Температура среднее значение при излучении

На рис. 20 приведено среднее излучение газовой среды в зависимости от содержания СО2 и Н2О и длины луча + PщQ) Е для разных температур газов р и температуры поверхности V. При наличии двуокиси серы в дымовых газах она может быть включена в количество водяных паров. Значения излучения на рис. 20 включают поправку на светимость среднего пламени при сжигании газообразных и жидких топлив. Эта поправка колеблется в пределах 0,18—0,13 в зависимости от температуры и состава газов. [c.68]

Основная идея макроскопической теории заключается при этом в том, что взаимодействие между телами рассматривается как осуществляющееся через посредство флуктуационного электромагнитного поля. Благодаря флуктуациям такое поле всегда присутствует внутри всякой материальной среды и выходит также и за ее пределы. Хорошо известным проявлением этого поля является тепловое излучение тела, но следует подчеркнуть, что этим излучением не исчерпывается все флуктуационное поле вне тела.. Это наиболее ясно видно уже из того, что электромагнитные флуктуации существуют и при нуле температуры, когда тепловое излучение отсутствует при этой температуре флуктуации имеют чисто квантовый характер и связаны с так называемыми нулевыми колебаниями электромагнитного поля. Будем представлять себе оба тела как полубесконечные области, отделенные плоскопараллельной щелью данной толщины Н. Ход вычислений заключается в определении флуктуационного электромагнитного поля в такой системе, в частности в объеме щели. После этого сила/, действующая на каждую из обоих поверхностей (на 1 см их площади), может быть определена как среднее значение соответствующей компоненты максвелловского тензора напряжений . [c.72]

Значения относительного спектрального распределения энергии DeБ и соответственно его коррелированной цветовой температуры при 6500 К хорошо согласуются с соответствующими значениями распределения и температуры суммарного излучения неба и солнца при определении их на горизонтальной поверхности. Изменение высоты солнца в течение периода времени между двумя часами после восхода и за два часа до заката, а также изменение состояния неба от облачного до ясного мало влияют на относительное спектральное распределение энергии суммарного дневного света, падающего на горизонтальную поверхность, во всем диапазоне видимого спектра. Фазы суммарного дневного света в основном лежат в диапазоне коррелированных цветовых температур от 6000 до 7000 К, причем 6500 К является хорошим приближением к среднему значению. [c.140]

Такое влияние может быть обусловлено двумя причинами — химичес. кими реакциями или изменением равновесной концентрации СО вследствие снижения температуры из-за потерь тепла излучением. Чтобы выяснить, какая из причин важна, проведены расчеты, в которых находилось среднее значение равновесной концентрации СО. В расчетах учтены потери тепла излучением (использовалась методика, описанная в 5.3). Из рис. 5.21,а-г видно, что 1) потери тепла излучением очень слабо влияют на среднее зна- [c.213]

Ввиду значительных математических трудностей в по--лучении общего выражения с учетом совместного влияния излучения и конвекции Г. П. Иванцов составил график, по которому можно рассчитывать время охлаждения загрузки для ряда конкретных случаев. Он (рис. 3-12) составлен следующим образом для каждого интервала температур (100° С) подсчитывалось среднее значение суммарного коэффициента теплоотдачи и вычислялись коэффициенты характеризующие охлаждение загрузки. При этом учитывалась зависимость теплоемкости стали от температуры. Коэффициент излучения принимался равным 4,0 ккал/л "К ч. В качестве исходного было принято уравнение [c.132]

Неравномерность излучения генераторов лучистой энергии определялась по величине среднеквадратичных отклонений отдельных лучистых потоков и радиационных температур от их средних значений для каждого генератора лучистой энергии- [c.190]

Предельные возможности метода детектирования определяются не только чувствительностью детектирования, но и флюктуациями начального сигнала. Поэтому необходимо знать флюктуации фонового ионизационного тока и их связь с параметрами опыта. Причины флюктуаций тока могут быть самыми разнообразными. Из формулы (2.14) следует, что случайные флюктуации давления и температуры, активности источника излучения и среднего значения сечения ионизации обусловливают соответствующие флюктуации фонового тока. [c.47]

