Стокса ламинарного режима

Ламинарный режим имеет место при Не < 0,2, причем скорость осаждения определяется законом Стокса, так как коэффициент сопротивления [c.26]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Закон Стокса справедлив для частиц очень малого размера, осаждающихся с малой скоростью (ламинарный режим), когда на сопротивление движению частицы оказывает влияние только вязкость среды. С увеличением размера и скорости осаждения частиц линейный закон нарушается. Это вызывается возникновением турбулентности при обтекании движущейся частицы жидкостью, когда помимо вязкости на движение частицы начинают оказывать влияние инерционные силы. [c.183]

Подставив в выражение (24) вместо g величину центробежного ускорения, получим формулу Стокса (ламинарный режим) Для центробежных аппаратов [c.277]

Ламинарный режим. Для ламинарного режима уравнение Навье—Стокса упрощается, так как в этом случае можно пренебречь действием сил инерции по сравнению с силами вязкости. Установившееся ламинарное движение вязкой жидкости будет описываться уравнениями [c.88]

Закон Стокса может не соблюдаться и при турбулентном режиме осаждения частиц. С увеличением скорости осаждения рвется слой дисперсионной среды, облегающий частицу, а сзади ее создаются завихрения, обусловливающие разность давлений, которая направлена против движения. В результате этого ламинарный режим движения частицы нарушается, и прн критерии Рейнольдса Ре > 2 зависимость силы трения от скорости движения возрастает (Ке = г р/т) й=2г). При развитой турбулентности (Ре > 500) сила трения пропорциональна квадрату скорости движения частиц. Неправильная форма частнц способствует турбулентности их движения при меньших скоростях. Таким образом, закон Стокса выполняется, если скорость осаждения частиц не превышает определенного значения. Уменьшение скорости достигается увеличением дисперсности частиц, вязкости и плотности среды (см. уравнение (IV. 7)]. [c.192]

Положения теории пограничного слоя справедливы, если 5 х. Сравнение с результатами решения полных уравнений Навье—Стокса показывает, что это условие выполняется, если Ке > 1500. Если Ке > Ке р (Ке р — критическое число Ке ), то режим течения в пограничном слое нарушается (ламинарное течение переходит в турбулентное) и полученные здесь формулы теряют силу. [c.159]

Идеальной моделью движения жидкости в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидко- [c.271]

Поскольку формула Стокса в табл. 3.1.8 хорошо описывает опытные данные вплоть до Ке < 2, при расчете отстойников можно считать, что ламинарный режим существует при выполнении условия 1 /Аг<36. [c.216]

Как видно. Re < 0,4, следовательно, режим ламинарный и использование формулы Стокса для определения Woe справедливо. [c.72]

Если сопротивление нефтепродукта вязкое , то критерий Re должен быть меньше 18, а при инерционном сопротивлении критерий Re должен быть больше 18. Предел применимости для уравнения (214) при Re > 3, для (212) — Re < 3, для (217) — Re 2,66. Таким образом, границы применения уравнений Стокса, Аллена, Риттингера и Озеена неопределенны. Поэтому выбор уравнения для каждой области дисперсности частиц, определяющей их скорость оседания, требует дополнительного обсуждения. При ламинарном режиме оседания Re < 0,2, для турбулентного режима Re > 500. При числах Re = 0,2 ч-500 наблюдается промежуточный режим оседания. Важной характеристикой процессов оседания является коэффициент сопротивления [c.167]

При малых значениях Ке обеспечивается ламинарный режим движения потока, при средних — переходный и при больших — турбулентный. В зависимости от гидродинамического режима формула (58) несколько видоизменяется и носит названия для ламинарного режима — формула Стокса, для переходного — Аллена, для турбулентного — Ньютона. [c.134]

Ламинарный режим осаждения частиц часто реализуется в работе отстойников, и для него целесообразно из критериального уравнения получить формулу для скорости свободного гравитационного осаждения твердой частицы произвольной формы с эквивалентным диаметром с , (также называемую формулой Стокса) [c.243]

Формула Стокса справедлива при й 0,1 мм и соблюдении ряда других условий [7]. При большем диаметре частицы гидравлический режим явлений, сопутствующий ее осаждению, переходит из ламинарного в турбулентный с соответствующим изменением расчетной формулы. При 2 < Ке < [c.113]

Решение. Производительность определяем по формуле (3-43). Так как частицы очень малы, то режим осаждения их будет, вероятно, ламинарным. Воспользуемся формулой Стокса с последующей проверкой режима осаждения [c.126]

Локальное загрязнение создается крупными частицами, выпа-даюш ими из взрывного облака в районе взрыва. Механизм гравитационного оседания частиц исследован Келлогом, Раппом и Гин-филдом [259]. Скорость оседания частицы относительно окружающего ее воздуха определяется воздействием силы тяжести, силы Архимеда и возникающим при движении частицы в воздухе сопротивлением воздуха. Это сопротивление учитывается аэродинамической теорией. В простейшем случае (шарообразная частица и ламинарный режим движения) закон движения выражается формулой Стокса. [c.156]

Столь необычно большой срок от экопериментального открытия я)вления до его теоретического осмысления имеет, естественно, глубокие причины. Дело в том, что разработанный физический и математический аппарат позволяет исследовать лишь устойчивые движения сплошной среды. Однако большинство решений изучаемых нами иелинейпых диссипативных систем сплошных оред (простейшей из которых является модель несжимаемой вязкой жидкости, описываемая классическими уравнениями Иавье — Стокса) неустойчиво в определенных областях характерных параметров. Вместе с тем известно, что именно феномен неустойчивости вызывает турбулентный режим течения. Это положение, высказанное в конце прошлого столетия О. Рейнольдсом и Дж. В. С. Рэлеем как гипотеза, сейчас твердо установленный факт. Таким образом, если говорить о строгой теории ламинарно-турбулентного перехода, то адекватный формальный аппарат должен позволить описать в пер- [c.3]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология