреннюю энергию и давление при температурах, меньших 10 К, представляют в виде суммы двух составляющих, которые соответственно описывают упругие свойства холодного тела при гидростатическом сжатии (ир, Рр) и эффекты гармонических колебаний атомов в решетке (пт, Рт), характеризуемых температурой [c.242]

Среди других преобразований следует отметить SSKAI, входящее в двухпараметрическое семейство Орена [69—71], см. также работу [11, с. 76]. [c.97]

Среди последних работ, внесших существенный вклад в развитие двухпараметрических моделей турбулентности, следует особо отметить работу Ф. Ментера [93]. Основьшаясь на том, что модели типа к-г лучше описывают свойства свободных сдвиговых течений, а модели типа f - o имеют заметное преимущество при описании турбулентных течений вблизи твердых сте- [c.112]

Для определения параметров потока сплошной среды обычно предварительно тем или иным способом находят поля скоростей и интенсивность турбулентности в каждой точке пространства. При этом турбулентная структура несущей среды, как правило, рассчитывается на основе двухпараметрической к- модели турбулентности (см. подраздел 2.3.3). В этом случае среднеквадратичная пульсационная скорость может быть выражена через найдеш1ую кинетическуто энергию турбулентности к [c.166]

Двухпараметрическая модель Кэссона также получена теоретически (см. [29]) для дисперсных систем, состоящих из ньютоновской неполярной среды и несольватированных сфероидальных агрегируемых твердых частиц. При определенных напряжениях сдвига разрывающие усилия превышают силы сцепления между частицами и их агрегаты распадаются на индивидуальные элементы, что создает некоторую пластичность. Ориентация асимметричных агрегатов формирует неньютоновскую вязкость. Модель Кэссона хорошо зарекомендовала себя для типографских и масляных красок, лакокрасочных композиций, крови, пищевых [c.119]

Заметим, что в несжимаемой фазе (в данном случае дисперсной) давление р2, входящее в опредоленпе энтальпии г, = и - - Pj/Pa может быть определено из термодинамического уравнения состояния типа Ра -Ра (Ра а) давление рг определяется, как всегда в гидродинамике несжимаемой жидкости, из уравнения движения с учетом граничных условий. В данном случае таковым является принятое уравнение равновесия с несущей фазой (внешней средой) p2 = pi-b22/a. При этом, хотя уравнение состояния для внутренней энергии является однопараметриче-сь им (ui — utiTi)), зависимость для энтальпии 2 является двухпараметрической а = 2( 2 Ра) а( а) + Ра Р зависимость Р2) может рассматриваться как уравнение состояния. [c.90]