Гамакер

Таблица 6. Константа Гамакера для различных, веществ в воде

Рассчитайте и постройте графическую зависимость энергии притяжения сферических частиц полистирола, находящихся в водной среде, от расстояния между поверхностями частиц, которое изменяется от 2 до 20 нм. Радиус частиц равен 50 нм, константа Гамакера А = [c.183]

Легко видеть, что выражение (1.268) является частью одного из слагаемых в соотнощении, определяющем структуру движущей силы (1.261). Условия (1.269) получены для случая неподвижных пластин и являются частным случаем условия (1.267). Из совместного рещения уравнений (1.267) сначала определяется А как функция параметра Дебая, константы Гамакера, кинетического взаимодействия частиц, затем полученная зависимость для А подставляется в первое уравнение системы (1.267) (учитывая зависимость параметра Дебая от концентрации раствора электролита) и определяется значение концентрации (порог концентрации), при постижении которого начинается коагуляция (агрегация). [c.85]

Рассчитайте и постройте потенциальную кривую взаимодействия сферических частиц диаметром 200 нм в водном растворе Na I по следующим данным потенциал = 20 мВ, константа Гамакера А = = 0,5-10- Дж, параметр >с = ] - 10 м- и температура 293 К. Значения суммарной энергии взаимодействия частиц определите при расстояниях между поверхностями 2, 5, 10, 20 и 40 нм. [c.184]

А — абсолютная адсорбция, моль/кг, моль/м константа Гамакера, Дж. а — определяющий размер, м активность, моль/л. [c.211]

Постройте график энергии взаимодействия плоскопараллельных пластин большой толщины в водном растворе одно-одновалентного электролита по следующим данным потенциал диффузного слоя сз = = 1-10-2 со=1 ммоль/л, константа Гамакера И = 1,25-10- Дж, диэлектрическая проницаемость среды 80,1. Значения энергии взаимодействия рассчитайте для расстояний между поверхностями пластин 5, [c.184]

Первое слагаемое в правой части характеризует силу гидродинамического взаимодействия частиц, второе определяет силу их взаимного притяжения, которая прямо пропорциональна величине А, называемой константой молекулярного взаимодействия, или константой Гамакера. Для системы вода — органическая жидкость величина А имеет порядок 10 —10 Дж. [c.86]

Природа дисперсионного взаимодействия двух неполярных молекул с позиций квантовой механики заключается в том, что случайные флуктуации электрического поля молекулы приводят к появлению переменного диполя, способного индуцировать диполи в соседних молекулах. Существенной особенностью дисперсионных сил притяжения в отличие от ориентационных и индукционных является их аддитивность в отношении парных взаимодействий молекул. Согласно микроскопическому подходу, развитому Г. Гамакером [25], при определенных допущениях расчет энергии дисперсионного притяжения ( д) произво- [c.17]

При действии только сил Ван-дер-Ваальса (сил притяжения) между частицами одинаковых радиусов при значении константы Гамакера (2—5)-10" эрг в работе [83] получено значение для коэффициента Й=1,35—1,5, т. е. во столько раз ускоряется процесс агрегации. [c.94]

Константа Гамакера имеет размерность энергии, геометрическая функция Н является выражением, определяющим геометрию рассматриваемой системы (безразмерная величина). [c.18]

Рассчитайте суммарную энергию взаимодействия (U = - --(- Uu) двух пластин, находящихся в водном растворе Na I концентрации 4 ммоль/л, при расстояниях между их поверхностями 5, 10, Г5, 30 и 60 нм. Используйте следующие данные ф5 = 0,03 В, константа Гамакера у4 = 3,5-10-20 Дж, температура 300 К, диэлектрическая проницаемость 77,8. По полученным данным постройте график зависимости U=--f h). [c.184]

Чтобы учесть это уменьшение, необходимо выполнить интегрирование уравнения Гамакера с включением коэффициента Р в уравнение (11.1). Некоторые примеры таких вычислений даны Овербеком (1952) в графической форме. Лондоновская энергия притяжения капель эмульсии (диаметром 1 мпм), которые находятся на расстоянии 0,1 мкм, вычисленная с учетом коэффициента Р, уменьшается на —0,1 от величины энергии, полученной но уравнению (11.2). Чтобы облегчить вычисление Шенкель и Китченер (1960) вывели приблизительна , но достаточно точную для практических целей формулу [c.95]

Рассчитайте и постройте графическую зависимость энергии притяжения для плоскопараллельных пластин в водной среде от расстояния между ними, изменяющегося от 5 до 100 нм. Константу молекулярных сил Гамакера примите равной 2-10 2° Дж. [c.183]

Рассмотрим зависимость от расстояния энергии притяжения частиц — молекуляриой составляющей расклинивающего давлс ния. Из сил Ван-дер-Ваальса наиболее универсальными и существенными силами притяжения являются лондоновские силы дисперсионного взаимодействия. Как уже отмечалось, дисперсионное взаимодействие слабо экранируется, и поэтому взаимодействие между частицами легко определить суммированием взаимодействий между молекулами или атомами в обеих частицах, например, с помощью интегрирования. Такой приближенный расчет в предположении аддитивности межмолекулярных (межатомных) взаимодействий был проведен де Буром и Гамакером. Для вывода уравнения энергии молекулярного притяжения между частицами воспользуемся уравнением энергии притяжения одной молекулы (атома) к поверхности адсорбента (в данном случае частицы), приведенном в разд. III. А, посвященном адсорбции (111.6) [c.328]

Постройте потепциальпую кривую взаимодействия двух плоскопараллельных пластнн, находящихся в водном растворе одпо-одгова-леитного электролита, прп значении потепциала диффузного слоя = = 0,02 В. Рассчитайте суммарную энергию взаимодействия У =/7э + + Ь ы при расстояниях между поверхностями пластин, равных 5, 1 , 20, 30 и 50 им, используя следующие данные константа Гамакера /1 = = 5-10-2 Дж, концентрация электролита 9-10- моль/л, температура 273 К, диэлектрическая проницаемость среды 87,8. [c.184]

С использованием соответствующих методов рассчитаны константы Гамакера для некоторых углеводородных жидкостей [26] [c.18]

Системы, в которых действует адсорбционно-сольватный фактор, могут быть агрегативно устойчивы даже при практическом отсутствии электрического потенциала на поверхности частиц. Та-Кие системы значительно менее чувствительны к добавлению электролитов. Действие электролитов в этих системах подобно высаливанию ими в растворах неэлектролитов, т. е. сводится только к уменьшению активности растворителя (воды). Особенно большую роль адсорбционно-сольватный фактор приобретает в системах с неполярными средами, где возможности диссоциации, и соответственно образования двойного электрического слоя проявляются слабо. Для создания количественной адсорбционно-сольватной теории устойчивости напрашивается проведение аналогий с теорией ДЛФО. Однако если энергию притяжения в системах с адсорбционно-сольватным фактором устойчивости можно определить исходя из представлений Гамакера и де Бура, то количественная оценка энергии гидратации, выступающая в роли энергии отталкивания частиц, до сих пор не разработана. Для оценки агрегативной устойчивости в обсуждаемых системах часто используют толщину адсорбционного слоя, равную половине расстояния между частицами, на котором энергия молекулярного притяжения уменьшается до величины кТ. [c.338]

Исходя из теоретических предположений расчетным путем установлено, что прочность твердых тел, в которых действуют ван-дер-ваальсовы силы примерно в 50—100 раз меньше, чем для тел, в которых взаимодействия основаны на валентных связях. Приближенная оценка прочности фазовых контактов в процессе коксования нефтяного сырья основывается на следующих представлениях взаимодействие частиц мезофазы развивается постепенно от коагуляционных контактов к фазовым с последующим образованием коксового скелета. Оценка прочности коагуляционного контакта, обра овапного в результате действия даль-нодействующих сил, между двумя частицами, соприкасающимися острыми ребрами с радиусами кривизны порядка микрон р[ = = (Л /-)/(12 2) (/4 —сложная константа Гамакера с учетом среды, г — радиус кривизны, /г — расстояние между частицами) дает величину р1<10 И. [c.179]

Поэтому в практике достаточно взять простую форму уравнения Гамакера, полученную из уравнения (II.2) путем замены Яц — 2г = = Н (где Н т). Приблизительная формула [c.94]

Эта энергия пропорциональна размеру капель и не понижается резко с увеличением расстояния между ними. Результаты Гамакера, изложенные выше, должны быть усовершенствованы с учетом влияния диэлектрической проницаемости среды на лондоновские силы. За исключением областей аномальных дисперсий эта величина лежит, [c.94]

Энергия взаимодействия для двух сферических частиц вещества 1, помещенных в непрерывную среду 2 ниже, чем энергия, получаемая по уравнению (П.2), из-за взаимодействия между молекулами среды и между частицами и средой. Гамакер показал, что общее [c.93]

В 1937 г. Гамакер впервые таким образом рассчитал энергию взаимодействия двух сферических частиц [1, 2]. [c.165]

Поэтому состав поверхностных слоев онределяется, по-видимому, ближнедействующими поверхностными силами. Они, однако, не должны прямо влиять на устойчивость золей или эмульсий против коагуляции, так как, если частицы приблизятся на расстояние нескольких молекулярных диаметров, вандерваальсовы силы притяжения станут такими большими, что частицы останутся соединенными независимо от того, слипнутся они в действительности или коалесцируют. Обратное явление наблюдается для самопроизвольно диспергируемых коллоидов, например, глобулярных протеинов для этих веществ константа Гамакера (см. стр. 93) очень близка к константе воды, так что даже тонкий гидратационный слой достаточен, чтобы удержать молекулы на расстоянии, где энергия притяжения Ван-дер-Ваальса мала по сравненпю с тепловой энергией. [c.84]

Величина р может быть определена из экспериментальных данных и имеет значения, лежащие в пределах 10" —10 эрз-сж для малых молекул и зависящие от их электронных свойств. Чтобы вычислить энергию взаимодействия между определенными частицами, нужно проинтегрировать уравнение (П.1) по всем элементам объема. Это выполнено для пары одинаковых сфер Гамакером, который получил следующее выражение [c.93]

Вычисленные кривые потенциальной энергии показывают, что вторичный минимум будет значительным для сфер с радиусом 10 мкм и незначительным — с радиусом 0,1 мкм важно, что при радиусе сферы 1 мкм он будет зависеть от величины константы Гамакера А и от поправки на замедление. Оба эти фактора являются неопределенными, следовательно, значение вторичного минимума для типичных эмульсий теорией устанавливается неопределенно. [c.100]

Так как Гамакер не учитывал взаимодействия молекул внутри каждого из рассматриваемых тел, то его вывод справедлив, строго говоря, только для разреженных газов. [c.116]

Вычисленные по наклону графиков значения константы Гамакера составляют Лц = — 7,3-10 эрг для металлической подложки и Ао = — 4,8-10 " эрг для диэлектрика. Однако эти зна- [c.295]

Макроскопическая теория взаимодействия плоских частиц, развитая Лнфшицем на основе представлений о взаимодействии флук-туационных электромагнитных полей конденсированных тел, привела к тем же результатам, что и расчеты Гамакера. Эта теория применима для тел в любом агрегатном состоянии и ие нуждается в поправке на электромагнитное запаздывание. [c.116]

Консганта Лц была введена Га.макером, а константа Кц предложена аитором н качестве коэффициента пропорциональности в соотношении П = = — Кц/1г под названием постоянная Ван-дер-Ваальса — Гамакера . [c.167]

В 30-х годах Кальман и Вильштеттер предположили, что притяжение вызывается вандерваальсовыми силами, и в 1937 г. Гамакер показал, что суммарный эффект от притяжения между всеми молекулами одной частицы и всеми молекулами другой уменьшается с расстоянием гораздо медленнее, чем энергия взаимодействия между отдельными молекулами. Именно этот результат придал физическую правдоподобность рассматриваемой здесь трактовке. [c.210]

Сделанный вывод о влиянии неровностей подтверждается тем что при переходе к молекулярно-гладким подложкам (слюда, оплавленный кварц) или же к более тонким пленкам (когда Л < А) закон П 1//1 , как правило, хорошо выполняется. Так, на рис. 8 приведены данные для тетрадекана на поверхности свежетянутых кварцевых капилляров, полученные методом размазывания (3 [33, 34], а также изотермы П (Н) для пленок тетрадекана на молекулярно гладкой поверхности слюды (/) [30—32]. Как видно из рис. 8, закон 1/Л хорошо выполняется во всем интервале толщин, вплоть до очень малых. При этом для пленок тетрадекана в капилляре значения константы Гамакера Ао = — 0,8-10 1 эрг) близки к теоретическим (— 1,3-10 эрг), а для пленок на слюде точно совпадают друг с другом Ао = — 0,5-10 эрг). [c.296]

Гамакер, основываясь иа представлении об аддитивности и ненасыщаемости дисперсионных сил, показал, что энергия молекулярного притяжения двух тел, представляющих собой плоские 8 115 [c.115]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология