Эффекты сильных электрических полей

Электрический пробой эффект Зинера). В очень сильных электрических полях Е 10 В/см) возможен еще один механизм образования свободных носителей заряда. Суть его сводится к следующему. [c.256]

Изменение электропроводности с увеличением напряженности электрического поля наблюдается не только в растворах сильных электролитов, но и в растворах слабых электролитов. В растворах слабых электролитов эффект Вина проявляется не только не слабее, но даже сильнее, чем в растворах сильных электролитов (рис. 28). Объяснение зависимости электропроводности слабых электролитов от напряженности электрического поля основано на следующих соображениях. Предполагают, что равновесие между ионами и молекулами нарущается, так как при движении с большой скоростью ионы труднее вступают во взаимодействие между собой с образованием молекул, вследствие чего равновесие в сильном электрическом поле смещается в сторону образования ионов. [c.129]

Рис. 3.14. Тонкая структура линии при 65,85 ккал/моль (Н на рис. 3.11 и 3.13) в спектре ато.марного водорода, наблюдаемая при очень высоком разрещении в присутствии сильного электрического поля (эффект Штарка). Высота каждого пика пропорциональна наблюдаемой экспериментально интенсивности. Теория спектров позволяет дать количественную интерпретацию интенсивностей и величины расщепления всех максимумов.

I,Энергию, необходимую для выхода электронов из металла, можно сообщить различными способами, например действием света (фотоэлектрический эффект), нагревом (термоэлектронная эмиссия) или сильным электрическим полем (холодная эмиссия). Первое явление мы обсудили в гл. VHI, второе и третье рассмотрим ниже. [c.452]

Экспериментально установлено, что электрическая проводимость сильного электролита значительно увеличивается в сильных электрических полях (эффект Вина) и в полях высокой частоты (эффект Дебая — Фалькенгагена). [c.224]

Эффекты сильных электрических полей [c.252]

Электрооптический эффект Керра состоит в появлении двойного лучепреломления в нормально изотропных материалах (твердом веществе, жидкости или газе) под влиянием сильного электрического поля. Обычное приспособление для его измерения показано на рис. 133. Плоскополяризованный свет падает на небольшую кювету, содержащую образец, находящийся в сильном электрическом поле, направленном под углом 45° к плоскости поляризации. Электрическое поле вызывает некоторую ориентацию молекул образца, который вследствие этого перестает быть изотропным. Показатели преломления в направлениях, параллельном и перпендикулярном полю, теперь уже не совпадают. В каждом из этих направлений [c.391]

Кроме рассмотренного отклонения от закона Ома, в сильных электрических полях (Тэ > Т) возникает целый ряд интересных физических эффектов [12, 13). Рассмотрим кратко некоторые из них. [c.254]

Релаксационные емкости —это расширенные участки трубопровода, где в продукте до поступления его в приемный резервуар происходит утечка большей части зарядов. Их размещают непосредственно перед приемным резервуаром. Особое значение они имеют, когда жидкость подают в резервуар через короткий трубопровод или трубопровод, изготовленный из изоляционных материалов. Внутри релаксационных емкостей целесообразно устанавливать струны (рис. 35), что позволяет использовать эффект увеличения электропроводности топлива в сильном электрическом поле. В релаксационной емкости длиной 4 м и диаметром 200 мм были натянуты струны диаметром 0,18 мм. При скорости движения топлива в трубопроводе 4 м/с электризация топлива уменьшилась на 68 %, [c.61]

И их макромолекулярную структуру. В сильном электрическом поле электрооптические эффекты должны возникать и в твердых полимерах, однако такие эффекты относительно слабы и с трудом поддаются измерению. [c.214]

Для получения резкой границы в таком опыте, как на рис. 11.3, необходимо, чтобы основной ион (в данном случае ион калия) обладал бол-ее высокой подвижностью, чем вспомогательный ион (ион кадмия). Раствор хлористого кадмия ниже подвижной границы имеет более низкую электропроводность, чем раствор хлористого калия над границей раздела. Из уравнения (11.13) следует, что в растворе хлористого кадмия ниже подвижной границы напряженность электрического поля выще, чем в растворе хлористого калия. Поэтому, если ионы калия диффундируют вниз в раствор хлористого кадмия, они окажутся в более сильном электрическом поле и будут захвачены пограничным слоем. С другой стороны, если ионы кадмия диффундируют вверх от границы, они будут иметь меньшую скорость, чем у ионов калия, вследствие их более низкой подвижности, и граница их вскоре догонит. Этот, так называемый регулирующий эффект сохраняет границу резкой. [c.349]

Как правило, проблемой в разделении энантиомеров является невысокая селективность и, вследствие этого, длительные времена анализов, даже в случае, когда найдем подходящий хиральный селектор для разделения. Причиной этого являются небольшие различия в подвижностях - и 1-форм анализируемых веществ, а также наличие сильного ЭОП, который перекрывает эффект разделения в немодифицированных капиллярах. Небольшие различия в подвижностях приводят к разделению только в тех случаях, когда эффективные участки движения максимальны. Это означает, что анализируемое вещество в электрическом поле должно двигаться от точки ввода до детектора самостоятельно. Наличие ЭОП в данном случае мешает разрешению. Для достижения максимального разрешения по возможности за короткое время покрытые (модифицированные) капилляры используются при сильно заторможенном ЭОП. При этом можно использовать очень короткие капилляры (7-20 см) и сильные электрические поля (до 1000 В/см). При использовании подходящего хирального селектора это приводит к очень малым временам анализа при высоком разрешении. Различие между немодифицированным и покрытым капилляром продемонстрировано на рис. 84. [c.91]

Имеется еще одно важное явление, которое будет нами изучено в дальнейшем. Если раствор электролита находится под действием сильного электрического поля, центральные ионы будут извлекаться этим полем из своих атмосфер. Это явление приводит к увеличению проводимости ионов, поскольку им уже не приходится тянуть вместе с собой ионную атмосферу. Теория этого явления, известного под названием эффекта Вина, может быть изучена с помощью уравнения (38). [c.45]

Экстремальные изменения электрореологического эффекта и диэлектрической проницаемости с ростом влажности связаны с особенностями поляризации структурированных углеводородных дисперсных систем с гидратированной дисперсной фазой в сильных электрических полях. Исследования диэлектрических параметров углеводородных дисперсных систем в щи-р оком диапазоне частот и при раз-личных напряженностях электри- [c.111]

Суть последнего заключается в том, что уже само введение маленькой пластинки соответствующего полупроводника в достаточно сильное электрическое поле приводит к генерации высокочастотного радиоизлучения. Эффект Гана,уже нашел применение в радиолокационной технике. [c.65]

Теория Дебая — Гюккеля — Онзагера позволила интерпретировать эффект резкого увеличения электропроводности в условиях, когда для измерений используются импульсы с очень высокой напряженностью поля. Этот эффект был обнаружен М. Вином, который установил, что в области Х 20- 40 МВ/м эквивалентная электропроводность после резкого возрастания выходит на свое предельное значение Л . Эффект Вина находится в противоречии с законом Ома, а потому он получил признание только после тщательной экспериментальной проверки. Согласно теории Дебая — Гюккеля—Онзагера эффект Вина объясняется просто. При больших напряженностях поля скорость движения иона становится настолько большой, что ионная атмосфера не успевает образовываться и ее тормозящее действие исчезает. Исходя из соотношения игХт>1/и, можно рассчитать напряженность поля, при которой следует ожидать рост Л. Расчет приводит именно к тем значениям X, при которых наблюдается эффект Вина. В растворах слабых электролитов эффект Вина выражен значительно сильнее увеличение Л здесь происходит в десятки раз. Это обусловлено диссоциацией слабого электролита под действием очень сильного электрического поля, т. е. явлением, на которое указывал еще Фарадей, не предполагая, что для этого необходимы столь значительные напряженности поля. [c.72]

Для растворов слабых электролитов имеется третий метод резкого изменения положения равновесия, а именно наложение сильного электрического поля, которое увеличивает степень диссоциации электролита. Это явление хорошо известно, его называют эффектом диссоциации полем , или вторым эффектом Вина . Для слабого электролита, дающего два одновалентных иона, изменение степени диссоциации (Аа) в поле с напряженностью Е в первом приближении описывается следующим уравнением [c.81]

До развития транзисторов данные о подвижности электронов и дырок получались из измерений проводимости и коэффициентов Холла. В течение последнего десятилетия развитие методов измерения, первоначально использованных для изучения транзисторов, позволило получить важные данные. В методе измерения, разработанном Хейнсом и Пирсоном с сотрудниками [18], исследуемый полупроводник вводятся носители тока. Они вводятся при наложении сильного электрического поля, и их передвижение и время жизни могут быть непосредственно изучены. Подвижность введенных носителей тока в этих искусственных условиях может быть измерена, и в тех случаях, когда носители тока в значительной степени захватываются ловушками, она составляет только небольшую часть подвижности свободных носителей тока. Это можно видеть на примере окрашенных галогенидов щелочных металлов, где край окрашенной области движется медленно, со скоростью порядка 10 см / в-сек), в то время как подвижность, вычисленная из измерений эффекта Холла, на которую не влияет захват носителей тока, остается высокой. [c.174]

На малых поверхностях контакта (менее 10 м ) плотность заряда примерно на порядок выше, чем плотность заряда на пятне контакта с площадью более 10 м . Эффект увеличения плотности заряда с уменьшением пятна объясняется тем, что при малом объеме электрического поля, ограниченном разделяющимися поверхностями, затрудняется зажигание газового разряда и процесс нейтрализации прекращается. Плотность заряда в этом случае определяется главным образом процессами автоэлектронной эмиссии, обусловленной сильным электрическим полем в зазоре [1]. Полностью исключить заряд на разделенных поверхностях невозможно [1, 4, 5], но его можно уменьшить до наперед заданной величины, увеличив электрическую проводимость обеих поверхностей контакта или уменьшив скорость разделения поверхностей. [c.11]

Одиночные электролиты. Полностью ионизированный электролит в растворе (например, Na l в воде) состоит из положительно и отрицательно заряженных ионов. При наличии единственного электролита в растворе содержится по одному виду положительных и отрицательных ионов, причем во избежание возникновения очень сильных электрических полей концентрации обоих видов ионов должны быть практически равны во всех точках. Поэтому при диффузии электролита скорость диффузии катионов и анионов должна быть одинакова. Однако собственные коэффициенты диффузии каждого из них могут отличаться (например, в растворе НС1 ион обладает гораздо более высоким собственным коэффициентом диффузии, чем ион С1"). В результате тенденции к более быстрой диффузии одного из ионов возникает небольшое разделение зарядов, приводящее к градиенту потенциала, который замедляет ионы и ускоряет ионы 1 по сравнению со скоростями, с которыми они должны были бы диффундировать. При расчете действительного эффекта необходимо знать собственный коэффициент диффузии каждого иона, а также его подвижность, т. е. скорость миграции при градиенте потенциала единичной силы. Обе эти величины в действительности пропорциональны одна другой, т. е. [c.26]

ЛОГ эффекта Фарадея. Но его обнаружению могут, вероятно, помешать очевидные трудности создания достаточно сильного электрического поля на достаточной протяженности раствора. [c.391]

Экспериментальное определение величин дипольных моментов молекул в возбужденных состояниях не может быть основано на обычных методах измерения молекулярной поляризации (гл. II) вследствие весьма малого времени жизни этих состояний и, следовательно, ничтожных концентраций возбужденных молекул при обычных условиях возбуждения. Методы определения величин основаны на изучении оптических свойств молекул, помещенных в различные условия электрического взаимодействия со средой (растворители) илн с внешним электрическим полем, и связаны с исследованием одного из следующих явлений 1) сдвигов полос в спектрах поглощения и люминесценции в различных растворителях и при различных температурах 2) люминесценции и поглощения растворов в сильных электрических полях (поляризация люминесценции и электрический дихроизм) 3) спектров поглощения соединений в парообразном состоянии в электрическом поле (эффект Штарка). [c.232]

Процесс образования пар, имеющий существенное значение лишь для элементов с большим атомным номером, происходит вблизи ядра благодаря сильному электрическому полю. Что касается распределения избыточной энергии между обоими электронами после образования пары, то наиболее вероятным будет тот случай, когда их энергии одинаковы, однако, как и в случае эффекта Комптона,могут появляться электроны со всеми возможными значениями энергии. Так же как и при фотоэлектрическом эффекте, при образовании пар происходит полное исчезновение фотона. [c.39]

Ионы имеют сильное электрическое поле. Это поле действует на соседние ионы поэтому в растворе ионы расположены не вполне беспорядочно, а происходит сближение разноименно заряженных ионов, причем вокруг каждого иона создается нечто вроде роя противоположно заряженных ионов. По мере разбавления раствора расстояния между ионами увеличиваются, и силы электростатического взаимодействия ослабевают. Каждый ион в таком разбавленном растворе почти независим от другого. Это и соответствует состоянию полной диссоциации согласно теории Аррениуса. В более концентрированных растворах движению ионов препятствует тормозящее действие роя ионов противоположного знака, а также сольватной оболочки иона (см. стр. 217). В связи с этим уменьшается скорость движения иона, что и создает эффект неполной диссоциации, проявляющейся в уменьшении электропроводности. [c.277]

В предыдущем разделе мы видели, что когда скорость окисления определяется переносом вещества через окисел, то после достижения слоем окисла определенной толщины X, значительно превышающей толщины Хр иЯ,х областей пространственного заряда на двух поверхностях раздела, дальнейший рост будет происходить по параболическому закону. На более ранних стадиях образования этого слоя, когда толщина X сравнима с А,(, или Ах, С < > в уравнении (32) зависит от X и следует ожидать отклонений от параболического закона. Мотт [29—31 ] первый указал, что электроны металла легко проникают через тонкий окисный слой (либо благодаря квантово-механическому туннельному эффекту, либо путем термоионной эмиссии) и реагируют с кислородом, образуя адсорбированные ионы кислорода. При толщине слоя окисла, малой по сравнению с и А.Х, в нем не могут установиться пространственные заряды, достаточные для компенсации заряда, связанного с адсорбированными ионами кислорода. Поэтому в тонком слое окисла устанавливается сильное электрическое поле, которое будет увеличивать миграцию положительных ионов через окисел. Очевидно, что из-за этого механизм роста тонких слоев окисла может существенно отличаться от рассматриваемого в теории Вагнера. [c.468]

Механизм, который предложили Кабрера и Мотт (]949 г.), исходит и из существования на металле образовавшейся в процессе хемосорбции кислорода пленки, в которой ионы и электроны движутся независимо друг от друга. При низких температурах диффузия ионов через пленку затруднена, в то время как электроны могут проходить через тонкий еще слой окисла либо благодаря термоионной эмиссии, либо, что более вероятно, вследствие туннельного эффекта (квантово-механического процесса, при котором для электронов с максимальной энергией, меньшей, чем это требуется для преодоления барьера, все же характерна конечная вероятность того, что они преодолеют этот барьер, т. е. пленку), обусловливающего высокую проводимость окисной пленки при низких температурах. При этом на поверхности раздела металл— окисел образуются катионы, и на поверхности раздела окисел— газ—анионы кислорода (или другого окислителя). Таким образом, внутри окисной пленки создается сильное электрическое поле, благодаря которому главным образом ионы и проникают через пленку, скорость роста которой определяется более медленным, т. е. более заторможенным, процессом. [c.48]

При применении диода насыщения (случай в ) сила тока определяется работой выхода катода ф , и в принципе график зависимости 1п ЛТ от ИТ представляет собой прямую линию с наклоном, равным — eц Jk). Для достижения режима насыщения, однако, требуется относительно высокое положительное напряжение на аноде, и образующееся сильное электрическое поле снижает работу выхода катода (эффект Шоттки [50, 79]). Чтобы получить точные результаты, необходимо определить плотность тока насыщения, экстраполируя приложенное поле к нулю. Поскольку уменьшение работы выхода пропорционально обычно строят график зависимости 1п / от и полученную прямую экстраполируют до значения 7 = 0 для каждой температуры катода. В полученную величину фс и в этом случае преимущественный вклад дают области заниженных значений, но в отличие от других ун>е описанных методов этим методом мон,но определить работу выхода, экстраполированную к ОК. как это моншо видеть, подставляя ф = фс(т> = фс (О) + в уравнение (14). Существенным недостатком метода, препятствующим его практическому применению, является то, что эмиссия бывает значительной только при высоких температурах. Этот метод применялся только для исследования многих тугоплавких металлов (в частности, для определения ПП для адсорбированных частиц), но тем не менее даже в этом случае возникают трудности, если только адсорбат не связан с поверхностью очень сильно (например, кислород на вольфраме) или не приводит к значительному уменьшению ф ., что позволяет использовать более низкие температуры (например, Сз на У). Иначе возможна экстенсивная десорбция. Типичное устройство для экспериментального определения работы выхода этим методом описано Смитом [99]. [c.115]

Анализ общей картины поведения капель прямых и обратных эмульсий в сильных электрических полях позволяет заключцть, что на характер поведения и движения частиц заметное влияние оказывают поляризащ -онные явления, развивающиеся около поверхности капли и в приэлектродных областях ячейки деформация капель, нелинейная зависимость V от Е, эффекты автоколебания капель в обратных эмульсиях и отталкивание от электрода в прямых. [c.25]

В гораздо большей степени эффекты влияния обнаруживаются в растворах электролитов, в которых сильное электрическое поле иона вносит существенные искажения в льдоподобную структуру воды. Для водных растворов расчеты показывают, что энергия взаимодействия ион —диполь воды в четыре раза превышает энергию взаимодействия диполей воды друг с другом (—0,25-10- и —1,0-10 Дж/молекула соответственно для однозарядного катиона). Ион, оказавшийся в воде, нарушает ее структуру и тем эффективнее, чем больше его заряд, так что вокруг иона образуется область первичной гидратации, в которой молекулы воды относительно прочно связаны, затем область большого радиуса, содержащая воду с нарушенной структурой (деструктурированная вода), и, наконец, еще дальше от иона простирается область, в которой сохраняется структура обычной воды (Клотц). [c.252]

Гидратация типа I обусловлена ионами (Ы+, N3+, Ве М 2+, Ре +, Се +, Р ), облздающими достаточно сильным электрическим полем, способным ориентировать диполи воды, находящиеся на периферии (на поверхности ) этих ионов, в направлении силовых линий. Этот эффект можно нззвать периферической гидратацией. Влияние комплекса, образованного ионом и его периферической гидратной оболочкой, на структуру более удаленных слоев воды в его непосредственном окружении называется непериферической гидратацией. Если молекулы воды в периферической гидратной оболочке связаны с ионом сильнее, чем между собой, то, согласно представлениям Самойлова, осуществляется положительная гидратация. При этом общее влияние периферической и непериферической гидратации, т. е. суммарное гидратационное влияние иона, обычно приводит к дополнительному упорядочению структуры в объеме жидкости. Такие ионы гидратированы в классическом смысле, и электрическое поле на их периферии может обеспечить адсорбцию одного или нескольких слоев молекул воды. В первом слое связь молекул воды с ионом настолько сильна, что энергия их колебания уменьшается. Для двух- и трехзарядных ионов в первом слое полностью прекращается или уменьшается [c.535]

Принцип действия индукционных нейтрализаторов основан на эффекте увеличения удельной объемной электропроводности топлива в сильном электрическом поле, что способствует лучщему отводу электростатического заряда из топлива. Для получения этого эффекта в индукционный нейтрализатор вводят электроды, у заостренных окончаний которых и концентрируется электрическое поле, создаваемое содержащимся в потоке топлива электростатическим зарядом. Напряженность электрического поля у заостренных окончаний может достигать 30 кВ/м. [c.62]

Рассмотрены новые направления электрических исследований дисперсных систем, которые были начаты А. В. Думанским. К ним относятся изучение механизма повышения вязкости дисперсных систем в сильных электрических полях — электрореологический эффект нелинейные электрокинетические явления в углеводородных дис- персных системах, электрофорезо-электрохимнческое осаждение полимеров и металлов, — формирование металлополимерных покрытий влияние электрических полей и онов металлов (серебра, меди) на жизнедеятельность микроорганизмов с целью разработки новых методов обеззараживания воды. Приведены основные результаты и указаны перспективы исследований по указанным направлениям. [c.254]

Механизм катод юго наводороживания сталей в кислых раст- ворах также связывают с образованием коллоидных частиц-стиму-ляторов в Приэлектродном слое., [321]. На достаточно близком расстоянии от катода при наличии электрических полей катода и кол лоидной частицы возможно их взаимодействие. Например,на рас стоянр см между частицей и катодом возникает очень сильное электрическое поле с градиентом потенциала 10 В/см, если разность потенциалов между катодом и коллоидной частицей достигает хотя бы 0,1 В. При этом возможен эффект Вина - значи-, тельное воэрастание скорости, движения протона к кягод у или даже перескок протона с колло идной частицы на катод. Кроме того, сильное электрическое по-на ионы [321] [c.94]

На основании своей теории Дебай и Гюккель [10] внесли также существенный вклад в теорию электропроводности электролитов. Несколько позже, развивая общую теорию движения ионов, Онзагер [11] вывел предельный закон для электропроводности электролитов. Впоследствии теория электропроводности Онзагера была расширена Дебаем и Фалькенгагеном [12], которые учли влияние высокой частоты переменного тока на электропроводность и диэлектрическую постоянную. Предельный закон для вйзкости растворов электролитов вывел Фалькенгаген [13], а общие законы диффузии электролитов были изучены Онзагером и Фуоссом [14]. Далее, Иоос и Блю-ментрит [15] исследовали с теоретической точки зрения эффект Вина, т. е. влияние сильных электрических полей на свойства растворов электролитов. Позднее Вильсон [16] дал полное решение этого вопроса для случая электролитов, диссоциирующих на два иона. Очень интересная теория влияния сильных полей на ионизацию слабых электролитов была развита Онзагером [17]. [c.34]

Для слабо заряженного биполярного аэрозоля увеличение коагуляции вследствие притяжения компенсируется уменьшением, вызванным отталкиванием. С другой стороны, для очень сильно заряженного биполярного аэрозоля возрастание коагуляции благодаря притяжению значительно превосходит ее ут еньшение вследствие отталкивания, что приводит к суммарному увеличению скорости коагуляции. Хайди и Брок [132] использовали модель Дебая — Хюккеля для анализа электростатических эффектов при коагуляции. Они показали, что для биполярных аэрозолей, когда электростатическое отталкивание сильное, константы коагуляции будут возрастать, тогда как высокозаряженные униполярные аэрозоли будут иметь уменьшенные константы коагуляции. Хайди и Брок предостерегают, что эти оценки являются приближенными, так как поляризация в электрическом поле может значительно изменить эффект зарядки при коагуляции. Фукс [135] указал, что коагуляция туманов увеличивается только в очень сильных электрических полях (превосходящих 200 В/см). В результате поляризации твердых частиц в электрическом поле увеличивается образование структур в виде цепочек. [c.829]

Характер зависимости диэлектрической проницаемости этой системы от влажности дисперсной фазы (рис. 4) аналогичный — при тех же влажностях диэлектрическая проницаемость проходит через максимум. Для установления связи между поляризацией и структурообра-зованием особое значение имеют измерения диэлектрических параметров дисперсных систем в сильных электрических полях, т. е. при тех напряженностях электрического поля, при которых проявляется электрореологический эффект, так как характер поляризации в сильных и слабых полях существенно отличается. [c.111]

Вторичная электронная эмиссия (ВЭЭ) — эмиссия электронов, вызываемая бомбардировкой тел электронами [7]. Электроны, бомбардирующие поверхность тела, называются первичными электроны, эмиттирован-ные телом, — вторичными. Вторичные электроны могут эмиттироваться как со стороны облучаемой первичным пучком поверхности тела (ВЭЭ на отражение ), так и — в тонкопленочных эмиттерах — со стороны поверхности, противоположной облучаемой (ВЭЭ на прострел ), Отношение числа электронов N2, испускаемых телом, к числу падающих на него за то же время первичных электронов N1 называется коэффициентом ВЭЭ о данного тела 0 = N 2 N1 = ИгОи /а — первичный и вторичный токи соответственно). Значение а зависит от свойств и структуры эмиттера, состояния его поверхности, энергии первичных электронов Ер и угла падения первичного пучка на поверхность эмиттера. В потоке вторичных электронов имеются две группы электронов истинно вторичные — электроны вещества, получившие от первичного пучка достаточно энергии для выхода в вакуум, и отраженные (упруго и неупруго) — часть первичного пучка, отразившаяся от поверхности эмиттера. При малых Ер (Ер < < 0,1 кэв) основную долю вторичных электронов составляют упруго отраженные электроны. С ростом Ер доля упруго отраженных электронов быстро уменьшается и при Ер > 0,1 кав составляет лишь несколько процентов всей ВЭЭ. Истинно первичные электроны имеют энергии от О до 50 эе. Наиболее вероятная энергия истинно вторичных электронов составляет 1,5—3,5 эв и при Ер > > 20 эв практически не зависит от Ер. Неупруго отраженными условно принято считать электроны вторичного пучка, энергия которых превышает 50 эв. Отношение числа неупруго отраженных электронов к числу первичных электронов Т] = N2 (Е2 > 50 эв)Иг называется коэффициентом неупругого отражения (в /2 входят и упруго отраженные электроны, но число их мало и на величинеТ1 не сказывается). В металлах и полупроводниках максимальное значение ст лежит в пределах 0,5—1,8. В некоторых диэлектриках (MgO, щелочногалоидные кристаллы) о значительно больше (10—20). Это обусловлено тем, что в таких материалах запрещенная зона велика Eg 6-Н12 эв), сродство к электрону мало (х < 1 эв), вследствие чего медленные электроны с энергией, лежащей между % и Eg, могут из большой глубины без потерь энергии подходить к поверхности тела и выходить в вакуум. При наложении на диэлектрик сильного электрического поля, направленного от эмиттирующей поверхности вглубь слоя (т. е. ускоряющего вторичные электроны к поверхности), о значительно возрастает. Обычно сильное поле создается бомбардировкой тонкого слоя диэлектрика на металлической подложке электронами с Ер, при котором о > 1. В результате поверхность диэлектрика заряжается положительно относительно металлической подложки до потенциала, близкого к потенциалу коллектора, на который отсасывается ток ВЭЭ. Ток ВЭЭ, возникающий в присутствии сильного электрического поля в эмиттере, состоит из двух компонент малоинерционной, быстро следующей за изменениями первичного тока (эта часть ВЭЭ называется вторичной электронной эмиссией, усиленной полем, ее инерционность <10 сек), и само-поддерживающейся, существующей и при отсутствии первичного пучка, после того как осуществлена первоначальная зарядка слоя. В некоторых случаях ВЭЭ с электродов вакуумных приборов, подвергающихся бомбардировке электронами, является нежелательным паразитным эффектом. Для его устранения электроды покрывают веществами с малым а углерод (сажа, ак-вадаг), титан, цирконий, дисилициды переходных ме- [c.457]

При свободной конвекции жидкости в сильных электрических полях были за)мечены и другие электростатические эффекты. Например, Шмидт и Лейденфрост [Л. 21] обнаружили, что теплоотдача к различным непроводящим жидкостям (парафин, воск, касторовое масло) значительно возрастает при наложении электрического поля. Это увеличение нельзя было объяснить электрострикционным эффектом, и, как было шоказано, оно является следствием образования электрически заряженных шариков жидкости, хаотическим образом движущихся между электродами. Электродинамическая модель этого явления не разработана до сих пор, однако можно предположить, что масло заряжается за счет трения, и электростатические объемные силы оказывают влияние на овободную конвекцию. [c.21]

В некоторых случаях линии спектра значительно шире, чем следует из эффекта Допплера. Большая часть этого расширения вызвана столкновениями излучающих атомов с другими атол Ши частицами. Линин излучения расширяются также, если излучающие чтомы внести в сильное электрическое поле (эффект Штарка). [c.79]

Явление поляризации флуоресценции молекул в жидких растворах в электрическом поле (электрическая поляризация флуоресценции) было обнаружено Чекалла [126], который дал феноменологическую классическую теорию явления, разработал методику определения степени поляризации флуоресценции растворов и предложил использовать его для определения дипольных моментов возбужденных состояний флуоресцирующих молекул, в растворах. Суть эффекта заключается в том, что под действием сильного электрического поля ( 150 кв1см) происходит ориентировка анизотропных молекул, которые при возбуждении ультрафиолетовым светом излучают частично поляризованный свет люминесценции с очень небольшой степенью поляризации, зависящей линейно от квадрата напряженности поля [c.236]

Используя обратный эффект. Если электрическое поле Е приложено к монокристаллу нематика, упорядочение может исказиться, поскольку соответствующее искажение может создать поляризацию Рд, параллельную Е. По-видимому, этот обратный эффект наблюдали на МББА Шмидт, Шадт и Хельфрих [60]. Принцип показан на фиг. 3.21. Образец ограничен двумя параллельными стеклянными пластинами, обработанными лецитином для получения гомеотропной текстуры. Однако для предлагаемой интерпретации эксперимента необходимо, чтобы граничные услог ВИЯ не соответствовали сильному нормальному сцеплению угол между молекулами и поверхностью не должен быть фиксирован. Поле Е приложено В плоскости слоя (вдоль х). Поскольку в МББА Е) < г , то, если бы присутствовали одни только диэлектрические эффекты, они стабилизировали бы упорядочение вдоль нормали z к пластинам. Но на практике наблюдается искажение, как показано на фиг. 3.21. Такое искажение является естественным следствием флексоэлектрического эффекта, если предположить, что на обеих граничных поверхностях имеет место слабое сцепление. [c.117]