Гамакера Лондона

Притяжение частицы к частице за счет действия сил Ван-дер-Ваальса, математическое описание которых выполнено Лондоном и распространено впоследствии на коллоидные частицы Гамакером [238]. [c.508]

Количественные расчеты Гамакера и Де Бура основываются на двух принципах а) силы Лондона аддитивны и б) для расстояний, превы- [c.15]

Сильно завышенные результаты опытов побудили Овербека и Спарная изменить теорию Лондона—Гамакера таким образом, чтобы можно было ожидать ббльших сил притяжения [21]. В противоположность этому Дерягин и Абрикосова объяснили в 1953 г. свои заниженные по сравнению с теорией Лондона—Гамакера результаты (6, 7] на осноае представления Казимира об ослаблении молекулярного притяжения под влиянием электромагнитного запаздывания с использованием приближенной формулы. Следует заметить, что строгий учет запаздывания на основе макроскопического подхода был осуш ествлен в то время только для случая металлов [12]. [c.79]

Постоянная Г называется постоянной Гамакера, характерные значения ее равны 10 2 -10 Дж. Силы молекулярного притяжения между двумя параллельными плоскостями и двумя сферическими частицами были получена Гама-кером [55]. Им было показано, что убывание силы притяжения с увеличением расстояния между частицами происходит медленней, чем в соответствии с законом Лондона для взаимодействия между молекулами. В частности, для двух параллельных плоскостей энергия притяжения, приходящаяся на единичную площадку, равна [c.211]

Здесь введены следующие параметры Г — постоянная Гамакера е — диэлектрическая проницаемость внешней жидкости % — обратный дебаевский радиус, %= 1/Я.д Я-о — толхцина двойного слоя [см. (11.98)] а = ф2/фь Ф, и ф2 — потенциалы поверхностей капель к = — отношение радиусов капель 5 = 2г/(/ , + Л2) — безразмерное расстояние между центрами капель (безразмерный зазор между каплями Д = 5 - 2) а = 0,55 / ,(1 к) з - 2) р = 2я(г- Л, - 2) V — лондонов-ская длина волны. [c.354]

Подход к поспедней проблеме, основанный на анализе и учете взаимодействия пар коллоидных частиц в функции расстояния между ними, был развит одновременно и независимо Дерягиным [8-10], де Буром [И] и Гамакером [12]. И тот и другие использовали выражение для молекулярного взаимодействия, получающееся путем интегрирования парных взаимодействий, описьшаемых формулой Лондона, по объемам обеих частиц. При этом постулировалась аддитивность парных взаимодействий. Силы отталкивания при сближении частиц, окруженных диффузными двойными слоями, учитывались Гамакером с помощью эмпирической формулы, не получившей в дальнейшем подтверждения. [c.7]

Этот, предложенный в 1955 г. Лифшицем 125], альтернативный подход к проблеме основывается на концепции, рассматривающей тела как идеальный континиум с однородными электромагнитными свойствами. В некоторых аспектах Лифшиц с соавт. [261 следует квантовомеханическому подходу Казимира и Полдера [20] для получения выражений, оценивающих поправки, обусловленные эффектом запаздывания (см. стр. 21). Континуальное приближение имеет то преимущество, что в нем автоматически одновременно учитываются как эффекты, связанные со средой, так и эффект запаздывания, которые в модели Гамакера рассматриваются по отдельности. Кроме того, в теорию включаются корреляции на всех частотах — от нуля до бесконечности, — а не только на частотах из ультрафиолетовой области спектра, рассмотренных в оригинальных работах Лондона. [c.25]

Силами притяжения являются молекулярные силы (силы Ван-дер-Ваальса), действующие между телами одной природы. Наиболее универсальными из различных видов молекулярных сил являются дисперсионные силы (силы Лондона), так как они не зависят от полярности молекул. Дальнодействие этих сил в случае макроскопических тел обусловлено сложением сил притяжения, действующих между атомами и молекулами, входящими в состав данного тела. Первоначальная микроскопическая теория Гамакера-Дебура, основанная на предположении об аддитивности молекулярных сил в большом ансамбле атомов или молекул, дала следующее выражение для удельной энергии притяжения двух плоских пластин в вакууме при условии малости расстояния между ними Н по сравнению с их толщиной [2] [c.5]

Здесь С — коэффициент пропорциональнссти между энергией притяжения молекул по закону Лондона и г" , где г —их расстояние Ло — константа дисперсионного взаимодействия Гамакера, приведенная к единицам объема взаимодействующих тел 1,, [c.156]

Результаты, приведенные на рис. 25.3, с положительными зн чениями а, указьюают, что кроме отталкивания твердых шаров необходимо учитывать их притяжение. Рассмотрим в качестве причины, вызывающей взаимное притяжение водных ядер, дапьнодей-ствующие сипы Лондона - Ван-дер-Ваальса. Согласно работе Гамакера [20], можно записать [c.470]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология