Степка постоянной температуры

Нагнетаемый же газ отдает часть тепла степкам, и температура его в период нагнетания уменьшается. Таким образом, температура газа в период всасывания и нагнетания не остается постоянной. [c.48]

Ламинарный поток. В гл. 34 указывалось, что массопередачу при ламинарном потоке в трубе можно рассчитать по данным, приведенным в гл. 24 по теплообмену для такого же потока. Решения по теплопередаче приведены для систем с плоским и параболическим профилем скоростей как для постоянной температуры степки, так и для постоянного теплового потока. Здесь будет рассмотрено решение при постоянной концентрации у стенки, аналогичное решению для постоянной температуры стенки решение для случая постоянного потока вещества от стенки не будет рассматриваться. [c.519]

Бурке, Шуман и Парри [65] представили доказательства, которые показывают, что законы проводимости тепла для дробленого топлива остаются подобными тем, которые были развиты Фурье в его классических работах о течении тепла внутри гомогенного тела. В своих исследованиях они, однако, пренебрегли влиянием излучения, которое, как было показано позже, имеет важное значение [57, 61]. Их экспериментальные исследования включали исследование влияния нагревания на массу дробленого материала с одинаковой начальной температурой, помещенную в цилиндр с постоянной и более высокой температурой степки, и наблюдение во времени иовышения температуры по оси цилиндра с помощью термопар. Была найдена прекрасная согласованность для двух углей в дробленом состоянии и одного высушенного дробленого кокса с формой кривой, предсказанной на основе аналитического исследования по Фурье, и результаты позволили рассчитать тепловую диффузию, которая является критерием скорости расиространения температурной волны [66] и которая эквивалентна отношению теплопроводности к произведению удельной теплоты на плотность. Тепловая диффузия питтсбургского угля в 16 меш составляла 0,06 см 1мин в интервале температур 15—343° при атмосферном давлении. Прпнршая удельную теплоту и единицу плотности равной 0,3, получим, что теплопроводность в этом частном случае составит 0,00030. Для монолитного кокса тепловая диффузия была найдена равной 0,024 см мин в интервале температур 15—538°. [c.88]

Преимуществом метода трех взвешиваний является исключение количественного перенесения весовой формы из одного прибора в другой. Работа с осадком, который прилипает к степкам или имеет тенденцию ползти , не представляет трудностей. Воз-люжность случайных потерь практически исключается, и фильтрование едва ли требует особого опыта. Кроме того, количество фильтрата может быть сведено до минимума, так как для перенесения осадка не требуется жидкости. Наряду с этими положительными качествам И имеется недостаток, который временами является серьезной помехой. Вес пустого прибора должен оставаться постоянным от начала до конца определения, так как масса весовой формы получается вычитанием результата первого взвешивания из последнего. Между тем с течением времени равновесие весов может измениться, и прибор (стакан — более чем фильтровальная трубочка) может подвергнуться продолжительному воздействию корродирующих реактивов и влиянию высоких температур. Последствия ощутимы тем более, чем больше точность весов. [c.187]

Когда граница Ь доходит до поло/кеиия лгаксимума кривой темнературы (стадия 3), обратный поток тенла делается очень малым, и если при этом остается достаточный избыток энтальпии, то фронт разовьется в стационарный фронт пламепи. Это обязательно произойдет, когда температура тела лишь немного ниже адиабатической температуры горения Т1. При уменьшении температуры тела кривые темнератур и избытка энтальнии располагаются все ниже и становятся более плоскими наконец, если остающийся избыток энтальнии распределится по зоне, ширина которой превышает предельную ширину, то фронт выродится в температурную волну. В последнем случае температура среды в конце концов упадет до значения, меньшего температуры тела, в результате чего возникнет тепловой поток от тела к среде. Понятно, что этот ноток может вызвать постоянное повышение температуры в нереагирующей среде, а среда сможет получить от температурной волны достаточно большую избыточную энтальпию для воспламенения. Этому процессу может воспрепятствовать рассеяние тепла на границах, например на Степках сосуда, содержащего взрывчатую среду. [c.237]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология