Кривые течения дилатантной системы

Рис. 1,7. Кривые течения в логарифмиче ских координатах i—дилатантная система 2—ньютоновская жидкостк (тангенс угла наклона=1,00) З—тело Сен-Еенанс (тангенс угла наклона=0) 4—тело Бингама 5—псевд пластичное тело.

Существует еще один вид течения, который во всех практических системах является нежелательным. Это дилатантное течение (рис. 10, кривая 4), которому свойственно интенсивное увеличение напряжения при увеличении градиента скорости сдвига, что проявляется в повышении вязкости при возрастании скорости деформации. [c.75]

Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдо-пластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Кривая течения такой жидкости также проходит через начало координат, но имеет криволинейный ход с выпуклостью к оси абсцисс на значительном участке (рис. 23.9,2). Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления и кривая имеет выпуклость к оси ординат (рис. 23.9, 3). Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается. [c.382]

Жидкообразные тела классифицируют на ньютоновские и неньютоновские жидкости. Ньютоновскими жидкостями называют системы, вязкость которых не зависит от напряжения сдвига и является постоянной величиной в соответствии с законом Ньютона. Течение неньютоновских жидкостей не следует закону Ньютона, их вязкость зависит от напряжения сдвига. В свою очередь, они подразделяются на стационарные, реологические свойства которых не изменяются со временем, и нестационарные, для которых эти характеристики зависят от времени. Среди неньютоновских стационарных жидкостей различают псевдопластические и дилатантные. Типичные зависимости скорости деформации жидкообразных тел от напряжения (кривые течения, или реологические кривые) представлены на рис. УИ.8. [c.419]

Наиболее характерными являются ньютоновская жидкость, тело Сен-Венана, тело Бингама, псевдопластичные неньютоновские жидкости и дилатантная система, характерная для суспензий с большим содержанием твердых частиц. Для них на фиг. 3 приведены кривые течения, характеризующие зависимости между напряжением сдвига и скоростью сдвига, полученные в вискозиметре. [c.8]

Исследования кривых течения различных смазок при низких средних скоростях деформации обнаружили необычные и даже несколько неожиданные факты. Оказалось, что у некоторых смазок, например у консталина (рис. 2), пушечной смазки (рис. 4), технического вазелина (рис. 5) при средней скорости деформации, равной от десятых долей до 10 1/се/с, кривые течения идут под углом менее 45°. Формально можно было бы причислить пластичные смазки в указанном диапазоне средней скорости деформации к дилатантным системам, вязкость которых увеличивается при увеличении средней скорости деформации. [c.286]

Дилатантные жидкости. Для дилатантных, так же как и для псевдопластических, жидкостей вязкость зависит от напряжения сдвига, но с увеличением напряжения сдвига наблюдается не уменьшение, а увеличение вязкости движущейся жидкости (кривая 4). Если к течению таких жидкостей применить степенное уравнение (3), то в этом случае п<1, а П1>1. К дилатантным жидкостям относятся многие концентрированные суспензии. Увеличение внутреннего сопротивления этих систем объясняется тем, что при перемещении твердых частиц не хватает жидкой фазы, играющей роль смазки. В результате этого по мере увеличения напряжения сдвига возрастает вязкость системы. [c.92]

Кривая 2 описывает псевдопластическое течение (нри ге< 1), наблюдаемое у расплавов растворов веществ, имеющих высокий молекулярный вес (полимеров). Кривая 3 описывает дилатантные системы (при п > 1), например очень концентрированные суспензии, вязкость которых возрастает по мере увеличения скорости сдвига [4, 31]. Дефлокулянты (см. 3.1 на стр. 49) превращают суспензию, обладающую свойствами бингемовского тела (кривая 4) в дилатант-ную жидкость в связи с возникновением на поверхности частиц значительного одноименного заряда [30]. Благодаря сильному отталкиванию частиц предельное напряжение сдвига не возникает в этих системах до тех пор, пока объемная концентрация частиц не станет больше той, при которой впервые наблюдается предел текучести. Она, проявляется у дисперсных систем с размерами частиц менее [c.149]

У второго типа нелинейно-вязких сред — дилатантных сред — в противоположность псевдопластикам Ца возрастает при увеличении 7. Для них характерна кривая течения, обращенная выпуклостью в сторону оси скоростей сдвига d a > О, кривая 3, рис. 3.2). Примерами дилатантных сред являются грубодисперсные системы, например, мокрый речной песок, высококонцентрированные водные суспензии порошков двуокиси титана, железа, слюды, кварца, крахмала, водные растворы гуммиарабика и др. [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология