Диффузия тепловая

Обобщенное представление о диффузии. Тепловая диффузия [c.170]

Если выражение (5.225) использовать как функцию источника для уравнения диффузии тепловых нейтронов, то, используя интегральный метод и подставляя выражение (5.225) в формулу (5.73), можно получить [c.165]

В этом случае решение уравнения (6.57) для плотности замедления характеризует источник в уравнении диффузии тепловых нейтронов (6.54,в), величина которого пропорциональна потоку тепловых нейтронов. В общем случае выражение для источника д (г, т) получается из уравнения (6.72,а). При этом множитель О. (0) Г (г) определяется выражением (6.74) когда е = 1 [c.206]

Рассмотрим следующее общее соотношение для диффузии тепловых пейтронов [c.315]

Эффективность метода термодиффузии усиливается идущей обычно параллельно диффузии тепловой конвекцией. В этом случае принцип термодиффузионного метода выглядит следующим образом. Пусть разделяемая смесь помещена между горячей и холодной стенками сосуда. Понятия горячий и холодный здесь, разумеется, относительны. Вследствие эффекта термодиффузии легкий компонент концентрируется около горячей стенки, а тяжелый — у холодной. Кроме того, в сосуде возникают конвекционные потоки, вызванные разностью плотностей холодного и горячего газа (жидкости). В результате этого около горячей стенки возникает направленное движение массы газа (жидкости) вверх, а около холодной — вниз. Вот почему легкий компонент будет концентрироваться вверху сосуда, а тяжелый — внизу. Предельное разделение соответствует стационарному состоянию, когда количества легкого компонента вверху трубки и тяжелого внизу ее не будут более изменяться в результате процессов термодиффузии и конвекции. Однако при достижении стационарного равновесия должно происходить немедленное отделение обогащенных слоев, так как в смеси происходит также обычная концентрационная диффузия, направленная на выравнивание концентраций.разделяемых компонентов, причем эта диффузия идет тем быстрее, чем больше разность в концентрации газа (жидкости) в верхней и,нижней областях трубки. [c.42]

Прямые экснериментальные исследования граничных слоев жидкостей на лиофильных подложках обнаружили резкие отклонения от объемных значений следующих структурно-чувствительных свойств вязкости, сдвиговой упругости и прочности, коэффициента диффузии,- теплового расширения, теплопроводности, теплоемкости и энтальпии, диэлектрической проницаемости и оптической анизотропии. [c.32]

Теория активационных зон более полно, чем, например, теория свободного объема [31,с. 27], описывает комплекс экспериментальных данных для диффузии, теплового движения макроцепей в полимерах. На ее основе можно рассматривать и движение заряженных частиц — ионов. [c.48]

Максимальные отклонения от изотермического режима будут наблюдаться при высоких значениях эффективного коэффициента диффузии, теплового эффекта реакции и низкой теплопроводности катализатора. Повышение давления способствует увеличению отклонения от изотермического режима. Это объясняется увеличением диффузионного потока с ростом давления в тех случаях, когда диффузия сначала протекает в кнудсеновском или переходном режиме. [c.170]

В большинстве случаев, однако, растворимость веществ в твердом состоянии меняется с изменением температуры. Поэтому на диаграммах такого вида вместо вертикалей ас и Ьй появятся кривые ас и Ьй, указывающие на уменьшение растворимости как компонента В в решетке А, так и компонента А в решетке В. Отличия в кривых охлаждения (например, сплава 1 на рис. 9.9 и сплава 1 на рис. 9.8) практически не наблюдается, так как процессы уменьшения растворимости веществ в твердых растворах связаны с диффузией, тепловой эффект которой незначителен. [c.221]

Знак минус свидетельствует о том, что поток направлен в сторону уменьшения концентрации. Основные причины диффузии— тепловое движение частиц и появление неравномерностей объемных плотностей зарядов. Когда заряженная частица достигает края зарядного промежутка, она может оттуда вылететь. Скорость электрона больше и он обладает большей возможностью вылететь последнее сопровождается вытягиванием положительно заряженного иона. [c.97]

Уравнение (8.70) строго справедливо (в пределах ограничений теории диффузии тепловых нейтронов), если выбрано правильно ядро для рассматриваемой системы. В общем 6 (г г ) зависит от поперечных сечеиий реакторных материалов при больших энергиях и геометрии среды. Мы не будем пытаться здесь выбрать точное ядро, но попытаемся найти такое, которое давало бы хорошее приближение в некоторых практически интересных случаях. [c.315]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Ясно, что, хотя экспоненциальный реактор и критические сборки требуются, в конечном счете всегда при создании реактора больших размеров вое же желательно провести некоторую предварительную экспериментальную проверку расчета реактора с помощью других, более простых методов. Такой эксперимент, но-видимому, весьма подходящий для этой цели, основан на использовании пульсирующего нейтронного пучка. Этот метод применялся для определения коэффициента диффузии тепловых нейтронов и макроскопических сечений поглощения реакторных материалов [С8—711. Позднее он был использован Кэмпбеллом и Стелсеном нри изучении корот-коживущих изотопов и измерении параметров размножающей среды в реакторе [72]. Эксперимент, в сущности, заключается в облучении образца реакторного материала очень коротким импульсом нейтронов и в измерении постоянной распада основного радиоактивного изотопа, возбужденного в образце. Интересующие параметры реактора могут быть затем получены из рассмотрения зависимости постоянной распада от формы и размеров образца (т. е. от геометрического параметра). Этот эксперимент особенно полезен при определении свойств материала ио отношению к тепловым пей- [c.409]

Точные аналитические решения этого уравнения при Ре О отсутствуют, за исключением нескольких вырожденных случаев, когда решение зависит только от расстояния до реагирующей поверхности и не зависит от поперечной координаты. Аналогичное утверждение справедливо и применительно к уравнению конвективного теплопереноса, 1 )торое совпадает с (2.1) с точностью до замены концентрации температурой и диффузионного числа Пекле Ре = all ID, соответствующего диффузии, тепловым числом Пекле Per = lUI i, соответствующим теплопроводности. [c.17]

Диффузия — это процесс переноса вещества из одной части системы в другую, обусловленный тепловым движением частиц, молекул, атомов, ионов и т. д. Диффузия универсальна она протекает как в индивидуальном веществе, так и в любой смеси веществ независимо от вж агрегатных состояний. В первом случае процесс называется самодиффузией, во втором вваимодиффузией или просто диффузией. Тепловое движение атомов и молекул хаотично. Поэпшу в индивидуальном веществе диффузия беспорядочно переносит частицы Ж8 одного места в другое. Однако, если имеется система жз двух или более веществ, причем концентрации в разных точках неодинаковы, то возникают направленные диффузионные потоки, стремящиеся выравнять концентрации. Такая система посредством диффузии переходит в состояние термодинамического равновесия, отвечающего максимально неупорядоченному распределению частиц, т. е. равенству концентраций каждого из компонентов в любой части системы. Следовательно, диффузия является самопроизвольным и необратимым процессом. [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология