Ориентиры магнитные

Жидкокристаллические растворители относятся к особому типу веществ и обладают рядом удивительных свойств. В веществе, которое находится в жидкокристаллическом состоянии, существует высокая степень дальнего порядка. Конечно, это не твердые вещества, но время от времени в жидкокристаллической фазе возникают области упорядоченности молекул. Это не случайно длинным молекулам выгоднее расположиться в одну линию. Они располагаются пучками и одновременно захватывают растворенные вещества, ориентируя их вдоль этих пучков. Конечно, эти образования очень быстро разрушаются и возникают в другом месте. Под действием внешних факторов, таких как электрическое и магнитное поля, может образоваться более устойчивая структура с дальним порядком. Если поместить жидкокристаллическое вещество в межполюсный зазор включенного ЯМР-спектрометра, то молекулы, образующие это вещество, будут располагаться более или менее упорядоченно. Они будут ориентированы магнитным полем. И вместе с собой они сориентируют растворенные молекулы. К чему это приведет Из теории спин-спинового взаимодействия известно, что прямое спин-спиновое взаимодействие в жидкостях не наблюдается, из-за усреднения до нуля тепловыми движениями. Его можно наблюдать только в кристаллическом состоянии. В жидкокристаллическом растворителе молекулы растворенного в нем вещества будут иметь некоторые предпочтительные ориентации в магнитном поле. В этом случае начинают проявляться прямые спин-спиновые взаимодействия. В молекуле бензола шесть протонов. Все они начинают взаимодействовать между собой и будет получаться картина, отвечающая сложному спин-спиновому взаимодействию. Спектр, получающийся при [c.113]

Спиновое квантовое число, s может иметь только два значения + /2 и — /2 (это зависит от того, параллельно или антипараллельно магнитному полю, обусловленному движением электрона вокруг ядра, ориентируется магнитное поле спина электрона). [c.95]

Суть спин-спинового взаимодействия состоит в следующем. Пусть ядро какого-либо атома в молекуле имеет спиновый магнитный момент Мяд фО. Магнитное поле, создаваемое этим моментом, ориентирует магнитные моменты электронов, окружающих ядро (парамагнитный эффект). Ориентированные в одном направлении магнитные моменты электронов, в свою очередь, создают определенным образом на-.правленное магнитное поле. Если в молекуле есть другое ядро с М ял то его магнитный момент ориентирован в соответствии с направлением магнитного поля электронов, а так как это магнитное поле направлено вдоль поля первого [c.126]

Внешнее магнитное поле стремится ориентировать магнитный момент параллельно или антипараллельно направлению этого поля Однако из-за наличия у ядра механического момента в результате взаимодействия с магнитным полем ось вращения ядра описывает коническую поверхность вокруг направления внешнего поля, как показано на рис. 3-1. Движение такого типа называется прецессией. Примером гироскопического движения этого типа может служить поведение обыкновенного волчка, который начинает прецессировать. если его первоначально запустили с направлением оси вращения, отличным от направления гравитационного поля земли. Как будет видно из дальнейшего изложения, частота прецессии является одним из основных параметров, описывающих явление ядерного магнитного резонанса. [c.70]

Спиновое квантовое число т, обусловлено вращением (спином) электрона вокруг собственной оси. При этом вращение может происходить как по ходу часовой стрелки, так и против (рис. 5). Соответственно, и спиновое квантовое число может принимать только два значения +7г и — /а, в зависимости от того, параллельно или антипараллельно магнитному полю, обусловленному движением электрона вокруг ядра, ориентируется магнитное поле спина электрона. [c.35]

Смектические жидкие кристаллы из-за своей большой вязкости не ориентируются магнитным полем до 30 000 гаусс. Однако ориентировать смектическое вещество можно, охлаждая изотропный расплав в магнитном поле. Оптическая ось жидкого монокристалла оказывается направленной параллельно полю, т. е. так же, как и в случае нематического вещества. При выключении поля ориентация препарата сохраняется, чего нет в нематических препаратах. [c.99]

Для примера на рис. 11.2, а показана структура перекисного радикала и дано отнесение его орбиталей. Если ориентировать магнитное поле относительно выбранной системы молекулярных осей, то компоненты -фактора относительно этих осей будут разными [c.23]

Вещество ориентировалось магнитными и электрическими полями. Функция Q (гг) была получена расчетным путем, а также с помощью оптического Фурье-преобразования рентгенограммы в лазерном луче [19-21]. [c.20]

Между соседними магнитно-активными атомами в кристаллической решетке существует элеетрическое обменное взаимодействие, имеющее квантово-механическую природу. Силы обменного взаимодействия стремятся ориентировать магнитные моменты соседних атомов в одном направлении (параллельно или антипараллельно), но этому препятствует тепловое движение, которое дезориентирует магнитные моменты атома. Мерой сил обменного взаимодействия является обменный интеграл 2 (рисунок 1.3.3), величина и знак которого зависят от отношения межатомного расстояния а к радиусу г незаполненной оболочки. При а/г>Ъ обменный интеграл положителен и силы обменного взаимодействия стремятся выстроить магнитные моменты соседних атомов параллельно. [c.22]

В некоторых соединениях, у которых магнитные моменты соседних атомов неодинаковы по величине, отрицательное обменное взаимодействие также ориентирует магнитные моменты соседних атомов антипараллельно, но при этом полной компенсации не происходит (рисунок 1.3.4, г). Такие вещества назьгааются ферршшгнитными. По свойствам они весьма близки к ферромагнитным (х ) [c.24]

Отделение интенсивности магнитного рассеяния от суммарного ядерного и магнитного на нейтронограммах можно провести, либо рассчитав интенсивность ядерного рассеяния по известной (из других дифракционных методов) кристаллохимической структуре образца и вычтя ее из суммарной интенсивности, либо сопоставив нейтронограммы, снятые при температурах выше и ниже точки Кюри (Нееля). Наконец, для ферромагнетиков можно снять нейтронограмму без и с магнитным полем, которое так ориентирует магнитные моменты доменов [параллельно вектору рассеяния, см. (11.5)], что интенсивность кагнитного рассеяния равна нулю. [c.312]

Если поместить пробное тело в постоянное ориентирующее магнитное поле Я и одновременно наложить переменное магнитное поле Япер, перпендикулярное ориентирующему ядро полю Я, то при частоте переменного поля Ядер, равной ларморовской частоте, можно наблюдать резонансное поглощение и резонансное рассеяние энергии пробным телом, соответствующее переходам с энергией АШт на высшие энергетические уровни. [c.267]

В некоторых отношениях ядра можно рассматривать как стержневые магниты с истинными магнитными моментами, передаваемыми уравнением (13.3). Если поместить ядро в однородное внешнее магнитное поле, оно, как и любой другой магнит, будет испытывать действие крутильного момента, стремящегося ориентировать магнитную ось вдоль направления внешнего поля. Однако, поскольку ядерный магнит обладает спиновым угловым моментом, ядро будет проявлять также свойства гироскопа в поле тяготения. Точно так же, как вращающийся волчок, нрецессирует под действием крутильного момента, создаваемого полем тяготения, ядро будет прецессировать под влиянием крутильного момента, порождаемого магнитным полем. Частота Уо, с которой магнитная ось ядра прецессирует относительно направления внешнего магнитного ноля, называется лар-моровской частотой. [c.269]

В только что приведенных рассуждениях принималось, что орбитальное движение и спин ориентируются по отношению к направлению магнитного поля независимо друг от друга. Это оказывается справедливым, если магнитное поле достаточно сильно. В слабом магнитном поле спин обыкновенно ориентируется магнитным полем, образуемым орбитальным движением электрона, а затем спин-орбитальная комбинация ориентируется внешним полем. В атоме с несколькими электронами орбиты обычно ориентируются, в первую очередь, по отношению друг к другу и дают равнодействующий орбитальный магнитный момент. Подобным же образом образуется и равнодействующий спин-момент, ориентированный равнодействующим магнитным полем, возникающим в результате орбитального движения, а все в целом, наконец, ориентируется по отношению к внешнему полю. Это правило, известное под названием сочетания Рессэла-Саундерса, являгтся приближенным описанием истинных магнитных взаимодействий во многих атомах, хорошо объясняющим особенности их спектров. Для наших целей наибольший интерес представляет число состояний, обладающих близкими по величине энергиями, которое может быть найдено без знания деталей взаимодействия между различнььми орбитальными движениями и спинами в сложном атоме. [c.87]

Для создания такого режима деформирования в отсутствие ориентирующего магнитного поля было предложено оригинальное устройство, представляющее собой две емкости, соединенные рабочим и воздушным каналами [82]. Течение раствора в таком приборе осуществляется вследствие разницы уровней в сообщающихся сосудах (емкостях), кото) ая задается наклоном предметного столика микроскопа и поворотом плоской кюветы на столике. Напряжение сдвига в предложенной схеме эксперимента рассчитывается по перепаду давления (при заданном зазоре), а скорость деформации — по линейной скорости перемещения какого-либо репера, в качестве которого может быть выбрана дисинклянация, неоднородность и т.д. Достоинством такой схемы является возможность реализации очень низких напряжений сдвига (<0,1 Па), а недостатком — постепенное снижение напряжения т в процессе измерения и необходимость для регистрации т периодического установления кюветы в горязонтальное положение. [c.203]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология