Число переворотов спинов

Д tu число переворотов спинов [выражение (4.4.51)] [c.17]

К числу простейших моделей, допускающих решение задач о ФП, относится модель Изинга. Эта модель представляет собой идеальную кубическую решетку, состоящую из N узлов, в каждом из которых находится частица в определенном энергетическом состоянии, напри.мер для бинарного сплава - сорта атомов или молекул. Для магнетика решетка Изинга состоит из спинов (спин 3= 1), каждый из которых может быть ориентирован только в одном пространственном измерении в частности, либо вверх, либо вниз. В таком случае число степеней свободы (компонент) параметра порядка (спина) П 1. В модели Изинга взаимодействуют друг с другом только ближайшие соседи, В одномерной цепочке Изинга с1=1, и=1) не происходят ФП. Им препятствуют флуктуации, ибо в этом случае система неустойчива относительно переворотов спинов, ФП в модели Изинга наблюдается только для размерности больше единицы. [c.26]

В магнитных полях, сравнимых с локальными магнитными полями СТВ, в том числе в магнитном поле Земли, поляризация ядер в рекомбинации РП происходит более сложным образом. В таких полях возможны взаимные перевороты электронных и ядерных спинов, проекция ядерного спина на направление внешнего поля перестает быть сохраняющейся величиной. Формальное отличие формирования ХПЯ в слабых полях по сравнению с сильными полями сводится к тому, что в слабых полях ХПЯ появляется только как эффект четвертого порядка теории возмущений, в то время как в сильных полях эффект ХПЯ появляется уже во втором порядке теории возмущений. [c.85]

Таким образом, переворот диполя требует некоторой конечной энергии АЕ. Поэтому при достаточно низких температурах концентрация перевернутых спинов порядка ехр —АЕ/Т). Следовательно, при низких температурах среднее значение <о .У остается экспоненциально близкиш к своему максимальному значению +1. Эти рассуждения неправильны для одномерной решетки, так как в этом-случае наинизшие по энергии возбужденные состояният соответствуют перевороту всех диполей справа (или слева) от некоторого узла. Среднее число переворотов такого типа есть iVexp(—ЛЕ/Г). В достаточно длинной цепочке их встретится сколь угодно много, так что <а У - О пр Т - О, но на участке цепочки с длиной N < ехр (АЕ/Т) [c.17]

Экспериментальное определение абсолютных коэффициентов поляризации в реакциях с участием бирадикалов проведено в реакции фотолиза циклододеканона [201]. Использовалась описанная в 1.2 импульсная методика, в которой значение Е непосредственно определяется из отношения интенсивностей поляризованного сигнала к равновесному. Величины Е определены в интервале магнитных полей 1—150 Э. Так, показано, что для Я=125 Э, Е= =3,6-10 . Более наглядным параметром, характеризующим эффективность поляризацип, в данном случае является отношение разницы заселенностей ядерных спиновых подуровней, возникающей в результате ХПЯ, к числу участвующих в реакции молекул. Назовем эту величину ф-квантовым выходом поляризации, поскольку она характеризует вероятность переворота ядерного спина на один поглощенный вант света. Согласно расчетам, величина ф для реакции фотолиза циклододеканона равна 0,3. Отсюда следует, что реакции с участием бирадикалов значительно превосходят по эффективности поляризации все известные способы создания неравновесных заселенностей ядерных подуровней (ХПЯ в реакциях рекомбинации диффузионных РП, СВЧ-накачка и др.)- [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология