Кривые псевдопластического течения

Рис. 11.5 Кривая течения псевдопластической структурированной жидкообразной системы

Однако к структурированным жидкостям относят также псевдо-пластическую и дилатантную жидкости. На рис. 47 есть кривые течения для этих жидкостей. Название псевдопластическое течение , псевдопластическая жидкость связано с тем, что в этом случае предел текучести равен нулю. Псевдопластическое течение наблюдается в высокомолекулярных соединениях. Физическое толкование псевдо-пластического течения заключается в том, что с возрастанием напряжения сдвига асимметрические частички постепенно ориентируются. Кинетические единицы течения вместо хаотических движений, которые они совершают в покоящейся жидкости, своими большими осями ориентируются вдоль направления потока. Эффективная вязкость будет убывать с ростом скорости сдвига до тех пор, пока сохранится возможность дальнейшей ориентации частичек вдоль линий потока, а затем кривая течения будет линейной. Предел текучести для таких жидкостей равен нулю. Реологические свойства псевдопластического течения не зависят от времени. Это означает, что процесс ориентации частичек жидкости происходит почти мгновенно. Для псевдопластического течения предложено несколько законов, описывающих реологическую кривую течения [c.136]

На рис. 56 представлена кривая течения структурированной жидкообразной системы — реальной псевдопластической жидкости (кривая 2). Для сравнения приведена зависимость y = f(P) для ньютоновской жидкости (прямая ]). На кривой течения структурированной псевдопластической жидкости имеется три характерных участка. На участие ОА эти система ведет себя подобно ньютоновской жидкости с большей вязкостью т]макс = с1 сс). Тзкое поведенис системы объясняется теуг, что при малых скоростях течения структура, разрушаемая прило>1 енной нагрузкой, успевает восстанавливаться. Медленное течение с постоянной вязкостью без прогрессирующего разрушения структуры называется ползучестью. [c.186]

Рис. IV.12. Графический анализ кривой псевдопластического течения по Вильямсону.

Кривая эффективной вязкости псевдопластического течения (рис. 48) отличается от аналогичной кривой тиксотропной структурированной жидкости (рис. 46) отсутствием ньютоновского течения практи- [c.136]

Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдо-пластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Кривая течения такой жидкости также проходит через начало координат, но имеет криволинейный ход с выпуклостью к оси абсцисс на значительном участке (рис. 23.9,2). Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления и кривая имеет выпуклость к оси ординат (рис. 23.9, 3). Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается. [c.382]

Рис. 56. Кривые течения ньютоновской жидсости (/) и псевдопластической структурированной жидкообразной системы (2).

Из рис. 7.6 и 7.7 следует, что все композиции относятся к псевдопластическим жидкостям и кривые их течения подчиня- [c.612]

Следует, однако, заметить, что по измерениям Ю. Л. Марголиной и С. С. Воюцкого график I/ t—Р для некоторых концентрированных растворов полимеров является не прямой, а кривой линией. Эти кривые для растворов натурального каучука (светлого крепа) приведены на рис. 1. По форме они напоминают кривые для псевдопластического течения, обусловленного ориентацией длинных нитевидных молекул полимера. [c.204]

Лакокрасочные материалы по своему реологическому поведению существенно отличаются от ньютоновских жидкостей. В зависимости от физической природы (раствор, слабо- или сильнонаполненная дисперсия) и степени проявления взаимодействующих сил они характеризуются разными видами течения (рис. 1,3, кривые 2—4, а и б). Наиболее типичными для них являются пластическое и псевдопластическое течения, связанные с разной степенью структурообразования в массе материала. [c.16]

Коэффициент k зависит от консистенции жидкости и увеличивается с ростом вязкости. В табл. 3.1 приведены значения кит для ряда жидкостей. Для псевдопластических жидкостей показатель степени m < 1, т. е. угол наклона кривой течения должен быть меньше 45°, однако этот угол часто близок к 45°, когда свойства жидкости приближаются к свойствам ньютоновских жидкостей. Кажущ,аяся вязкость псевдопластичных жидкостей уменьшается с увеличением градиента скорости dw/dn [c.93]

Для всех твердообразных систем имеется предел текучести — давление, ниже которого эти системы не текут. Поэтому их реологические кривые не проходят через начало координат, а сдвинуты от него на величину предела текучести (рис. 23.9,4). Деформации (течение) пластических и псевдопластических твердообразных систем, как и течение жидкостей, необратимы. [c.383]

Жидкообразные тела классифицируют на ньютоновские и неньютоновские жидкости. Ньютоновскими жидкостями называют системы, вязкость которых не зависит от напряжения сдвига и является постоянной величиной в соответствии с законом Ньютона. Течение неньютоновских жидкостей не следует закону Ньютона, их вязкость зависит от напряжения сдвига. В свою очередь, они подразделяются на стационарные, реологические свойства которых не изменяются со временем, и нестационарные, для которых эти характеристики зависят от времени. Среди неньютоновских стационарных жидкостей различают псевдопластические и дилатантные. Типичные зависимости скорости деформации жидкообразных тел от напряжения (кривые течения, или реологические кривые) представлены на рис. УИ.8. [c.419]

На рис. П.10 представлены кривые течения системы, обладающей тиксотропией. Кривая / отражает равновесную зависимость, ее получают при увеличении напряжения сдвига. Зависимость, соответствующую кривой 2, гю.лучают при снижении нагрузки, когда еще не успело установиться равновесие между прочностью структуры и напряжением сдвига. Расстояние между двумя кривыми по оси напряжений, или площадь петли, характеризуют степень тиксотропности. Если обратимое восстановление структуры происходит очень быстро, то тело можно отнести к стационарным псевдопластическим иногда говорят, что оно обладает мгновенной тиксотропией. [c.422]

Дилатантные жидкости. Для дилатантных, так же как и для псевдопластических, жидкостей вязкость зависит от напряжения сдвига, но с увеличением напряжения сдвига наблюдается не уменьшение, а увеличение вязкости движущейся жидкости (кривая 4). Если к течению таких жидкостей применить степенное уравнение (3), то в этом случае п<1, а П1>1. К дилатантным жидкостям относятся многие концентрированные суспензии. Увеличение внутреннего сопротивления этих систем объясняется тем, что при перемещении твердых частиц не хватает жидкой фазы, играющей роль смазки. В результате этого по мере увеличения напряжения сдвига возрастает вязкость системы. [c.92]

На рис. IV. 12 приведен графический анализ кривой псевдопласти-ческого течения по Вильямсону. Кривая OG B является кривой псевдопластического течения. Область RDOT определяет мощность, необходимую для преодоления пластического сопротивления при [c.225]

При увеличении напряжения структура разрушается (вязкость уменьшается) и восстановиться не успевает. Уменьшение вязкости отражается подъемом кривой течения и увеличением угла наклона, отвечающего пластической вязкости в уравнении Бингама. Экстраполяция этой части кривой к оси напряжений позволяет получить значение предельного напряжения сдвига Рт (предела текучести в уравнении Бингама), характеризующего усилие, необходимое для разрушения структуры, т. е. прочность структуры. Дальнейшее увеличение напряжения сдвига вызывает полное разрушение структуры конечный участок кривой течения отвечает течению жидкости согласно Закону Ньютона с наименьшей ньютоновской вязкостью. Экстраполяция этого линейного участка кривой обычно приводит в начало координат. Кривая течения суспензии с концентрацией между 9,1 и 17,7% аналогична кривой псевдопластиче-ского течения. Отличие состоит в то.м, что в данном случае вязкость уменьшается вследствие разрушения коагуляционной структуры, которое происходит во времени (тиксотропия) ири псевдопластическом течении вязкость уменьшается в результате мгновенной ориентации анизометрических частиц. Кроме того, кривая псевдопластического течения не имеет участка, отвечающего предельной разрушенно " структуре. [c.432]

Эта формула позволяет вычислить напряжение, отвечающее точке перегиба по параметрам структуры, которыми являются К, Т, ti ,, d и Tq. Величина Тц может быть истолкована как время полной ориентации кинетических единиц течения в процессе разрушения связей структуры до выхода на ньютоновское течение с предельно разрушенной структурой. Для псевдопластического течения Тдг О и Pi,iсха. Зная напряжение Л,ь находим е (Pij) и положение точки перегиба кривой течения. Можно решать и обратную задачу по заданным Рц,%и 11с> определить параметры структуры d и Tq. [c.157]

Кривая 2 описывает псевдопластическое течение (нри ге< 1), наблюдаемое у расплавов растворов веществ, имеющих высокий молекулярный вес (полимеров). Кривая 3 описывает дилатантные системы (при п > 1), например очень концентрированные суспензии, вязкость которых возрастает по мере увеличения скорости сдвига [4, 31]. Дефлокулянты (см. 3.1 на стр. 49) превращают суспензию, обладающую свойствами бингемовского тела (кривая 4) в дилатант-ную жидкость в связи с возникновением на поверхности частиц значительного одноименного заряда [30]. Благодаря сильному отталкиванию частиц предельное напряжение сдвига не возникает в этих системах до тех пор, пока объемная концентрация частиц не станет больше той, при которой впервые наблюдается предел текучести. Она, проявляется у дисперсных систем с размерами частиц менее [c.149]

В зависимости от свойств полимера и условий движения на практике могут возникать различные типы течения полимерных растворов. При этом их реологические свойства обычно не могут быть охарактеризованы каким-то определенным значением вязкости часто необходимо иметь полную кривую течения, т. е. зависимость вязкости или скорости сдвига от напряжения сдвига. Применительно к полимерным растворам, применяемым для повышения нефтеотдачи, можно выделить четыре типа течения ньютоновское (идеальное), псевдопластическое, дилатантиое и комбинированное. [c.110]

Специфику указанных процессов рассмотрим на примере полисахариднокалиевого раствора. Анализ микрореологических исследований позволил выявить характер надмолекулярной структуры этой жидкости в поровых каналах различной величины и условия ее образования. Ранее было показано, что в узких зазорах до 2 мкм растворы с 0,1...0,4 % добавками биополимера образуют твердообразные структуры (см. рис 4.1) малопрочные без начального напряжения сдвига -предела текучести при концентрациях до 0,25 % (кривые 2, 3), и прочные с наличием последнего при 0,4 % количестве биополимера (кривая 4). В отсутствии последнего раствор проявляет, как и в объеме, псевдопластические свойства. В более крупных зазорах по мере увеличения количества биополимера надмолекулярная структура трансформируется от псевдопластической (рис. 4.6, кривые 1, 2) до малопрочной твердообразной с разрывом сплошности (кривые 3 и 4). При больших скоростях деформации твердообразные структуры разрушаются и режим их деформации приближается к режиму течения предельно разрушенной структуры с ньютоновской вязкостью (пунктирные линии). Перегиб кривых вязкости 0,25 и [c.32]

В условиях изотермического режима величина к определяется углом наклона кривых, исходящих из начала координат и показывающих соотношение между градиентом давления и производительностью в зависимости от площади поперечного сечения канала головки. Вследствие псевдопластического характера течения полимерных расплавов зависимость эта нелинейна. [c.115]

Известно, что любая нелинейно-вязкая жидкость имеет линейные участки кривой течения при очень малых и достаточно больших скоростях сдвига (рис. 7.1). Обозначим через —наименьшую ньютоновскую вязкость , которая наблюдается у псевдопластических жидкостей при нулевой скорости сдвига, а через — наибольшую ньютоновскую вязкость , соответствующую бесконечно большому сдвигу. Видно, что модель степенной жидкости (см. первую строчку в табл. 7.1) хорошо описывает реальное поведение нелинейно-вязких сред в промежуточной области между /Хд и /1 однако в предельных случаях при 7 О и 7 оо она приводит к неверным результатам. Модели Эллиса и Рабиновича правильно отражают реальность в области малых и умеренных напряжений, однако при т оо дают вязкость, равную нулю модель Сиско приводит к бесконечно большой вязкости [c.250]

В любой. очке кривой усилие — скорость течения. Этим термином можно пользоваться независимо от того, будет ли данное вещество истинно вязкое, 1пластич1нюе, псевдопластичное или обратно пластичное. Например кажущаяся вязкость 56%-ного асбестита на льняном масле (пластичная масса) в точке А (рис. 6) изображается котангенсом AOD, а в точке В — котангенсом BOD. Следует также заметить, что в точке А он имеет такую же самз ю кажущуюся вязкость, как и 40%- Ный алюминиевый порошок в льняном масле (псевдопластическое вещество) и как истинно вязкое вещество ОЛ, так как кривые пересекаются в этой точке. [c.579]