Намагничивание изотермическое

Магнитное охлаждение (рис. 9) состоит из процесса А—В изотермического намагничивания от Яо до Нз при постоянной начальной температуре и процесса В—С изоэнтропного размагничивания, в результате которого напряженность поля уменьшается от Яз до Яо и температура снижается до Т . При изотермическом намагничивании соли (процесс А—В) магнитные диполи [c.24]

Изменение энтропии в процессе изотермического намагничивания из можно определить из выражения (19) используя формулу (27), получим [c.29]

На рис. 3-29 начальная точка процесса обозначена цифрой 1. Для осуществления изотермического процесса 1-2 парамагнитную соль подвергают действию сильного Магнитного поля, доводя его до 7 ООО гс. При этом процессе магнитный вентиль М открыт и тепло, эквивалентное работе намагничивания, отводится при помощи жидкого гелия, кипящего в сосуде А. Для открытия вентиля подают ток в окружающий его соленоид. Во время процесса 1-2 вентиль М2 должен быть закрыт, и через соленоид, его окружающий, не должен проходить ток. [c.204]

В процессе намагничивания соль нагревается. Ориентирование магнитных ионов вдоль. магнитного поля уменьшает энтропию. Тепло от соли отводится в гелиевую ванну, и температура соли снова становится равной 1°К- Если магнитное поле увеличивать медленно, то выделяющееся в соли тепло сразу же будет уходить в ванну и процесс намагничивания станет почти изотермическим. [c.119]

С точки зрения статистики уменьшение энтропии связано с большей упорядоченностью системы при изотермическом намагничивании (переходом в менее вероятное состояние). Часть энтропии, связанная с магнитными явлениями, — магнитная часть энтропии — уменьшается. Если намагничивание производить адиабатно, то постоянство энтропии юхраняется вследствие того, что 26 увеличение от повышения темпе-эатуры компенсируется уменьшением от убывания магнитной части. [c.294]

Рассмотрим с помощью 7, -диаграммы процессы, происходящие в МК-криогенной установке. В начале пуска все части установки находятся при температуре Т 1 К, и тепловые ключи (1 и К2 (рис. 10.14) замкнуты. Напряженность Н магнитного поля равна нулю. Состояние соли А изображается точкой / на диаграмме (рис. 10.15). Затем ключ К2 размыкается и при повышении напряженности магнитного поля соль А намагничивается до насыщения (точка 2). Теплота намагничивания отводится через ключ /С1 в гелиевую ванну и процесс 1-2 протекает практически в изотермических условиях. Этот процесс аналогичен изотермическому сжатию. Далее ключ К1 размыкается п в адиабатных условиях производится размагничивание соли А. Как и адиабатное расщирение, этот процесс сопровол<дается понг.жением температуры. Разница состоит в том, что в этом случае энергия затрачивается на переориентировку элементарных магнитиков. Аналогичное явление наблюдается при расширении реального газа с положительным дроссель-эффектом, ко1 -да понижение температуры происходит за счет затраты внутренней энергии на преодоление сил притяжения молекул. [c.297]

Последовательность операций в машике такова. Первый этап цикла — изотермическое намагничивание соли /, при этом верх- [c.239]

Линейная магнитострикция. Относительное изменение длины Яоср = (А///)а[3 в направлениях i, ра, Рз при изотермическом намагничивании ферромагнитного кристалла до насыщения в направлениях ах, аг. Из называют магнитострикцией насыщения при условии, что в начальном состоянии намагниченность кристалла была ориентирована по направлению легкого намагничивания (идеально размагниченное состояние). [c.535]

Как известно, при изотермическом намагничивании dU = О и М = = HIT. Отсюда следует, что [c.121]

Удельнря теплота перехода проводника из сверхпроводящего в нормальное состояние Х=Г(5 — 5) равна нулю в нулевом поле и положительна при Яр>0. Таким образом, при изотермическом переходе сверхпроводника в нормальное состояние происходит поглощение теплоты, а при соответствующе.м адиабатном переходе образец охлаждается. На этой основе был предложен мегод получения низких температур адиабатным намагничиванием сверхпроводтгака. [c.242]

После того как образцы ткани приготовлены и промыты в дистиллированной воде, представляют интерес некоторые их магнитные характеристики естественная остаточная намагниченность (NRM), остаточная намагниченность при изотермическом насыщении (sIRM) и скорость намагничивания или размагничивания при наложении постепенно возрастающего упорядочивающего или разупорядочивающего поля. Образец ткани перед измерением должен быть заморожен, чтобы иммобилизовать все присутствующие в нем мелкие магнитные частицы. В противном случае в магнитометре в отсутствие внешнего поля ориентация всех магнитных моментов частиц, суспендированных в вязкой среде, усредняется при броуновском движении, и суммарный магнитный момент будет равен нулю. [c.212]

Рассмотрим процессы, изображенные на фиг. 4.15. Пусть парамагнитная соль охлаждается до температуры T (по термодинамической шкале), равной, например, 1° К. Затем начинается изотермическое намагничивание соли. Количество выделяющегося при этом тепла определяется по испарению жидкого гелия, находящегося в тепловом контакте с солью. Изменение энтропии при намагничивании легко вычислить, разделив теплоту намагничивания на ТТаким образом, при ТI, по экспериментальным данным, устанавливается связь между напряженностью магнитного поля Н и изменением энтропии при намагничивании. Если затем при постоянной начальной температуре Тно различных начальных по- [c.162]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология