Состояние антиферромагнитное

Кюри. Многие вещества, которые в твердо.м состоянии при температурах, близких к комнатной, ведут себя как парамагнетики, при температурах ниже температуры жидкого гелия (4,2 К) проявляют слабые ферромагнитные или антиферромагнитные свойства. [c.132]

Исследования внутренних эффективных полей на ядрах мессбауэровских изотопов и изучение механизма их происхождения чрезвычайно важны для понимания природы возникновения ферромагнитных, антиферромагнитных и ферримагнитных состояний. Исследование температурой зависимости величины внутреннего эффективного поля на ядре в магнитных веществах дает возможность исследовать магнитные фазовые превращения, определять значе-ния критической температуры магнитного перехода. [c.214]

Видно, что перемешивание состояний 1 и 3, в которых РП находится в синглетном и триплетном состояниях, соответственно, происходит наиболее эффективно, когда обменные интегралы Удр и имеют разные знаки. Обычно обменный интеграл взаимодействия между радикалами имеет знак минус, реализуется антиферромагнитный характер взаимодействия. Поэтому следует ожидать, что скорее всего и Уд имеют одинаковые знаки, и эффект влияния парамагнитной добавки на синглет-триплетные переходы в РП наибольший тогда, когда один из обменных интегралов пренебрежимо мал. И как уже отмечалось, при равенстве обменных интегралов Удо = Удо, парамагнитная добавка не влияет на синглет-триплет-ную динамику РП. [c.68]

Общей характерной особенностью для подавляющего большинства алмазов, а также образцов сплавов является переход их в антиферромагнитное состояние после отжига в интервале температур 1020—1170 К и при наличии максимумов намагниченности после термообработки при 820—1020 К (рис. 161, а). [c.444]

Различие величин Н и Я о показывает, что до намагничивания напряженность локальных полей была приближенно в 2-3 раза больше, чем после намагничивания. Именно таким это различие и должно быть, если первоначальная структура представляет собой систему антиферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, а), а после намагничивания — ферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, б). То и другое состояние устойчиво по отношению к слабым возмущениям ориентации магнитных моментов частиц. Ферромагнитное упорядочение при локализации частиц в узлах кубической решетки эквивалентно системе параллельных цепочек, намагниченных в одном направлении вдоль одной из осей решетю . Анти- [c.666]

Сходным с методом изоморфного замещения для обнаружения или исключения антиферромагнитных взаимодействий является также измерение (с той же целью) веществ в растворах. Во многих случаях измерение магнитных свойств комплекса в растворе может быть столь же эффективным в подавлении этих взаимодействий, как и разбавление в твердом состоянии, а вместе с тем оно осуществляется несравненно проще. Так, антиферромагнитные аномалии, характерные почти для всех простых галогенидов двухвалентных переходных металлов, исчезают при проведении измерений в водных растворах. Однако следует указать на два обстоятельства, связанных с использованием растворов в интересующих [c.407]

А.-ф. может существовать в интервале концентраций от О до 100% (напр., сплавы хром—ванадий, празеодим — неодим). Чаще концентрационная область существования А.-ф. ограничена. Прп охлаждении в А.-ф., которые существуют в широких концентрационных пределах, могут происходить превращения упорядочение (напр., в сплаве медь — золото), расслоение на два твердых раствора с одинаковой кристаллической структурой, но разными периодами решеток (напр., в сплаве хром — молибден), образование промежуточных фаз (напр., в сплаве железо — хром). Эти превращения фиксируются рентгенографически (см. Рентгеноструктурный анализ), сопровождаются изменением электропроводности, теплоемкости, температурного коэфф. линейного расширения и др. Если т-ру снижать, в некоторых А.-ф. (напр., на основе кобальта, гадолиния, хрома) могут происходить магн. превращения (фаза из парамагнитной становится ферро-или антиферромагнитной). При охлаждении до гелиевых т-р (около 4К) возможен переход фазы в сверхпроводящее состояние (см. Сверхпроводимость). [c.53]

Из всех магнитных параметров лишь магнитная восприимчивость обладает способностью характеризовать известные магнитные состояния веществ и минералов диа.магнитное, парамагнитное, антиферромагнитное и ферромагнитное [69]. Учитывая это, для оценки магнитных свойств синтетических алмазов принята структурно-нечувствительная характеристика — удельная магнитная восприимчивость, или, для краткости, магнитная восприимчивость. [c.85]

Термостатирование образцов ЭПР позволяет получить много новой информации спиновой системе и ее взаимодействии с окружением. В первом приближении -фактор, константы сверхтонкого взаимодействия н другие параметры спинового гамильтониана от температуры не зависят. От температуры зависят такие важные параметры, как ширина линии АН, форма линии, а также времена релаксации Т% и Гг. Последние подробно рассматриваются в гл. 11. Некоторые спиновые системы имеют такие короткие времена релаксации, что их можно исследовать только при гелиевых температурах. У других спиновых систем времена релаксации так велики, что они легко насыщаются и для их наблюдения требуются мощности порядка микроватт. Особенно резкие изменения АН, Тх и Гг, формы линии и ее интенсивности происходят при фазовых переходах кристаллов, таких, как плавление и магнитные фазовые переходы (например, переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное). [c.291]

Наблюдается резкое изменение характера температурной зависимости электрического сопротивления и его уменьшение при переходе из парамагнитною в антиферромагнитное состояние (100 К). [c.571]

Температурная зависимость удельного электрического сопротивления поли- н монокристаллического тербия характеризуется перегибом, который соответствует переходу из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Наблюдается также заметная анизотропия удельного электрического сопротивления для монокристаллического тербия. [c.577]

Температурная зависимость удельного электрического сопротивления диспрозия характеризуется перегибом при 175 К, что соответствует переходу из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. [c.580]

Изотопические эффекты при фазовых переходах. В твёрдых телах при изменении температуры или в результате внешнего воздействия (например, в магнитном поле, или под давлением) могут происходить фазовые превращения, например, переход металла из нормального состояния в сверхпроводящее, переход металл-диэлектрик, переход из парамагнитного в магнитоупорядоченное состояние (типа ферро- или антиферромагнитного), переход параэлектрик-сегнетоэлектрик. Замещение одного изотопа другим приводит к смещению фазовой диаграммы материала. Исследование таких эффектов часто позволяет прояснить природу фазовых переходов. Существует огромное количество публикаций на тему изотопических эффектов при фазовых переходах, которое не представляется возможным рассмотреть в данном обзоре. Мы отметим лишь некоторые работы, имеющие определённый (иногда исторический) интерес, отправляя заинтересованного читателя к опубликованным обзорам. [c.93]

При кристаллизации нарушается симметрия относительно параллельных переносов и вращений — элементов группы движений пространства. В большинстве случаев кристаллизация является фазовым переходом первого рода. Однако состояние кристалла инвариантно относительно преобразований группы симметрии кристалла, являющейся подгруппой При структурном фазовом переходе в кристалле менее симметричное состояние уже не инвариантно относительно а лишь относительно подгруппы 1 группы 0. В магнетике с обменными силами (модель Гейзенберга) гамильтониан инвариантен относительно однородного вращения всех спинов системы. Группа симметрии ферро- или антиферромагнитного состояния уже группы симметрии гамильтониана. Действительно, в этом состоянии момент имеет вполне определенное направление. Не меняя его, можно производить лишь вращения вокруг оси, параллельной вектору полного момента. Таким образом первоначальная группа симметрии (Уз вращений в трехмерном пространстве свелась в ре- [c.26]

Как и в случае внутримолекулярного антиферромагнетизма, низшим состоянием антиферромагнитной решетки является состояние с нулевым или минимальным спином, а остальные состояния лежат выше по мере повышения их спинов. При температурах, намного нревышаюш их /, момент приближается к моменту ионов, составляюш,их решетку без антиферромагнитного взаимодействия, и начинает выполняться закон Кюри— Вейсса. В восприимчивости имеется максимум, и можно найти соответствие (по крайней мере приблизительное) и 0 с / и структурой решетки. Однако имеются два существенных отличия между внутри-и межмолекулярным антиферромагнетизмом. Во-первых, у решетки антиферромагнетика имеется четко определенная точка Кюри, и, во-вторых, ниже точки Кюри восприимчивость зависит от напряженности поля. [c.406]

Спектры Мессбауэра метгемэритрина в условиях низкой температуры и сильного магнитного поля, а также величина его магнитной восприимчивости при низкой температуре указывают на то, что железо в этой форме гемэритрина находится в состоянии антиферромагнитного обменного взаимодействия. Малая магнитная восприимчивость при комнатной температуре и величина изомерного сдвига в спектре Мессбауэра, характерная для высокоспинового состояния железа(III), ближе всего подходят к картине сильного ( / 30 см ) антиферромагнитного взаимодействия между двумя атомами железа (III), находящимися в слабом поле лигандов. Это антиферромагнитное обменное взаимодействие, по-видимому, обусловлено сверхобменным взаимодействием через мостиковый лиганд. [c.396]

Сверхпроводимость большинства оксидных высокотемпературных С. связана гл. обр. с проводящими слоями Си-С), роль остальных элементов сводится к сохранению нужной кристаллич. структуры. В С. типа YBa2 uз07 5 замена Y на др. трехвалентные РЗЭ, в т.ч. обладающие магн. св-вами, практически не сказывается на значении Т . В результате, напр, при М = N(1, Зш, 0(1, Ву и Ег, С. переходят в антиферромагн. состояние без разрушения сверхпроводимости (антиферромагнитные С.). [c.297]

Свойства. X.- голубовато-белый металл. Кристаллич. решетка объемноцентрированная кубич. а = 0,28845 нм, z = 2, пространств, группа /тЗт. Прц 312 К (точка Нееля) переходит из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Еще один переход (без изменения структуры) фиксируется при 170-220 К. Т.пл. 1890 °С, т.кип. 2680 °С плотн. 7,19 г/см С 23,3 Дж/(моль -К) ЛН 21 кДж/моль, ЛН 338 кДж/моль S%g 23,6 Дж/(моль-К) ур-ния температурной зависимости давления пара для твердого X. Ig р (мм рт. сг.) = = 11,454 - 22598/Г- 0,406 Ig Г+ 0,781 Г (298 - 2163 К), для жидкого X. Igp (мм рт.ст.) = 9,446- 18204/r+0,1141gT (2163 - 2950 К) температурный коэф. линейного расширения 4,1 10 К теплопроводность 88,6 Вт/(м-К) р 0,15 10" Ом м, температурный коэф. р 3 01 10 К . Парамагнитен, магн. восприимчивость +3,49 10 Модуль нормальной упругости (для отожженного X. высокой чистоты) 288,1 Ша 0 . 410 МПа относит, удлинение 44% твердость по Бринеллю 1060 МПа. X. техн. чистоты хрупок, приобретает пластичность выше 200-250 °С. [c.308]

Единственное исключение из этой закономерности превращение ОЦК -Ре-> ГЦК 5-Ре, происходящее при нагреве выше 911°С, которое лежит в основе термической обработки стали и чугуна. Однако при 1394°С происходит нормальное превращение ГЦК у-Ре -> ОЦК 5-Ре, связанное с термическим расщеплением Зй/ -оболочки. Уникальный переход обусловлен наличием у Ре четьфех не спаренных Зс/- орбиталей, определяющих магнитный. момент на ато.ме Ре, и двух расщепленных Зй -орбиталей. Перекрытие таких Зй -оболочек и обусловливает ОЦК структуру а -Ре при те.мпературах ниже 911°С. Переход а -Ре у-Ре связан Ь ферро.магнитным состояние 1 железа при температурах ниже 768°С и антиферромагнитным состоянием а (Р)-Ре в интервале температур 768-911°С. При 911°С происходит переход антиферро-магнитного ОЦК нм (Р)-Ре в парамагнитное ГЦК у-Ре и, следовательно, это превращение не представляет исключения из общей последовательности переходов. [c.35]

ИОД действием магнитного ноля достаточно высокой напряженности такие вещества переходят в ферромагнитное состояние. Напри.мер, ниже 85 К диспрозий ферромагнитен, а при более высоких температурах он превращается в антиферромагнитную фазу. Под действием енешнего магничного поля ферромагнитное состояпие может быть сохранено ири температурах выше 85 К. вплоть до точки Нееля (179 К). [c.143]

Для ферромагнитного состояния вещества характерно взаимно параллельное, расположение неспаренных спинов электронов, а для антиферромагнитного — расположение, при котором каждый спин окружен спинами, ориентированными антипараллельно по отношению к нему. Возможно существование и таких кристаллов, в которых одни электроны связаны между собой ферромагнитным взаимодействием, а другие — анти-ферромагнитным , но в целом вещество может проявлять ферромагнитные свойства. Такое состояние называют ферримаг-нитным. [c.206]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

Однако возникает вопрос может ли существовать антифер-ромагнитная фаза в полимерах То, что полимер может находиться в антиферромагнитном состоянии, не так уж невероятно. Такой системой могут оказаться два связанных осциллятора. При низких температурах, т. е. при более низких частотах, такая модель колеблется синфазно, но зато при высоких температурах (частотах) наиболее вероятными являются колебания в противофазе. В последнем случае поворотный изомер будет образован колебаниями в фазе и противофазе. [c.48]

Если ядро обладает магнитным полем, наблюдается полное снятие спинового вырождения всех энергетических уровней ядра. Для железа это сверхтонкое магнитное взаимодействие приводит к расщеплению состояний с I, равным 7а и /г, соответственно на 4 и 2 подсостояния. При выполнении соответствующих правил отбора разрешены все 6 переходов, так что спектр должен состоять из 6 линий. Магнитное ноле может быть внутренним, как в случае ферромагнитных или антиферромаг-нитных веществ, или внешним. Наличие внутреннего магнитного поля предполагает магнитное упорядочение, зависящее от температуры и размера частиц. Например, антиферромагнитное упорядочение а-РегОз, проявляющееся в сверхтонком магнитном расщеплении мёссбауэровского спектра, происходит, только если диаметр частиц превышает 26 нм. Веществу с меньшими [c.436]

На рис. 33 представлены спектры ЭПР образца а-СггОз, снятые при различных температурах. Из рисунка можно видеть, что спектр ЭПР появляется при 33° и выше этой температуры его интенсивность возрастает. При комнатной и более низких температурах резонансного поглощения не наблюдается вследствие антиферромагнитного состояния образца [171]. Резонанс р-фазы до некоторой степени похож на резонанс а-СггОз, за исключением двух моментов 1) не наблюдается антиферромагнитной точки Кюри, 2) щирина линии р-фазы на несколько сот гаусс больше, чем ширина линии для а-СггОз, Для а-СггОз ширина линии, обусловленная дипольными полями [73], равна нескольким тысячам гаусс, однако обменные эффекты уменьшают ее до 500 гаусс. Таким образом, резонанс р-фазы интерпретируется как наличие таких групп ионов Сг , в которых имеется достаточное обменное взаимодействие между спинами для сужения линии [157], а частичное размывание линии обусловлено дипольным взаимодействием и )-термом кристаллического поля. [c.94]

Такой переход в антиферромагнитное состояние наблюдался в случае кристаллов ДФПГ при низких температурах на резонанс- [c.141]

Анализ ширины линий ЭПР показал, что в той же области температур, где происходит переход ДФПГ в антиферромагнитное состояние, линия поглощения сильно уширяется. Однако вплоть до Т = 0,35° К, т. е. в парамагнитной области, ширина линии ЭПР в ДФПГ хорошо описывается теорией обменного сужения Андерсона — Вейса (9]. Ранее, в гл. I уже говорилось об этой теории. Андерсон и Вейс рассмотрели модель произвольной модуляции резонансной частоты частотой обменных взаимодействий. Анализ этой математической модели приводит к следующему соотношению между частотой обмена е и наблюдаемой шириной линии (в частотных единицах) Асо [c.142]

Рис. 30.2. Зависимость числа нейтронов N, рассеянных на угол 9, (нейтронограммы) для МпРг в парамагнитном Т = 295° К) и аитиферромагнитном (Т = 23° К) состояниях [14]. Пики (100) и (201), запрещенные при ядерном рассеянии, разрешены при магнитном рассеянии и появляются при переходе в антиферромагнитное состояние.

Как правило, в органических парамагнетиках, обладающих значительной величиной обменного взаимодействия, магнитного упорядочения, характерного для неорганических веществ, не наблюдается. Объяснение этого явления можно найти, например, в работе [42]. Однако имеются косвенные свидетельства о существовании антиферромагнитного упорядочения в двух органических кристаллах иодиде дибензолхрома иа-дифе-нил Р-пикрилгидразиле (ДФПГ). Антиферромагнитное упорядоче ние в йодиде дибензолхрома обнаружено при Т < 0,75°К по температурной зависимости сигнала ЯМР на протонах [28]. Переход в антиферромагнитное состояние при Т = 0,2 0,3°К обнаружен в ДФПГ по уменьшению интегральной интенсивности электронного парамагнитного резонансного поглощения [27]. [c.605]

К, тулия — 38 К. В К. т. некоторых материалов (напр., мн. редкоземельных металлов) происходит переход в антиферромагнитное состояние. При более высокой т-ре (Нееля точке) это состояние разрушается и осуществляется переход в неупорядоченное состояние. Ниже К. т. электр. диполи в сегнетоэлект-риках ориентированы параллельно, в антисегнетоэлектриках — антипараллельно. У сегнетовой соли К. т. составляет 297 К (верхняя) и 255 К (нижняя), у титаната бария — 391 К, ортофосфата калия — 122 К, цирко-ната свинца — 503 К, ниобата натрия — 911 К. Вблизи К. т. ярко выражены аномалии физ. свойств. В точке Кюри первого рода можно определить скачки энтропии, параметров решетки, намагниченности и т. д. В К. т. второго рода наблюдаются пики теплоемкости, магнитной восприимчивости, критического рассеяния нейтронов, диэлектрической проницаемости, скачки упругих модулей, коэфф. термического расширения, аномалии кинетических коэффициентов. На их измерении основаны методы определения точки Кюри. [c.673]

Антиферромагнетизм впервые наблюдался Бизеттом, Сквайром и Цаем [45] на окиси марганца, хотя Неэль и Биттер [46] еще до этого произвели теоретический расчет антиферромагнитного состояния. Точно так же как ферромагнетизм характеризуется параллельным расположением электронных спинов, антиферромагнетизм характеризуется антипараллельным расположением спинов. Ферромагнетизм имеет место при положительном обменном интеграле / когда же обменный интеграл отрицателен, возникает антиферромагнетизм. Так как здесь в упорядоченном состоянии электронные спины расположены антипараллельно, то в точке Кюри восприимчивость будет достигать максимального значения, и ниже точки Кюри намагниченность будет уменьшаться. Эта закономерность дает наиболее простой метод для обнаружения антиферромагнетизма. Температурная зависимость намагниченности различных типов веществ показана на рис. 11. [c.198]

Степень упорядочения сплава, в свою очередь, зависит от рамера включений, так как известно [228], что в зависимости от толщины пленки металла, который в массивном состоянии является ферромагнетиком, может устанавливаться как ферромагнитное, так и антиферромагнитное упорядочение. [c.85]

До температуры 0,08 К у хрома не обнаружена сверхпроводимость. В термопаре хром — платина хром проявляет положительную т. э. д с. по отношению к платине при температурах выше 293 К. Абсолютный коэффициент т. э. д. с. е претерпевает резкое изменение около 313 К. Т. э. д. с. пары хром — платина при 373 К достигает 2,5 мВ. Постоянная Холла при комнатной температуре 7 =-t-3,63-10 ° муКл. Магнитная восприимчивость х хрома возрастает с ростом температуры. При 273 К она составляет -t-3,5-10- , а при 1713 К -(-4,3-10-5. Температура Нееля для хрома 7 дг = 312 К ниже этой температуры хром переходит из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. Работа выхода электронов ф=4,58 эВ для поликристаллического материала. Работа выхода для граии монокристалла (111) равна 3,88 эВ, для грани (110) ф=4,70 эВ, для грани (112) ф=4,05 эВ. [c.370]

Тербий — ферромагнетик. Магнитная восприимчивость а=ТЬ при комнатной температуре х = + 12Ю-10 . Температура перехода в ферро-магнигное состояние (точка Кюри) Тк=221 К. Температура перехода в антиферромагнитное состояние (точка Нееля) Тк=229 К. [c.577]

Антиферромагнитная модель Гейзенберга (/>0, взаимодействуют ближайшие соседи) отличается рядом особенностей. Основное ее состояние не может быть охарактеризовано точными значениями проекций спина в каждом узле, так как такое состояние является стахщонарным только в том случае, когда все 8г равны 5. Для антиферромагнетика такое состояние соответствует максимально возможной энергии. Точного доказательства существования подрешеток в трехмерном гейзенберговском антиферромагнетике не существует. Расчет по методу Хартри показывает (см., например, [21]),, что в основном состоянии можно выделить две подрешетки, так что в первой из них спины направлены преимущественно вверх , а во второй — вниз . Каждый узел первой подрешетки окружен узлами второй. Можно ввести моменты подрешеток М1, Мг. Полный момент решетки М = М1 + Мг в основном состоянии равен нулю. Далекий порядок характеризуется величинами М1 = —Мгг. Удобно ввести другую характеристику далекого порядка Ь = М1 — Мг. При достаточно малых температурах Л/ = О, а Ьг уменьшается с ростом температуры. Так же, как и в ферромагнетике, при Г > / величина = О и порядок разрушается. [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология