Антиферромагнетизм

Многие магнитные явления представляют интерес для химии. К наиболее известным из них относятся магнитная восприимчивость и связанные с ней явления, а также различные типы магнитного резонанса. Магнитная восприимчивость является объемным свойством вещества. Она, а также такое молекулярное свойство, как магнитный момент, характеризуют взаимодействие вещества с магнитным полем. Существуют два типа магнитной восприимчивости диамагнитная и парамагнитная (частные случаи последней — ферромагнетизм и антиферромагнетизм). Вещество, обладающее диамагнитными свойствами, выталкивается из магнитного поля. Это слабый эффект, который возникает при движении электрических зарядов в системе. Вещество с парамагнитными свойствами втягивается в магнитное поле. Этот эффект зависит от наличия магнитного момента у атомов или молекул вещества. В свою очередь магнитный момент атома или молекулы обусловлен главным образом наличием собственных магнитных моментов у элементарных частиц, входящих в состав системы (т. е. у электронов и ядер), и их взаимодействиями. Существуют также орбитальные вклады в атомные и молекулярные магнитные моменты, но обычно эти вклады очень малы. [c.351]

Возможно включение линейных двух- и трехатомных субстратов, таких, как СО, N0, О2 или N3- Ионы металла находятся внутри макроциклического лиганда, причем каждый из них связан с несколькими донорными группами N 2, а также с расположенным в центре макроцикла субстратом (4 молекулы в случае Поскольку некоторые металлопротеины используют двухъядерные металлические центры для осуществления каталитической функции, то данная модель имитирует медные пары третьего типа в медьсодержащих ферментах. В двухъядерном Си (II)-комплексе расстояние Си—Си оценивается в 0,52 нм. Интересно, что этот комплекс обнаруживает антиферромагнетизм и является диамагнитным при комнатной температуре. [c.380]

Если спины электронов ближайших атомов в кристаллических решетках парамагнетиков при определенной температуре объединяются антипараллельно, то такое явление называется антиферромагнетизмом, а соответствующие вещества — антиферромагнетиками. К антиферромагнетикам относятся, например, диоксид марганца, галогениды марганца, железа и др. [c.131]

Известны следующие разновидности магнитных эффектов диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм и антиферромагнетизм. [c.190]

Явления антиферромагнетизма могут быть скомпенсированными и нескомпенсированными. [c.193]

Скомпенсированный антиферромагнетизм характеризуется тем, что при низких температурах намагниченность вещества в отсутствие внешнего поля равна нулю, а при наличии внешнего поля (даже при высокой напряженности) незначительна. С ростом температуры возрастающее тепловое движение способствует переориентации магнитных моментов отдельных частиц и магнитная восприимчивость скомпенсированного антиферромагнетика возраста- [c.193]

Измерение магнитной восприимчивости позволяет обнаружить и сделать определенные заключения о природе свободных радикалов-частиц, которые характеризуются наличием одного или двух (бирадикалы) неспаренных электронов и имеют важное значение для объяснения реакционной способности веществ и механизма химических реакций. При таких исследованиях, безусловно, приходится учитывать сложный характер магнетизма (пара-, диа-, ферро- и антиферромагнетизм) и, измеряя магнитную восприимчивость, находить пути для определения доли каждой из этих составляющих. Дополнительные затруднения появляются при изучении свойств конденсированных веществ, в которых имеет место сложное взаимодействие между молекулами, атомами или ионами в жидкости или кристалле. [c.198]

Известно несколько типов магнитного поведения веществ, но не все они характерны для систем комплексных ионов. Ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм — относительно редкие явления в комплексах. По этой причине мы их рассматривать не будем. Для нас значительно больший интерес представ ляют нормальный парамагнетизм и диамагнетизм. [c.271]

Вследствие взаимодействия микромагнитных диполей соседних атомов могут возникать ферромагнетизм и антиферромагнетизм. Этими явлениями можно пренебречь для большинства комплексов, так как ионы металлов, являющиеся источниками парамагнетизма, изолированы друг от друга диамагнитными атомами лигандов. [c.127]

В магнетиках различают два основных типа магнитного порядка ферромагнитный и антиферромагнитный. В последнем случае может наблюдаться либо скомпенсированный, либо не-скомпенсированный антиферромагнетизм (ферримагнетизм). Раз-, личные основные виды магнитного порядка схематически показаны на рис. 130. [c.307]

Феноменология ферро- и антиферромагнетизма [c.307]

У антиферромагнитных веществ, как и у ферромагнитных, имеется температура, при которой антиферромагнетизм переходит в парамагнетизм (температура Нееля Гм). Чем сильнее антиферромагнитные взаимодействия в кристалле, тем выше Т . [c.206]

Таким образом, энергия молекулы водорода оказывается связанной с расположением спинов. В зависимости от знака обменного интеграла (Л) более выгодными могут оказаться параллельное (случай ферромагнетизма) и антипараллельное (случай антиферромагнетизма) расположения спинов. [c.312]

Работы и открытия в области антиферромагнетизма и ферромагнетизма и их приложении I в физике твердого тела I [c.779]

Волков В, Л, и др. Тезисы доклада на Всесоюзном совещании по физике ферромагнетизма и антиферромагнетизма. Л1, 1961, [c.255]

Физические свойства МСС с хлоридами переходных металлов. Образование МСС с хлоридами переходных металлов изменяет диамагнитные свойства на парамагнитные. Температурная зависимость парамагнитной восприимчивости определяется ступенью МСС. В соединениях I ступени ниже 15 К наблюдается ферромагнетизм, а при 3-6 К — антиферромагнетизм, что, по-видимому, объясняется образованием сверхрешетки ионов переходных металлов, способной к фазовым переходам от первой к второй ступеням. В МСС II и более высоких ступеней сверхрешетка отсутствует. [c.288]

Парамагнитные свойства твердых тел, состоящих из атомов или ионов, обладающих магнитным моментом, также осложняются сильным взаимодействием близко расположенных частиц, вследствие чего даже в отсутствие внешнего поля (но при достаточно низких температурах) может появиться эффект взаимной самопроизвольной ориентации магнитных моментов. Известны два типа такой ориентации ферромагнетизм, когда магнитные моменты направлены параллельно (рис. 8.2, а), и антиферромагнетизм, когда они ориентироЕ)аны антипараллельно (рис. 8.2, б). [c.193]

Оба эти явления реализуются только при средних температурах. С ростом температуры выше некоторой критической тепловое движеиие становится более интенсивным и разрушается взаимная ориентация частиц, в результате чего как ферро-, так и антиферромагнетизм исчезают и остается обычный парамагнетизм. Критическая температура в для ферромагнетизма получила название точки Кюри, [c.193]

Если в антиферромагнетике магнитные моменты атомов, направленные навстречу друг другу, не полностью взаимно компенсируются, такое явление называют нескомпенсированным антиферромагнетизмом или ферримагнетизмом. Ему отвечает наличие доменов в кристаллах, которые по поведению похожи на ферромагнетики.. Степень нескомпенсированности у различных ферромагнитных веществ неодинакова. Так, например, ферриты — Ре20а-М10 и РегОз-МпО — обладают сильным ферримагнетизмом. Низкая электропроводимость и сравнительно высокая магнитная проницаемость обусловили широкое применение ферритов в качестве магнитных материалов на высоких и сверхвысоких частотах. [c.194]

Антиферромагнетизм вызван таким взаимодействием иоиов и электронов, при котором спины электронов располагаются навстречу друг другу (антипараллельно). Чаще всего это обнаруживается у кристаллов, в которых между нонами, обладающими магнитными моментами, находятся ноны, не имеющие магнитных моментов. Так, в кристалле МпО магнитный момент одного иона Мп + имеет направление, противоположное направлению (антипараллелен) магнитных моментов ближайших двух ионов Мп , между которыми находится ион кислорода. В кристаллах типа ЛАпЪ магнитные моменты электронон компенсируются. [c.195]

Наличие магнитных диполей приводит к парамагнетизму. В некоторых парамагнетиках при снижении температуры ниже точки Кюри или Нееля обнаруживается суп1ественное взаимодействие между парамагнитными центрами (например, атомами металла в кластерах), приводящее к ферро- или антиферромагнетизму. В тех комплексах, где атомы металла изолированы друг от друга диамагнитными атомами лигандов, этим явлением можно пренебречь. [c.194]

В заключение отметим, что существующие микроскопические теории антисегнетоэлектричества основываются на таких же предпосылках (общей динамической теории кристаллической решетки, учитывающей ангармонизм), как и теория сегнетоэлектричества. Теория сегнетоэлектричества и антисегнетоэлектричества представляет одну из общих и очень сложных задач физики твердого тела. Разработана она менее полно, чем теория ферромагнетизма и антиферромагнетизма (с м. гл. VI). [c.278]

Антиферромагнетизм. Простейшую модель антиферромагнетика можно представить в виде решетки парамагнитных ионов, состоящей из двух вставленных одна в другую подрешеток А и В, так что все ближайшие соседи каждогр иона подрешетки А являются ионами подрешетки В (рис. 132). Подрешетка А состоит из ионов с одинаковой ориентацией моментов ( ), подрешетка В —, из ионов тоже с одинаковой, но антипараллельной по отношению к ионам А ориентацией ( ) каждая подрешетка образована химически идентичными ионами. Этим условиям удовлетворяют, например, гранецентрированная и объемиоцентрированная куби- [c.309]

Исследования, проведенные методрм магнитной нейтронной интерференции, показали [2], что, кроме рассмотренного колли-неарного (ферромагнетизм, антиферромагнетизм, ферримагнетизм), возможно и иное, более сложное упорядоченное, расположение моментов со взаимной их компенсацией. В качестве примера можно назвать спиральную (геликоидальную) структуру [11, подобную той, которая возникает, в частности, в антиферромагнитной фазе диспрозия (рис. 138) магнитные моменты всех атомов одной и той же кристаллической плоскости (0001) параллельны, но от одной плоскости к другой их направление изменяется на определенный угол ф. Его величина зависит от температуры так, для диспрозия угол ф увеличивается от 26° при 90 К до 43° при 180 К. [c.325]

Для конденсир. сред наличие С. частиц проявляется в магн. св-вах зтих сред. При определенной т-ре возможно возникновение упорядоченного состояния С. частшг (атомов, молекул, ионов), находящихся, напр., в узлах кристаллнч решетки, а следовательно, и связанных с С. магн. моментов, что ведет к появлению у системы сильного парамагнетизма (ферромагнетизма, антиферромагнетизма). Нарушение упорядоченности С. частиц проявляется в виде спиновых волн (см. Магнитные материалы). Взаимод. собственных маги, моментов с упругими колебаниями среды наз. спнн-фонон-ным взаимод. (см. Химия твердого тела) оно определяет спин-решеточную релаксацию и сшш-фоионное поглощение звука. [c.399]

Ферримагнетизм - наиб, общий случай магнитоупорядоченного состояния. Ферромагнетизм, присущий ферромагнетикам, имеющим только одну подрешетку, и антиферромагнетизм, свойственный антиферромагнетитм, в к-рык все подрешетки состоят из одинаковых ионов, являются частными случаями ферримагнетизма. [c.85]

Ценную информацию о строении молекул в разл. квантовых состояниях дает изучение углового распределения Э., выбиваемых из молекул при разл. физ. воздействиях, нат. при облучении квантами достаточно высокой энергии либо при столкновениях с Э. (см. Фотоэлектронная спектроскопия). Наличие у Э. спина, приводящее к существованию электронных состояний молекул разл. мультиплетности, и связанного со спином магн. момента позволяет изучать расщепление мультиплетных состояний в магн. поле (см. Электронный парамагнитный резонанс). Со спином Э. связаны и различие св-в диа- и парамагнетиков в магн. поле, ферромагнетизм, антиферромагнетизм и т. д. Св-ва мн. материалов, в частности металлов и им подобньге соед., определяются системой электронов, образующих сюего рода электронный газ (см. Металлическая связь). С коллективными состояния- [c.438]

С состав оксида находится в интервале Рео,э4бО— Feo,8750, а при более низких температурах приближается к граничному. При 570 °С оксид имеет состав Feo.gaO, а при еще более низких температурах происходит диспропорцнонирование на a-Fe+Fea04 [2], так что синтез следует проводить при температурах >570 °С с последующей закалкой. При температуре 200 К наблюдается переход второго рода, который происходит в интервале температур и сопровождается возникновением антиферромагнетизма и очень небольшими структурными преобразованиями с понижением симметрии до ромбоэдрической [3] параметр элементарной ячейки меняется с составом почти линейно, например а = 4,3010 А для 48,56 ат. % железа и а = = 4,2816 А для 47,68 ат. % железа. Предполагается [4], что в структуре закаленных образцов состава Feo.gO вакансии располагаются периодически в виде кластеров, окружающих (по тетраэдру) ту тетраэдрическую пустоту шаровой упаковки ионов 0 , в которую внедряется один из ионов Fe + отношение числа вакансий к числу катионов в таких пустотах равно -3,2 1 [4]. [c.260]

В принципе возможны три различные ситуации. Неспаренные электроны могут находиться на столь большом расстоянии друг от друга, что между ними отсутствует взаимодействие они могут быть сгруппированы в кластеры, внутри которых имеется взаимодействие, но его нет между кластерами наконец, электроны могут находиться столь близко друг от друга, что существует значительное взаимодействие во всем объеме вещества. В первой и второй ситуациях нетрудно построить детерминант для секулярного уравнения, найти энергетические уровни и затем прямо решить уравнение (17.62). В третьем случае сумма, входящая в гамильтониан, должна включать авогадрово число членов то же самое относится и к произведениям спиновых функций. Получающиеся уравнения не поддаются решению методами, которые изложены здесь. Они требуют применения методов зонной теории твердого тела. Результаты зонной теории позволяют описывать такие свойства, как ферромагнетизм и антиферромагнетизм, наряду с обычными диамагнетизмом и парамагнетизмом. Экспериментально ферромагнетизм проявляется в способности вещества сохранять объемную намагниченность. Теоретически он получается, когда состояние с максимальным значением полного углового момента, для совокупности спинов в макроскопическом объеме вещества, оказывается основным состоянием. Антиферромагнетизм возникает, когда состояние с минимальным значением полного углового момента оказывается основным состоянием и представляет собой частный случай диамагнитного состояния. [c.378]

Явления, наблюдаемые при взаимодействии внешнего магнитного поля с веществом. можно разделить на гетыре класса диамагнетизм (у<1). парамагнетизм (у>1). ферромагнетизм (у 5>1) и антиферромагнетизм. Нас будет интересовать поведение только Диамагнитных и парамагнитных веществ. [c.300]

Аналитическая химия. Кн.2 (1990) -- [ c.0 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.300 ]

Физикохимия полимеров Издание второе (1966) -- [ c.300 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.300 ]

Современная химия координационных соединений (1963) -- [ c.0 ]

Курс неорганической химии (1963) -- [ c.339 , c.341 ]

Основы неорганической химии (1979) -- [ c.433 ]

Современная неорганическая химия Часть 3 (1969) -- [ c.3 , c.18 , c.19 , c.27 ]

Физико-химия полимеров 1963 (1963) -- [ c.279 , c.280 ]

Строение и свойства координационных соединений (1971) -- [ c.152 ]

Общая химия (1974) -- [ c.818 , c.819 ]

Кристаллография (1976) -- [ c.221 ]

Эластичные магнитные материалы (1976) -- [ c.5 , c.9 , c.53 , c.54 ]

Физикохимия неорганических полимерных и композиционных материалов (1990) -- [ c.99 ]

Электроны в химических реакциях (1985) -- [ c.231 , c.232 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.169 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.0 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.339 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.134 ]

Курс неорганической химии (1972) -- [ c.303 , c.304 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология