Равновесная динамика смеси

Рассмотрим решение задачи равновесной динамики. Во-первых, проиллюстрируем с помощью более простого математического аппарата влияние многокомпонентности. Во-вторых, изложим дальнейшее развитие метода характеристик на примере решения краевых задач равновесной динамики. Вначале рассмотрим инвариантные решения типа скачков или бегущих концентрационных волн, что позволит вывести условия на скачках концентраций. В качестве простейшего примера исследуем смесь двух веществ. [c.32]

Введение. Настоящая глава касается гиперзвуковой газовой динамики, имеющей дело с газовыми смесями при высоких температурах. При некоторых условиях такой смесью является высокотемпературный воздух. При более сложных условиях, которые существуют в большом числе случаев, описанных в предыдущих главах настоящей книги, газовая смесь состоит из продуктов реакций и реагирующих веществ, включающих компоненты воздуха и компоненты, инжектируемые в пограничный слой при различных обстоятельствах. Внутри этой смеси могут происходить химические реакции, и определение термодинамических свойств для равновесной смеси становится затруднительным. Требуется разработать метод для определения функций состояния внутренней энергии, энтальпии, энтропии и равновесного состава высокотемпературных газовых смесей. [c.325]

Для закрытых систем, исходя из известного равновесного состава и начальных условий, можно указать термодинамически запрещенную область, в которую не сможет попасть решение уравнений кинетики. Из одной вершины многогранника реакции никогда нельзя попасть в некоторую точно определенную окрестность другой. В частности, если в качестве исходного нам дано некоторое химическое вещество А (100 %), то в ходе реакции нельзя получить не только реакционную смесь, полностью состоящую из другого вещества (100 % Б), но и превысить некоторое определенное содержание В. Для одной реакции в качестве концентраций, которые нельзя превысить, выступают равновесные. Для нескольких реакций ситуация усложняется. Здесь появляется возможность достижения в динамике сверхравновесных составов. Аналогичные области недоступности существуют вблизи некоторых граней и, в более общем случае, множеств вершин и ребер многогранника реакции. [c.64]

Индексом Н отмечены параметры в плоскости Чепмена-Жуге. Для описания ПД используем уравнение состояния [52], а для воздуха -[53]. В области х>Хо находится смесь газа и распыленных твердых частиц при нормальных атмосферных условиях. Уравнения, описывающие поведение параметров газа в областях, занятых ПД и аэровзвесью, примем в рамках режима одиночных частиц в виде модели равновесной газовой динамики. Это предположение справедливо при достаточно малой концентрации частиц. [c.163]

Для испарения конденсата и отбора его из пласта углеводородная смесь истощенного газоконденсатного пласта характеризуется двухфазным состоянием, причем объемное содержание жидкой фазы (конденсата) не превышает, как правило, 10-15 объема пор. В то же время по данным ВНИИГАЗа и других исследовательских организаций порог гидродинамической подвижности жидкой углеводородной фазы газоконденсатного пласта определяется величинами порядка 40-50% объема пор. Таким образом, при разработке газоконденсатного месторождения на режиме истощения технология отбора природных запасов основана на однофазной газовой фильтрации флюида в истощаемом пласте. Чем ниже текущее пластовое давлением, тем значительнее уменьшается конденсатосодержание равновесного пластового газа. Так, по данным В.В.Юшкина динамика конденсатосодержания газа характеризуется, например, для Уренгойского месторождения (пласт БУ валанжин) следующими цифрами (таблица). [c.29]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология