Силы вязкости

Шероховатость обычно принято характеризовать средней выч сотой выступов на поверхности А. В практических расчетах обычно используют относительную шероховатость, которая для круглой трубы определяется как Д/ в- При ламинарном движении и в турбулентном режиме, когда толщина ламинарного подслоя больше Л, влияние шероховатости стенки пренебрежимо мало. В этом случае труба считается гидравлически гладкой. При больших скоростях ламинарный подслой становится столь тонким, что неровности выходят в ядро, увеличивая его турбулентность, и сопротивление начинает определяться уже не силами вязкости, а силами инерции, возникающими при торможении потока жидкости о выступы. Такие трубы называют вполне шероховатыми. [c.71]

Сложная и носящая статистический характер геометрическая структура зернистого слоя не позволяет точно определить положение точек, в которых должно выполняться граничное условие (II. 1). Это обстоятельство, а также нелинейность основных уравнений гидродинамики, не позволяет получить сколько-нибудь точные решения для скоростей и перепада давлений в зернистом слое. При малых скоростях течения в условиях преобладания сил вязкости можно пренебречь квадратичными членами и уравнения гидродинамики становятся линейными, что облегчает получение точных или приближенных решений при сильной идеализации геометрической структуры слоя (см. ниже). В общем же случае для анализа течения в зернистом слое приходится обращаться к эксперименту с использованием при его обработке методов теории подобия [4]. [c.21]

Оценивая таким образом отношение сил инерции к силам вязкости, приходим к величине, называемой критерием Рейнольдса [c.22]

Для Яв2 < 1 обтекание сферической частицы исследовалось в классических работах Стокса, Адамара и Рыбчинского [5]. Этот режим отвечает случаю, когда в уравнении Навье - Стокса можно пренебречь силами инерции по сравнению с силами вязкости. [c.9]

Здесь первое из слагаемых в правой части характеризует силы инерции движущейся жидкости, а второе — силы вязкости. Характер течения и зависимость потери напора от средней скорости потока определяются соотношением этих двух слагаемых, которое, в свою очередь, зависит от основного линейного размера Ь, определяющего локальные изменения течения в системе. [c.22]

При течении газа в тесных каналах между элементами насадки существенную роль играют силы вязкости, что приводит к необходимости применения к процессу движения газа в насадке основных уравнений движения вязкой жидкости Навье—Стокса. Однако прямое интегрирование уравнений Навье—Стокса при столь сложных граничных условиях, какие обусловливает насадочная среда, оказывается невозможным. Поэтому запишем для потока газа уравнения Навье—Стокса в форме уравнений гидродинамики Эйлера, но к действительно существующей массовой силе X прибавим фиктивную массовую силу Х , которая учитывает эффект вязкого трения и называется фиктивной силой сопротивления Жуковского [c.407]

Динамическое подобие по силам вязкости и силам инерции, т. е. равенство критериев Рейнольдса, что обеспечивает подобие потока также и на его границах и, как следствие, равенство гидравлического и дискового к. п. д. у подобных машин. В свою очередь, это влечет за собой равенство коэффициентов напора, поскольку [c.48]

Первое слагаемое в правой части (1.14) учитывает потери давления вследствие вязкости жидкости, второе-инерционную составляющую сопротивления движению жидкости, связанную с криволинейностью и извилистостью норовых каналов. Из (1.14) следует, что при малых скоростях фильтрации квадратом скорости можно пренебречь, и градиент давления будет зависеть только от первого слагаемого, т.е. движение будет безынерционным, соответствующим закону Дарси. При больших скоростях фильтрации силы инерции становятся существенными и будут сопоставимы или даже преобладать над силами вязкости. [c.23]

П. 2. Течение в зернистом слое в условиях преобладания сил вязкости [c.33]

При небольших значениях критерия Рейнольдса влияние сил инерции становится пренебрежимо малым по сравнению с силами вязкости и соотношение (II. 2) для зернистого слоя принимает вид [c.33]

Результат большинства опубликованных "работ — определение константы Козени — Кармана К в уравнении (11.32). Эта константа связана с коэффициентом сопротивления /э в области преобладания сил вязкости соотношением (11.35). Технически определение К сводится к исследованию зависимости между перепадом давления Др на некотором стабилизированном участке высоты слоя зерен I и удельным расходом подаваемой жидкости (газа)У/5 = ы. Эту зависимость стараются определить в возможно более широком интервале изменения скорости потока. Полученные результаты, усредненные в области прямой пропорциональности Др и и, позволяют определить величину К. Наиболее достоверные результаты ее определения для зернистых слоев различной структуры приводятся ниже. [c.54]

Точное решение задачи о переносе теплоты и массы к слою шаров представляет большие трудности. Авторы опубликованных работ обычно исходят из решения для одиночного шара, вводя в него коррективы, связанные с обтеканием шара в ансамбле соседних, шаров. В разделе П.2 была рассмотрена задача обтекания шара в слое с расчетом перепада давления при течении жидкости в режиме преобладания сил вязкости и дано описание модели, предложенной Хаппелем [60], в виде шара со сферической оболочкой, двигающегося в жидкости. В работе [61] эта модель применена к решению задачи переноса тепла и массы в области преобладания сил вязкости. При обтекании шара в частично заполненном объеме (е < 1) отношение диаметра шара к диаметру эквивалентной сферы имеет вид [c.141]

Безразмерные параметры (9.19) и (9.27) характеризуют, соответственно, отношение силы тяжести (параметры и N ) и капиллярных сил (JV и NJ к силам вязкости. Значимость гравитационных и капиллярных эффектов нетрудно оценить при рассмотрении конкретных процессов. [c.262]

Критерий Л = 1р/р,н< характеризует отношение сил вязкости охлаждаемого газа к силам вязкости распыливаемой жидкости. [c.86]

Re — критерий Рейнольдса, характеризующий силы вязкости [c.22]

Процесс распыливания зависит от соотношения следующих факторов сил вязкости, силы поверхностного натяжения, сопротивления воздуха и силы инерции. [c.30]

Элементарная теория электрофоретической миграции частиц исходит из модели фиксированного двойного слоя Гельмгольца [11]. Из равенства сил, действующих на поверхностный заряд частицы со стороны электрического поля, и силы вязкости окружающей жидкости следует, что скорость движения частиц равна [c.79]

Силы вязкости жидкости стремятся уменьшить интенсивность токов, вызываемых разностью Дст, в результате происходит разрушение поверхности капли (рис. 80). [c.142]

Режимы массообмена в однофазном потоке в зависимости от его турбулентности приведены на рис. 101. При малых значениях Re, когда молекулярные силы вязкости преобладают над инерционными силами, передача эиергии и массы будет определяться молекулярными коэффициентами обмена (v и D), которые зависят только от природы вещества и не зависят от скорости потоков. При О критерий [c.203]

Кроме того, движение рассматриваемой частицы происходит в среде, эффективная вязкость которой, а следовательно, и сила сопротивления движению также зависят от концентрации дисперсной фазы. Изучение сил вязкости в жидкости, окружающей частицу, дало для бесконечно разбавленных суспензий известную формулу Эйнштейна [c.48]

Равенство указанных критериев означает соответственно равенство отношения сил вязкости, давления и тяжести к силам инерции [c.521]

Напомним, что влияние сил вязкости сказывается не только в появлении потерь, но и в изменении самой структуры потока благодаря появлению пограничных слоев, вихревых зон, а в некоторых случаях и обратных токов. Иногда эти явления могут привести к тому, что действительная картина потоков в проточной части может резко отличаться от той, которая описывается уравнениями, выведенными для идеальных газов. Так, например, как вытекает [c.57]

Под влиянием сил вязкости в пограничном слое тормозится не только окружная составляющая, но и меридиональная составляющая скорости. Поэтому нет основания ожидать здесь увеличения угла а. Напротив, есть основание ожидать значительного уменьшения угла а еще во входной области диффузора. В связи с наличием пограничных слоев в каналах колеса значения относительной скорости w<> и расходной составляющей вблизи дисков меньше, чем в ядре потока. Переносная же скорость Uj одинакова по всей ширине колеса, включая и пристеночные слои. Это не [c.178]

Формулы, приведенные в предыдущем параграфе, базируются на допущении однородности структуры потока в диффузорном аппарате. В реальной машине эта однородность в большей или меньшей степени нарушается под влиянием сил вязкости. Следовательно, полученные формулы описывают явления в машине лишь в первом приближении. Использование их для практических расчетов возможно лишь после экспериментальной проверки и уточнения ряда вопросов. Прежде всего это касается вопросов, связанных с выбором меридиональных размеров аппарата и с определением направления потока в разных точках. [c.179]

Б. Эккерт [45], желая учесть влияние сил вязкости, рекомендует принимать значение окружной составляющей скорости на входе в аппарат по формуле [c.221]

Таким образом, как формула (6. 65), так и уравнения (6. 66) и (6. 67) не учитывают неравномерности поля скоростей, вызываемой перестройкой потока в кольцевом колене. Что касается сил вязкости, то они оказывают влияние не только на окружную составляющую скорости, но и на меридиональную составляющую, вызывая увеличение ее значения в ядре потока за счет снижения в пограничных слоях (при том же расходе). [c.221]

Уравнения (8. 31) и (8. 32) учитывают только центробежную силу. Что касается остальных составляющих сил инерции, то в связи с малостью зазора в уплотняющих устройствах их можно считать достаточно малыми в сравнении с силами вязкости и не учитывать. [c.265]

Если основное значение имеют силы вязкости, то из уравнения (11,57) можно получить следующее соотнощение [c.48]

Используя предположение о том, что силы вязкости и инерции при Рг- -0 и Рг->со пренебрежимо малы, перепишем (13) [c.275]

Комплекс рп называют модифицированным критерием Рейнольдса, соответствующим случаю механического перемешивания в жидкой среде, и обозначают Ке ,. Как следует из (5.9), этот комплекс является не только мерой отношения сил инерции к силам вязкости, но и учитывает нестационарность потока. [c.101]

Для использования уравнений типа (П. 61) необходимо знать основные параметры зернистого слоя — порозность е и удельную поверхность а = ао(1 — е).. Величину ао для частиц нерегулярной формы определяют по перепаду давления в области течения с преобладанием сил вязкости по уравнению (II. 55). Пе- реходя к большим значениям Rea, можно, далее, определить и константу /Си в (11.61). Для этого, подставив значения (II. 59) [c.65]

Плоские и пространственные поля скоростей и давлений определяются интегрированием уравнений Навье — Стокса с учетом граничных и начальных условий. Решение ряда подобных задач в области преобладания сил вязкости, когда уравнения становятся линейными, излагается, например, в следующих книгах [22, Л. С. Лейбензон и А. Е. Шейдеггер 45, 72] и мы здесь, на этих вопросах не останавливаемся. В этих же книгах освещается вопрос о пространственном движении жидкости в зернистом слое в условиях, когда нельзя пренебрегать силами инерции и основные уравнения движения перестают быть линеи-ными. [c.71]

Хорошая согласованность соотношения (1.14) с данными промысловых и экспериментальных наблюдений была установлена в многочисленных работах советских и зарубежных исследователей. Это свидетельствует о том, что данное соотношение представляет нечто большее, чем простую эмпирическую формулу, поскольку оно хорошо выполняется даже для весьма больших значений скорости фильтрации. Физический смысл этого заключается в том, что при больших скоростях быстропеременное движение в порах вследствие извилистости норовых каналов сопряжено с появлением значительных инерционных составляющих гидравлического сопротивления. С увеличением числа Рейнольдса квадратичный член в выражении (1.14) оказывается преобладающим, силы вязкости пренебрежимо малы по сравнению с силами инерции, и (1.14) сводится тогда к квадратичному закону фильтрации, предложенному А. А. Краснопольским. Он справедлив в средах, состоящих из частиц достаточно крупных размеров. [c.23]

Суммарное количество движения, переносимое одно11 молекулой, равно, таким образом, разности этих скоростей, умноженной на массу т, или [а/(2—а)]Ут. Умножив это выражение на 2 , найдем общую силу вязкости на единицу поверхности [c.162]

В критериальном уравнении (IV.24) wepr/цг — критерий Рейнольдса, характеризующий отношение сил динамического давления при обтекании жидкой пелены к силам вязкости охлаждаемого газа [c.86]

В контактном теплообменном аппарате диспергирование одной из фаз производится при помощи распылителя той или иной конструкции (сопла, перфорированные тарелки и т.п.). На выходе из распылительного устройства происходит дробление струи на множество капель. При этом в барботажном слое создается развитая поверхность контакта фаз. На струю жидкости, вытекающую из отверстия или насадки, действуют силы инерции и гравитации, силы вязкости, поверхностного натяжения, а также турбулентные пульсации в струе и в самой среде. Капли, образующиеся при распаде струи, в процессе движения соударяются между собой п со стенками аппарата. Таким образом, конечная величина частиц диспергируемой фазы определяется суммарным эффектом трех процессов диспергирования, дробления и коалесценции. Определение этой величины расчетным путем пока еще невозможно из-за недостаточной изученности вопроса. Однако для ряда частных случаев решения уже получены и содержатся в работах Колдер-бенка, Фудзияма, Хейфорта и Тройбэла, Сиемса и др. [3]. [c.66]

Наличие вязкости оказывает значительное влияние на структуру потока в канале. Появляется неравномерность распределет ния скоростей по сечению канала. У стенок образуется пограничный слой, в котором скорость изменяется от максимального значения до нуля. В зависимости от соотношения сил инерции и сил вязкости поток может быть турбулентным или ламинарным. Критерием, характеризующим соотношение сил инерции и вязкости, является число Рейнольдса [c.14]

С. Числа Грасгофа и Релея. Когда в процессах теплообмена суи .ествсипую роль играют объемные силы, целесообразно представлять их в виде безразмерных комплексов, в которых значения этих спл сопоставляются с силами вязкости. Обычно в качестве объемных сил выступает сила тяжести, характеризуемая ускорением силы тяжести д, ,. Два наиболее часто встречающихся безразмерных параметра — это число Грасгофа [c.21]

В условиях ламинарного режима сопротивление движеник> обусловлено силами вязкости, которые пропорциональны скорости потока в первой степени. [c.155]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология