Капилляры радиус

Рассчитайте давление паров воды над вогнутым мениском в капиллярах радиусом 0,001 и 10 мкм при 293 К. Угол смачивания примите равным нулю. Плотность воды 0,998 г/см , давление пара над макрофазой 2338 Па, поверхностное натяжение воды 72,75 мДж/мЛ [c.36]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Рассчитайте равновесное давление паров над водой, находящейся в капилляре радиусом 1 мкм при 293 К, предполагая, что угол смачивания равен 0°. Выразите результат в процентах от давления насыщенного пара воды. При 293 К плотность воды 0,998 г/см , поверхностное натяжение 72,75 мДж/м , давление насыщенного пара 2338 Па. [c.35]

Допустим, как и в предыдущем случае, что на фильтровальной перегородке с поверхностью 5=1 находится Nn одинаковых цилиндрических капилляров радиусом Гк, длиной U. Примем также, что в процессе фильтрования на стенках капилляров вследствие механического торможения или адсорбции постепенно откладывается равномерный слой осадка, уменьшающий радиус капилляров. Обозначим отношение объема осадка, образовавшегося в капиллярах, к объему полученного фильтрата через Хо, как это было сделано при рассмотрении процесса фильтрования с образованием осадка на поверхности фильтровальной перегородки. [c.91]

Длина столба жидкости, проникшей в капилляр радиусом г, составит [c.133]

Какую долю (в процентах) составляет давление паров воды в капиллярах радиусом 10 и 10 мкм от нормального давления на-сьиценного пара при 298 К При расчетах примите, что краевой угол равен нулю, а стн,о = 71,96 мДж/м . [c.69]

Допустим, как и при анализе процесса при постоянной разности давлений, что на 1 м поверхности фильтрования находится Л п одинаковых цилиндрических капилляров радиусом Гк и длиной 1к- Примем также, что в процессе фильтрования на стенках капилляров вследствие механического торможения или адсорбции постепенно откладывается равномерный слой осадка, уменьшающий радиус капилляров. В данном случае фильтрование осуществляется при возрастающей разности давлений АР, компенсирующей увеличение сопротивления фильтровальной перегородки по мере закупоривания ее пор. [c.102]

М раствора. Чистый лед в капиллярах радиусом 1—10 мкм тает точно при 0°С. [c.105]

Если высушиваемый материал — это пористое тело с капиллярами радиусом г 0,1 нм, то перенос влаги в нем подчиняется законам молекулярной диффузии, при меньших размерах капилляров (г <0,1 нм) закономерности переноса определяются режимом течения, при котором преимущественным является соударение молекул со стенками капилляров, а не между собой, как при обычной диффузии. Молекулы жидкости, ударяясь о стенки пор, как бы поглощаются ими и затем вновь испаряются. При очень малых капиллярах (порах), соизмеримых по размерам с молекулами влаги, механизм диффузии меняется в этом случае [c.145]

Стохастическая капиллярная модель [70]. Постулируется, что поры гранулы являются цилиндрическими капиллярами, радиусы которых изменяются в априори установленных пределах. Причем капилляры распределены в грануле случайным образом. Задается плотность распределения координат капилляров внутри гранулы, которая построена на основе функции распределения объема пор по их радиусам. Данная модель является достаточно надежной и позволяет описать пористые структуры многих катализаторов и сорбентов. [c.149]

В переходной области коэффициент диффузии в капилляре радиуса рассчитывают по формуле проводимости [c.155]

Построение кривой расход — давление основано на том упрощающем допущении, что мембрана является пленкой постоянной толщины, пронизанной перпендикулярными к поверхности и параллельными друг к другу цилиндрическими капиллярами. Радиус капилляров лежит в пределах от Гтах До минимального значения Гтш>0. [c.97]

Сначала рассмотрим один капилляр радиусом г и длиной I, заполненный жидкостью 1 и контактирующий с несмешивающейся средой 2 (жидкость или газ). Если жидкость 1 хорошо смачивает стенки капилляра, а среда 2 обладает к стенкам капилляра меньшей гидро-фильностью, применимо уравнение (П.14). [c.97]

Для вывода основных уравнений этого вида фильтрования допустим, что на фильтровальной перегородке с поверхностью 5 = = 1 м2 имеется Л п одинаковых цилиндрических капилляров радиусом Гк и длиной /к- Тогда в соответствии с уравнением Гаге-на —Пуазейля объем фильтрата А (в м ), проходящего через один капилляр в 1 с, определится из уравнения [c.90]

Течение в капилляре под давлением. Решите задачу о течении в капилляре радиуса R и длины L > / . Жидкость в капилляр поступает из резервуара под действием давления Р . На открытом конце капилляра давление атмосферное. Рассмотрите три ситуации, когда капилляр расположен 1) горизонтально 2) вертикально концом вниз 3) вертикально концом вверх. [c.130]

По-видимому, именно взаимным влиянием полей и твердых поверхностей можно объяснить возникновение более прочной структуры в капиллярах меньшего диаметра. Из рис. 45 видно, что для течения слоя нефти в капилляре 62,5 мкм требуются большие градиенты давления вытеснения, чем для разрушения граничного слоя нефти в капилляре радиуса 350 мкм. Полученные результаты подтверждают справедливость предложений о большем проявлении наблюдаемых эффектов в условиях реального пласта. [c.102]

И скорость реакции на поверхности сосуда ьиз = wp/2. Если считать, что все тепло, выделяющееся на поверхности капилляра радиусом Ро, отводится путем теплопроводности через реакционную смесь, то поток тепла у поверхности капилляра равен дц р/2, т. е. [c.397]

Опыты проводились в сосуде радиусом 1,5 сл с термопарой, помещенной в капилляр радиусом 0,4 мм. Тепловой эффект образования гидроперекиси 21 ккал/моль. Теплопроводность реагирующей смеси А=8 10 кал см-сек-°С. Следовательно, по формуле (XI.5) в случае гомогенной реакции должен наблюдаться разогрев [c.398]

Вычислить среднюю скорость движения струи неньютоновской жидкости, экструдируемой через капилляр радиусом [c.208]

Количество жидкости, переносимое через капилляр радиусом г за 1 с, очевидно, равно [c.136]

Если вдоль капилляра с жидкостью существует градиент давления йР/й1 (/ — расстояние от конца капилляра), то в капилляре возникает течение, скорость которого, согласно закону Пуазейля, максимальна по оси капилляра и уменьшается по параболическому закону при приближении к его стенке, где она обращается в нуль. На расстоянии хс,г от оси капилляра радиусом г скорость равна [c.140]

Рис. 10. Изотермы полимолекулярной адсорбции смачивающей жидкости на плоской поверхности (1) и на внутренней поверхности капилляров радиусом 100 (2) и 10 нм (3).

Метод максимального давления пузырьков. В этом методе поверхностное натяжение определяется по величине давлення, при котором происходит отрыв пузырька воздуха, выдуваемого в жидкость, через капилляр радиусом R. [c.24]

Предположим, что мы имеем ориентированный по оси л капилляр радиуса г и длины I, наполненный жидкостью, к концам которого приложена разность потенциалов Е (рис. 30). Под влиянием электрического поля происходит электроосмотический перенос жидкости с некоторой скоростью причем в результате такого течения жидкости создается некоторая разность давлений Р. Описание движения вязкой, несжимаемой жидкости под влиянием электрического поля и при наличии гидростатического давления может быть сделано с использованием гидродинамических уравнений Навье—Стокса. Для данного случая — ламинарного потока жидкости в направлении оси л — в стационарном состоянии в соединении с уравнением несжимаемости жидкости уравнение Навье—Стокса сводится к следующему выражению [c.54]

Метод истечения жидкости через капилляр основан на измерении времени вытекания определенного объема жидкости через капилляр, радиус и длина которого известны. В этом случае вязкость вычисляют по уравнению [c.326]

Приложение закона Пуазейля к капиллярным системам основано на предположении, что он применим не только к капиллярам макроскопических размеров, но и к капиллярам, радиус которых лежит в микроскопической и ультрамикроскопической области. Кроме того, так как действительная структура мембран неизвестна, то приходится, как уже упоминалось выще, вводить ряд определенных предположений о форме поперечного сечения пор и их расположении в мембране. Если предположить, что все поры мембраны цилиндрической формы с одинаковым поперечным сечением и расположены перпендикулярно поверхности мембраны, то для мембраны с площадью А см" м ) и числом пор п на 1 см (1 м ) объем жидкости (или газа) V, протекающий через мембрану, согласно закону Пуазейля [c.56]

На рис. 32 изображен капилляр радиуса г и длины /, наполненный жидкостью I с вязкостью т 1, через который должна проходить жидкость II с вязкостью т]2- Пограничное натяжение на границе жидкостей I и II равно а. Когда приложенное дав- [c.68]

За исключением очень узких капилляров, радиус которых соизмерим с толщиной двойного электрического слоя. [c.190]

И здесь, поэтому мы не будем на этом останавливаться. Положим, что имеется капилляр радиуса Я и длины I и что течение жидкости в нем под влиянием некоторой разности давлений Р носит ламинарный характер (рис. 48). [c.79]

Исходя из вышесказанного, для потенциала течения не должно наблюдаться максимума на графиках Е/Р или -потенциала как функции радиуса пор исследуемой капиллярной системы. Ранние работы, например Дорна, подтверждали это положение на примере стеклянных капилляров (радиусом от 0,01 до 0,023 см и длины от 13,8 до 30 см), т. е. отклонений не наблюдалось. При дальнейшем увеличении радиуса, в связи с отклонением от закона Пуазейля, происходило уменьшение величины Е/Р. Полученные у нас на кафедре данные по исследованиям потенциала течения также приводят к выводу, что в области относительно крупных сечений пор различных пористых материалов, если не нарушается ламинарный режим потока, величина Е/Р остается постоянной. [c.84]

Коэффициент поверхностного натяжения а жидкостей измеряют при помощи сталагмометра, по высоте поднятия л идкости в капилляре радиуса г или по методу Ребиндера. Величину сг при исполь-зовапие сталагмометра вычисляют по формуле [c.23]

Если жё мы рассмотрим капилляр, радиус которого и толщина двойного слоя на границе раздела близки друг к другу (рис. 90,6), то нетрудно видеть, что в этом случае объем А В С О будет содержать преимущественно ионы одного знака (в данном случае катионы) диффузного слоя, и поэтому числа переноса в таком капилляре будут определяться главным образом теми подвижностями и концентрациями ионов, которые будут иметь место в двойном слое. [c.146]

Покажем в качестве примера, как рассчитывается скорость испарения воды из капилляров с учетом диффузии пара и пленочного течения [45]. Будем решать эту задачу в квазистационарном приближении. Пусть мениск находится на расстоянии L от устья капилляра радиуса г полубеско-нечной длины (рис. 1.10). Рассмотрим испарение в воздух, в котором поддерживается постоянное парциальное давление пара ро = onst. В силу условия неразрывности поток массы Q каждого сечения капилляра равен сумме потоков в фазе Qo и в пленке Q/ [c.28]

Экспериментальная проверка уравнения (1.22) проведена для смачивающих а-пленок воды на поверхности кварцевых капилляров на участке между менисками, находящимися при различной температуре [62]. По известным для воды значениям (да/дТ) = —1,6-10 Н СМ -град и известным из опытов г и grad Т можно было определить отношение h /ц. Принимая для тонких пленок ti=1,5tio, где т1о — вязкость объемной воды, для серии из 16 опытов в капиллярах радиусом от I до 10 мкм были получены значения h в интервале от 5 до 10 нм, что близко к эллипсометрическим оценкам толщины а-пленок [45]. Разброс значений толщины (от 5 до 10 нм) связан в данном случае с влиянием гистерезиса краевого угла — неполным смачиванием объемной водой а-пленок. Для объяснения наблюдавшегося разброса достаточно допустить, что наступающий угол 0л составляет 8—10°, а отступающий угол 0 близок к 0°, что согласуется с известными экспериментальными данными. [c.30]

На рис. 6.9, а (прямая /) в качестве примера показаны результаты наблюдений за смещением менисков льда х за время опыта т в капилляре радиусом л=13,4 мкм при средней температуре = —0,95°С и давлении азота Я=10,5-10 Па. Скорость смещения менисков У=йх1йх составляла при этих условиях около 10 мкм/ч. При понижении температуры I до —2°С скорость смещения снижалась до 5 мкм/ч и при t= = —5,7°С — до 2 мкм/ч. [c.113]

Диффузия в переходной области. Часто пористую структуру катализатора представляют в виде системы капилляра радиуса г. Характер диффузии зависит от радиуса капилляра г и длины свободного пробега молекул Х. В зависимости от соотношения между г и Л обычно принимают молекулярную г 10Я), кнудсеновскую (г< 0,1Я) и переходную (0,1 1 < г< ЮХ) области. Кроме того, для тонконористых систем большой вклад в общий поток может [c.154]

Величина поверхностного натяжения топлива зависит от его химического состава и прежде всего от количества находящихся в нем поверхностно-активных веществ. Чем выше содержание полярных компонентов (смол, асфальтенов и др.), тем больше поверхностное натяжение (в воздухе). На границе раздела с водой имеет место обратная зависимость. Таким образом, величина поверхностного натяжения может быть показателем химической природы топлива и степени его очистки. Хорошо очищенные дизельные топлива алканового основания будут иметь минимальные величины поверхностного натяжения и лучшее распыливание. При расчете топливораспыливающей аппаратуры (форсунки, карбюраторы) необходимо знать поверхностное натяжение топлива на границе с воздухом. В этом случае определение поверхностного натяжения производится путем измерения давления, необходимого для того, чтобы продавить пузырек воздуха через отверстие капилляра радиуса г в исследуемое топливо. Это давление будет равно [c.62]

Капилляр радиуса г после погружения в смачивающую его жидкость засасывает эту жидкость на высоту к (рис. П-46). Сила поверхностного натяжения на окружности мениска равна 2пга [c.138]

Определение по объему электроосмотически перенесенной жидкости. Для объема жидкости V, протекающего через одиночный капилляр радиуса г в единицу времени, очевидно, справедливо выражение [c.212]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология