Нееля температура

Температура, при которой на кривой температурной зависимости X для антиферромагнетика появляется максимум, называется температурой Нееля. Температура, при которой на кривой температурной зависимости X ферромагнетика появляется излом, называется температурой [c.132]

Точка Нееля (температура перехода от парамагнитного к магнитоупорядоченному состоянию) Глг = 20 К- [c.564]

Магнитные переходы второго рода, обусловлены протеканием процессов магнитного упорядочения с образованием ферромагнетика ниже температуры Кюри или антиферромагнетика при прохождении точки Нееля. Электрические переходы второго рода связаны с образованием или исчезновением сегнетоэлектрических и антисегнетоэлектрических состояний кристалла. [c.130]

У антиферромагнитных веществ, как и у ферромагнитных, имеется температура, при которой антиферромагнетизм переходит в парамагнетизм (температура Нееля Гм). Чем сильнее антиферромагнитные взаимодействия в кристалле, тем выше Т . [c.206]

Однако прежде всего необходимо отметить, что, несмотря на замену постоянной поля а суммой + й. постоянная 0 отрицательна (см. рис. 130, в). Она равна парамагнитной температуре Нееля. [c.310]

Вычислим теперь антиферромагнитную температуру Нееля Тд , для чего используем соотношение (5656), а в выражениях (565) положим внешнее поле Н = 0. [c.310]

При отсутствии взаимодействия между одинаковыми ионами, т. е. при аа = О, антиферромагнитная и парамагнитная температуры Нееля должны совпадать. Однако в действительности они различны, откуда следует, что такое взаимодействие существует. [c.311]

Температура перехода из парамагнитного в магнитоупорядоченное состояние (точка Нееля) fw=12,5 К. [c.556]

Гольмий — ферромагнетик, Его магнитная восприимчивость при комнатной температуре х=-(-420-10- . Точка Кюри 7 j( = 19.4K. Точка Нееля Т JV — 132 К. [c.584]

Эрбий — ферромагнетик. Его магнитная восприимчивость при комнатной температуре х= + 263-10 . Точка Кюри 7 к = 19,6 К точка Нееля 7" я = 85 К. [c.586]

Тулий — ферромагнетик. Его магнитная восприимчивость прн комнатной температуре х= + 154 10- . Точка Кюри 7 к = 22 К. Точка Нееля Г = 58 К. [c.589]

ИОД действием магнитного ноля достаточно высокой напряженности такие вещества переходят в ферромагнитное состояние. Напри.мер, ниже 85 К диспрозий ферромагнитен, а при более высоких температурах он превращается в антиферромагнитную фазу. Под действием енешнего магничного поля ферромагнитное состояпие может быть сохранено ири температурах выше 85 К. вплоть до точки Нееля (179 К). [c.143]

Кроме снижения магнитного момента, приходящегося на атом железа, по сравнению с его чисто спиновым значением, антиферромагнитное взаимодействие изменяет температурную зависимость намагниченности. При любой температуре имеет место конкуренция между упорядочивающим влиянием магнитных взаимодействий и тепловым движением. Магнитная восприимчивость достигает максимума в точке Нееля Tn. Магнитная восприимчивость возрастает при понижении температуры до Tn, но график зависимости от Т не является линейным. Пониженные за счет антиферромагнетизма магнитные моменты характерным образом снижаются при уменьшении температуры. Именно вид этой зависимости является наиболее надежным критерием при идентификации многоядерных агрегатов Fe(HI) умеренных размеров [скажем, менее 100 ионов железа(1П), взаимодействующих между собой]. [c.339]

Магнитное поле вызывает прецессию магнитного момента ядра с частотой VL, пропорциональной напряженности поля время одного оборота называется временем ларморовской прецессии. Для атома Ре с I Ям 1 = 500 кЭ оно равно 10 с. Если частота колебаний напряженности поля или изменения его знака, обусловленные флуктуациями атомного магнитного момента, меньше, чем время ларморовской прецессии, то магнитное расщепление не наблюдается и мёссбауэровский спектр представляет собой одну линию (или квадрупольный дублет). Как правило, именно такая картина имеет место в случае парамагнитных атомов железа. В то же время для соединений, в которых железо находится в ферро-, ферри- или антиферромагнитном состоянии, когда каждый атомный магнитный момент жестко ориентирован в кристаллической решетке, в спектре наблюдаются все шесть линий. С повышением температуры и достижением точки Кюри или точки Нееля (температуры исчезновения магнитной упорядоченности), выше которой вещество становится парамагнитным, расщепление пропадает и спектр сжимается в одну линию (или квадрупольный дублет). [c.12]

Наличие магнитных диполей приводит к парамагнетизму. В некоторых парамагнетиках при снижении температуры ниже точки Кюри или Нееля обнаруживается суп1ественное взаимодействие между парамагнитными центрами (например, атомами металла в кластерах), приводящее к ферро- или антиферромагнетизму. В тех комплексах, где атомы металла изолированы друг от друга диамагнитными атомами лигандов, этим явлением можно пренебречь. [c.194]

Выше температуры Нееля (см. рис. 130, в) имеем в полной аналогии с соотношением (563) в сочетании с (559а) и (534) [c.310]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

В антиферромагнетиках при температуре ниже температуры Нееля магнитные моменты атомов антипараллельны, но суммарный магнитный момент химической ячейки не равен нулю, а магнитной — равен. Магнитная ячейка больше химической, поэтому на нейтронограмме появляются дополнительные брэгговские максимумы чисто магнитного происхождения, которые исчезают при нагреве выше температуры Нееля. На рис. 11.11 показаны нейтронограммы антиферромагнетика МпО, снятые при двух температурах (температура Нееля 120 К). [c.310]

Рис. 11.11. Нейтронограммы поликристалла МпО, снятые при температурах ниже (80 К) и выше (293 К) антиферромагнитной точки Нееля (120 К)

Отделение интенсивности магнитного рассеяния от суммарного ядерного и магнитного на нейтронограммах можно провести, либо рассчитав интенсивность ядерного рассеяния по известной (из других дифракционных методов) кристаллохимической структуре образца и вычтя ее из суммарной интенсивности, либо сопоставив нейтронограммы, снятые при температурах выше и ниже точки Кюри (Нееля). Наконец, для ферромагнетиков можно снять нейтронограмму без и с магнитным полем, которое так ориентирует магнитные моменты доменов [параллельно вектору рассеяния, см. (11.5)], что интенсивность кагнитного рассеяния равна нулю. [c.312]

До температуры 0,08 К у хрома не обнаружена сверхпроводимость. В термопаре хром — платина хром проявляет положительную т. э. д с. по отношению к платине при температурах выше 293 К. Абсолютный коэффициент т. э. д. с. е претерпевает резкое изменение около 313 К. Т. э. д. с. пары хром — платина при 373 К достигает 2,5 мВ. Постоянная Холла при комнатной температуре 7 =-t-3,63-10 ° муКл. Магнитная восприимчивость х хрома возрастает с ростом температуры. При 273 К она составляет -t-3,5-10- , а при 1713 К -(-4,3-10-5. Температура Нееля для хрома 7 дг = 312 К ниже этой температуры хром переходит из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Работа выхода электронов ф=4,58 эВ для поликристаллического материала. Работа выхода для граии монокристалла (111) равна 3,88 эВ, для грани (110) ф=4,70 эВ, для грани (112) ф=4,05 эВ. [c.370]

Тербий — ферромагнетик. Магнитная восприимчивость а=ТЬ при комнатной температуре х = + 12Ю-10 . Температура перехода в ферро-магнигное состояние (точка Кюри) Тк=221 К. Температура перехода в антиферромагнитное состояние (точка Нееля) Тк=229 К. [c.577]

Диспрозий — ферромагнетик Магнитная восприимчивость диспрозия прн комнатной температуре х=+630-10- . Точка Кюрн Тк = 85 К Точка Нееля 7 w = 178,5K. [c.580]

Следующая модель дезаккомодации основана на предположении о диффузии катионов при комнатной температуре. В соответствии с теорией Нееля 7] изменение энергии анизотропии во времени обусловлено перегруппировкой атомных пар. Следовательно, в этой модели возникновение наведенной анизотропии связывается с предпочтительным расположением катионов или вакансий шпинельной решетки. Необходимо отметить две различные точки зрения о роли вакансий в этом механизме дезаккомодации. [c.191]

Модель Нееля, представляющая магнитную структуру шпинелей в виде двух антипараллельных магнитных подрешеток 8а и 16й (коллинеарная модель), проста и удовлетворительно объясняет многие магнитные свойства ферритов. Неель первым распространил теорию молекулярного поля на двухподрешеточную модель феррит-шпинелей [18]. При этом были объяснены, нанример, типы кривых температурной зависимости намагниченности насыщёния, зависимость обратной магнитной восприимчивости от температуры в парамагнитной области (выше точки Кюри) и т. д. [c.20]

Точка Нееля, ДЯ=0,222 0,04. фазовый переход первого рода, связан ный с упорядочением ионов Fe и Fe+ g октаэдрических узлах, ДЯ=0,662 вычислено в интервале 110—125 К. 1% катионных вакансий, ДЯ-0,410 вычислено в интервале 106—113 К. 2% катионных вакансий, ДЯ-0,092 вычислено в интервале 100—120 К. Фазовый переход второго рода. Точка Нееля, ДЯ-3,22+0,42. ДЯ-0,306 вычислено в интервале 240—298 К. Мо-нотектнческое превращение. ДЯ—21,14 2.5, Д5=15,99. Очень медленное превращение. В интервале от 130 до 150° С обе фазы регистрируются одновременно [54]. Вероятно, фазовые переходы второго рода, [144]. "> ДЯ= = 17,53 1,2б, Д5 = 4,77. р=(3040). р=(8100). ДЯ-13,0, Д5-4,94. р = -5100). р = (10100). > ДЯ-4.75 (1, с. 167]. ДЯ=5,95 0,42 [1]. ДЯ=2,9. Д5-2,76. > 2 р-(2030). "= р = (6080). " По Брауэру [1, с. 167]. "= По Гольдшмидту [1]. 6 По Шеферу и Рою [I]. ДЯ-226,1. " р=(6580). " ДЯ-1,88. Д5-2,700. p-(12I6-10 ), ДЯ-13,4, Д5-15,9. ДЯ—0.976 0,126, иеобра-тимы переход. Предположительно. При 400° С обнаруживаются кубическая (С) и моноклинная (В) формы, с 500 до 700° С—только моноклинная (В) форма, с 900 до 1300° С — только гексагональная форма (Л) [99]. [137, 138, 156]. 125 X — пока не идентифицированная фаза [137, 138], по [102] — высокотемпературная кубическая фаза. [138, 77]. Необратимое превращение без промежуточной В-формы [154]. = [113]. Погрешность при измерении температуры 20° С, все переходы (кроме С- В) обратимы. Необратимое превращение [113]. [137, 138]. ai [19]. [137, 138]. [137, 138, 156]. р- 4050). 1м р—(5070). Обратное превращение протекает с гистерезисом в интервале 1600—1500° С. 1/50 WsoOhs. ДЯ- ,38 0,21, Д5-2.30. ДЯ-1.88 0,21, Д5 = 1,84. ДЯ = 1,17 0,13. ЛЯ-0.50 0,13. ДЯ=0,4, Д5=0,50. > ДЯ—1,68, переход a->- замедленный [1]. При нагревании на воздухе, переход a- - происходит также при повышенном давлении и размалывании. I ДЯ=41,4 2.1, Д.9-41,28. Необратимый переход. При охлаждении ниже 730° С [52]. При охлаждении [52]. При нагревании, в образце [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология