Ферромагнетики

Рис. 11.2. Температурная зависимость магнитной восприимчивости ферромагнетика (I), парамагнетика (2) и антиферромагнетика (3).

Магнитострикционный эффект — это изменение размеров ферромагнитного материала, помещенного в переменное магнитное поле. У большинства ферромагнетиков относительные деформации малы, но у никеля, пермендюра и ферритов они достаточно большие. Трансдуцер сделан из листов соответствующего ферромагнитного материала, листы выштампованы по определенной форме и собраны в пакет. На рис. 1.18 показана типичная форма пакета и отдельного листа. [c.47]

На основании сказанного можно сделать вывод о том, что на равномерность теплогенерации при постоянных диаметре проводника и частоте f главное влияние оказывает зависимость магнитной проницаемости от температуры и напряженности магнитного поля. В этом отношении нагрев меди и других парамагнетиков существенно отличается от нагрева ферромагнетиков, ибо, как указывалось, для парамагнетиков напряженность магнитного поля не оказывает влияния на магнитную проницаемость. Учитывая, что температура влияет на удельное сопротивление и магнитную проницаемость [c.213]

Температура, при которой на кривой температурной зависимости X для антиферромагнетика появляется максимум, называется температурой Нееля. Температура, при которой на кривой температурной зависимости X ферромагнетика появляется излом, называется температурой [c.132]

Удельное сопротивление материала не зависит от напряженности магнитного и электрического полей, а зависит только от температуры в отличие от магнитной проницаемости, зависящей для ферромагнетиков не только от температуры, но и от напряженности магнитного поля. [c.212]

Если введение ферромагнетиков и/или намагничивание затруднены, следует воспользоваться взаимодействием внешнего электромагнитного поля с контактно подведенными и/или неконтактно индуцированными токами или взаимодействием этих токов между собой. [c.110]

Парамагнетизм. Ферромагнетики. Магнитный гистерезис, температура Кюри. Домены, спиновая природа ферромагнетизма. [c.165]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек ФП 2-го рода наблюдаются специфические явления, называемые критическими рост сжимаемости вещества в окрестностях критической точки равновесия жидкость - газ возрастание магнитной восприимчивости и диэлектрической проницаемости в окрестностях точки Кюри ферромагнетиков и сегнетоэлектриков замедление взаимной диффузии веществ вблизи критической точки растворов и уменьшение коэффициента температуропроводности вблизи критической точки чистой жидкости аномально большое поглощения звука критическая опалесценция (резкое усиление рассеяния света) и др. Во всех случаях наблюдается аномалия теплоемкости Эти явления связаны с аномальным ростом флуктуаций и их взаимодействием (корреляцией). Поэтому критическую область определяют как область больших флуктуаций. [c.21]

Магнетики делятся на диа-пара- и ферромагнетики. Количественной характеристикой магнетиков является вектор намагниченности М (аналогичный вектору поляризации Р диэлектриков), определяемый выражением [c.38]

При увеличении температуры ферромагнетика намагниченность его уменьшается, а при достижении некоторой критической температуры Тс (точки Кюри) он превращается в парамагнетик. [c.38]

В этом случае при конструировании печей-теплогенераторов используется способность переменного тока создавать переменное магнитное поле и как следствие индуцировать в материалах, обладающих маг- нитной проницаемостью, токи, в частности вихревые (токи Фуко), характеризующиеся движением свободных элект- 2 ронов по замкнутым контурам. С точки зрения магнитной проницаемости все тела разделяются на два класса ферромагнетики (железо, сталь, чугун, никель, кобальт и неко-горые сплавы) и парамагнетики. Магнитная проницаемость различных парамагнетиков маЛо отличается и при практических расчетах принимается равной и—1-10 Г/м, т. е. близкой к магнитной проницаемости вакуума ()11а= 1,256-10 Г/м). [c.204]

Для ферромагнетиков магнитная проницаемость различна, зависит от напряженности магнитного поля и на 2—4 порядка -выше, чем для вакуума. [c.204]

При индукционном нагреве полноту использования электроэнергии можно обеспечить двумя способами экранированием с помощью совершенного ферромагнетика (печи i железным сердечником) или уменьшением длины волны за счет увеличения частоты тока. Чем больше частота тока, тем более неравномерна теплогенерация по сечению тела, обусловливающая перегрев поверхности тела по сравнению с его центром. Ферромагнетики при температурах ниже точки Кюри в значительно большей степени склонны к неравномерности теплогенерации, чем парамагнетики. Изменение температуры при нагреве тела вызывает непрерывное изменение удельного сопротивления и магнитной проницаемости, вследствие чего изменяются магнитное поле и условия теплогенерации. Практически это обычно приводит к увеличению плотности тока у поверхности тела и к интенсификации теплогенерации в этом слое. Если поставлена задача минимизировать время нагрева массивного тела, то частота тока должна быть тем меньше, чем больше диаметр тела и меньше его теплопроводность. [c.239]

Измерители магнитных шумов. При намагничивании и перемагничивании ферромагнетиков наряду с плавным (обратимым) процессами изменения магнитного состояния материала значительную роль играют процессы скачкообразного изменения намагниченности ферромагнетиков. Это явление было открыто в 1919 году Баркгаузеном и носит его имя. [c.169]

Для каждого объекта можно выделить физические параметры (параметры порядка), флуктуации которых аномально растут вблизи точки перехода, т.е. являются критическими. Для чистых жидкостей такими параметрами являются плотность и удельная энтропия для растворов - концентрация, для ферромагнетиков - намагниченность и поляризация, для смектических жидких кристаллов - амплитуда волны плотности и т.д. [c.21]

Одноосные ферромагнетики Намагниченность [c.25]

Рисунок 1.3,4 - Распределение магнитных моментов а - парамагнетики б - антиферромагнетики в - ферромагнетики г ферримагнетики

Измерения начальной магнитной проницаемости оказываются возможными благодаря использованию накладного вихретокового преобразователя с магнитодиэлектрическим сердечником. Измерения магнитной проницаемости ферромагнетиков накладным преобразователем без сердечника невозможны. При измерении с магнитодиэлектрическим сердечником надо использовать малые частоты, чтобы параметр 0,002. При этом сигнал преобразователя будет зависеть только от магнитной проницаемости или точнее в диапазоне от 2 до 8 МСм/м амплитуда сигнала не будет зависеть от величины удельной электрической проводимости. Полученная зависимость амплитуды сигнала от начальной магнитной проницаемости может быть аппроксимирована выражением [c.267]

Свойства. Компактные железо, кобальт, никель — твердые металлы, стойкие на воздухе до 400—700°С, благодаря образованию защитной оксидной пленки. Наиболее стоек к действию окисляющих реагентов никель, наимение — железо. В высокодисперсном состоянии данные металлы пирофорны — самовозгораются на воздухе. Ре, Со, N1 — ферромагнетики. Некоторые свойства Ре, Со и N1 указаны в табл. 3.11. [c.557]

У диамагнетиков (водород, инертные газы и др.) ц < 1. Для парамагнетиков (кислород, оксид азота, соли редкоземельных металлов, соли железа, кобальта и никеля и др.) ц > 1. Ферромагнетики (Ре, N1, Со и их сплавы, сплавы хрома и марганца, Сс1) имеют магнитную проницаемость ц 1. Магнитная проницаемость ферромагнетиков нелинейно зависит от напряженности внешнего поля. Кривая намагничивания В (я) ферромагнетиков имеет вид характерной петли гистерезиса, по ширийе которой различают материалы магнитомягкие (электротехнические стали) и магнитожесткие (постоянные магниты). При определенных значениях напряженности поля индукция достигает насыщения. [c.38]

При достаточно большой величине одноосных растягивающих напряжений уменьшение объема поперечно намагниченных доменов может происходить и в пластически деформированных участках 1фисталла (рисунок 2.2.2). Этот процесс наведения дополнительной одноосной магнитной анизотропии, нивелирующий локальное рассеяние магшггной текстуры в пластически деформированном участке ферромагнетика, подавляет мозаичную доменную структуру в правом наиболее напряженном участке, переходную к ней структуру комплексов 90° замьпсающих доменов, а также упрощает вид междоменных границ (рисунок 2.2.2, а, б). Количество основных полосовых доменов при этом увеличивается за счет роста 180° клиновидных областей (рисунок 2.2.2, б, в). При этом уменьшение ширины доменов О, отражающее рост пропгяженности 180° доменных границ, связано с величиной действующих упругих напряжений следующим соотношением [c.60]

На рис. 63,а приведена также зависимость параметра ]Хотн/ротн от температуры для стали, указывающая на преобладающее влияние для ферромагнетиков магнитной проницаемости над удельным сопротивлением. [c.213]

Как уже говорилось, ферромагнетик при намагничивании изменяет свои линейные размеры и форму. Изменение формы каждого домена в по-ликристаллическом теле наталкивается на препятствия, которые возникают под влиянием соседних доменов, и возникают упругие напряжения. Энергия тела увеличивается на величину магнитоупругой энергии. Рассмотрим процесс намагничивания в условиях одновременного действия магнитного поля и внешних сил в пределах упругости. Железо, намагничиваясь в сравнительно слабых полях, несколько удлиняется, при этом поперечное сечение образца уменьшается. Отсюда на основе принципа Вант-Гоффа и Ле-Шателье о противодействии системы действующим на нее силам следует, что сжатие железного образца будет препятствовать его намагничиванию, а растяжение — способствовать [10, 84, 96]. Е и растяжении получим более высокую магнитную проницаемость ццо В/Н в начальной части кривой намагничивания, а коэрцитивная сила уменьшится. Для никелевого стержня получается обратная картина, так как при намагничивании его длина сокращается при некотором расширении поперечного сечения. [c.53]

Наиболее подходящей для сравнения со многими реальными ферромагнетиками яв.пяется модель Гейзинберга. В этой модели частицы в узлах решетки, например, вектор атомного магнитного момента, может принимать любую ориентацию. В трехмерной модели Гейзинберга для ферромагнетика вектор намагниченности характеризуется тремя независимыми компонентами, п=3. Теоретически параметр порядка может иметь бесконечно большое число компонент. Практически, анализ магнитной структуры антиферромагнетика МпО пока ы-вает, что параметр порядка имеет 8 компонент. [c.26]

В зависимости от магнитного состояния вещества разделяют на диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики, антиферромагнетики и фер-римагнетики. Количественную оценку магнитных свойств вещества принято давать по его магнитной восприимчивости х = М/Н, М - намагниченность вещества, Н- напряженность внешнего магнитного поля. [c.18]

Если атомы ферромагнетика составляют кристаллическую решетку, то картина распределения электронов в 3< и 4х оболочках изменяется, и магнитный момент, приходящийся на один атом, уменьшается. В кристаллической решетке элеетроны оболочек М и 4 имеют склонность к переходу от одного атома к другому. Если усреднить во времени число неском-пенсированных спиновых моментов, приходящихся на один атом в кристаллической решетке, то оно окажется меньшим, чем для изолированного атома. Так, для железа магнитный момент атома в кристаллической решетке равен 2,2 1б, ДЛя кобальта - 1, 7дб и для никеля - 0,6дб- [c.21]

Таким образом, у монокристалла железа имеется шесть направлений легкого намагничивания, у никеля - восемь и у кобальта - два. Казалось бы, при отсутствии внешнего магнитного поля кристалл ферромагнетика благодаря действию обменных сил должен быть намагничен до насьпцения вдоль одного из направлений легкого намагничивания (рисунок 1.3.7), однако в этом случае появляются магнитные полюса, и во внешнем пространстве создается магнитное поле, в котором сосредоточена некоторая энергия. Следовательно, свободная энергия (фнсталла, определяемая суммой всех видов энергий, которые при определенных ус- ловиях могут превратиться в работу, не будет минимальной. Как известно из термодинамики, в таких системах будут самопроизвольно протекать процессы, направленные на понижение свободной энергии. В кристалле самопроизвольно образуются области (домены), намагниченные до насьпцения в противоположные стороны (рисунок 1.3.8, б). В этом случае понижается магнитная энергия системы, так как [c.27]

Понятие о ЛГэфф может быть распространено также на ферромагнетик, на который внешние силы не действ>тот. В таком случае а является величиной внутренних напряжений, возникающих в результате наклепа, мозаичной структуры и других несовершенств кристаллов, из которьгх состоит тело. Даже в идеальном монокристалле конечных размеров при охлаждении в точке Кюри П0яв ггся напряжения. При образовании доменной структуры возникают как области с антипараллельным направлением (180 -соседство), так и области с перпендикулярным направлением векторов (90°-соседство). Во втором случае магнитострикция доменов вызовет внутренние напряжения [10, 84]. [c.54]

В твердых растворах на базе ферромагнитных металлов наблюдается понижение намагниченности насьпцения, если растворен диамагнитный металл. В растворах парамагнитных и ферромагнитных примесей в ферромагнетике имеют место более сложные зависимости. В общем случае введение парамагнитных и диамагнитных примесей понижает М . Спонтанная намагниченность ферромагнитных растворов изменяется вместе с атомным упорядочением на близких расстояниях. Намагниченность насыщения не во всех сплавах возрастает с упорядочением. Считается, что причиной изменения М5 при упорядочении являются увеличение расстояний между одноименными атомами, изменение характера связи (обмен з-<1-электронов), или то и другое одновременно. [c.55]

Наиболее наглядно влияние упругих напряжений на магнитную доменную структуру многоосных ферромагнетиков с различной кристаллографической ориентацией поверхности видно на магнитотрехосных кристаллитах железокремнистых сталей, обладающих положительной магни-тостриктщей [87]. Одноосные упругие деформации приводят к существенной перестройке типа магнитной структуры (переход от 90 к 180°), изменяют размеры отдельных доменов и вид междоменных фаниц. Поскольку материал имеет положительную магнитострикцию, действие продольных упругих растяжений в кристалле Ре — 3 % 81 типа (100) приводит к уменьшению объемов всех доменов с поперечной (относительно (Зо) ориентацией намагниченности (рисунок 2.2.1, домены А, В, С и В). [c.59]

Наиболее рациональным путем получения эластомерных материалов с заданными магнитными свойствами является создание композиционных материалов, состоящих из каучуков и различных наполнителей, в том числе ферромагнитных. Такие материалы могут сочетать высокоэластические свойства, присущие эластомерам, с магнитными свойствами наполнителей. В качестве наполнителей используют порошки из ферромагнитных, ферримагнитных материалов и редкоземельных элементов. Такие наполнители, как и любые ферромагнетики, по своим магнитным свойсгвам разделяют на магнитотвердые и магнитомягкие. В соответствии с тем, какие наполнители использованы при их изготовлении, все эластичные магнитные материалы также можно разделить на два класса магнитомягкие и магнитотвердые резины. Особое внимание при использовании ферромагнитных наполнителей должно быть обращено на их удельную поверхность (или размер частиц), так как уровень магнитных свойств композитного материала существенно зависит от этого показателя. [c.75]

Пластическая деформация, внося в ферромагнетик дефекты кристаллической структуры (зоны неоднородных внутренних деформаций, полосы скольжения, двойниковые прослойки и т. п.), измельчает магнитную доменную структуру (уменьшает размеры основных и увеличивает количество замыкающих доменов), то есть затрудняет процессы смешения основных доменных фаниц. При этом характер возникающих дефектов и особенности их распределения в кристалле, задавая определенный вид и поведение магнитных доменов, обусловливают ссютветствующие изменения электромагнитных свойств. Так, в (ПО) кристалле кремнистого железа с простой структурой основных 180° доменов в форме полос в исходном не деформированном состоянии (рисунок 2.2.5, а) появление в различных [c.64]

Таким образом, доменная структура претерпевает значительные изменения при воздействии на ферромагнетик упругих и пластических деформаций. Эго, в свою очередь, определяет изменение злекгрофизических параметров. Рассмотренное влияние упругих и пластических деформаций на электрофизические параметры свидетельствует о возможности их использования для оценки упругой и пластической, а также многоцтоювой деформаций ферромагнитных материалов. [c.67]

Преобразователи с использованием феррозондов. Устройства ддя измерения анизотропии с использованием феррозонда предназначены для регистрации магнитных полей, вызьгааемых нормальной компонентой А/ намагниченности над поверхностью стального изделия. Указанная компонента лежит в плоскости, параллельной плоскости поверхности ферромагнетика и на- [c.137]

Аналитическая химия. Кн.2 (1990) -- [ c.0 ]

Физика и химия твердого состояния (1978) -- [ c.307 ]

Энергетические основы трансформации тепла и процессов охлаждения (1981) -- [ c.299 ]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.0 ]

Физическая химия (1978) -- [ c.496 ]

Химия твердого тела Теория и приложения Ч.2 (1988) -- [ c.2 , c.128 , c.130 , c.131 , c.135 , c.144 , c.158 , c.160 , c.162 ]

Современная аналитическая химия (1977) -- [ c.171 ]

Неорганическая химия Издание 2 (1976) -- [ c.107 ]

Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (1974) -- [ c.56 , c.96 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология