Кривая поглощения рентгеновских лучей

Ультрафиолетовые лучи и ионизирующее излучение. УФ-свет, рентгеновские лучи и другие виды ионизирующего излучения оказывают на микроорганизмы как подавляющее жизнедеятельность (летальное), так и мутагенное воздействие. Их специфическое действие еще мало изучено. Исходя из совпадения кривой поглощения нуклеиновых кислот и кривой подавления жизнедеятельности клеток при облучении в зависимости от длины волны, а также частоты мутаций в популяции, можно сделать вывод о том, что УФ-лучи действуют в основном на нуклеиновые кислоты. Наиболее эффективны лучи ближней УФ-области с длиной волны около 260 нм (рис. 15.5). Побочные повреждения при этом незначительны. Поражаются главным образом пиримидиновые основания. Например, два соседних тиминовых основания в ДНК могут оказаться ковалентно связанными. Наличие таких димеров тимина служит затем источником ошибок при репликации (рис. 15.6). [c.445]

Рис. 6.4. Кривые поглощения рентгеновских лучей.

В некоторых случаях можно смешать кривые поглощения в алюминии мягких рентгеновских лучей и -частиц. Из этого затруднения выходят, используя другой поглотитель, поскольку для Х-лучей величина массового коэффициента поглощения сильно зависит от X. [c.119]

На рис, 40 приводится зависимость полного коэффициента поглощения а от длины волны к при 0° С и 1 мм Hg для различных газов. Пунктирные части кривой указывают области, в которых преобладает рассеяние. При рассеянии рентгеновских лучей ионизация происходит вследствие поглощения рассеянного излучения, а также под действием комптоновских электронов и квантов, рассеянных при комптон-эффекте. Значение а пропорционально плотности и зависит от /. я Z [о. VZ ). Для малых ). комптоновское и упругое рассеяния превышают поглощение. [c.86]

Интересно влияние излучения на кристаллы. При поглощении рентгеновских лучей галогенидами щелочных металлов и другими кристаллами наблюдается характерное окрашивание. Хлористый натрий становится желтым, а хлористый калий — голубым, причем окраска обусловлена поглощением света электронами, которые были выбиты рентгеновскими лучами и захвачены вакансиями отрицательных ионов кристаллической решетки. Когда облученный кристалл нагревают, захваченные электроны высвобождаются, и при возвращении на более низкий уровень энергии они испускают свет. Это явление известно как термолюминесценция. Если кристалл нагревают медленно, то в ряде случаев испускается свет при определенных температурах. На характер кривых зависимости интенсивности излученного света от температуры влияют продолжительность облучения, присутствие примесей и другие факторы. Некоторые породы и минералы, такие, как известняк и флюорит, проявляют термолюминесценцию даже без предварительного облучения, потому что они содержат следы радиоактивного урана порядка нескольких миллионных долей. [c.556]

Для эффективного использования фотоэлектрического поглощения в аналитических целях необходимо обеспечить максимальное различие в поглощении рентгеновского излучения контролируемым элементом и наполнителем. Это достигается соответствующим выбором энергии излучения и толщины слоя анализируемого образца. При заданной энергии рентгеновских лучей (см. рис. 2) лучше, если 2 контролируемого элемента и Z наполнителя будут находиться на одном из непрерывных участков кривой зависимости т от Z, например на первом непрерывном участке, расположенном слева от /С-скачка поглощения. Если эти элементы будут находиться по разные стороны от скачка поглощения, то даже большая разница в атомных номерах не всегда обеспечит достаточное различие в поглощении рентгеновского излучения. Так, из рис. 2 видно, что при к — 0,056 нм различить цинк на фоне неодима невозможно, поскольку их массовые коэффициенты поглощения практически равны. [c.25]

Кривые ф(р2) в сплаве и эталоне имеют не только различные площади, но и разный вид и неодинаковую среднюю глубину излучения. Кроме особенностей в условиях возбуждения рентгеновского излучения в случае чистого элемента и в случае сплава, надо учитывать особенности поглощения рентгеновского излучения на пути выхода из объекта. Поглощение рентгеновских лучей зависит не только от длины волны, которая в данном [c.570]

В табл. ЗЛ8 приведены коэффициенты поглощения рентгеновских лучей атомами на рис, 3..95 показаны кривые поглощения ультрафиолетовых лучей высокомолекулярными метакрилатными соединениями, в табл, 3,19 приведены свойства фторсодержащих ре- [c.241]

Соотношение (90) точнее всего удовлетворяется тогда, когда вещества Е и ст присутствуют в малых концентрациях, так как поглощение рентгеновских лучей образцом в этом случае слабо зависит от изменений весовых концентраций Е и ст . Затем строят градуировочную кривую, получаемую при постоянном содержании и переменном WE (см. 7.14 и рис. 71). [c.200]

Поглощение рентгеновских лучей в воздухе и в алюминиевой фольге удобнее всего вычислять при помощи кривых, изображенных на рис. 74 и 75. [c.118]

Кривые, приведенные на рис. 5.5, показывают зависимость массового коэффициента поглощения в серебре и германии от длины волны монохроматических рентгеновских лучей по мере уменьшения длины волны падает и коэффициент поглощения. Однако при некоторых значениях длины волны (Як) коэффициент поглощения резко возрастает, а затем вновь убывает с уменьшением длины волны по тому же закону. [c.149]

Во-вторых, оценка интенсивности дифракционных лучей, существенная для успешной расшифровки структуры, является здесь очень ненадежной. В отличие от других методов в данном случае на интенсивность пятен влияет целый ряд побочных факторов (не говоря уже об упомянутом наложении отражений разных порядков). Общий источник этих факторов состоит в том, что разные пятна лауэграммы создаются лучами различной длины волны. Необходимо поэтому учитывать распределение интенсивности лучей первичного пучка по спектру (спектральную кривую трубки), различие фотографического действия рентгеновских лучей разной длины волны (см. стр. 163), различное поглощение лучей в кристалле в зависимости от длины волны. Все это. делает метод Лауэ почти полностью непригодным в тех случаях, когда для решения задачи надо использовать интенсивности отраженных, кристаллом лучей. [c.220]

Прежде всего первый член в уравнении (41) —лишь приближенный. Он был выведен теоретически Крамерсом [114] для упрощенных условий, которые не учитывали ни эффекта поглощения, ни возбуждения поглощенным излучением вторичных рентгеновских лучей. Вследствие фильтрации, связанной с поглощением, максимум интенсивности кривой б на рис. 3 сдвинут в коротковолновую сторону от значения —- . В случае кривой а сдвиг по [c.114]

В связи с этим следует считать обязательной предварительную экспериментальную градуировку поглотителя посредством марок интенсивности или характеристической кривой, полученной каким-либо другим, независимым путем. Дополнительное основание для такой градуировки — зависимость коэффициента поглощения материалов поглотителя от длины волны рентгеновских лучей. Методы, позволяющие осуществить градуировку поглотителем, просты и аналогичны тем, которые детально описаны в применении к оптическому спектральному анализу [41]. [c.40]

Практически вследствие наличия наряду с р-частицами более проникающего излучения кривая поглощения в полулогарифмических координатах никогда не стремится к —оо и может даже не изгибаться в этом направлении. Даже если р-излучаю-щий источник не испускает ни ядерного 7-излучения, ни характеристических рентгеновских лучей, всегда присутствует некоторый фон тормоз-шого излучения, обусловленный [c.109]

Рассмотрим зависимость коэффициентов массового поглощения от длины волны для двух элементов, расположенных,рядом в таблице Менделеева, например для кобальта и никеля (рис. 1) . Из кривых поглощения следует, что за пределами интервала 1,488—1,608 А отношение коэффициентов поглощения двух элементов приблизительно постоянно со/м-ш = 0,9. Если мы изготовили два фильтра, содержащих на единицу поверхности- массу р для Со и 0,9/7 для N1, то поглощение этих двух фильтров будет одинаковым для всех волн, кроме заключенных в интервале между 1,488 и 1,608 А, где фильтр из никеля будет поглощать очень слабо, а фильтр из кобальта — очень сильно. Если, не меняя источника рентгеновских лучей, снять один и тот же образец сначала с фильтром из никеля, а потом с фильтром из кобальта, то разница измерений интенсивностей на двух дифракционных кривых будет представлять только спектральную [c.7]

Результаты экспериментов по исследованию структуры детонации (например, экспериментов, описанных в работе [ ], в которых при изучении детонации в смесях, содержащих 70% Н2и30% О2 с добавкой Хе, применялся метод поглощения рентгеновских лучей, а также экспериментов, описанных в работе [ 1, в которой использовался метод отражения света) находятся в качественном согласии с моделью детонационной волны ЗНД. Большая часть расчетов структуры детонационной волны, использующих данные о скоростях реакций, которые, как полагают, соответствуют реальным горючим смесям, приводит к результатам, также хорошо согласующимся с моделью ЗНД. Наибольшее расхождение, о котором сообщалось в работе [2 ], относится к расчету детонационной волны, в которой протекает реакция разложения озона структура волны в этом случае описывается кривой типа кривой (1 на рис. 3 и 4. Однако ожидается, что использование полученных в последнее время улучшенных данных по скорости реакции разложения озона приведет к лучшему согласию с моделью ЗНД [2 ]. [c.208]

Особенно велико расхождение между теорией и экспериментом в области, близкой к границе поглощения, отвечающей малой кинетической энергии фотоэлектронов. В этой области кинетическую энергию К-электрона, вырванного из атома, нельзя считать намного большей, чем энергия ионизации электрона в К-оболочке атома, и основная теоретическая предпосылка, определяющая возможность апроксимации волновой функции электрона в металле плоской волной, оказывается невыполненной. Замечательно, что именно в этой области особенно сказываются преимущества теории атомного поглощения рентгеновских лучей, в которой в качестве волновой функции конечного состояния, вырванного в процессе поглощения рентгеновских лучей электрона, принимается собственная функция сплошного энергетического спектра атома (кривая 2). Впрочем, последняя теория достаточно хорошо согласуется с экспериментсм (как это следует из рис. 38) на всем протяжении снектра, включая и ту, удаленную от скачка поглощения область энергий, в которой, казалось бы, должны сказаться преимущества теории Блохинцева и Гальперина. [c.176]

Двоякое поведение жидкой воды следует также из большого числа других экспериментальных данных. Так, зависимость плотности воды от температуры и понижение температуры максимальной плотности жидкости с возрастанием давления можно хорошо объяснить, если учесть возможность самоперехода объемной структуры воды в более плотную форму. Таким же образом вызываемые давлением разрушения объемной структуры с образованием в жидкости менее плотных компонентов можно объяснить влиянием температуры на вязкость воды, находящейся под высоким давлением [33]. Данные по поглощению ультразвука водой также согласуются с развитыми представлениями о пребывании воды в виде двух отличающихся по состоянию жидкостей. Минимум, наблюдаемый при 55° на кривой поляризуемость электрона — температура, объясняется термическим разрушением структурных пустот и степенью заполнения этих пустот ближайшими молекулами воды [35]. Кроме этого, близкие значения энергии активации диэлектрической релаксации, ламинарного потока и самодиффузии (4,6 ккал/люль) также позволяют предположить, что лимитирующей стадией для всех этих процессов является разрушение структуры [36]. Количественная обработка такого двойственного поведения воды дает возможность определить степень разрушения водородных связей, которая меняется в зависимости от выбранной модели от 0,1 до 70% при 0° [37]. Очевидно, эти величины относятся к различным моделям или к различным степеням разрушения водородных связей. Как следует из данных по дисперсии рентгеновских лучей, многие физические свойства воды, которые свидетельствуют о ее существовании в двух жидких состояниях, можно объяснить, используя существенно отличающиеся друг от друга модели [29, 38]. Следовательно, точное определение природы менее связанного плотного состояния воды представляет значительную трудность, [c.15]

Ошибочность основных положений теории Кронига впервые теоретически показал Костарев [103], уточнивший математическую разработку этой теории и устранивший некоторые вычислительные ошибки, имевшиеся в первоначальном ее варпанте. Рассчитанная им зависимость коэффициента поглощения рентгеновских лучей от частоты представляет собой сумму трех членов, из которых первые два определяют общий ход кривой поглощения, а третий (логарифмический) достигает максимума вблизи характерной для данного металла частоты и дает в этом месте кривой поглощения пик, высота которого достигает нескольких процентов от общего значения коэффициента поглощения. Кривая Костарева, охватывающая участок с пиком поглощения, изображена на рис. 39,6. Как видно, она не пмеет ничего общего с кривой Кронига (рис.39,а). Вместо ожидавшихся, по Кронигу, зигзагообразных флюктуаций коэффи- [c.177]

Строго говоря, уравнение (46) представляет собой в отношении функции Л (v J) интегральное уравнение, решение которого принципиально позволяет находить функцию распределения свободных уровней энергии в зоне проводимости металла, исходя пз определенной на опыте зависимости коэффициента поглощения от частоты в пределах истинного края поглощения. Один из методов приближенного решения этого уравнения был предложен автором этой книги [122]. Однако подобные расчеты весьма громоздки и утомительны. Поэтому их проведение может себя оправдать лишь в наиболее интересных случаях. Как правило, экспериментально наблюдающаяся для большинства металлов форма кривой поглощения в области истинного края хорошо описывается арктангенсоидой, получающейся из (46) в предположении постоянства в пределах края функции Л (v g). Это допущение эквивалентно предположению о равномерности распределения вакантных незанятых уровней металла по энергиям в той области энергий, куда осуществляется переход К-электронов в результате поглощения рентгеновских лучей металлом. Арктангенсоидальный ход кривой поглощения в пределах основного края весьма мало нарушается даже в том случае, если принять функцию iV(v g) пропорциональной квадратному корню пз энергии (в согласии с требованием теории свободных электронов). Тогда теоретическая кривая [i.(v) растет быстрее арктангенсоиды со стороны коротких волн и [c.190]

Для нахождения экстраполированных значений межплоскостных расстояний и периодов решетки используют - или р-отражения, так как наклон экстраполяционных кривых, зависящий от поглощения рентгеновских лучей в образце, для а- и Р-излучений оудет различным. [c.89]

С повышением температуры образца жидкость и пар продолжали оставаться в равновесии и проходили через критическое состояние— ьернее, близкое к нему. Полученные кривые интенсивности исправлялись на поглощение стенками ампулы и приводились обычным путем к электронным единицам. С целью проверки работы всей установки в целом нами проведен ряд измерений с водой, бензолом, альбумином, сажей и гемоглобином, ранее исследовавшимися, другими авторами [11 —15] в основном фотографическим методом. Хорошее совпадение полученных результатов подтвердило положительные качества установки и преимущество применявшейся нами ионизационной методики (счетчик элементарных частиц) и дифференциальных фильтров [10]. Коллимационная поправка для эфира вводилась по способу, предложенному Франклином [17]. Кривые интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в бензоле получены при оптимальных [18] условиях коллимации, исключавших необходимость внесения коллимационных поправок [c.83]

Несмотря на свою кажущуюся громоздкость, выражение (22) достаточно удобно для расчетов. Оно представляет собой функцию лишь трех параметров X, I ж Т Т — кинетическая энергия вырванных рентгеновскими лучами К-электронов). Это позволяет использовать формулу (22) для определения меж-дуатомного расстояния I в молекулах простейших соединений, задаваясь значениями Z и Г. С другой стороны, для данного атома (т. е. для определенного X) в молекуле с заданным значением I коэффициент поглощения является периодической функцией Т. Расчеты Петерсена были в дальнейшем улучшены Богдановичем [58], принявшим во внимание влияние колебания атомов в молекулах под действием теплового движения на топкую структуру края поглощения. Учет колебания величины I в молекуле привел Богдановича к выводу, что эти колебания, наряду со сглаживанием кривой У), приводят также к небольшому смещению первого максимума, достигающему 3,5% от измеряемой величины энергии максимума. [c.113]

Таким примером являются результаты экспериментального исследования структуры спектров поглощения атомов цинка в парах, прореден-ного в последние годы К. И. Нарбуттом, о которых он доло жил на последней конференции по рентгеновским лучам (в июне 1950 г.). К. И. Нарбутт показал, что экспериментально наблюдаемая структура спектра поглощения атомов цинка в парах может быть истолкована как результат наложения друг на друга кривых поглощения атомов цинка и его однозарядных [c.172]

Определение содержания ТЭС в бензине было также проведено с использованием полихроматического пучка лучей . В описываемой работе для регистрации излучения вместо счетной трубки применялся фотометр, состояпшй в основном из чувствительного экрана и фотоумножителя . Общая схема установки с фотометром представлена на рис. ]. Лучи от рентгеновской трубки 1 проходят попеременно через две ячейки со стандартным веществом и анализируемым раствором, падают на левую и правую стороны экрана 5, откуда попадают на фотоэлемент 4. В пучке, проходящем сквозь образец 2, вращается от руки калиброванный алюминиевый клин 7, который дает дополнительное поглощение, зависящее от углового положения клина. Нуль-индикатор в указывает равенство поглощения в стандарте и в образце плюс поглощение в клине. Клин откалиброван так, что его положение прямо указывает разницу в поглощении двух образцов—стандартного и исследуемого. Можно также использовать клин просто в виде стандартного вещества, уравнивая им поглощение испытуемого образца. В обоих случаях пог.чощение образца выражается в миллиметрах алюминия. Содержание ТЭС определяется по калибровочным кривым зависимости рентгеновского поглощения исследуемым образцом от концентрации в нем ТЭС. Калибровочные кривые строятся по образцам с заданным содержанием ТЭС. [c.105]

Уп, напряжении на трубке, интенсивиость рентгеновских линий возрастает. Причина этого роста — главным образом увеличение глубины проникновения потока электронов в тело антикатода и связанное с этим возрастание числа излучающих атомов. В меньшей мере это связано с возрастанием вероятности возбуждения атомов вещества анода под действием электронов возрастающей энергии, которая не очень велика. Однако при увеличении напряжения на рентгеновской трубке все более значительную роль играет поглощение лучей при их выходе из тела анода и уменьшается вероятность возбуждения атомов вещества анода электронами этих энергий. Это приводит к гюстепенному уменьшению интенсивности спектральных линий по сравнению с достигнутыми ранее значениями [76, 77]. Сказанное выше может быть проиллюстрировано кривой, представленной на рис. 60. Как видно, возрастание интенсивности линий в зависимости от напряжения наблюдается вплоть до напряжений, в 10—11 раз превосходящих потенциал возбуждения. При больших напряжениях интенсивность линий начинает уменьшаться. Ход экспериментальной кривой (//) довольно хорошо согласуется с выводами теории (кривая /). [c.103]