Флуоресценция возбуждение характеристического

Механизм возбуждения. Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения hv, ему необходимо сообщить энергию. Это можно осуществить облучением пробы потоком электронов эмиссионная спектроскопия) или рентгеновским излучением достаточной энергии рентгенофлуоресцентная спектроскопия). Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении 10 с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Эффективной в этом отношении оказывается только часть переходов (/ij). Остальное число переходов п — () вызывает эмиссию электронов из внешних электронных оболочек атома, поскольку они воспринимают всю энергию, освобождающуюся при осуществлении внутренних электронных переходов, и вследствие этого отрываются от атома оже-эффект). Под выходом флуоресценции W понимают отношение /if/n. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. Зависимость выхода флуоресценции для /С-оболочки от атомного номера элемента можно представить следующей полу эмпирической формулой [c.201]

Явление флуоресценции от характеристического рентгеновского излучения, вызываемое высокоэнергетическим характеристическим и/или непрерывным рентгеновским излучением, генерируемым непосредственно пучком электронов, происходит в объеме, большем чем область взаимодействия электронов. Эта область флуоресценции, радиус которой может составлять 10— 100 мкм для содержания 99% флуоресцентного излучения, возбуждается вследствие малости значения коэффициентов массового поглощения рентгеновского излучения по сравнению с высокой тормозной способностью электронов из-за эффективного расстояния. Массивная мишень по определению будет достаточно велика и будет содержать всю область флуоресцентного возбуждения, а частица в зависимости от ее размеров может терять значительную часть флуоресцентного рентгеновского излучения. Измеренное значение к будет поэтому ниже ожидаемого по сравнению с массивным эталоном. [c.50]

Рентгеноспектральный анализ основан на зависимости частоты излучения характеристического спектра элемента от его атомного номера и связи между интенсивностью этих линий и числом атомов, принимающих участие в излучении. В рен гено-спектральных приборах используется главным образом измерение флуоресценции, возбужденной рентгеновским излучением в анализируемом веществе, регистрируемое соответствующим счетчиком. Для получения возбуждающего рентгеновского излучения служат рентгеновские аппараты (спектрометры, анализаторы, кванто-метры), в комплект которых входят генератор рентгеновского излучения, гониометрическое устройство с кристалл-анализаторам, детектор рентгеновского излучения, электронно-вычислительное устройство и др. (ГОСТ 15535—77). Возбуждение рентгеновской флуоресценции возможно также с помощью излучения радиоактивных изотопов ( Со, и др ). [c.236]

Процесс возбуждения рентгеновской флуоресценции аналогичен процессу возбуждения характеристического рентгеновского излучения электронами. Спектры рентгеновской флуоресценции содержат информацию, необходимую для анализа элементного состава веществ и материалов. При качественном анализе определяют длины волн флуоресцентных линий, а затем с помощью таблиц (см. Приложение III) устанавливают принадлежность зарегистрированных линий тем или иным элементам. [c.7]

Рассмотрим возбуждение характеристической линии рентгеновскими лучами. При заданном числе квантов возбуждающего пучка в секунду для определения интенсивности линии испускания необходимо знать геометрию и толщину образца, а также его состав и спектральное распределение интенсивности в возбуждающем пучке. Все эти факторы влияют на поглощение возбуждающего пучка, а также самой характеристической линии. Однако ни один из них не учитывает того, что не каждый квант, поглощенный атомом, приведет к излучению этим атомом кванта с длиной волны данной характеристической линии. Другими словами, можно сказать, что выход флуоресценции меньше единицы. [c.49]

Характеристическое время излучения, т. е. среднее время существования возбужденного атома или молекулы при потере возбужденного состояния вследствие излучения, составляет 10 с [16, с. 363]. На основе кинетической теории газов при температуре О °С и атмосферном давлении число столкновений, которое испытывает молекула, составляет около 7-10 в секунду. Это число пропорционально давлению газа. (Высокая температура газов пламени может снизить частоту столкновений примерно до 2-10 в секунду.) Из опытов по гашению флуоресценции и других данных следует, что при атмосферном давлении возбужденный атом может испытывать до 5-10 необходимых для дезактивации столкновений в секунду [8, с. 209]. При полном переходе от одного состояния к другому и характеристическом времени излучения 10 с частица испытывает около 50 столкновений. Локальное равновесие в распределении поступательной энергии частиц устанавливается очень быстро, для этого требуется всего несколько соударений. Следовательно, в обычных условиях при атмосферном давлении процессы активации и дезактивации вследствие столкновений, вероятно, играют значительно более важную роль, чем процессы излучения. [c.29]

Поскольку фотоэффект имеет место при поглощении рентгеновского излучения, после поглощения рентгеновского кванта атом остается в возбужденном ионизированном состоянии. Далее атом переходит из возбужденного в стационарное состояние по такому же механизму релаксации, который обсуждался при рассмотрении ионизации под действием электронной бомбардировки. Таким образом, в результате поглощения рентгеновского излучения может возникать характеристическое рентгеновское излучение. Это явление называется флуоресценцией, возникающей под действием рентгеновского излучения, или вторичным излучением, в отличие от первичного, обусловленного непосредственной электронной ионизацией. Так как вторичное излучение может возникать как за счет характеристического, так и непрерывного рентгеновского излучений, то следует различать оба этих явления. [c.89]

З.5.2.6.1. Характеристическая флуоресценция. Если энергия характеристического излучения элемента А превышает энергию поглощения элемента В в образце, состоящем из Л и В, то возникнет характеристическая флуоресценция элемента В, обусловленная элементом А. Для того чтобы проанализировать этот случай, рассмотрим образец, состоящий из марганца, железа, кобальта и никеля (табл. 3.9). Энергия поглощения для марганца меньше, чем энергия возбуждения линий Ка, для кобальта и никеля, поэтому под действием этих излучений возникнет характеристическая флуоресценция. Энергия возбуждения линии К железа, кобальта и никеля превышает критический потенциал возбуждения для /С-оболочки марганца, и поэтому излучение на всех этих линиях может вызывать флуоресценцию марганца. Рассуждения могут быть повторены для каждого элемента в образце, как показано в табл. 3.10. Если возникает характеристическая флуоресценция, то первичное излучение сильно поглощается, на что указывает большое значение массового коэффициента поглощения флуоресцирующего элемента для первичного излучения. Так, массовый коэффициент поглощения марганца для линии N1/ , вызывающей флуоресценцию марганца, примерно в 7 раз больше, чем коэффициент поглоще- [c.89]

Размер области генерации характеристической флуоресценции Сока ( кр=7,71 кэВ) под действием Сика(Екр = = 8,04 кэБ), включающей 99% всего сигнала, составляет 60 мкм, что в 50 раз больше, чем глубина непосредственного возбуждения электронами. Рис. 3.53 дает некоторое приближенное представление, так как отмечены лишь границы различных процессов. Объемная плотность каждого процесса не является постоянной в пределах области. Интенсивность электронных сигналов экспоненциально убывает с глубиной. Интенсивность сигналов рентгеновского излучения возрастает до максимального значения примерно на расстоянии 0,3 глубины проникновения электронов (см. распределение ф(р2) на рис. 3.44), а затем экспоненциально убывает с глубиной. [c.97]

Если энергия Е характеристического рентгеновского пика элемента / в образце больше, чем кр элемента С, то следует учитывать вторичную флуоресценцию при введении поправок при определении концентрации элемента i. Поправка пренебрежимо мала, если Е— кр) больше 5 кэВ. Поправка на флуоресценцию необходима потому, что энергии рентгеновского излучения от элемента j достаточно для возбуждения вторично- [c.23]

Безэлектродная разрядная лампа состоит из кварцевого баллона, содержащего малое количество атомных паров определяемого элемента или его иодида в атмосфере инертного газа при низком давлении. Когда лампу термостатируют при температуре в несколько сотен градусов и помещают в радиочастотное или микроволновое поле, пары атомов в баллоне эффективно возбуждаются и испускают характеристическое излучение. Ширина полосы излучения такой лампы больше, чем испускающаяся лампой с полым катодом, но мощность излучения гораздо больше (обычно порядка 5—10 Вт). Для повышения эффективности возбуждения флуоресценции с помощью безэлектродной разрядной лампы часто используют линзы с целью фокусирования излучения на пламя. [c.702]

Когда молекула из я,я -состояния возвращается в основное состояние, некоторое количество энергии выделяется в виде характеристического излучения. Испускание света, которое происходит при дезактивации синглетной л,я -системы, называется флуоресценцией. Испускание света, происходящее с изменением спина, имеет меньшую вероятность и поэтому происходит с некоторой задержкой. Подобное излучение, связанное с возбужденным я,я -состоянием триплетного типа, известно под названием фосфоресценции. [c.106]

Наиболее популярными источниками для возбуждения флуоресценции являются специальные флуоресцентные лампы, а также ртутные лампы и ксеноновые дуговые лампы. Характеристические по-лосы излучения выделяют с помощью фильтров или монохроматоров. Это излучение направляют на образец, который обычно находится в растворе. Затем флуоресцентное излучение выделяют с помощью второго фильтра или монохроматора и измеряют его интенсивность чувствительным фотоэлементом. Прибор [c.107]

На эффективность возбуждения значительно влияет и материал анода. Это прежде всего объясняется избирательностью возбуждения линий флуоресценции характеристическими линиями анода. Эти линии весьма полезны, когда их длины волн располагаются с коротковолновой стороны от границ поглощения аналитических линий. Во всех же других случаях они нежелательны, поскольку отнимают значительную часть энергии, которая могла бы быть затрачена на возбуждение сплошного спектра и, как следствие, на возбуждение [c.238]

Возбуждение флуоресценции смешанным излучением неизбежно происходит при использовании в качестве источников возбуждения рентгеновских трубок. В общем случае для получения максимальной интенсивности флуоресценции желателен соответствующий выбор материала анода трубки, обеспечивающего расположение наиболее интенсивных характеристических линий первичного излучения возможно ближе (с коротковолновой стороны) к краю поглощения определяемого элемента. [c.19]

Эффект увеличения интенсивности спектра флуоресценции, возбужденного характеристическими линиями, нрименилХенке [6] для создания новой разборной трубки, излучающей ультрамягкие лучи. Трубка непрерывно откачивается, и при ее применении аналитическая область рентгеноспект- [c.214]

Так как интенсивности КР-сигналов пропорциональны четвертой степени мощности возбуждающего излучения, излучение Аг-лазера на 488 нм дает сигнал рассеянного излучения почти в три раза больший, чем He-Ne-лазер при такой же выходной мощности. Лазеры в видимой области часто работают при 100 мВт, а мощность Кс1 АС-лазера можно увеличить до 350 мВт, и при этом пе происходит фотоиндуцируемого разрушения органических соединений. При работе с ИК-лазерами флуоресценция обычно не мешает определению, поскольку энергии излучения не хватает для возбуждения характеристических электронных переходов. Из-за относительно низкой эффективности подобных источников К(1 АС-лазеры в КР-спектроскопии можно использовать только в спектрометрах с фурье-преобразованием. [c.170]

Поправка на флуоресценцию описывает возбуждение вторичного рентгеновского излучения элемента А за счет флуоресцентного излучения, испускаемого другим элементом, присутствующим в образце. Этот эффект является наиболее сильным, когда возбуждающее излучение имеет энергию, несколько превышающую энергию связи, соответствующую измеряемой линии, т. е. вблизи максимума сечения поглощения. Например, в образце, содержащем железо и никель, К-излучение никеля может возбуждать линию РеК , а в образце, содержащем медь и золото, линии АиЬа могут возбуждать линию СиКо. Поправка на флуоресценцию от характеристических линий зависит от атомного флуоресцентного выхода и доли возбуждающего элемента в образце. Для рентгеновских линий с энергиями менее [c.44]

До недавнего времени были доступны только трубки с вольфрамовыми и молибденовыми антикатодами мощностью 2,5 кет. Теперь имеется в продаже ряд новых трубок с большой мощностью и разнообразными антикатодами из платипы, хрома, серебра и т. д. Найдено, что в основном возбуждение спектра флуоресценции определяется характеристическими линиями К, L или М), расположенными очень близко к коротковолновой стороне края полосы поглощения флуоресцирующего элемента. Таким образом, удачным выбором антикатода трубки можно повысить интенсивность флуоресценции и улучшить предел обнаружения. Так, компания General Ele tri выпускает трубки с двумя антикатодами из хрома и вольфрама. Антикатоды меняют посредством переключателя. Легкие элементы в основном определяют, используя антикатод из хрома, а вольфрамовый антикатод применяют для онределения более тяжелых элементов. Найдено, что максимальная интенсивность линий и максимальное отношение сигнала к фону достигаются для элементов, расположенных около ванадия. Дальнейшее улучшение конструкции трубок пошло по пути создания тонких окоп и уменьшения расстояния между пробой и антикатодом. [c.214]

Важнейшими физическими факторами, определяющими интенсивность характеристической рентгеновской линии, являются вероятность ее испускания pi и выход флуоресценции Wq. Не каждый фотон, поглощенный атомом, приводит к излучению этим атомом фотона характеристической линии (возможны безрадиационные переходы с выбрасыванием Оже-элек-троиов). Выход флуоресценции Wq определяется как отношение числа атомов элемента, испустивших фотоны характеристического излучения <7-серии, к общему числу атомов, возбужденных на (/-уровень. Он всегда меньше единицы. Выход флуоресценции зависит от атомного номера элемента, типа возбуждаемых уровней и для каждого элемента является величиной постоянной. Для /С-серии выход флуоресценции можно найти по приближенной формуле [8] [c.16]

Полосы возбуждения и флуоресценции являются характеристическими (при использовании одного и того же растворителя), но интенсивность флуоресценции меняется в зависимости от длины волны возбуждающего света. Чтобы справиться с этим недостатком, можно использовать комбинацию обоих спектров. Савицки с сотр. [223] установили, что соединения следует анализировать при таких длинах волн возбуждения, при которых компоненты смеси оказывают слабое влияние друг на друга. [c.161]

Существенно, что рентгеновские кванты излучаются не при каждом переходе электронов с более высоких энергетических уровней на вакантные места основного уровня. Встречаются переходы, не сопровождающиеся излучением, в частности такие, при которых высвобождающаяся энергия затрачивается на возбуждение и эмиссию внешних валентных электронов. Отношение количества переходов щ, сопровождающихся характеристическим излучением, к общему количеству переходов называют выходом флуоресценции W). Он возрастает с увеличением атомного но- 1epa элемента в соответствии со следующим полуэм-пирическим уравнением [c.782]

Важность поправки на флуоресценцию можно продемонстрировать на примере бинарной системы Ее — Ni. В такой системе энергия характеристического излучения Nijf 7,478 кэВ больше, чем энергия возбуждения Ее /(-излучения, к = 7,11 кэВ. Поэтому генерируется избыточное количество квантов Ее д -излу-чения. Поправка на атомный номер Zi в такой системе меньше 1%, и ею можно пренебречь. Расчеты Fpe в сплаве 10 вес.% Fe — 90 вес.% Ni проводились по формулам (7.27) и (7.28). [c.25]

В мессбауэрографии используют резонансное рассеяние 7-квантов (резонансную флуоресценцию 7-излучения) на кристаллах. Такое рассеяние — результат явлений возбуждения падающим излучением соответствующих уровней мессбауэровских ядер и последующего испускания 7-квантов. Эти процессы происходят с исключительно высокой согласованностью во времени и пространстве в связи с чрезвычайно малой энергетической шириной 7-квантов (10 эВ при соответствующей величине для характеристического рентгеновского излучения примерно 1 эВ). В эксперименте регистрируют зависимость числа резонансно рассеянных 7-кваитоБ от [c.207]

Полное излучение рентгеновской трубки представляет собой сумму тормозного и характеристического компонентов, а его спектральное распределение определяется материалом анода. От вида спектрального распределения зависит эффективность возбуждеБшя флуоресценции тех или иных элементов. На рис. 14.75, в приведены данные об относительной эффективности возбуждения флуоресценции для трубок с вольфрамовым, хромовым и родиевым анодами, причем эффективность первой принята равной единице. [c.6]

Аппаратура для атомно-флуоресцентной пламенной спектрометрии. Как следует из рис. 20-16, аппаратура, используемая в атомно-ф.луоресцентной пламенной спектрометрии, подобна той, какая используется в молекулярной флуоресцентной спектрометрии. Однако, поскольку атомы в пламени могут поглощать излучение только определенной характеристической длины волны, обычно нет необходимости применять монохроматор для возбуждения. Для возбуждения атомной флуоресценции источник излучения фокусируют непосредственно на пламя. Флуоресцентное излучение затем диспергируют с помощью селектора частоты и обнаруживают соответствующим фотодетектором. И, наконец, регистрируют результирующий сигнал на соответствующем устройстве. [c.701]

Атомная флуоресценция Характеристическое излучение в нидимой или ультрафиолетовой областях спектра, испускаемое атомами определяемых элементов Резонансные линии, испускаемые возбужденными атомами в УФ и видимой областях спектра Интенсивность измеряется фотоэлектрическим детектором, ось которого располагается под прямым углом к возбуждающему пучку Высокоизбирательный и чувствительный метод, Требуется высокоинтенсивный источник возбуждения проба долж на быть в газообразном состоянии (например, в пламени) Определение Н очень низких концентраций ионов металлов (< 1мкг в растворе, переводймо>1 в аэрозоль) [c.22]

Еще один способ идентификации и количественного анализа компонентов элюата основан на использовании реакционного детектора. Поток элюата, поступающий из колонки, постоянно смешивается с реагентом, взаимодействующим с определяемым компонентом с образованием соединения с характеристическим излучением или флуоресценцией. Затем объединенный поток проходит через подходящий оптический детектор. Применение этого принципа показано на примере определения белков и аминокислот с использованием флуорескамина (флуорама) [13]. Это многоядерное ароматическое соединение реагирует с первичными аминами с 9бразованием продуктов, сильно флуоресцирующих при 475 нм после возбуждения при 390 нм. [c.444]

Мьюмола, Джаррет и Браун [75] установили, что для проведения точных измерений концентрации хлорофилла а необходимо вводить поправку, уч1ггывающую различные окрашенные группы, присутствующие в любой естественной смеси водорослей. Действительно, они показали, что часто появляется дополнительная флуоресценция от других пигментов, как указано на рис. 6.43, но всегда присутствует характеристический пик флуоресценции хлорофилла а при 685 им. Далее, как следует из рис. 6.43, спектр возбуждения значительно варьируется от одной окрашенной группы фитопланктона к другой. Не- [c.438]

Хорошие результаты могут быть получены при возбуждении флуоресценции легких элементов а-излучением радиоактивных изотопов 13, 14, 18]. Выход характеристического излучения при а-возбуждении в диапазоне энергий 0,3—2,5 кэВ довольно высок и составляет 10 п квант/(с-ср) на а-частицу (где п = = 1 -f- 9 и зависит от атомного номера Z определяемого элемента, причем падает по мере роста Z), что позволяет при типовой активности источника около 3,7-10 с (10 мКи) получить скорость счета для элементов с Z = 6- 16 порядка 10 имп/с. В качестве -источников рекомендуется использовать такие изотопы, как Ро (период полураспада Т = 138 дней, энергия а-частиц = 5,3 МэВ), 23врц (Г = 89,6 года, = 5,5 МэВ), 242Ст (7-= 160 дней, = 6,1 МэВ). 2 Ст (Т = 17,6 года, = 5,8 МэВ). В связи с малой проникающей способностью а-частиц и быстрым падением выхода рентгеновского излучения с уменьшением энергии а-частиц рентгенофлуоресцентный анализ с а-возбуждением, как правило, возможен только в вакуумной камере, в крайнем случае в атмосфере какого-либо слабопоглощающего газа. [c.44]

Интенсивность излучения трубки 6 регулируется с помощью диафрагм 7. Набор вторичных излучателей 9 преобразует излучение трубки 6 в характеристическое излучение элемента— мишени, а система фильтров 8 снижает уровень тормозного излучения трубки. Это обеспечивает эффективное возбуждение флуоресценции анализируемого элемента при минимальном фоне от рассеянного излучения трубки и флуоресценции прочих элементов наполнителя пробы. В блок детекторов входят сцинтилляционный 12 (СРС-7), отпаянный пропорциональный 10 (СРПО-16) и проточный пропорциональный S (СРПП-22М) [c.61]

Поэтому резонансное поглощение на линиях естественной ширины должно было бы практически полностью отсутствовать. Ликвидация отдачи, а следовательно, и возможность наблюдения ядерной гамма-резонансной флуоресценции связаны с взаимодействием ядер в твердых телах. Спектр колебаний атомов в твердом теле (фононный спектр) можно при этом описать на основе картины набора осцилляторов в потенциальных ямах с характеристическими частотами, кратными некоторой частоте (Оа. Переход осциллятора с более высоких уровней на более низкие сопровождается поглощением фононов, т. е. исчезновением их из колебательного спектра кристалла. Противоположный процесс связан с возбуждением (испусканием) фононов, т. е. с появлением их в колебательном спектре. Число фононов данного сорта определяется как строением кристалла, так и его температурой. При предельно низких температурах (Т = 0) в решетке твердого тела происходят лишь нулевые колебания со спектром характеристических частот, который зависит от строения кристалла и может быть охарактеризован некоторой средней энергией колебаний йшср [14]. Пока энергия отдачи ядра при излучении или поглощении гамма-квантов меньше энергии связей атомов в кристаллах (исчисляющейся электронвольтами), разрыва этих связей не происходит. В этом случае все возбуждения, связанные с импульсом отдачи, который неизбежно приобретается ядром при излучении или поглощении гамма-кванта, становятся коллективными. Все осцилляторы остаются в своих потенциальных ямах. Они могут лишь переходить при этом с одного энергетического уровня на другой. Поэтому передачи импульса отдельным осцилляторам не происходит импульс отдачи воспринимается всей решеткой как целым. Однако часть энергии ядерного перехода может передаваться осцилляторам, т. е. расходоваться на возбуждение фононов . Таким образом, разрывается характерная для гамма-перехода в свободном ядре однозначная связь энергии и импульса отдачи. Лишь в том частном случае, когда возбуждения фононов не происходит, т. е. все осцилляторы остаются на тех же энергетических уровнях, подобная однозначная связь восстанавливается — и энергия и импульс делятся теперь между гамма-квантом и кристаллом как целым. Импульс отдачи свободного ядра mv практически равен импульсу отдачи кристалла MV М — масса всего кристалла), но это значит, что энергия отдачи кристалла MV I2 в М1т раз меньше энергии отдачи одиночного свободного ядра, т. е. энергия отдачи 7 криот становится ничтожно малой, гораздо меньше естественной ширины линии Г. В спектрах излучения и поглощения появляются линии, не смещенные по энергии благодаря отсутствию отдачи. Именно эти линии оказываются к тому же неуширен-ными вследствие когерентности электромагнитных волн и интерференционных явлений при 7 = 0. Или иначе для кристалла как целого выполняются и столь жесткие условия, как /Икрист <С г (ШТ) (или / крист < г (Г/е), где е — энергия нулевых колебаний, а поэтому всегда D = < Г). [c.22]

Эффект резонансной ядерной флуоресценции без отдачи, как правило, достаточно ярко проявляется на фоне других нерезонансных процессов взаимодействия гамма-квантов с веществом, когда R % йшср ( ср — средняя частота характеристического спектра кристалла см. ниже) и вдобавок Т < R k. Эти условия налагают определенные ограничения на возможные объекты исследования (ядра и вещества). Даже при наибольших значениях йсоср ( 0,2 эв) величине R 0,5 эв отвечают уже исчезающе малые значения f п f. Между тем при А = 100 величинам R 0,5 эв соответствуют энергии ядерных переходов Ёо > 300 кэв. Так как с уменьшением массы ядра энергия первых уровней возбуждения, как правило, сильно возрастает, то величина R очень сильно растет при переходе от тяжелых ядер к легким. Поэтому вероятность наблюдения эффекта Мессбауэра для легких элементов оказывается чрезвычайно малой. На рис. 1.9 приведена таблица элементов, на которых уже наблюдался эффект Мессбауэра . Наиболее легким из таких элементов является пока калий. Наличие эффекта Мессбауэра для железа, германия, олова, теллура, иода, золота, криптона и ксенона, многих металлов, почти всех лантаноидов, а также ряда актиноидов открывает весьма богатые возможности различных химических исследований, в первую очередь изучения комплексных и элементоорганических соединений. Как будет видно из дальнейшего, в основе таких исследований лежит наблюдение изменений энергии резонансных гамма-квантов под влиянием химических связей атомов излучателей и поглотителей. Для]химиков, конечно, огорчи- [c.23]

На словах его можно объяснить следующим образом. Падающая плоская волна генерирует затухающую волну, которая возбуждает молекулы вблизи поверхности, причем число возбужденных молекул пропорционально интенсивности электрического поля затухающей волны (см. уравнение 33.2). По истечении характеристического времени жизни в возбужденном состоянии эти молекулы испускают флуоресцентное излучение. Локальное распределение интенсивности флуоресценции вблизи поверхности весьма сходно с описываемым уравнением (33.2) распределением числа возбужденных молекул, т.е. теперь вместо затухающего исходного света мы имеем дело с затухающей флуоресценцией. На вопрос о том, что случится с затухающей флуоресцентной волной, можно ответить, воспользовавшись принципом оптической обратимости, который гласит, что излучаемый при флуоресценции свет возвращается в волновод в виде плоской волны так же, как в первичном процессе генерации затухающей волны исходным плоскополяризованпым светом. Согласно теории, интенсивность флуоресцентного излучения достигает пикового значения при критическом [c.522]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология