Коэффициент поглощения эффективный

Специфика возбуждения рентгеновскими лучами, по сравнению с фотовозбуждением, заключается в том, что на люминофор действуют фотоны со значительно большей энергией. При этом свечение люминофора вызывается не непосредственным действием самих рентгеновских лучей, а воздействием электронов, вырываемых из атомов или ионов основы люминофора рентгеновскими лучами. Вследствие этого рентгенолюминесценция имеет многие общие черты с катодолюминесценцией. Различие заключается в том, что эффективность возбуждения рентгеновскими лучами возрастает с увеличением коэффициента поглощения рентгеновских лучей веществом люминофора, который, как известно, растет с увеличением атомного номера элементов. Поэтому, в качестве рентгенолюминофоров наиболее целесообразно применять соединения, содержащие тяжелые элементы, например. d, Ва, W. Рентгенолюминофоры применяют в экранах двух типов для рентгеноскопии и флюороскопии с непосредственным наблюдением видимого изображения [c.158]

Сила осциллятора /oi определяет эффективное число электронов, осцилляция которых обусловливает появление полосы поглощения при переходе Ро — Yi- Интегральный коэффициент поглощения и момент перехода Roi (уравнение (5.3.15)] можно связать через силу осциллятора. Поэтому сила осциллятора является своеобразным мостом, связывающим величины, рассчитываемые теоретически (/ oi), с величинами, доступными экспериментальному определению (Je(v)[c.230]

Эффективность ИК-нагрева зависит от оптических характеристик нагреваемого объекта, к которым относятся коэффициенты поглощения и отражения в зависимости от длины волны излучения и усредненные (интегральные) значения Л и i (см. п. 2.12.1). В табл. 6.11 приведены интегральные значения Ли/ некоторых лакокрасочных покрытий, полученные экспериментально [1], а на рис. 6.15 — спектральные характеристики ряда материалов. [c.327]

Имеется несколько причин такого положения. Во-первых, если ширина щели, усиление, время отклика и скорость сканирования не согласованы между собой, то даже на одном и том же спектрофотометре результаты будут ошибочными, Во-вторых, чтобы получить количественное значение коэффициента поглощения [5, 3, 16, 17], эффективная ширина щели должна быть менее 20% от ширины полосы, но в то же время использование узких щелей не совместимо с низким уровнем шума, необходимым для хорошей количественной точности. Влияние спектральной ширины щели на величину оптической плотности показано на рис. 2.24. Оптическая плотность чувствительна к аппаратной функции спектрофотометра. Отрицательно может сказываться и рассеянное излучение. В-третьих, оптические ослабители, используемые в двухлучевых спектрофотометрах с оптическим нулем, обладают нелинейностью, даже когда они изготовлены методом фотоцинкографии. Эта нелинейность не обнаруживается проверкой закона Бера [76]. [c.63]

В качестве газа-наполнителя используются аргон или ксенон в смеси с метаном. Для жесткого излучения предпочтителен ксенон, так как у него больше коэффициент поглощения рентгеновских лучей и, следовательно, выше эффективность регистрации. [c.14]

Под эффективностью детектора понимается отношение числа фотонов, зарегистрированных детектором, к числу фотонов, попавших в детектор. Эффективность детектора в области высоких энергий ограничивается толщиной и коэффициентом поглощения его материала, а в области малых энергий — пропусканием окна, отделяющего рабочий объем детектора от окружающей среды. [c.17]

Отношение потока энергии, рассеиваемого или поглощаемого сферической частицей, к потоку, падающему на единицу площади поверхности, называют соответственно сечением рассеяния или сечением поглощения (в сумме — сечением ослабления). Отношение такого сечения к геометрическому сечению (проекции частицы) называют коэффициентом эффективности соответственно поглощения, рассеяния или ослабления, Теория Ми дает выражения для коэффициентов эффективности рассеяния и ослабления в виде сложных функций от отношения ра змера частицы к длине волны излучения и от комплексного показателя преломления сферической частицы относительно окружающей среды. Если излучение распространяется в среде, содержащей в единице объемд определенное количество сферических частиц одинакового состава и одинакового размера, то спектральные,коэффициенты поглощения и рассеяния определяются как произведение, сечений рассеяния или поглощения отдельной частицы на указанное количество частиц. Для нолйдисиерс-нон системы частиц необходимо учесть функцию распределения ио размерам. [c.45]

Если при спектрофотометрических измерениях принять Лшн = 0,001, акс = 1 10 и / = 1 см, то См соста-вит ] Ю моль-л . При фотоколориметрических измерениях 0,002, значение эффективного молярного коэффициента поглощения по меньшей мере в 2 раза меньше ахс- Следовательно, при аналогичных условиях фотометрирования Сшн ориентировочно будет в 4 раза больше. [c.270]

Реагенты и требования к ним такие же, как и в методе молекулярной абсорбционной спектроскопии контрастность, высокие значения молярных коэффициентов поглощения продуктов реакции. Есть и специфические требования — высокая эффективность сорбционных процессов. [c.322]

Известны простейшие краевые случаи, когда для описания процесса достаточно двух параметров. Так, еслп процесс контролируется лишь общей энергией, поглощаемой единицей объема вещества, то эффективность акустического воздействия является функцией степени превращения звуковой энергии в тепловую. Поглощаемая энергия зависит от коэффициента поглощения вещества. Зная его, легко подсчитать энергию, которая должна быть получена, так как она определяется лишь мощностью и продолжительностью озвучивания. Частота колебаний имеет в этом случае второстепенное значение (хотя с ее повышением [c.86]

Обращаясь к экспериментально наблюдаемой зависимости коэффициента поглощения от частоты N (или от длины волны %), как правило, выражающейся кривой с резко выраженным максимумом (см., например, рис. 91), мы видим, что эффективное сечение также должно иметь максимальное значение при вполне определенной относительной скорости [c.203]

Для количественных спектроскопических измерений концентрации радикалов ОН в ударных волнах обычно выбираются группы линий с малыми вращательными квантовыми числами от 1 до 10, поэтому в диапазоне температур 1000—3000 К относительная заселенность N /N0 некоторых линий должна увеличиваться, а других — уменьшаться с изменением температуры. В результате эффективный коэффициент поглощения [c.136]

Инфракрасные спектры. Концентрация ассоциатов и молекул, не связанных водородным мостиком, определяется по интенсивности соответствующих полос поглощения в зависимости от взятой концентрации вещества и температуры. При вычислении К обычно предполагается, что поглощение ассоциатов на частоте мономера отсутствует. Это предположение по отношению к циклическим полимерам представляется законным, как показано в разд. 3.3.6. Необходимо использовать низкие концентрации для того, чтобы в растворе присутствовали только мономер и единственный ассоциат (обычно димер) этому условию в некоторых случаях трудно удовлетворить. Другое допущение заключается в том, что коэффициент поглощения считают не зависящим от температуры. Современное состояние этого вопроса обсуждалось в разд. 3.3.1. Несмотря на эти необходимые допущения и значительные экспериментальные трудности, возникающие при измерении интенсивности в ИК-спектрах, этот метод является, по-видимому, наиболее эффективным для определения К в растворах. [c.180]

До сих нор предполагалось, что интенсивность света и, следовательно, концентрация свободных радикалов постоянны по всему реакционному сосуду. Было рассмотрено влияние конечного коэффициента поглощения [58, 59]. Применив одновременное освещение с двух противоположных сторон и изучив отклонения скоростей от аддитивности, можно определить величину перекрытия двух освещенных областей и степень поглощения. Б экспериментах с метилметакрилатом и стиролом, о которых будет сказано позднее, оказалось, что при условиях опыта для реакции был доступен весь объем. С другой стороны, в случае винилацетата эффективно была использована только реакционного сосуда, и скорость обрыва цени составляет поэтому только 4 значения, полученного без поправки [68]. Было показано, что ошибка, введенная допущением прямоугольного импульса света, незначительна. Выяснили также влияние диффузии и конвекции радикалов вследствие разности температур, но эти данные до сих пор не обработаны. [c.182]

Начнем с рассмотрения упрощенной задачи излучения плазменной струи, предполагая, что ее эффективный коэффициент поглощения i)vg и температура Tg во всех точках одинаковы и что излучение плазменной струи распространяется в плоскостях, перпендикулярных ее оси (например, вдоль хорды А В, рис. 1). При T)vg = [c.45]

Результаты расчета распределений тепловых потоков приведены на рис. 2. Общее количество поглощенной теплоты приведено для каждой кривой, рассчитанной соответствующим методом. Видно, что топки, рассчитанные при условии, что течеиие стержневое, имеют более высокую эффективность, чем топки, рассчитанные при условии, что поток перемешан и течение газа струйное. Топки со струйным течением имеют самую низкую эффективность вследствие того, что высокотемпературная зона пламени имеет малый объем и, следовательно, представляет собой не очень эффективный излучатель, и эта зона окружена продуктами сгорания со значительно более низкой температурой. Следует отметить, что в расчетах предполагалось, что газ имеет постоянный средний коэффицие1гг поглощения, выбранный таким образом, чтобы учесть излучение газов и сажи. Обычно на практике в пламени содержится в основном сажа, и коэффициент поглощения выше, чем сред 1ий, а значение коэффициента поглощения газов, окружающих пламя, пиже среднего. Это существенно снижает эффективность печей со струйным течением газа. Конечно, локальное излучение от сажи в пламени может быть учтено в зональном методе при условии, что распределение концентрации сажи и ее радиационные свойства известны [14, 15]. [c.120]

Если излучаюший газовый объем содержит твердые частицы (золы, угля и т.д. , то в объеме газа происходит явление рассеяния излучения. При этом одновременно спектр излучения газа с частицами становится более заполненным, так что с известным приближением такой запыленный поток часто можно трактовать как серый газ . Если при этом средняя эффективная длина пробега фотонов 1/а (где а — коэффициент поглощения серого газа, лли точнее, коэффициент ослабления в рассеивающей среде) оказывается малой по сравнению с характерными размерами излучаюш,его газового объема, то для описания лереноса излучения оправдано приближение диффузии излучения [c.205]

Теплообмен в замкнутой системе серых тел с заданными оптико-геометрическими характеристиками описывается системой N алгебраических уравнений (2.195). Электрическое моделирование основано на математической тождественности этой системы и системы алгебраических уравнений, описывающей распределение токов в разветвленной электрической цепи с N узловыми точками (рис. 8.8). Каждая узловая точка связана с остальными точками электрическими проводимостями (величинами, обратными электрическим сопротивлениям) Уц, а с индивидуальным источником питания с потен-. циалами г о —через проводимость ц. Проводимости У а являются электрическими аналогами взаимных поверхностей излучения Нц, а проводимости У а — аналогами оптико-геометрических параметров Нц = —Лг), где Лг — коэффициент поглощения, принимаемый равным коэффициенту теплового излучения 8,, — площадь поверхностй г-го- тела. Электрические потенциалы в узловых точках и,- являются аналогами плотности эффективных потоков излучения Еэфг, а токи в узловых точках 1% — аналогами результирующих тепловых потоков СЗроэг для соответствующих тел. [c.406]

НИЯ кобальта для линии Ка никеля, которая не вызывает флуоресценции кобальта (табл. 3.9). Эффективность флуоресценции под действием рентгеновского излучения принимает самое большое значение при энергиях рентгеновского излучения чуть выше края поглош,ения. Например, характеристическая флуоресценция железа ( кр = 7,111 кэВ) более эффективно возбуждается излучением N1 (7,472 кэБ), чем Сих (8,041 кэВ). Эффективность вторичной флуоресценции, возникающей за счет характеристического излучения, может быть оценена по массовому коэффициенту поглощения. Б примере для железа массовый коэффициент поглощения железа для равен 380 см /г, а для Силгд равен 311 см /г, что указывает на большую флуоресценцию от [c.90]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

Спектр поглощения получают, если на пути излучения помещено вещество, поглощающее лучи определенных длин волн. В видимой части спектра воспринимаемый цвет есть результат избирательного поглощения этим веществом определенного участка сплошного спектра электромагнитного излучения (белого света). Цвет раствора всегда является дополнительным к цвету поглощенного излучения. Основными параметрами спектральной линии являются максимальное значение коэффициента поглощения 8макс, частота V, соответствующая 8мако и эффективная ширина полосы 2ог (рис. 3). [c.21]

Снижение давления не препятствует формированию аметистовых центров окраски, однако ромбоэдрические кристаллы в подобных условиях интенсивно растрескиваются из-за недостаточно эффективного предварительного гидротермального протравливания затравочных пластин н сохранения дефектного, аморфизиро-ванного слоя кварца. При прочих равных условиях использование затравок, параллельных г-грани, обеспечивает возможность массового производства однородных кристаллов аметиста с промышленно приемлемыми скоростями и необходимой интенсивностью и чистотой фиолетовой окраски. При этом следует создавать в гидротермальном растворе избыток трехвалентных ионов железа и снижать содержание примесных ионов алюминия, с которыми, как уже отмечалось, связаны дырочные центры дымчатой окраски. В облученном кристалле спектры поглощения от обоих типов центров накладываются один на другой, что, естественно, ухудшает чистоту аметистовой окраски. Поскольку коэффициент захвата структурной примеси алюминия находится в прямой зависимости от температуры выращивания, в то время как коэффициент поглощения примеси железа в исследованном температурном интервале существенно не зависит от температуры, предпринимались попытки получения аметистов без дымчатого оттенка окраски за счет температуры синтеза. Однако они не увенчались успехом из-за снижения скорости роста и растрескивания кристаллов на разных стадиях процесса. Задача была решена путем более тщательного подбора шихтового кварца с минимальным содержанием примеси алюминия, а также за счет специальной обработки выращенных кристаллов, устраняющей дымчатую составляющую окраски. [c.182]

Если вещество, с которым взаимодействует ионизирующее излучение, имеет сложный химический состав, то коэффициенты поглощения находятся для каждого химического элемента, а потом суммируются. Аналогично поступают и в том случае, если падающее на объект излучение имеет широкий спектр, который разбивают на ряд спектральных участков, где линейные коэффициенты поглощения и интенсивность излучения примерно постоянны, а затем суммируют интенсивности вторичных излучений. Для интегральной оценки условий контроля часто заменяют излучение сложного спектра многоэнергетическим с эффективной энергией квантов излучения Еэфф и эффективным линейным коэффициентом рэфф и ведут, расчет по выражению (7.14). [c.297]

Нормирование на поглощенную энергию в виде (2.27) эффективно, если величина Q постоянна во всех точках. На практике имеют место существенные флуктуации поглощенной энергии и в бездефектных зонах, прежде всего, вследствие флуктуаций коэффициента поглощения. В этом случае эффективна фильтрация температурных данных с помощью так называемого нормализованного температурного контраста (normalized temperature ontrast), для введения которого рассмотрим временные профили температуры Г(т ) и сигнала АТ х,у,х) на рис. 2.2, б. [c.38]

Чтобы получить стационарное уравнение магнито-фильтрациошюл очистки в развернутом виде, т. е. при раскрытом коэффициенте поглощения а, необходимо увязать его с эффективным сечением ячейки а (сечение, в котором частица осаждается). Для этого нужно выразить вероятность р захвата частиц ячейками насадки через а и а. [c.57]

Обращаясь к экспериментально наблюдаемой зависимости коэффициента поглощения от частоты V (или от длинь волны X), как правило, выражающейся кривой с резко выраженным максимумом (см., например,, рис. 79), мы видим, что эффективное сечение также должно иметь максимальное значение при вполне определенной относительной скорости сталкивающихся атомов, согласно соотношению /2 Ц.Итах = Утпят — Лго, где частота, отвечающая максимуму поглощения. Можно, однако, показать [166], что если нас не интересует вопрос о том колебательном состоянии, в каком оказываются образующиеся в результате рекомбинации атомов молекулы, то вероятность их образования мы можем считать не зависящей от относительной скорости атомов (а следовательно, и от температуры газа) и для вычисления эффективного сечения пользоваться формулой [c.245]

Это заключение основано на том экспериментальном факте (обоснованном также и теоретически), что максимальный коэффициент поглощения в области сплошного спектра практически не зависит от начального колебательного состояния, в котором находятся поглощающие молекулы. Таким образом, если нас не интересует вопрос о том колебательном состоянии, в каком оказываются образующиеся в результате рекомбина-дип атомов молекулы, то вероятность их образования мы можем считать пе зависящей от относительной скорости атомов (а следовательно, и от температуры газа) и для вычисления эффективного сечения пользоваться формулой [c.203]

Для количественного изучения высокотемпературной кинетики реакции водорода с кислородом в ударных волнах также использовались другие оригинальные методы измерения ультрафиолетового поглощения ОН. Для исследования систем Нг—Ог, Ог—С2Н2 и Нг—О2—(СО или СО2) в аргоне при низком давлении в падающих ударных волнах во многих работах [38—45] в качестве источника спектра применялась висмутовая резонансная лампа. Длина волны резонансной линии излучения атомов висмута (А, = 3067,7 А) совпадает с длинами волн вращательных линий 2l0 и Я29 полосы поглощения Л22 (0,0) радикалов ОН. По сравнению с импульсным источником спектра ОН (рис. 2.3) в этом случае эффективный коэффициент поглощения Бафф меньще и хуже воспроизводится, но висмутовая лампа обеспечивает значительно большее отношение сигнал/шум и более высокую чувствительность. [c.138]