Интенсивность магнитного

Направление и интенсивность магнитного поля определяются плотностью магнитного потока — вектором магнитной индукции В (В-с/м ). [c.205]

В соленоиде (5) (см. рис. 3.16), длина которого значительно больше диаметра, размещены три обмотки, из которых две (А) и (В) соединены последовательно навстречу друг другу.. При возбуждении соленоида (5) переменным током напряжение в обмотке (С) пропорционально первой производной по времени от напряжения магнитного поля внутри соленоида. Напряжение, снимаемое с двух последовательно включенных обмоток при наличии в них одинакового количества витков, равно нулю. Вставляя в одну из измерительных обмоток (А и В) ферромагнитный материал (Р), создают напряжение, пропорциональное первой производной по времени интенсивности магнитного поля, создаваемого в образце. При подаче полученных напряжений в интегрирующие цепи их усилении и подключении к отклоняющим пластинам электронно-лучевой трубки становится виден цикл намагничивания. Интенсивность магнитного поля )и с достаточным приближением пропорциональна создавшейся в стали магнитной индукции В. [c.81]

Эффективность электронно-ядерных спин-спиновых и спин-орбитальных взаимодействий зависит от интенсивности магнитного поля. Эти взаимодействия обусловливают влияние поля на химические процессы, скорость которых зависит от заселенности определенных спиновых состояний системы. [c.483]

Рассмотрим, как изменяется напряженность электрического поля в любой точке внутри и вне токопроводящего кольца. Воспользуемся законом Ампера, согласно которому интенсивность магнитного поля в любой точке Р составляет [c.427]

В качестве соотношения, определяющего смысл и количественную меру интенсивности магнитного поля— магнитной индукции В, — можно использовать выражение для силы Лоренца Г. Эта сила, согласно формуле (3.9.46), действует только на движущийся заряд Q и зависит от скорости его движения V [c.653]

Вектор напряженности намагничивающего поля Яр можно разложить на составляющие Я1 и Я2 (рис. 3.3). Составляющая Я2 на формирование поля дефекта оказывает незначительное влияние. Поле рассеяния формируется под действием составляющей Я1, поэтому для обеспечения высокой чувствительности контроля при уменьшении угла а необходимо сохранить заданное значение составляющей Я1 путем увеличения намагничивающего поля Яр. При этом вектор Яр равен заданному значению Я1, умноженному на sin а. Так, например, если заданное значение Я1 = 30 А/см, то при а =10° Яр = 174 А/см (табл. 3.1). Однако при магнитопорошковом контроле следует иметь в виду, что при Яр > 150 А/см необходимо уменьшать концентрацию порошка в суспензии для предотвращения интенсивной магнитной коагуляции. [c.325]

На рис. 4.8 - 4.15 приведены картины магнитной коагуляции частиц при различных концентрациях стандартного черного порошка, напряженности поля и длительности воздействия его на суспензию. Длина цепочек существенно зависит от напряженности магнитного поля. При напряженности более 50 А/см цепочки имеют вид длинных нитей. После снятия поля картина приобретает вид переплетающихся нитей, а после последующего перемешивания суспензии отдельные части цепочек соединяются разноименными магнитными полюсами с образованием конгломератов в виде хлопьев. В результате выявляющая способность такой суспензии значительно снижается. Контроль в приложенном поле при интенсивной магнитной коагуляции часто не позволяет выявить даже крупные дефекты. При выборе типа суспензии необходимо учитывать все факторы, влияющие на интенсивность магнитной коагуляции. [c.354]

Магнитная коагуляция оказывает существенное влияние на выявляемость дефектов. При концентрации порошка (ТУ 6-14-1009-87) в керосиновой суспензии 20 г/л и напряженности Я . = 100. .. 150 А/см происходит интенсивная магнитная коагуляция, при которой основная масса частиц соединяется в цепочки - нити (см. рис. 4.10 4.14). [c.359]

Интенсивная магнитная коагуляция делает индикаторные рисунки нечеткими, обусловливает значительный фон из порошка, что затрудняет расшифровку осаждений порошка - индикаторных рисунков, [c.359]

Короткие цепочки (длиной 0,01. .. 0,1 мм) позволяют получить четкий рисунок над дефектами с большим градиентом поля (усталостными, шлифовочными трещинами, волосовинами и т.д.). Они слабо осаждаются в полях малого градиента (рисками, наклепом и др.). На рис. 4.18 и 4.19 показаны трещины на деталях, выявленные при нормальной магнитной коагуляции, и осаждение порошка по рискам при интенсивной магнитной коагуляции. Интенсивная коагуляция затрудняет обнаружение дефектов. [c.360]

На интенсивность магнитной коагуляции оказывают влияние следующие факторы концентрация порошка, его дисперсность, магнитные характеристики, предыдущее магнитное состояние порошка, вязкость дисперсионной среды, напряженность и градиент поля, длительность его действия, автокоагуляция. Изменяя параметры этих факторов или соответственно учитывая их, можно добиться оптимального состава магнитной суспензии при проверке магнитопорошковым методом конкретных объектов. [c.360]

В поисках рациональных путей уменьшения трения и износа трущихся деталей делаются попытки решения этой проблемы и механическим путем без использования какой-либо смазки. Разрабатываются системы, в которых трение устраняется электромагнитным или электростатическим подвешиванием соприкасающихся поверхностей трения. В магнитных подшипниках магнитное поле позволяет осуществить плавание вала в его опоре. Величина допустимой нагрузки зависит от интенсивности магнитного поля и конструкции подшипника. Ведутся также работы по созданию магнитогидродинамических подшипников. В этих подшипниках осуществляется взаимодействие электропроводных смазывающих жидкостей, например жидких металлов с магнитным полем. [c.76]

Отсюда следует, что при обратимом изменении интенсивности магнитного поля [c.148]

Скрытая теплота обратимого изотермического увеличения интенсивности магнитного поля отрицательна эта теплота положительна при обратимом изотермическом уменьшении интенсивности поля. [c.148]

В ряде работ показано [50], что эффект осаждения частиц е магнитном поле достигается за счет развития в пылегазовом потоке интенсивной магнитной коагуляции, при которой образуются агрегаты ферромагнитных частиц, ориентированных вдоль силовых линий поля (агрегаты достигают длины 10— 50 мм). [c.117]

Сухие магнитные сепараторы для обогащения и очистки. Сухие магнитные сепараторы подразделяются по интенсивности магнитного поля, которое они могут создать, на сепараторы с сильным, средним и слабым магнитными полями, а также высокоскоростные и высоко- [c.364]

Намагниченное тело способно вызвать магнетизм в других телах, если их внести в некоторую область, окружающую магнит. Эта область называется магнитным полем. Интенсивность магнитного поля (т. е. его напряженность) определяется значением силы, которая действует на помещенный в него единичный магнитный заряд. Единицей напряженности магнитного поля служит эрстед . [c.169]

Спектры ЭПР. Этот вид спектроскопии, в отличие от метода ядерного резонанса, связан с магнитным резонансом непарных электронов. В интенсивном магнитном поле нормальный энергетический уровень электронов меняется так, что энергетический переход наблюдается в микроволновой области. Эта область представляет собой часть электромагнитного спектра, которая находится между дальней инфракрасной и радиочастотной областями, т. е. в области частот от 0,1 до 30 см. Используемая при этом аппаратура аналогична аппаратуре, употребляемой при измерении спектров ЯМР. [c.53]

Интенсивность магнитного поля гаусс Удельная магнитная восприимчивость Х10 [c.466]

Важную информацию об электронных состояниях в молекуле дают метод электронного парамагнитного (или спинового) резонанса (сокращенно обозначаемый как ЭПР или ЭСР) и метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Принцип обоих методов один и тот же в сильном магнитном поле снимается спиновое вырождение состояний. Переходы,. которые происходят между возникающими состояниями, можно, наблюдать в микроволновой (ЭПР) или радиочастотной (ЯМР) областях. Приборы конструируются таким образом, чтобы вместо непрерывного изменения длины волн излучения непрерывно изменялась интенсивность магнитного поля с целью определения тех значений интенсивности, при кото рых поглощение излучения обусловлено резонансом. [c.117]

Этот метод применяется для исследования комплексов металлов, обладающих неспаренными электронами. В сильном магнитном поле снимается спиновое вырождение электронных состояний данного комплексного соединения. Энергия перехода между образовавшимися таким образом новыми состояниями пропорциональна интенсивности магнитного поля и фактору Ланде g, который представляет собой фундаментальную величину, получаемую методом ЭПР-спектроскопии. В случае атома в газообразном со- [c.117]

Интенсивность магнитного поля гаусс Удельная магнитная восприимчивость X 109 Год Литературный источник [c.257]

НЫМ движением) электрического заряда при переходе из начального в конечное состояние. Оператор преобразуется как вращение, т. е. можно считать, что интенсивность магнитного дипольного перехода обусловлена вращением электронной плотности. Как трансляция, так и вращение являются двухмерными процессами, протекающими одинаково в каждом из энантиомеров. [c.168]

Кабелеискатель состоит из генератора низкой частоты и искателя. Принцип действия прибора основан на определении интенсивности магнитного поля в раз-пых точках трассы кабеля при помощи искателя. Магнитное поле вокруг кабеля создается переменным током звуковой частоты генератора, подключаемого к одной из жил кабеля и к земле. [c.258]

Когда мы выше кратко обсуждали релаксационные процессы, было отмечено, что релаксация связана с осцилляцией магнитных полей внутри образца. Парамагнитные ионы обладают большими магнитными моментами вследствие наличия у них неспаренных электронов и потому создают на соседних ядрах интенсивные магнитные поля. Важно, каким образом осциллируют эти поля. Рассмотрим ядро, связанное с парамагнитным ионом металла, и пусть имеется какой-то процесс, который устраняет создаваемое им поле в среднем каждые 10 - с. Другими словами, на это ядро действует поле, флуктуирующее с частотой 1(Кс . Это среднее время, в течение которого происходит затухание поля, называют временем корреляции -Сс.. Однако, чтобы это поле индуцировало релаксацию ядра, необходимо, чтобы его осцилляции содержали,частоту, равную резонансной частоте ядра. Можно построить корреляционную функцию, которая связывает среднее время корреляции с компонентой, соответствующей резонансной частоте ю,. [c.380]

Как уже указывалось, для того чтобы процесс предиссоциации был возможен, необходимо соблюдение правил отбора. Эти правила могут быть нарушены путем помещения молекулы в электрическое или магнитное поле. Так, например, флюоресценция паров иода, возбужденных зеленой ртутной линией, может быть нотушена достаточно интенсивным магнитным полем. Как показывают опыты, а также характер потенциальных кривых, при этом происходит диссоциация молекулы иода на атомы. При отсутствии магнитного поля этот процесс запрещен правилами отбора. При наложении магнитного ноля в данном случае снимается правило, требующее постоянства момента количества движения (Д/=0), и вследствие этого становится возможной предиссоциация. Такое явление получило название магнитного тушения флюоресценции. [c.70]

В преобразователях с доменной связью используют тонкую магнитную пленку, на которую воздействует магнитный рельеф, что приводит к образованию в соответствуюгшк местах шшиндрических магнитных доменов. Считывание информации о распределении интенсивности магнитного поля в контролируемой зоне осуществляется с помощью провохшико-вых или ферромагнитных аппликаций, нанесенных на поверхность пленки. [c.143]

Соединение частиц в цепочки происходит еще до оседания их над дефектом под действием внешнего намагничивающего поля или поля полюсов детали. На рис. 1.37 показаны частицы, соединившиеся в цепочки в небольшом объеме над деталью, пофуженной в суспензию. Накопление порошка над дефектами происходит в основном частицами, соединенными в цепочки, и отдельными частицами. Поэтому выявляемость дефектов непосредственно связана с интенсивностью магнитной коагуляции. [c.256]

Таким образом, магнитная коагуляция играет двоякую роль при оптимальной интенсивности она повьшгает выявляемость дефектов, так как сила поля дефекта, действующая на цепочечную частицу, больше сил, действующих на отдельные частицы при высокой же интенсивности магнитной коагуляции выявляемость дефектов уменьшается из-за низкой чувствительности длинных цепочек к магнитным полям мелких дефектов и значительного фона из частиц порошка, образующегося на проверяемой поверхности. [c.361]

Рассмотрим какое-нибудь парамагнитное тело D в магнитном поле, напряжение которого Я. Пусть Я изменится на ,Я при постоянной температуре. Аналогично тому, что было сказано относительно диполей в 7, 1, 5°, при увеличении интенсивности магнитного поля (т. е. при Я > 0) элементарные магниты становятся более параллельными направлению магнитного поля, вследствие этого степень беспорядка в расположении уменьшается между тем при i = onst степень беспорядка в движении не изменяется. Таким образом, при = onst [c.148]

Помимо термического пинч-эффекта, возникает и магнитный пинч-эффект , еще больше повышающий температуру дуги. Под действием наведенного магнитного поля параллельные потоки взаимно притягиваются. Термический пиич-эффект увеличивает плотность противоположно направленных потоков электронов и ионов, что пр иводит к увеличению интенсивности магнитного поля, индуцируемого этими потоками. Это в свою очередь вызывает еще большее сжатие и повышение плотности дуги в результате подводимая мощность концентрируется в дуге весьма малого диаметра и, таким образом, образуется чрезвычайно горячая плазма. Термический и магнитный пинч-эффекты ограничивают диаметр шнура или столба разряда, отрывая его от стенок, что создает возможность продолжительной непрерывной работы горячей струи плазмы без опасности плавления стенок камеры. [c.325]

В связи с тем, что нейтрон обладает собственным спином, он может, взаимодействуя с нескомпенсирован-ными спинами электронов частично заполненных уровней, испытывать так называемое магнитное рассеяние. Ясно, что амплитуда этого рассеяния зависит от взаимной ориентации магнитного момента атома и спина нейтрона. Амплитуда положительна при параллельном их положении и отрицательна при антипараллельном. Следовательно, при беспорядочной ориентации магнитных моментов атомов суммарная интенсивность магнитного рассеяния равна нулю. В случае, если магнитные моменты атомов (спиновые моменты оболочек) ориентированы параллельно, амплитуда магнитного рассеяния атомом неполяризованного пучка нейтронов, усредненная по всем ориентациям спина нейтрона и вектора рассеяния, равна [c.296]

Отделение интенсивности магнитного рассеяния от суммарного ядерного и магнитного на нейтронограммах можно провести, либо рассчитав интенсивность ядерного рассеяния по известной (из других дифракционных методов) кристаллохимической структуре образца и вычтя ее из суммарной интенсивности, либо сопоставив нейтронограммы, снятые при температурах выше и ниже точки Кюри (Нееля). Наконец, для ферромагнетиков можно снять нейтронограмму без и с магнитным полем, которое так ориентирует магнитные моменты доменов [параллельно вектору рассеяния, см. (11.5)], что интенсивность кагнитного рассеяния равна нулю. [c.312]

Помимо дифференциальной аэрации, на коррозшо влияют неодинаковые физико-хилшческие условия, в которых находятся отдельные участки металлического образца (разная интенсивность магнитного [c.300]

Ликоудис [Л. 65] показал, что решение для вязкой области течения может быть согласовано с невязким потоком подбором средней интенсивности магнитного поля. При этом необходимо предположить, что проводимость и плотность постоянны в невязком потоке. Это допущение вполне правомерно при гиперзвуковых полетах на высоте не более 60 000 м. Для нас, однако, более удобно рассматривать окрестность критической точки, начиная с области невязкого течения. Вязкая область затем может быть исследована с помощью стандартных методов теории пограничного сл оя. [c.53]

Два ИЗ НИХ индуцируются магнитной компонентой СВЧ-поля и два — электрической компонентой. Поскольку электрические дппольные переходы интенсивнее магнитных дипольных переходов приблизительно на 2—3 порядка, наблюдаются переходы первого типа. Таким образом, резонатор должен быть построен так, чтобы молекулы газа могли находиться в областях с большими значениями Е. С этой целью используется цилиндрический резонатор Нои (рис. 2-4) с большим отверстием для образца. До сих пор мы не учитывали возможность сверхтонкого расщепления, обусловленного ядрами с ненулевым спином. Однако существует ряд примеров такого расщепления, например N0 и СЮ. [c.378]

Влияние некоторых веществ на плоскость колебаний поляризованного света известно давно и обозначается как оптическая активность. Причина оптической активности может быть различной. Некоторые неорганические вещества оптически активны только в твердом состоянии, в расплаве или в растворе их оптическая активность исчезает, следовательно, она связана с их кристаллической структурой. В других случаях наблюдают вращение плоскости колебаний поляризованного света при прохождении луча через соединение при наложении сильного магнитного поля. Угол вращения пропорционален интенсивности магнитного поля, и, следовательно, оптическая активность является временным свойством. Некоторые органические вещества оптически активны в жидком состоянии, в растворе и даже в газовой фазе, как это было показано Био в 1815 г. Таким образом, оптическая активность соединений — это свойство самих молекул и она должна определяться их хиральной структурой. Исходя из этих предпосылок, Ле Бель и Вант-Гофф предложили теорию, согласно которой молекулы являются трехмерными структурами, и заложили основы представлений о пространственном строении органических соединений, которые общеприняты в настоящее время. [c.14]