Частота измерений

Резонансные методы и методы свободных колебаний наиболее просты и обеспечивают высокую точность определения динамических характеристик материала в широком интервале температур. Однако они страдают существенным недостатком, состоящим в том, что частота измерения зависит от жесткости образца, а так как жесткость изменяется с температурой, то измерения проводятся при различных частотах. Поэтому для определения частотной и температурной зависимостей вязкоупругих свойств предпочтительнее использовать нерезонансные методы вынужденных колебаний. [c.118]

Поскольку для этих пиков наблюдалось смещение к низким температурам при понижении частоты измерения, то не было сомнений в возможности расчетов параметров в рамках данной модели. Оказалось, что то Ю з для всех ионов, а энергия активации переориентации диполей составляют 0,089 (для Li+),0,055 и 0,14 (для Na+), 0,21 эВ (для К+). Имеется сильная анизотропия диэлектрических потерь. Рассматривая низкотемпературные потери в дебаевском приближении, можно рассчитать дебаевский момент (р) по стандартным формулам [c.137]

Для построения кривой поглощения меняют длины волн и при каждой длине волны компенсируют поглощение чистого растворителя, так как оно также зависит от частоты падающего света. При проведении измерений в большом диапазоне длин волн и с большой частотой измерений построение кривой требует значительных затрат времени. Этого можно избежать, применяя двухлучевые спектрофотометры, в которых монохроматический свет делится на два потока одинаковой интенсивности. Один из них проходит через раствор сравнения, другой — через анализируемый раствор, после чего световые потоки попадают на два не связанных друг с другом детектора. Возникает сигнал разбаланса, который подается на сервомотор, управляющий движением оптического клина. Клин перемешается на пути светового потока, падающего на раствор [c.359]

МГц,не выявили зависимости электрического сопротивления от частоты измерения для всех фракЦий, что объясняется отсутствием скин-эффекта у порошковых систем. Вольтамперные характеристики системы, снятые на частоте 1600 Гц,подчинялись закону Ома без каких-либо отклонений. На температурных зависимостях изменения электросопротивления для всех фракций при температуре выше 350"С отмечается увеличение удельного электросопротивления с ростом температуры, что, по-видимому, связано с наличием металлического типа проводимости. При более низких температурах был обнаружен обратный тип зависимости. При этом для ряда фракций (113, 74, 45 мкм) наблюдается плато в области температур 280-320"С. Перечисленные факты позволяют предположить, что система в определенном интервале температур обладает полупроводниковой проводимостью, присущей ряду соединений никеля. [c.85]

Подобие спектров пульсаций скорости в области высоких частот, измеренных на различных расстояниях у от поверхности, свидетельствует о независимости мелких вихрей от крупных. При частотах, превышающих 0,5 Гц, спектральная плотность уменьшается по закону, близкому к степени —3. Аналогичная зависимость справедлива также и для пульсаций температуры. Спектр, [c.66]

Измерения магнитных свойств, выполненных на вибрационном магнитометре, не выявили зависимости коэрцитивной силы от размера фракций на частоте Измерения 50 Гц. Ее величина составляла около 50 Э. [c.85]

Наблюдение производится методом ядериого магнитного ре-.юнанса. Объект помещается в сильное магнитное поле. Спины ядер начинают прецессировать вокру вектора напряженности магнитного поля с определенной частотой. Затем подается слабое магнитное ноле, вектор напряженностн которого нерпендн-кулярен начальному вектору. Это поле меняется с некоторой частотой. Прн совпадении частот прецессии н слабого поля система начинает сильно поглощать энергию — наступает резонанс. Затем слабое поле выключается и система релаксирует к равновесному состоянию. По скоростям релаксации определяются значения Т , и То и затем рассчитываются времена корреляции броуновского движения. С помощью ядерной магнитной релаксации их можно измерять в широком диапазоне температур и частот. Измеренные времена корреляции позволяют определить размер частиц. Метод ядерной магнитной релаксации применим не всегда, поскольку нужно учитывать релаксацию молекул как дисперсной фазы, так и дисперсионной среды. Интерпретация результатов оказывается затруднительной. Метод применим для высокодисперсных систем с частицами от молекулярных размеров до десятков нанометров. Исследования нефтяных систем этим методом только начинаются [140]. Проведенные этим методом исследования дисперсности масляных фракций нефти и их фенольных растворов позволили установить, что размеры образующих их ССЕ составляют величины порядка 10 нм [141]. [c.99]

Дальнейшие исследования электрических и магнитных свойств системы проводили в области СВЧ (до 9,6 ГГц). Низкие значения магнитной Проницаемости при выбранной частоте измерений для всех фракций, очевидно, связаНы с проявлением предельного эффекта Снука. Для крупных фракций наблюдается падение магнитной проницаемости от времени ведения процесса из-за увеличения доли углерода в системе. Для мелких фракций (45, 74 и 90 мкм) она не зависит от времени проведения процесса благодаря присутствию в них Железа, не связанного с углеродом. Значения магнитной проницаемости, зависящие от содержания металла, для фракций 74-192 мкм после двух часов ведения процесса равны 1,64 Э. [c.91]

МГц, не выявили зависимости электрического сопротивления от частоты измерения для всех фракций, что объясняется отсутствием скин-эффекта у [c.89]

Соединение Частота измерения, см Предел обнаружения, часть на миллиард [c.210]

Из рис. 40 видно, что повышение скорости роста кристалла при постоянной температуре кристаллизации приводит к увеличению температуры Тт, при которой значение 6 достигает максимума. Увеличение Тт с возрастанием скорости роста имеет общий характер для всех частот измерения, лежащих в диапазоне 20—20 ООО Гц. [c.133]

Следует, однако, признать, что до последнего времени оставался практически не использованным значительный резерв повышения эффективности метода спиновых меток и зондов, состоящий в улучшении разрешения в спектрах нитроксильных радикалов за счет повышения магнитного поля и частоты регистрации ЭПР. Ниже речь пойдет о развитии методики ЭПР, связанной со значительным (более чем на порядок) по сравнению с традиционным трех-сантиметровым диапазоном повышением частоты измерений. Основное внимание уделено приложениям метода к изучению нитроксильных зондов и меток. [c.175]

Иммерсионно-резонансный метод реализован в приборах сер. "Металл" [158], измеряющих толщины в диапазоне 0,2. .. 6 мм с погрешностью 1. .. 2 % и производительностью 100 измерений/с. На пути повышения точности и частоты измерений возникают следующие принципиальные затруднения. [c.295]

Поэтому выбор частоты измерений в значительной степени произволен, но при увеличении частоты, например в 10 раз, величина регистрируемого сигнала уменьшается в 30 раз. Однако при увеличении частоты уменьшится и уровень мешающих акустических шумов и вибраций. Поэтому выбор рабочего диапазона частот должен проводиться с учетом реальных условий работы контролируемого объекта. Установлено, что независимо от типа системы и выбранной частоты уровни сигналов как акселерометров, так и высокочастотных [c.265]

Частота измерений верхнего и нижнего уровней пластического слоя зависит от характера объемной кривой, записываемой на барабане, и от вязкости пластической массы. Так, например [c.78]

Лазерный скани- - 2.. . 6 Частота Измерение ис- [c.231]

Используемую подложку изготовляли из плавленого кварца Z = 8,29-10 г/с-см ). Частоту измерений варьировали от 2 до 100 МГц. Импульсы длительностью 4 мкс, преобразованные и прошедшие через подложку к плоскости покрытия, собирали и [c.25]

Чтобы определить минимально возможную скорость проведения измерений, позволяющую избежать потери информации о сигнале, можно воспользоваться теоремой о дискретном представлении [16]. Минимально возможной скоростью считывания является та, которая позволяет получить всю информацию о частоте и амплитуде неизвестного сигнала. Иногда эту частоту называют частотой измерений по Найквисту. Если по полученным данным необходимо точно воспроизвести форму аналогового сигнала, то обычно используют частоты, во много раз превосходящие частоты измерений по Найквисту. [c.217]

В области 125 С вне зависимости от частоты. Во всей области промежуточных температур вклады отдельных фаз определяются выбором частоты измерения. При частоте ]g (о = 5 полибутадиеновая фаза вносит решающий вклад в значения фактора сдвига вплоть до 95 С. При более высоких температурах доминирующей становится роль полистирольной фазы. Для частоты lg со = —6 изменение вклада фаз происходит при 70 "С. В интервале температур от 70 до —30 °С фактор сдвига при этой частоте практически не зависит от температуры. В области низких температур значения фактора сдвига для сополимера приближаются к величинам, характерным для чистого полибутадиена. [c.71]

Рис. 51. Кривые дифференциальной емкости для 0,01 М растворов -амилового спирта в 1 М КС1 при 25° С при различных частотах измерений (в Герцах) (Мелик-Гайказян ВЛ.,. ЖФХ, 26, 560 (1952) и

При анализе численных значений Tg для разных полимеров необходимо учитывать кинетическую природу процесса стеклования, в силу которой экспериментальные значения Tg, определенные разными методами, обычно соответствуют разной продолжительности измерений и поэтому могут значительно различаться. Например, в результате изменения скорости охлаждения или нагрева (а также частоты измерения) исследуемого образца на порядок при энергии активации стеклования 350 кДж/моль Tg изменяется от 8—9 К (при Tg = 400 К) до 0,5—1 К (при Tg = 200 К). Экспериментальные значения Tg можно считать конкретной физической характеристикой полимера, если они относятся к некоторой стандартной временной шкале. Все значения Tg, приведенные в табл. 1.1—1.5,соответствуют принятой в настоящее время стандартной скорости изменения температуры около 1—3 К/мин в квазистатических условиях эксперимента (дилатометрия, калориметрия и др.). Для большинства полимеров погрешность табулированных значений не превышает 2—5 К, относительные погрешности значений ДСр, Да составляют в среднем 2—5 %. [c.14]

В выбранных условиях исследования кислотности ни на одном образце не удалось обнаружить заметных концентраций льюисовских кислотных центров. Однако в спектрах хемосорбированного пиридина наблюдалась полоса в области 1440—1450 см , связанная с молекулами пиридина, адсорбированными на катионах. Положение этой полосы зависит от типа катиона, хотя простой зависимости между частотой колебаний и характеристиками катиона получено не было. Эти частоты колебаний близки к частотам, измеренным при адсорбции пиридина на цеолитах X с катионами переходных металлов, но выше частот, наблюдаемых в спектре цеолитов со щелочноземельными катионами. Следовательно, можно предположить, что пиридин более энергично взаимодействует с катионами переходных металлов, возможно, из-за того, что в нем участвуют (/-электроны. [c.290]

Благодаря взаимодействию исследуемых молекул с кристаллической структурой матрицы наблюдается некоторое различие в значениях частот, измеренных методом матричной изоляции и обычными абсорбционны.ми методами ( матричный сдвиг ). Величина матричного сдвига определяется природой исследуемой молекулы и матрицы. Для неполярных молекул сдвиг не превышает 5%, но для полярных он может быть очень значителен. [c.14]

Тарировочный график представлен на рис. 56. Зависимость между модулем Юнга и квадратом резонансной частоты линейна, следовательно, упругий модуль эластомеров в исследованных пределах практически не зависит от частоты измерений, что подтверждается данными работы [78, с. 141]. [c.118]

В табл. 15 приведены частоты измеренных в различных работах полос поглощения СН3—С=СН и СН3—С СВ. Точность данных сильно различается наиболее надежны значения начал полос ( нулевых линий ), определенные из анализа тонкой структуры, наименее точны значения Крофорда [c.509]

Измерение фаз. Сдвиг фаз двух переменных величин очень просто можно измерить при помощи двухлучевого осциллографа, так как на его экране можно одновре.ченно наблюдать оба изображения. В случае синусоидальных величин одной н той же частоты измерение можно осуществить однолучевым прибором. При подаче измеряемой величины соответственно на вертикальную или горизонтальную развертку по появляющейся на экране фигуре Лиссажу можно определить величину сдвига фаз [А.2.9, А.2.11, А.2.13, А.2.14]. [c.447]

Какая разница между сигналами, которые мы получаем в эксперименте с непрерывной разверткой и в импульсном эксперименте В методе непрерывной развертки, меняя частоту радиочастотного поля, мы измеряем зависимость амплитуды сигнала от частоты (измерение в частотном представлении). Однако при регнстрацни данных после импульса мы измеряем то, как амплитуда развивается во времени (т. е. во временном представлении) (рис, 2.2). По своей природе время и частота обратно пропорциональны друг другу, поэтому может существовать прямая взаимосвязь между двумя формами представления данных, и оказалось, что это действительно так. Преобразование Фурье позволяет нам переходить от одного представления к другому и является обычным методом анализа результатов импульсных экспериментов. Сам по себе Фурье-анализ составляет целый раздел математики, У нас нет времени подробно рассматривать его в этой книге, но по крайней мере мы можем [c.29]

Метод акустической эмиссии основан на том эффекте, что растущая трещина или возникновение дополнительных напряжений внутри изделия, например вследствие деформации, высвобождает энергия), которая излучается также и в форме звуковых волн. Диапазон частот этих импульсов или цуга импульсов распространяется на все частоты слышимого звука вплоть до наивысших частот. Однако по практическим причинам ограничиваются диапазоном ультразвука около 1 МГц, так как при более низких частотах измерение нарушается из-за слишком большого числа помех от окружающей среды, а при более высоких частотах сильно ограничивается дальностью распространения из-за поглощенно звука в материале. По аналогии с методами сейсмологии звуковые импульсы регистрируются датчиками колебаний (как правило, пьезодатчиками искателей), поставленными на поверхность детали, и подвергаются дальней- шей обработке. [c.323]

На рис.46 представлена зависимость магнитной проницаемости от времени проведения процесса. Низкое значение магнитной проницаемости системы при выбранной частоте измерений для всех фракций, очевидно, связано с проявлением предельного эффекта Снука. Как и следовало ожидать, для крупных фракций (192, 147 и 43 мкм) наблюдается падение магнитной проницаемости от времени проведения процесса вследствие увеличения относительной доли углерода в системе. Магнитная проницаемость мелкой фракции (45 мкм) не зависела от времени проведения процесса аследствие того, что в нее попадал никель, не связанный с углеродными волокнами. Магнитная проницаемость, зависящая от содержания никеля, во всех фракциях сравнивалась при времени проведения процесса, равном трем часам, что соответствовало точке перегиба зависимости выход продукта - время . При времени проведения процесса, большем трех часов, содержайие никеля, связанного с углеродным волокном, было нцже количества несвязанного никеля. [c.86]

Общие принципы определения динамических характеристик пластмасс (равно как и других полимерных материалов), изложенные в предыдущем разделе, реализуются Б различных измерительных схемах. Основным фактором, который требует создания разнообразных в очень широком интерщале частот —от 10 до 10 Гц, методов, является необходимость проведения измерений поскольку характеристики полимерных материалов в сильной степени зависят от частоты, причем во многих случаях эта зависимость носит принципиальный характер, так что без указания на частоту измерений вообще нельзя судить о типе поведения или физическом состоянии полимера. [c.105]

Никель и углерод являются проводниками, причем проводимость никеля на два порядка выше проводимости углерода. Проводимость данной системы при указанной частоте измерения соответствует проводимости полупроводников, для которых диэлектрическая проницаемость обратно пропорциональна ширине запрещенной зоны и, соответственно, пропорциональна проводимости. Тангенс диэлектрических потерь также пропорционален проводимости. Как видно из представленных фафиков, значения диэлектрической проницаемости и тангенса диэлекфических потерь [c.87]

При анализе принималось во внимание то, что проводимость железа на два порядка выше проводимости углерода. Проводимость изучаемой системы Ре-С при указанных частотах измерения соответствует проводимости полупроводников, для которых диэлектрическая проницаемость обратно пропорциональна ширине запрещенной зоны и, соответственно, пропорциональна проводимости. Значения диэлектрической проницаемости и тангенса диэлектрических потерь уменьшаются с увеличением времени процесса. Для фракций с большей дисперсностью значения указанных параметров в каждый момент времени ниже, следовательно, с увеличением времени процесса уменьшается проводимость, и увеличиваются магнитные потери. Увеличение магнитных потерь не может быть объяснено эффектами проводимости и соответственно связано с увеличением рентгенноструктурных дефектов на поверхности катализатора по мере проведения процесса. Причем наиболее дефектную поверхность имеет металл, не связанный с углеродным волокном. Указанное снижение проводимости системы является следствием уменьшения количества металла и образования на его поверхности слоя, имеющего низкую проводимость. [c.91]

Как было замечено ранее, скорость имеет частотную дисперсию, когда частоты релаксации для химического равновесия достаточно близки (по порядку величины) к частотам измерения. В принципе эту дисперсию можно использовать для исследования скоростей химических процессов. Пригодность этого метода была доказана Саксеной и Бадером [42], показавшими, что дисперсия скорости в водных растворах солей аммония хорошо согласуется с величиной, предсказанной по известному поглощению ультразвука в этих системах. Изучена также дисперсия скорости в различных 2 2-электролитах [8, 43, 44]. Проведение этих исследований стимулировалось интересом к релаксационным эффектам, встречающимся в многостадийной ассо-циации-диссоциации ионов в 2 2-электролитах, хотя их величина в водных растворах обычно очень мала. [c.446]

Измерения мапиттных свойств, выполненных На вибраЦйонном магнитометре, не выявили зависимости коэрцитивной силы от размера фракций на частоте измерения 50 Гц. Ее величина составила около 150 Э. [c.90]

Показатель степени указывает длину волны или частоту измерения, прнвсде1шые в конце таблицы. [c.52]

Импульсный свечемер для измерения освечивания ТУ 3-3-1288—75 СМИ Пределы измерения 10—15 кд-с (без светофильтров) и до 5-10 кд-с (со светофильтрами) Д= 15%. Частота измерений одно в минуту. Наибольший размер измеряемого 1. с-точника света 200 мм. 800X300X370 мм 42 кг [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология