Длина смешения

Рис. 10. Влияние области и вида распределения гранулированных частиц на эффективную длину смешения Хр см. [41 н уравнение (10))

В первом приближении с принимается равным 0,8—0,9. Практически длина смешения получается несколько меньше и определяется по формуле [c.45]

Практическая длина смешения принимается [c.47]

И описывает вращение элемента жидкости.) Теория Тейлора позволяет определить длину пути смешения для переноса завихренности между слоями жидкости. Длина смешения по Тейлору в раз больше, чем величина, найденная по Прандтлю. Обе теории приводят к приблизительно совпадающим распределениям скоростей в неограниченных струях. Теория переноса количества движения игнорирует флуктуации давления, в то время как теория переноса завихренности учитывает их. Вследствие этого между обеими теориями существует важное различие. Из теории переноса количества [c.299]

Следует также иметь в виду, что равномерное распределение струй — это лишь одно из условий хорошего смещения газа с воздухом, причем роль других условий изучена недостаточно. К числу этих условий следует в первую очередь отнести расстояние Ьс (см., например, рис. 5-24) от места истечения газовых струй до выходного сечения горелочной амбразуры. Ю. В. Иванов на основании анализа экспериментальных данных по затуханию струй в поперечном потоке пришел к заключению, что для подавляющего большинства случаев в горелках круглого сечения расстояние от отверстий до края амбразуры может составлять примерно 15—20 диаметров отверстий большого размера, из которых происходит истечение газа в закрученный поток воздуха (с углом подъема около 30°) . Если условие Ъ- 2Ъ)й. соблюдено, то требуется начальное перемешивание (степень заполнения сечения размытыми струями) примерно с 50% количества воздуха, поступающего в горелку. Чем меньше с, тем равномернее должно быть распределение струй в воздушном потоке, а при 1с = 0 рекомендуется начальное перемешивание увеличивать до 60% (и больше) от количества воздуха. Эти рекомендации подлежат уточнению по линии выбора оптимальных значений длины смешения Ьс применительно к газогорелочным устройствам различной конструкции. [c.119]

I — длина смешения, см т — коэффициент распределения, безразмерная величина т/г — доля общей свободной поверхности отверстий, безразмерная величина [c.121]

Здесь хну — координаты в продольном и поперечном направлениях к основному потоку, [/о — скорость на оси у = 0), и — скорость невозмущенного потока за пределами следа, 6 — полуширина следа, — диаметр частицы. Со — коэффициент сопротивления частицы. Постоянная (3 определяется как отношение длины смешения I к полуширине следа I = 36) и считается равной 0,2. [c.123]

Предположим, что воздействием дисперсной фазы на профиль осредненной скорости газа, так же, как и на распределение длины смешения, при анализе влияния на интенсивность турбулентной энергии (в первом приближении) можно пренебречь. Кроме того, ограничимся рассмотрением частиц, удовлетворяющих условию /2. В этом случае выражение (4.3.23) с учетом (4.3.8) может быть представлено в виде [c.125]

Турбулентный действительный поток, как уже отмечено, мысленно разлагается на стационарный поток со скоростью ю, усредненный по времени от истинных значений скоростей потока, и пульса-ционный поток. Обозначим его скорость по направлению потока через и нормальную к нему скорость через V . Наличие пульсаций обусловливает интенсивный перенос вещества, характеризуемый понятием турбулентной диффузии. Можно провести аналогию между турбулентным течением и хаотическим движением газовых молекул. Тогда длина смешения I будет соответствовать длине свободного пробега молекул, а скорость пульсации — средней скорости газовых молекул. Турбулентная диффузия отличается от ламинарной тем, что эффективный коэффициент диффузии меняется с расстоянием от стенки. Среднее передвижение вихря до его распада (длина смешения I) практически постоянно в центре ядра потока, но около стенок становится пропорциональным расстоянию у от стенки. По аналогии с кинетической теорией газов можно написать, что средняя составляющая вихря, нормальная к стенке, равна [c.114]

Определение длины смешения I является очень сложной задачей. Исходя из различных в основе соображений. Карман и Лойцянский вывели зависимость [c.115]

Рассмотрим тонкий слой движущейся жидкости, расположенный вдоль линии тока у = у. Скорость в этом слое равна й у ). Пусть длина пути смешения, характерная для этого слоя, есть /. Разумеется, длину смешения менее всего можно понимать как величину с точно фиксированным значением. Хаотичность, столь характерная для пульсационного движения, предопределяет свойства длины пути смешения, как величины, непрерывно и беспорядочно изменяющейся (аналогично длине свободного пробега молекулы). [c.196]

Соотношение, аналогичное (5.45), вытекает из гипотезы переноса вихревой напряженности Тейлора. Отличие заключается в том, что согласно Тейлору длина пути смешения в выражении для турбулентной вязкости отличается от длины смешения I при турбулентной диффузии. Согласно представлениям Тейлора Зст 0,5. Принято считать, что подход Тейлора справедлив преимущественно по отношению к течениям в следах за твердыми телами и струях, тогда как область применимости гипотезы Прандтля ограничена течениями жидкостей и газов в трубах [7]. [c.344]

К Константы длины смешения, см. (7.68) [c.424]

Поскольку длина смешения в загроможденном пространстве по порядку величины определяется характерным линейным масштабом свободного пространства [В), то последнее соотношение указывает на значительное ослабление флуктуаций скорости в пространстве между элементами препятствий. Ослабление скорости флуктуаций газа в условиях загроможденного пространства вызывается общим уменьшением скорости потока. [c.82]

Рис. 7. Длина смешения Xдля слоев из одина <о-вых цилиндров при различных отношениях диаметра к длине й// см. 14] и уравнение (10)

Число Пекле Р В может быть определено через длину смешения I. При этом = Ы1, где Ь — полная длина колонны. Длина смешения относится к средней скорости У, выраженной через коэффициент продольной дисперсии Е = ЯР так, что Р В = ЬР1Е. Локальное значение числа Пекле можно определить также через характеристический размер где Р1=аИ1= йР Е, откуда Р В = ЬР/Е = Р1 Ь/ 1). [c.123]

Наиболее простые физические представления о пульсационных полях созданы по аналогии с молекулярной теорией. Известно, что в газовом потоке на основное движение, послушное очертанию канала, налагается поведение отдельных молекул, на.ходящихся в хаотическом молекулярном движении. Путь, проходнд1ый отдельными молекулами до взаимного столкновения, называется длиной свободного пробега. По аналогии с этой картиной, Прандтль ввел понятие о возникающих и разрушающихся скоплениях, движущихся случайно и произвольно. Эти скопления называют молями, комками, глобулами. Условия их возникновения и разрушения, формы взаимодействия с основным потоком, их собственные размеры, длина пути до столкновения и разрушения (так называемая длина смешения) во многих отношениях еще не ясны, хотя некоторые вопросы изучены довольно подробно. [c.95]

Еще более четкие данные о роли длины смешения были получены в 1959 г. А. А. Авдеевой [10] при анализе работы горелки с центральной подачей природного газа в закрученный улиткой поток воздуха. При утопленном на 350 мм LJDс == 0,65) положении газового соила поля перемешивания в выходном сечении смесителя имели весьма равномерный характер в довольно широком диапазоне скоростей истечения газа из отверстий газового сопла (от 22 до 187 м1сек). [c.185]

По приближенной модели смешения газовых потоков в цилиндрическом канале длина смешения (расстояние от места ввода струи газа в канал до сечения с установившимся профилем концентрации вводимого газа) составляет 2L с погрешностью 15%. Минимальный диаметр смесителя Омии 2,5-ь-3,5 диаметра отверстия вдуваемого газа. Тогда для 1с = 3,5 мм и V 300 м/с время 20- 30 мкс. [c.302]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология