Ламберта Бера распределения

При прохождении света через взвеси дискретных частиц происходит не только его поглощение, но и рассеяние. Если затухание параллельного потока в изотропном веществе описывается законом Бугера — Ламберта — Бера, то в светорассеивающих средах необходим учет пространственного распределения излучения. Общее ослабление света, распространяющегося в переднюю полусферу, может быть выражено дифференциальным уравнением [c.151]

Абсорбционные возможности, обусловленные введением УФ-абсорбера в материал, определяются спектром поглощения абсорбера в субстрате, его концентрацией и толщиной слоя. Если известен спектр поглощения вещества (см. рис. 25), на основании закона Ламберта — Бера можно получить спектральное распределение светопроницаемости для определенных значений концентрации абсорбера и толщины слоя материала. При этом следует иметь в виду, что обычно спектры поглощения снимаются в растворах. Однако в полимерах положение максимума поглощения, а также значения коэффициента погашения УФ-абсорберов могут отличаться от значений тех же показателей в растворах. Кроме того, спектр может меняться в зависимости от полярности среды. При переходе от неполярной среды (толуол, полистирол) к полярной (метанол, ацетат целлюлозы) [c.137]

Анализ полученных результатов показывает, что поглощение рентгеновских лучей неоднородной средой со случайно распределенной оптической плотностью также подчиняется закону Бугера — Ламберта — Бера, но с поправкой на эффективный коэффициент поглощения ц.эфф, который всегда меньше коэффициента поглощения 1 однородного плоскопараллельного слоя средней оптической плотности D. Причем отличие (Хэфф от ц будет тем больше, чем больше дисперсия распределения оптической плотности (обусловленная, например, увеличением размера частиц). Это подтверждается экспериментальными данными по исследованию коэффициента поглощения химических волокон различной вытяжки и крутки (рис. 33). Как видно из рис. 33, чем меньше степень вытяжки или крутки (больше диаметр волокна или крученой нити), тем больше отличие Хэфф от Д. [c.97]

Инструментальные причины. Как было указано выше, закон Бугера—Ламберта—Бера справедлив для монохроматического излучения. В большинстве современных спектрофотометрических приборов используются источники излучения с непрерывным распределением [c.198]

На основании закона Ламберта — Бера и общих закономерностей для спектров полиенов в УФ- и видимой областях выведена математическая зависимость для приближенного расчета распределения ППС. [c.155]

В данном уравнении К представляет собой масштабный коэффициент, необходимый для того, чтобы привести экспериментальные данные (полученные в произвольном масштабе, зависящем от размера кристалла и интенсивности пучка рентгеновского излучения) к абсолютному масштабу рассеяния (величины /), используемому при определении расчетных структурных амплитуд (Fhfei) (или F ) из известных координат атомов Xj, yj, zj с использованием уравнения 11.2-7. Фактор А представляет собой коэффициент коррекции на поглощение рентгеновского излучения в соответствии с законом Бугера—Ламберта—Бера, который также должен учитьшать размер и характер (распределение сходных по симметрии граней) кристалла. Фактор Лоренца L компенсирует разницу в эффективных временах измерения для брэгговских отражений и зависит от брэгговского угла в и схемы экспериментальной установки. Р — поляризационный фактор, который позволяет учесть тот факт, что эффективность дифракции рентгеновских лучей зависит от поляризации падающего луча. [c.400]

Закон Ламберта — Бера справедлив для плоскопараллельного пучка монохроматического света при условии равномерного запол-Т1ения кюветы раствором и однородного распределения растворен ного вещества во всем объеме раствора. Для узких полос поглоще-ния и при работе в коротковолновой области спектра часто не выполняется требование монохроматичности света. Если указанные условия не соблюдаются, закон Ламберта — Бера не выполняется, что означает отсутствие линейной зависимости между оптической плотностью раствора и концентрацией исследуемого вещества. [c.172]