Определяемая путем расчета или непосредственным измерением на действующей печи мощность тепловых потерь непрерывно отдается наружными поверхностями ее стенок в окружающее пространство и также непрерывно отсасывается через кладку от внутренних слоев последней. Внутренние поверхности футеровки получают энергию от нагревателей при двухпозиционном регулировании неравномерно, основная ее доля приходится на период включенного состояния нагревателей и поэтому их температуры так же меняются во времени, как и температуры нагревателей, но амплитуды колебаний меньше (рис. 6-1). Максимального значения излучение нагревателей на футеровку достигнет в момент максимума температуры нагревателей, т. е. в момент, для которого составляются уравнения теплопередачи. Отношение максимальной мощности теплового потока мё жду нагревателем и футеровкой к ее среднему за цикл регулирования значению (т. е. мощности тепловых потерь стен печи) будет тем больше, чем больше избыток мощности печи. Последний же достигает своего максимума к концу нагрева, в период выдержки, т. е. опять-таки [c.198]

Теплообмен с нагретыми газами происходит по видоизмененному закону, в котором величины и Тп имеют множители соответственно и е , называемые степенями черноты излучающих газов при температуре газа и при температуре тела. Обычно значения и близки между собой, поэтому можно взять среднее значение г и вынести его за скобку. Тогда получим обычное выражение закона теплообмена излучением. [c.147]

При встречающихся в теплотехнической практике температурах основная доля лучистой энергии приходится на ближнюю и среднюю инфракрасные области спектра. Излучение в видимой области спектра имеет существенное значение только при очень высоких температурах. [c.10]

Последовательность выполнения работы. Установить низшую заданную температуру при помощи контактного термометра на ультратермостате. Поместить исследуемую жидкость в сосуд па призме рефрактометра. Включить натриевую лампу и, когда установится температура по термометру на рефрактометре, произвести измерение угла преломления. Угол преломления необходимо измерять трижды, подводя перекрестие в поле зрения зрительной трубы к спектральной линии излучения натрия со стороны меньшего и большего отсчета угла. По таблице, приложенной к рефрактометру, для призмы, установленной на рефрактометре, определить показатели преломления для всех трех отсчетов угла. Определить среднее арифметическое значение показателя преломления и погрешность. Изменить температуру контактным термометром на ультратермостате. После того как установится постоянная температура по термометру, на рефрактометре повторить измерения углов преломления и определить показатель преломления для данной температуры. Произвести определение показателя преломления при всех заданных температурах. [c.94]

Как уже отмечалось, основной метод изучения структуры кристаллов —рентгенография, дополняемая нейтронографией. Длина волны рентгеновского излучения меньше межатомных расстояний в кристалле ( 10 см), так что кристалл служит для рентгеновских лучей дифракционной решеткой. Близкое значение имеет и средняя длина волны де Бройля для тепловых нейтронов при средних температурах (заметим, что рентгеновские лучи рассеиваются электронными оболочками атомов, нейтроны ядрами). [c.175]

Если собрать весь атмосферный озон в один слой, то при нормальных условиях, т. е. при давлении 1 атм и температуре 273° С, он будет иметь толщину всего лишь 0,3 см, а средняя его концентрация будет примерно 4-10 об.%. Несмотря на такую малую концентрацию, значение озона для жизни в биосфере огромно. Оно предопределяется не только тем, что озон поглощает инфракрасное излучение Земли, создавая парниковый эффект, но и его способностью поглощать жесткое ультрафиолетовое излучение Солнца (в диапазоне длин волн 2200—2900 А). [c.613]

I, р ) — коэффициент теплового излучения газового объема при температуре стенки Тс, действительной средней длине луча I и пересчитанном парциальном давлении р = =Рг(Гс/Гг), тогда как действительное парциальное давление газа равно рг значення eJ. определяются по номограммам, приведенным на рис. 2.33—2.35. [c.203]

Прогнозирование потока теплового излучения заключается в определении удаления от внешней границы зоны горения точки с текущим значением плотности теплового потока. При этом в качестве исходных параметров рассматриваются физико-химические свойства продуктов горения (степень черноты факела, средняя температура факела, низшая теплота сгорания продукта, массовая скорость выгорания с единицы площади пожара) значение плотности теплового потока, которое определяет зону повышенной опасности ха- [c.67]

Разновесная температура / ад,, — температура, характеризующая тепловой режим помещения. Она равна половине суммы, составленной из значений средней температуры излучения в помещении и температуры воздуха. [c.165]

После включения путем нажатия кнопки ТЬегторо1п1-80 перед измерениями автоматически калибруется, т. е. производится установка точки начала отсчета и чувствительности. Наличие быстродействующей памяти ЗУ создает возможность ручного сканирования в пространстве по области контролируемого объекта с непостоянной температурой. С помощью математического обеспечения в виде предварительно запрограммированных операций обработки накопленных данных, производится вычисление следующих значений температуры среднего, минимального, максимального и разностного между максимальным и минимальным, которые выводятся по желанию оператора. При измерениях может быть учтен коэффициент теплового излучения ел в пределах от 0,1 до 1,0, который вводится оператором. В случае необходимости вводится температура окружающей среды или наиболее нагретых предметов, что позволяет с учетом этого точно определить фактическую температуру контролируемого объекта. [c.194]

Изменения интенсивности солнечного излучения и других истоь-ников тепла могут стать причинами колебания температуры внутри помещения около ее среднего значения. Приток тепла во времени может быть представлен синусоидой за период времени 24 ч с амплитудой [c.178]

Если в начальном состоянии электромагнитное излучение находится в равновесии с черным телом при температуре Г, то число фотонов nQa В формулэх (94,14) и (94,17) должно быть заменено на среднее значение числа фотонов при данной температуре [c.450]

Здесь Ше — масса электрона, М — масса смещенного атома, а Ed — минимальная энергия, которой должен обладать атом, чтобы могло произойти смещение. Больщинство авторов для энергии смещения Ed принимают среднее значение 25 эв [47, 48, 53]. Например, смещение атома водорода возможно под действием бета-излучения с энергией 11 кэв, тогда как для атома алюминия требуется энергия 300 кэв. Для смещения атомов с атомными номерами выще 40 бета-излучение должно обладать энергией больщей, чем 1 Мэе. Рассмотрим смещенный атом. Он обладает энергией, которая, будучи передана соседним атомам, либо вызывает их ионизацию, либо увеличивает колебательную энергию рещетки. Первый механизм эффективен только для энергий, превыщающих определенное и всегда высокое значение он будет рассмотрен позднее (раздел П1, А, 5). Во втором случае энергия накапливается в достаточно малых участках, отчего происходит локальное повыщение температуры это в свою очередь вызывает постоянные перегруппировки атомов в веществе. Данный эффект носит название температурного пика . Обычно различают два случая. [c.195]

Рис. 2.3. Зависимость поглощательной способности от оптической плотности по данным измерения поглощения радикалов ОН в ударных волнах, а —заштрихозанная область —приблизительиый диапазон значений поглощательной способности и оптической плотности, полученный с висмутовой резонансной лампой б—данные по поглощению радикалов ОН при фотографической [48] и фотоэлектрической 147] регистрации поглощения с источником непрерывного излучения в работе [48] поглощение измерено в центрах линии при известной щелевой функции результаты [47] не представлены на рисунке из-за недостаточного масштаба по оси абсцисс (оптическая плотность равна 75 Ш " моль см/л), но описываются одной аависимостью с данными работы [48] я — полуэмпирическая зависимость, полученная [37] при изучении рекомбинации в среде аргона со средними значениями температуры и давления 1520 К и 5,1 атм соответственно г—данные [32], полученные в характерном для рекомбинации диапазоне температур и давлений для смесей Нг —Ог —Аг 6 1, 3 1 и 1 3 относятся к значениям начального отношения Нг/Ог 5 —эмпирическая зависимость [24] для смеси 1 й Нг—1И Ог — 38% Аг при температуре 1300 К-

Для указанных печей уравнение (III-118) можно модифицировать, имея в виду следующее 1) q — количество тепла, переданного заготовке 2) конвективными членами можно пренебречь 3) для компенсации введенных допущений и с целью учета устойчивости режима работы печи величина определяется как 1,2готпепл вместо бцл где гощ — отношение средней скорости продвижения заготовки к скорости движения ее в период установившегося процесса 4) епл —излучательная способность пламени, обусловленная только СОг и НгО и рассчитанная по аналогии с предыдущим примером по излучению газа 5) сро, о/ о. п = =FJFo. п 6) используется среднее значение величины (Пл — rj), равное среднему геометрическому их значений на обоих концах печи при этом на горячем конце величина Гпл принимается равной расчетному значению теоретической температуры пламени (или температуре адиабатического сгорания). Справедливость такого подхода была подтверждена экспериментами на подогревательных печах различных конструкций . [c.246]

В соответствии с этим в пирометре со светофильтрами (биоптикс) по На-зеру [196—198] применяют два известных фильтра (красный и зеленый) и сравнивают интенсивности с интенсивностью эталонного излучателя для обеих длин волн. Кроме того, прибор дает возможность установить, является ли излучение черным или нет. В новейших приборах применяют также фотоэлементы [199] при различных схемах включения. Совпадение измеряемого значения с температурой, даваемой термопарой, достаточно удовлетворительно отклонение не превышает 10°. Например, для жидкого железа найдены следующие средние значения [200, 201] при использовании термопары 1535°, пирометра со светофильтрами 1538°, пирометра частичного излучения 1443°, пирометра общего излучения 1406°. Со сведениями о конструкции пирометров и обращении с ними можно ознакомиться в проспектах фирм. [c.108]

Интегральная плотность излучения Солнца на среднем расстоянии от Земли равна 0,14 вт1см 2%. Зная радиус Солнца и его расстояние до Земли, можно по формуле (1. 31), выведенной из закона Стефана—Больцмана, определить среднюю температуру излучения солнечного диска. Эта температура равна 5800° К. Расчет дает среднее значение, относящееся ко всему солнечному диску в действительности температура различных участков диска неодинакова и в центре выше приблизительно на 300° К. [c.63]

ХОДИТ через максимум. Она пропорциональна квадратному корню из интенсивности излучения при всех исследованных концентрациях. Для всех концентраций наблюдается линейная зависимость lg < l/T. Однако прямая имеет излом приблизительно при 10°С. В интервале температур от —21 до 10°С среднее значение энергии активации равно 6,5 1,0 ккал/моль. Выше Ю°С среднее значение энергии активации равно 2,8 1,0 ккал/моль. Это явление, по-видимому, связано с влиянием диффузии. Величина энергии активации радиационной реакции (6,5 ккал/моль) практически совпадает с энергией активации фотохимического разложения Н2О2, которая, по данным различных работ, составляет 5—8 ккал/моль. [c.286]

С, а температура стенки или материала 1100° С. Отсюда среднеарифметическая температура составит (1260+ 1100) = 1180° С. На рис. 41 (для СО2) из точки, соответствующей температуре 1180° С, проводим вертикальную линию до пересечения с кривой, соответствующей значению ps = 0,092 (кривая строится методом интерполяции) горизонтальная линия из точки пересечения дает на оси ординат необходимый коэффициент теплопередачи. В данном примере этот коэффициент равен 47,1 вт1(м -град) [40,5 ккал1(м -ч-град). Таким же образом по рис. 42 находим коэ( ициент теплопередачи для водяного пара, равный 85,2 вт1(м -град) [73,2 ккал/ м -ч-град)]. Не требуется никакой поправки на особое поведение водяного пара, когда средняя температура превышает 650° С. Суммарный коэффициент теплопередачи равен 47,1 + 85,2 = 132,3 втЦм -град) [113 ккал1(м -ч-град)], если просто сложить излучение обоих газов. Но следует вычесть 5% (это среднее значение) из этой величины, так как полосы излучения Oj и HjO на спектре частично перекрывают одна другую. Далее, следует еще уменьшить коэффициент теплопередачи, так как поглощательная способность (равная излучательной способности) стенок или садки не равна 100%. При среднем значении поглощательной способности 0,9 коэ( к )ициент теплопередачи равен [c.47]

Согласно рис. 43, коэффициент излучения газов при ячейках 165 мм равен 42 вт1 м -град) [36,1 ккал/ м -ч-град)] для температуры 1200° С (верх насадки) и Ь,2вт/ м -град) [13,9 ккал м -ч-град)] для температуры 580° С (низ насадки), при среднем значении 29,1 вт м -град) [25 ккалЦм -ч-град)]. Однако, как сказано на стр. 234, для коксового газа излучение на 10% больше с другой стороны, коэффициент должен быть умножен на коэффициент поглощения излученного тепла, который, как установил Кистнер, для кирпичей насадки составляет 70%. Отсюда коэффициент теплоотдачи за счет излучения газов равен [c.267]

При составлении таблицы предпочтение давалось не минимальным, а, средним значениям, которые могут быть реал изованы в промышленных условиях. Экспериментальные данные позволяют высказать общее положение степень черноты металлов увеличивается при повышении их электрического сопротивления и температуры. Она возрастает также при загрязнении или окислении поверхности. Для достижения максимальной отражательной способности по отношению к инфракрасному излучению (минимальной степени черноты) поверхность должна иметь чистоту не менее 12-го 404 [c.404]

Пучок ионов с энергией 120 Мэв падает на алюминиевую фольгу толщиной 20 мг см . Ток, создаваемый пучком ионов, равен 1. чка. а) Определите, какая энергия рассеивается в фольге, б) Рассчитайте, через какое время излучение поднимет температуру фольги до точки плавления а.чюминпя (660 ), если фольга имеет площадь 20 см и укреплена на изолирующей рамке в высоком вакууме. Радиационными потерями тепла можно пренебречь. За величину теп.т[оемкости примите 0,25 кал/г-град — среднее значение между теплоемкостями прп комнатной температуре и вблизи точки плавления алюминия. [c.443]

Отправной точкой рассмотрения радиационной энергетики системы океан—атмосфера является внеатмосферный интегральный поток солнечной радиации, приведенный к среднему расстоянию между Землей и Солнцем, называемый солнечной постоянной и колеблющийся в пределах. 1322—1428 Вт/м . Подавляющая часть энергии солнечного излучения лелсит в области длин воли 0,3— 0,5 мкм. Исследованию солнечной постоянной полностью или частично посвящено большое количество работ обзорного и монографического характера [153, 154, 308, 456, 457]. Во многих из них ставится под сомнение постоянство во времени солнечной постоянной. Обработка длинных временных рядов высокогорных,, самолетных, аэростатных и спутниковых наблюдений показала условность этого термина. Так, 1000-суточный ряд наблюдений дал максимальный размах изменчивости 6,18 Вт/м при среднем значении 1372 Вт/м [428]. В [154] для средневзвешенного значения солнечной постоянной за период 1969—1981 гг. получено 1367,6 Вт/м при погрешности 0,3 %, а в [207] называется иа 1 % меньшее значение— 1353 Вт/м1 Кстати, однопроцентное изменение солнечной постоянной, согласно результатам численного моделирования [373], соответствует изменению средней глобальной температуры иа один градус. Солнечная постоянная испытывает короткопериодиые и долгопериодные изменения. Например, ее спад в 1980 г. составил 0,04 % [154]. Регрессионный анализ позволил установить тренды уменьшения солнечной постоянной 0,0255 % (0,049 % по другим данным) в год [154]. Отмечается корреляция короткопериодных спадов с числом солнечных пятеи. [c.21]

Результаты расчета распределений тепловых потоков приведены на рис. 2. Общее количество поглощенной теплоты приведено для каждой кривой, рассчитанной соответствующим методом. Видно, что топки, рассчитанные при условии, что течеиие стержневое, имеют более высокую эффективность, чем топки, рассчитанные при условии, что поток перемешан и течение газа струйное. Топки со струйным течением имеют самую низкую эффективность вследствие того, что высокотемпературная зона пламени имеет малый объем и, следовательно, представляет собой не очень эффективный излучатель, и эта зона окружена продуктами сгорания со значительно более низкой температурой. Следует отметить, что в расчетах предполагалось, что газ имеет постоянный средний коэффицие1гг поглощения, выбранный таким образом, чтобы учесть излучение газов и сажи. Обычно на практике в пламени содержится в основном сажа, и коэффициент поглощения выше, чем сред 1ий, а значение коэффициента поглощения газов, окружающих пламя, пиже среднего. Это существенно снижает эффективность печей со струйным течением газа. Конечно, локальное излучение от сажи в пламени может быть учтено в зональном методе при условии, что распределение концентрации сажи и ее радиационные свойства известны [14, 15]. [c.120]

Для получения заданной температуры образцы охлаждались до температуры несколько ниже тройной точки, что приводило к затвердеванию аргона и ксенона. Твердое состояние образцов обнаруживалось при наблюдении дифракционных максимумов, характерных для кристалла. Затем каждый образец слегка подогревали до тех пор, пока эти максимумы не исчезли. Разность между температурой, при которой наблюдалась смесь твердой и жидкой фаз, и температурой, при которой дифракционные максимумы соответствовали только жидкой фазе, составляли 0,3 0,1 К. Кривые интенсивности получены в монохроматическом молибденовом излучении с помощью 0 — 0 -дифрактометра. Регистрация рассеянного излучения производилась в интервале 5 от 0,3 до 14 Дифракционные эффекты наблюдались до значений 5=9 А 1 для аргона и S = 8 А для ксенона. Положение максиму MOB интенсивности и вычисленные по ним кра1чайшие межатомные рас стояния Ri и средние числа ближайших соседей приведены в табл 15. Там же указаны значения энергии парного взаимодействия атомов Экспериментальные кривые атомного распределения были соиоставле ны с теоретическими, рассчитанными методом идеальных пиков [c.159]

Расчетная поверхность равна среднему арифметическому из значений внутренней Рвн=р1 и наружной Раар= =р2 поверхностейРр== 2)/2,если 2/ 1<2, переднему геометрическому рр = у р1р2, если Р21Р >2. В формуле (1.10) авн, анар — коэффициенты теплоотдачи, Вт/(м -°С), количественно выражающие одновременно передачу теплоты излучением и конвекцией с 1 поверхности в единицу времени при разности температур [c.14]

Измерение температуры воздуха перед исследуемым элементом, за ним и перед диафрагмой производилось калиброванными односпайными железо-константановыми термопарами, экранированными от воздействия излучения. На выходе из исследуемого объекта температура измерялась в 27 точках по сечению для правильного определения среднего по сечению значения темпера- [c.108]

Расчет степени черноты факела по видоизмененному методу Шмндта и условному (по измеренным средним температурам факела) излучению факела позволил установить, что для испытанной форсунки ДМИ степень черноты в исследованных диапазонах изменения режимных параметров находится в пределах от 0,7 до 0,95, а местоположение ее максимального значения почти совпадает с максимумами собственного излучения факела и концентрации сажистых частиц по оси факела. Наблюдалась тенденция к увеличению концентрации сажистых частиц по оси факела с увеличением показателя С/Н. Для мазута, используемого в мартеновских печах, это отношение не должно быть ниже 7,5. [c.67]

Отходы современной энергетики составляют основную долю антропогенного зафязнения окружающей среды. Особое значение имеет проблема парникового эффекта, возникающего из-за насыщения атмосферы газами, которые беспрепятственно пропускают ульфафиолетовое излучение Солнца, но задерживают офа-женное от поверхности Земли инфракрасное излучение. Эти газы образуются при сжигании органического топлива, и с ними связывается повыщение средней температуры земной поверхности и опасность изменения климата. [c.198]

Усредненная по поверхности Земли температура лежит между этими двумя предельными значениями. По Голдмену и Зингеру [27] средняя температура поверхности Земли 14,5°С. Температура тропосферы — верхней части атмосферы, лежащей непосредственно под стратосферой, согласно опытным данным равна —56,5°С. Для того чтобы рассчитать излучение Земли, воспользуемся приведенными на рис. 1.19 кривыми излучения двух черных тел. Кривая А представляет плотность потока излучения Земли при температуре 14,5°С, кривая 5 —излу- 1,0 чение тропосферы при —56,5°С. [c.49]

Для второго периода работы форсунок характерен более плп менее установившийся тепловой режим, при котором количество тепла, воспринимаемое распыливающей головкой от излучаемого факела и обмуровки, в среднем равно обратному излучению головкп и теплу, отведенному от головки к мазуту и воздуху. В этот период температура стенки головки составляла (в условиях опыта) около 375° С, а температура стенки сопла и стенки отверстия распределителя не превышала 150° С. Указанные значения температур в значительной степени определяются расположением форсунки в амбразуре и взаимным расположением ядра факела и головки форсунки, т. е. зависят и от эксплуатационных условий. При одном и том ке положении форсунки обычные эксплуатационные изменения топочного режима приводили к колебаниям температур элементов форсунки на величину 50° С. [c.330]