Движение жидкостей стационарное

В отличие от стационарного при неустановившемся, или нестационарном, потоке факторы, влияющие на движение жидкости, изменяются во времени. Так, скорость жидкости в определенном направлении х в любой точке является не только функцией пространственных координат X, у а г данной точки, но также времени х, т. е. = [c.38]

Мощность, потребляемая механическими мешалками. Как следует из обобщенного уравнения гидродинамики [уравнение (П,85г) ], вынужденное стационарное движение жидкости в условиях, когда действием силы тяжести пренебрегать нельзя, описывается критериальным уравнением [c.248]

Под влиянием приложенной разности потенциалов положительный ион движется к отрицательному электроду, а некоторый объем жидкости, окружающий ион и заряженный отрицательно, движется к поло/кительному электроду. Следовательно, ионы движутся в среде, перемещающейся в противоположном направлении. Это движение жидкости, которая непосредственно прилегает к иону, подобно движению жидкости в электрофоретических процессах. Известно, что жидкость в тонких капиллярах под влиянием приложенной разности потенциалов движется потому, что несет на себе электрический заряд. Коллоидные частицы движутся под влиянием разности потенциалов потому, что на границе между частицами и раствором возникает электрокинетический потенциал. Здесь наблюдается подобное же явление. При стационарном движении иона ир = геН. При более строгом рассмотрении следует учесть, что жидкость, окружающая ион, движется в противоположном направлении со скоростью Ау. Так как заряд ионной атмосферы равен заряду иона, исправленное выражение может быть записано так [c.92]

В стационарных теплообменниках тонкий слой жидкости образуется при свободном стекании жидкости по поверхности нагрева. Количесгво жидкости, подводимой к поверхности нагрева, должно быть таким, чтобы толщина пленки была минимальной. Движение жидкости может быть ламинарным или турбулентным это зависит от факторов, влияющих на величину критерия Не. [c.234]

Наконец, коэффициенты дисперсии в стационарном и нестационарном режимах перемещивания могут существенно отличаться за счет наличия релаксационных процессов. В пространстве между зернами [7], особенно в вязкостном режиме течения, неизбежно возникают области замедленного движения жидкости — застойные зоны. При стационарном во времени поле концентраций эти зоны мало влияют на процесс переноса вещества вдоль и поперек потока. В нестационарном же режиме перемешивания, примесь, импульсно введенная в основной поток, сначала задерживается при проникновении ее в застойные зоны, затем же с соответствующей задержкой вымывается. Это обстоятельство также приводит к размытию фронта волны перемешивания. Если обозначить объемный коэффициент массообмена между проточными и застойными зонами через (с ), то по оценке размерностей релаксационная составляющая коэффициента дисперсии должна выражаться как [c.88]

Установившийся и неустановившийся потоки. Движение жидкости является установившимся, или стационарным, если скорости частиц потока, а также все другие влияющие на его движение факторы (плотности, гемпературы, давления и др.), не изменяются во времени в каждой фиксированной точке пространства, через которую проходит жидкость. В этих условиях для каждого сечения потока расходы жидкости постоянны во времени. [c.38]

Примечание. В действительности, как мы уже видели, частица, не вращающаяся в начальный момент времени, очень быстро приобретает скорость вращения жидкости, и тогда рассеиваемая энергия равна энергии, рассчитанной Эйнштейном, если движение жидкости стационарно. В турбулентных течениях с быстрыми пульсациями скорости движения жидкости рассеиваемая энергия может превышать энергию, рассчитанную по формуле Эйнштейна. [c.85]

В горизонтальных слоях с однородной температурой верхней стенки и более высокой однородной температурой нижней стенки покоящаяся жидкость остается в стационарном состоянии при числах Релея ниже критического. значения Ra r- Для обратных граничных условий находящаяся в покое жидкость остается в устойчивом состоянии для всех чисел Ra. В любых других тепловых граничных условиях имеет место движение жидкости. [c.295]

При I > поле скоростей движения жидкости приобретает стационарный характер и [c.234]

По другим представлениям, неидеальный поток можно считать состоящим из последовательно и параллельно соединенных участков с разными режимами движения жидкости смешанные модели). Ряд моделей оказывается полезнее для объяснения отклонений характеристик потока в трубчатых реакторах или в стационарных слоях зернистого материала от режима идеального вытеснения, в то время как другие модели позволяют удовлетворительно описать отклонения характеристик аппаратов с мешалками от режима идеального смешения. [c.257]

Рассмотрим плоский пласт, который состоит из двух зон с различными свойствами (к/р., к, тит. д.). Пусть границей перехода из одной зоны в другую является плоскость х = 0. Причем рассмотрим движение жидкости, для которой скорость параллельна оси л и не зависит от координат у и г (т. е. подошва п кровля пласта непроницаемы). Пусть в момент времени 1==0 первоначальное стационарное состояние возмещается в результате пуска скважины с постоянным дебитом р. Тогда распределение давления в пласте в каждой из зон описывается уравнениями [c.65]

Запишем уравнения магнитной газовой динамики для единичной струйки газа, пренебрегая вязкостью и теплопроводностью жидкости. Будем считать движение жидкости установившимся, магнитное ноле — стационарным, а вектор [Е X В], определяющий работу электромагнитной силы (см. (94)),—направленным параллельно вектору скорости W. В этом случае поток вектора [Е X В] направлен по нормали к поперечному сечению струйки. [c.224]

Из условия стационарного режима электроосмотического движения жидкости в плоском капилляре (когда можно пренебречь кривизной поверхности) Смолуховский получил уравнение, связывающее скорость течения жидкости и -потенциал [c.87]

Ламинарным (безвихревым) называется установившееся стационарное движение жидкости или газа. При ламинарном движении во всем объеме жидкости вектор го1 =0. [c.254]

Следует помнить, что при электроосмотическом течении жидкости через капилляр движущая сила имеет электрическую природу и она действует на периферические части цилиндра жидкости, заполняющей капилляр, где сосредоточены свободные противоионы. В результате этого" при наложении электрического поля скорость движения жидкости в капилляре будет сначала максимальной у стенки капилляра и минимальной у его оси. Затем, вследствие трения между слоями жидкости, скорости выравниваются и при стационарном режиме течения жидкость движется практически с одинаковой скоростью по всему течению капилляра. Схема, иллюстрирующая установление стационарного течения при электроосмосе, приведена на рис. VII, 29а. [c.212]

Режимы движения реальной жидкости. Рядом исследователей (Хагеном-в 1869 г., Менделеевым - в 1880 г., Рейнольдсом - в 1883 г.) было замечено, что существует два принципиально разных режима движения жидкости. Наиболее полно этот вопрос был исследован Рейнольдсом с помощью чрезвычайно простого прибора (рис. 3-3). Прибор состоял из сосуда 1, в котором для создания стационарного потока поддерживался постоянный уровень жидкости, и присоединенной к нему стеклянной горизонтальной трубы [c.39]

Распределение линейных скоростей движения жидкости по сечению капилляра, или, как принято в гидродинамике, эпюра скоростей, претерпевает ряд изменений до установления стационарного состояния во времени примерно по схеме, изображенной на рис. 25. [c.50]

Вначале, при включении электрического поля скорость движения жидкости максимальна по периферии—около стенки и минимальна в центре —по оси капилляра. Постепенно, с течением времени (порядка долей секунды) скорости выравниваются, и в стационарном состоянии скорость движения жидкости по [c.50]

Картина установления стационарного состояния для электроосмоса является обратной той, которая наблюдается при движении жидкости в капиллярной трубке под действием давления. В этом случае эпюра скоростей до установления стационарного состояния имеет, как известно, следующий вид (рис. 26). [c.51]

Нернст предположил, что внутри диффузионного слоя скорость движения жидкости равна нулю. Тогда сила тока может быть вычислена по той же формуле (11), что и для стационарных электродов (жидкость неподвижна). [c.154]

Такое движение жидкости называется установившимся или стационарным, [c.38]

Рассмотрим случай стационарного или установившегося теплообмена, при этом будем считать, что изменения агрегатного состояния жидкости не происходит и теплоемкость ее постоянная. Обозначим скорость движения жидкости в направлении осей координат соответственно через гл)у, т , а удельный вес и температуру жидкости через у и Составим для выделенного элементарного параллелепипеда уравнение теплового баланса. В данном случае теплообмен происходит в движущейся среде, следовательно, тепло подводится к параллелепипеду и отводится из него частицами движущейся жидкости. [c.301]

Система дифференциальных уравнений (2,80) — (2.82) справедлива для турбулентных течений только при условии, что под параметрами потока в этих уравнениях подразумеваются их актуальные (мгновенные) значения. Если в (2.80) — (2.82) ввести условие д/дх = 0, получится соответствующая система уравнений для стационарных процессов движения жидкости и конвективного теплообмена, справедливая только для ламинарных потоков. В турбулентных потоках значения скорости, давления и температуры непрерывно изменяются случайным образом, пульсируют. Для них стационарным [c.153]

Движение жидкости может быть установившееся (стационарное) и неустановившееся. В первом случае давление р и скорость т в каждой точке пространства, занимаемого движущимся объемом жидкости, постоянны во времени и являются функциями координат этой точки р = А х, у, г), ы> = (Р1 (х, у, г). Во втором случае значения р и в любой [c.31]

Движение жидкости называется установившимся, или стационарным, когда давление, скорость и другие параметры с течением времени не изменяются. [c.61]

Сила сопротивления при неустановившемся движении тела отличается от силы при установившемся режиме по двум причинам. Первая из них связана с тем, что вокруг частицы не сформирован тот профиль скоростей, при котором получены уравнения для стационарных условий обтекания. Строго говоря, для частицы, изменяющей скорость обтекания, нельзя определить силу сопротивления в произвольный момент времени, не зная предысторию формирования профиля скорости. Вторая причина связана с изменением количества движения жидкости, обтекающей частицу. [c.84]

Нод действием силы тяжести неравномерно нагретая жидкость поднимается слева вдоль нагретой стенки и опускается вдоль правой холодной, совершая циркуляцию на стационарном режиме. Влияние движения жидкости на поле температуры для этого случая показано на рис. 6.7, где приведены профили температуры в различных вертикальных сечениях у = onst (эти профили построены в местной температурной шкале, смещающейся вместе с номером слоя). При их изучении следует иметь в виду, что при отсутствии движения (Gr=0) стационарные профили тем- пературы между значениями [c.212]

Потенциодинамические кривые, снятые в нестационарных условиях, приведены на рисунке б. Как показали измерения, с повышением скорости движения жидкости стационарные потенциалы для термохромированных стали и чугуна сдвигаются в сторону положительных значений и при скорости 1 м/с равны -1-0,300 и 4-0,320 В соответственно. Увеличивается протяженность области пассивного состояния, которая характеризуется более низкими токами растворения. Это объясняется облегчением протекания катодного процесса в результате более быстрой доставки кислорода к поверхности металла. [c.41]

Движение несжимаемой жидкости в трубе. Пусть в прямой труОе произвольного, но фиксированного сечения (его размеры /о, 1, . ..) ламинарно движется несжимаемая жидкость. Движение жидкости стационарно. На входе задана постоянная по сечению скорость жидкости Шо, направленная вдоль оси X, совпадающей с осью трубы. Температура жидкости всюду одинакова, так что ее свойства постоянны. [c.47]

У —[Ь (г — 1)] /, 2 -V г — 1 при i оо начинается конвективное движение жидкости, возникают стационарные ячейки Бенара (рис. 7.16, б). Наконец, при а>Ь-1-1иг>а(а + + > 4- 3)/(о -Ь 1 — Ь) решение не выходит ни на стационарный, ни на периодический режим. Такое решение показано на рис. 7.16, Ь. Таким образом, система из трех уравнений (7.20) описывает стохастические процессы без введения каких-либо флюктуирующих сил. Решение, показанное на рис. 7.16, Ь называют странным аттрактором. Аттракторы — это множество значений, на которые система выходит при оо. Поскольку до модели Лоренца аттракторы обычно представляли как множество изолированных особых точек или замкнутых кривых на фазовой плоскос- [c.321]

Количественное исследование влияния этих параметров требует детального знания механизма собственно массопередачи, без химической реакции. При движении жидкости вдоль твердых поверхностей в дисперсной системе рассматривают главным образом стационарную диффузию через образовавшийся пограничный слой. Модель нестационарной диффузии, соответству-юш ая случаю потока по подвижной (мобильной) поверхности, удовлетворяет уравнениям пенетрационной теории. В ограниченных застойных зонах массопередача также происходит путем нестационарной диффузии. Окончательный коэффициент массопередачи р выражается безразмерным числом Шервуда ЗЬ, а порядок его величин для некоторых слзгчаев приводился выше (стр. 154). [c.162]

Рис. IV. 12 иллюстрирует изменение потенциала ср и скорости движения жидкости и в капиллярах пористого тела с изменением расстояния от межфазной поверхности. Направленное перемещение жидкости, вызванное внешним электрическим полем напряженностью Е, уравновещивается возникающей в ней силой трения. В стационарном состоянии общая сила, действующая на любой сколь угодно малый слой жидкости, равна нулю, и он движется с постоянной скоростью параллельно границе скольн<ения. [c.220]

Как было указано ранее, для поверхности определенной химической природы при определенном составе и концентрации прилегающего к ней раствора, электрокииетический потенциал — величина постоянная. Однако практически требуется соблюдение ряда условий, чтобы полученная величина скорости движения жидкости через капиллярную систему была действительной характеристикой электроосмотической скорости. В системе должны быть созданы все условия для установления ламинарного стационарного потока жидкости. На это положение в особенности следует обращать внимание при работе с такими сложными капиллярными системами, как порошковые, где для установления ламинарного стационарного потока жидкости необходимо использовать диафрагмы достаточно большой толщины. Толщина диафрагмы не должна быть ниже определенного критического значения. Это значение не является постоянным, оно увеличивается с увеличением радиуса капилляров пор диафрагмы и с уменьшением -потенциала. Для обычно применяемых в работе [c.186]

Обычные гидродинамические уравнения для движения жидкости применимы при рассмотрении прохождения жидкости в двойном электрическом слое. Это движение жидкости лами-нарно и носит стационарный характер, вследствие чего силы инерции в гидродинамических условиях могут быть опущены. [c.49]

Движение жидкости называется стационарным (установившимся), если поле скоростей не изменяется во времени. В противном случае движение называется неусгАановившимся. [c.254]

Неподвижные электроды в движущейся жидкости. Движение жидкости относительно стационарного твердого электрода проще всего осуществить, перемешивая ее мешалкой. Но таким способом трудно достигнуть однообразных и воспроизводимых результатов. Удовлетворительные результаты были получены с использованием макающегося электрода, предложенного Ю. С. Ляликовым (1948). [c.199]

В технических приложениях широко используют квазиодно-мерные модели неустановившихся потоков. В таких моделях состояние потока рабочей среды в каждый момент времени характеризуется усредненными по сечению значениями давления, скорости и плотности. При этом в уравнения вводятся полученные при усреднении по сечению потока перечисленные гидродинамические величины с коэффициентами количества движения, кинетической энергии и гидравлического сопротивления. Ввиду недостаточной изученности неустановившихся течений в гидродинамических расчетах долгое время использовали только к вази-стационарные значения коэффициентов, которые определяются, если реальный неустановившийся поток заменить сменяющейся во времени последовательностью установившихся потоков. Квази-стационарные коэффициенты находят по экспериментальным зависимостям и формулам гидравлики. Однако теоретические н экспериментальные исследования показывают, что в действительности при неустановившемся движении жидкости или газа изменяются законы распределения местных скоростей, поэтому в общем случае мгновенные коэффициенты усреднения гидродинамических величин должны отличаться от квазистационарных значений [281. [c.239]

На формирование течений, возникающих без воздействия твердых ограничивающих поверхностей, непосредственное влияние оказывают выталкивающие силы, которые определяют преобладающее направление и форму области основного течения, а также интенсивность внутренних циркуляционных течений. В этих стационарных или неустановивщихся течениях со свободными границами кроме выталкивающей силы, приводящей в движение жидкость, необходимо учитывать воздействие начального импульса. [c.167]

Движущийся слой адсорбента, осуществляемый без существенного нарушения контакта между зернами (в отношении концентрации частиц, а следовательно, и характера движения жидкости в межзерповом пространстве) является аналогом неподвижного слоя. Поэтому гидравлическое сопротивление в движущемся слое подчиняется тем же закономерностям, что н в стационарном. Однако подвижность твердой фазы обусловливает несколько повышенную порозность движущегося слоя по сравнению с долей свободного объема в неподвижном слое, н в силу этого меньшую величину гидравлического сопротивления при прочих равных условиях. Для расчета перепада давления п движущемся слое можно пользоваться уравнением (У1-3), учитывая, что порозность е движущегося слоя иа 10—20% выше, чем неподвижного. [c.157]

Обычно в пределах пограничного слоя сила тяжести играет пренебрежимо малую роль по сравнению с силами трения. Градиент давления поперек слоя оказывается несущественным, и, следовательно, статическое давление в пограничном слое равно давлению в основном потоке, которое может быть определено из уравнения для идеальной жидкости вне пограничного слоя. Если скорость в основном потоке не изменяется вдоль поверхности, то из уравнения Бернулли (1.5) следует, что РфР(х) и дР1дх = 0. Сделанные упрощения приводят к уравнениям движения плоского стационарного пограничного слоя [1—4] [c.8]

Виды движения. Как отмечалось во Введении , в зависимости от изменения параметров процессы подразделяют на стационарные (установившиеся) и нестационарные (неустановившиеся). При установившемся движении жидкости dwidz = О, скорость не зависит от времени, и течение в любом месте потока остается неизменным, т. е. скорость является функцией только пространственной системы координат W =f(x, у, z). При неустановившемся движении dw/dz Ф О, и скорость изменяется не только в пространстве, но и во времени. В этом случае w =f(x, у, z, х). В качестве примера неустановившегося движения можно привести истечение жидкости из отверстия в сосуде без подачи в сосуд жидкости уровень в нем понижается, при этом скорость истечения жидкости уменьшается во времени. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология