Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Турбулентная вязкость и длина пути смешения

    Как указывалось выше, механизм молекулярной вязкости состоит в переносе количества движения в потоке жидкости за счет теплового движения молекул. Механизм турбулентной вязкости заключается в переносе количества движения не отдельными молекулами, а комками жидкости, участвующими в турбулентных пульсациях. Молекулы переносят импульс (количество движения) со скоростью их теплового движения на длину свободного пробега, турбулентные же пульсации переносят количество движения со скоростью этих пульсаций на значительно большее расстояние, равное длине пути смешения. В связи с этим диссипация энергии в турбулентных пульсациях значительно превышает диссипацию энергии, обусловленную молекулярной вязкостью. [c.111]


    Коэффициент турбулентной вязкости во внутренней области определяется по модели Прандтля о длине пути смешения, согласно которой [c.184]

    Турбулентная вязкость и длина пути смешения [c.110]

    На распределение скоростей в турбулентном пограничном слое определяющее влияние оказывает турбулентная вязкость. В соответствии с (II. 35) касательное напряжение пропорционально расстоянию от стенки. Касательное напряжение можно выразить через длину пути смешения формулой (11.59). Из соотношений (II. 35) и (II. 59) получаем для плоского потока высотой 2/г [c.121]

    Так как явления турбулентного переноса имеют один и тот же внутренний механизм, то коэффициенты турбулентной диффузии Dt, температуропроводности ЙТ и кинематической вязкости Vt по своей величине одного порядка, а интенсивность явлений турбулентного переноса пропорциональна произведению длины пути смешения на скорость пуль-сационного движения, т. е. [c.92]

    Произведение Aj. = w -l [M j ei ] носит название коэффициента турбулентного обмена, причем, как понятно, он является аналогом коэффициента молекулярной диффузии D, а равно и коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности. В отличие от молекулярных процессов перемещения вещества, в турбулентном процессе масштаб турбулентности или длина пути смешения не является постоянной величиной и увеличивается по мере удаления от источника турбулизации потока. [c.72]

    Соотношение, аналогичное (5.45), вытекает из гипотезы переноса вихревой напряженности Тейлора. Отличие заключается в том, что согласно Тейлору длина пути смешения в выражении для турбулентной вязкости отличается от длины смешения I при турбулентной диффузии. Согласно представлениям Тейлора Зст 0,5. Принято считать, что подход Тейлора справедлив преимущественно по отношению к течениям в следах за твердыми телами и струях, тогда как область применимости гипотезы Прандтля ограничена течениями жидкостей и газов в трубах [7]. [c.344]

    Здесь турбулентная вязкость выражается через длину пути смешения / и модифицируется введением в правую часть множителя [c.82]

    Масштабом времени диссипативного рассеяния энергии турбулентного движения вследствие молекулярной вязкости является величина t ы=v/v , а масштабом времени релаксации собственно турбулентных переносов величина / т = /у, где I-—длина пути смешения. [c.224]


    Путь смешения Прандтля Ьр является гидродинамической аналогией среднего свободного пробега молекулы в кинетической теории. Поэтому процессы, зависящие от среднего свободного пробега молекул, как например, внутреннее трение жидкости и диффузия, в турбулентном потоке будут зависеть от пути смешения Ьр. Так как путь смешения Ьр с возрастанием турбулентности оказывается значительно большим, чем длина среднего свободного пробега молекул, то тангенциальное напряжение и массообмен в потоке существенно возрастают. При этом коэффициенты молекулярной вязкости и молекулярной диффузии будут ничтожно малыми по сравнению с коэффициентами турбулентной вязкости и турбулентной диффузии. [c.26]

    Модели турбулентности первого порядка. Введение изотропного турбулентного среднего давления, как и вязкого турбулентного напряжения, полностью аналогично соответствующим процедурам, принятым в реологии несжимаемой вязкой жидкости. Однако, если молекулярная кинематическая вязкость и — собственная физическая характеристика жидкости (функция термодинамических параметров, которую в больщинстве случаев можно считать постоянной), то турбулентный коэффициент вязкости не является ни собственно свойством жидкости, ни тем более константой, как это считал Буссинеск, а лишь функционалом от геометрических и кинематических характеристик турбулентного потока. Поэтому в современном понимании выражение Буссинеска еще не вводит модели турбулентности, а лишь предопределяет ее структуру. Определение связи величины с характеристиками турбулентного потока составляет содержание различных полуэм-пирических моделей турбулентности. В моделях первого порядку называемых градиентными [1, 24, 95, 101], по аналогии с молекулярной длиной свободного пробега в кинетической теории газов вводится понятие длины пути смешения I — некоторого характерного масштаба перемещения переносящих импульс турбулентных вихрей. Согласно модели Прандтля [c.191]

Смотреть страницы где упоминается термин Турбулентная вязкость и длина пути смешения: [c.191]    [c.72]    [c.439]    [c.79]   
Смотреть главы в:

Теоретические основы типовых процессов химической технологии -> Турбулентная вязкость и длина пути смешения



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Вязкость турбулентная



© 2024 chem21.info Реклама на сайте